Дискретный порог

Предпринимались неоднократные попытки продемонстрировать непрерывно распределенную подверженность и дискретные пороги у людей (см., например [619]), но в большинстве случаев имело место лишь дискретное проявление поражен или не поражен . Чтобы установить характер внутрисемейного распределения признака с пороговым проявлением в общем случае, рассмотрим теоретическую модель. [c.251]

В первых двух главах дискретная структура материи обсуждалась с привлечением классической физики, которая на исход прошлого века составляла фундамент теоретической химии. Однако на пороге следующего столетия произошел грандиозный переворот в основах физики, обусловленный появлением квантовой теории и теории относительности. Эти события повлияли и на развитие химии, хотя и получили должную оценку только в последнее время, после создания квантовой химии. Ушло время, когда химику достаточно было иметь общее представление о строении атома, ограничивая себя моделью Бора. В гл. 2 были сделаны два предположения, которые, как теперь известно, принципиально неверны [c.24]

С другой стороны, имеются материалы (сильно наклепанные металлы, некоторые мелкозернистые стали, мягкие алюминиевые сплавы типа АМЦ), у которых АЭ при деформации почти не регистрируется (амплитуды и эффективное значение сигнала не превышают порога аппаратуры), и лишь на подходе к окончательному разрыву образца появляется некоторое количество сигналов (обычно дискретных), связанных с образованием трещин и резким увеличением скорости локальной деформации. [c.305]

Расположение аппаратуры системы мониторинга в определенных местах реки (водоема), а также ее параметры должны выбираться так, чтобы по данным опросов выявлять по возможности большее число аварийных сбросов и как можно точнее определять место, время и мощность каждого из них. Основные параметры приборов и устройств мониторинга — это спектр подлежащих обнаружению и измерению загрязняющих веществ, точности измерений их концентраций и пороги измерений, т. е. минимальные фиксируемые концентрации. Сложность решения задач выбора системы мониторинга и идентификации аварийного сброса обусловлена многочисленными обстоятельствами, препятствующими определению аварии на водном объекте. Во-первых, может произойти размытие и разложение ЗВ, в результате чего контрольный прибор не сможет отделить сигнал от шума, воспринимая концентрацию от такого сброса как фоновую. Во-вторых, периодичность измерений может оказаться такова, что значительная часть загрязнений с повышенной концентрацией пройдет по течению реки мимо места расположения сооружений мониторинга как раз в период между двумя последовательными опросами аппаратуры. В-третьих, расположение пунктов мониторинга на реке или водоеме может быть таким, что произошедший выброс ЗВ просто минует измерительную аппаратуру и не будет зафиксирован. Кроме того, при большом числе сооружений, осуществляющих плановые (неаварийные) сбросы, трудно определить, какое именно из этих сооружений виновно в конкретном аварийном сбросе, поскольку при дискретности мониторинга все сбросы могут интерпретироваться как один. Вследствие указанной дискретности мониторинга может также оказаться, что неаварийное превышение сбросов [c.462]

Пороги устанавливаются либо пропорциональным разбиением интервала на п частей, либо при явно дискретных значениях содержания — в соответствии с этими значениями. [c.119]

Рис. 9.12. Физический принцип молекулярного способа лазерного разделения изотопов 1 — многофотонное поглощение в ИК-области 2 — порог диссоциации из электронно-возбужденного состояния 3 — возбужденное электронное состояние 4 — диссоциативное состояние молекулы 5 — порог диссоциации из возбужденного состояния 6 — основное электронное состояние 7— колебательные уровни молекулы 8 — поглощение фотонов в ИК-области 9— область дискретного спектра 10— область квазинепрерывного спектра 11 — область непрерывного спектра

Согласно квантовой физике понятия координаты частицы и ее траектории являются приближенными они размываются по мере уменьшения массы частицы, о которой идет речь, и совершенно непригодны для описания состояния электрона внутри атома. Состояние электрона описывается так называемой волновой функцией (см. вторую часть книги). Поэтому подсчет интенсивности излучения, исходящий из представления об электронных орбитах, должен быть отвергнут с порога как базирующийся на неправильных представлениях об атоме. Что же остается от теории Бора Остается главное представление о дискретном наборе возможных состояний электрона в атоме при этом в каждом из возможных состояний электрон имеет вполне определенную энергию и, следовательно, не излучает. Процесс излучения есть переход электрона из одного допустимого состояния в другое, с меньшей энергией освободившуюся энергию уносит квант света частота последнего определяется законом Планка. [c.146]

В восьми главах книги рассмотрение ведется только на примере переноса тепла. Однако как физические, так и математические аспекты данного вопроса гораздо шире. Поэтому, чтобы показать другие возможности метода, в книге дается приложение. Показано применение вариационного подхода в таких областях физики, как массообмен и термодинамика необратимых процессов. Приводится иллюстрация применения метода Лагранжа к анализу задачи термоупругости. Очевидна также возможность применения данного метода к вязким жидкостям при использовании классической диссипативной функции Релея. Аналогичные методы можно применять также для описания электромагнитных явлений. Показаны более широкие математические возможности анализа, основанного на понятии скалярного произведения. Данное понятие представляет собой эффективное средство преобразования в функциональном пространстве. Оно включает такие методы, как преобразование линейных дифференциальных уравнений в нелинейные с помощью координат типа глубины проникновения. Такое рассмотрение дает возможность свести в единую систему различные методы, известные в прикладной математике под разными названиями. Кроме того, существование порога разрешения в физических задачах позволяет дать более реалистическое определение понятия полноты для обобщенных координат, которое учитывает дискретный характер вещества в противоположность математической модели континуума. [c.22]

Измерениями оптического поглощения можно получить весьма полную информацию об электронной структуре тонких полупроводниковых пленок. На рис. 199 приведены результаты измерений Панка и Дэви (1966 г.) на пленках GaAs вблизи края основного поглощения. Избыточное поглощение непосредственно за краем полосы (в сторону более длинных волн, меньших энергий) обусловлено мелкими примесями, а также структурным несовершенством, проявляющимся в виде возмущений зонной структуры, приводящих к появлению хвоста состояний в запрещенной зоне. Дискретные пороги поглощения при энергиях, меньших 8g, обычно непосредственно связываются с дискретными уровнями в запрещенной зоне, обусловленными определенными примесями или несовершенствами. [c.503]

Рис. 3.7. Диаграмма энергетических уровней, соответствующая процессу инфракрасной многоквантовой диссоциации. Когерентное многоквантопое взаимодействие (область I) является одним нз способов поглощения в зоне дискретных колебательных уровней. В области квазиконтинуума (И) возможны резонансные поглощения и возбуждение является ступенчатым процессом. Третья область (1И) лежит выше порога диссоциации.

Первая сумма 2, описывающая увеличение заселенности, ограничивается набором дискретных уровней, лежащих ниже Ео. Пороговая энергия Ео определяется из тех соображений, что все состояния с > о в области низких давлений заселены пренебрежимо мало, поскольку их диссо-циативные времена меньше времени между столкновениями. Вторая сумма включает также переходы с дискретных уровней с < Ео на уровни, лежащие выше энергетического порога реакции. [c.62]

Пороговый закон вероятности возбуждения фотонным ударом дискретных нейтральных уровней выше порога ионизации приближенно описывается б-функцией, как это следует из изучения эффективности фотоионизации Вгг, 12, Н1 и СНз1 [361]. Акопян, Вилесов и Теренин [11] исследовали зависимость между спектрами и эффективностью фотоионизации для некоторых производных бензола. Ультрафиолетовый фотолиз, изучаемый при помощи масс-спектрометрии, проводился для следующих молекул формальдегид [232], окись азота [258], этан (с отщеплением молекулярного водорода) [377], метанол и диме-тиловый эфир [402], метилацетат [405], этилен и бутан [4361, водород [440], все изомеры парафиновых углеводородов от Сг до Сб, -гептан и -октан [463]. [c.662]

Сопоставление результатов экспериментов различных авторов между собой и с результатами расчетов показывает, что в случае водорода имеет место хорошее согласие экспериментальных результатов с предсказаниями теории. Экснериментальные результаты для инертных газов наиболее полны и, как правило, согласуются друг с другом [218, 227]. Исключение составляют последние результаты по аргону, отличающиеся от ранее приводимых результатов [219]. Для гелия расчеты по методу Хартри—Фока и методу квантового дефекта хорошо согласуются с экспериментом [228], то же самое справедливо и для неона. Расчеты для аргона и криптона по методу Хартри—Фока отличаются от экспериментальных данных в 2— 3 раза, а но методу квантового дефекта точность в припороговой области выше. Но уже для ш,елочных металлов ни один из методов расчета не дает хорошего согласия результатов во всем диапазоне измерений. Расчеты методом квантового дефекта дают удовлетворительные результаты вблизи порога. Экспериментальные данные по щелочноземельным атомам ограниченны и касаются припороговой области (кроме кальция). Здесь существенную роль играют автоионизационные процессы. Расчеты с самосогласованными функциями не дают характерной экспериментальной частотной зависимости сечений. Расчет по [225] дает лучшие результаты, но в некоторых областях расхождение составляет больше порядка величины. Экснериментальные данные разных авторов для элементов группы алюминия (А1, Те, Оа, 1п) различаются до порядка величины. Расчет по [225] не годится, так как дает неверную частотную зависимость и расхождение абсолютной величины, достигающее двух порядков. Это связано с наложением различных конфигураций в дискретном и непрерывном спектрах. Других расчетов для этих атомов нет. Для атомов кислорода расчет по [225] дает хорошие результаты в области порога. Для малых длин волн (А < 650 А) расчеты с использованием самосогласованных функций дают более хорошие результаты, чем расчеты по [225]. Различие не выходит за пределы 100%. [c.73]

Здесь вц — энергетический порог реакции а., е . — некоторые дискретные уровни энергии а , В, а , Ь . — постоянные величины 8д (е—а. ,)— дельтафункция Дирака. В приведенной таблице — соответственно средние энергии электронов, распределенных по Максвеллу и Дрювестейну = кТ1А, (=А1 кТ) , Г (а , у) —неполная гамма-функция. [c.378]

Обнаруживается также, что число уровней квантования L играет в дискретных системах ту же роль, какую девиация х или индекс модуляции к12пВ в системах с угловой модуляцией. И в тех, и в других системах увеличение этого параметра приводит к возрастанию отношения сигнал/шум на выходе (при условии, что отношение сигнал/шум в канале лежит выше некоторого порога) при соответствующем увеличении полосы частот канала. На самом деле расширение полосы для кодированных дискретных систем равно Ь, тогда как для систем с фазовой и частотной модуляцией оно соответственно равно х и к 2кВ. (Конечно, для упрощения вычислений в этих случаях использовались несколько отличные определения И7.) Аналогия становится полной для одной из реализаций кодированной цифровой систелш, в которой применяются ортогональные сигналы в виде синусоид, сдвинутых по частоте на интервалы, равные 1/(2т) = В. Эта система фактически является системой с частотной модуляцией, на вход которой поступает процесс, состоящий из квантованных импульсов длительностью т (эту систему иногда называют квантованной АИМ-ЧМ). Если применяется L уровней квантования, то полная полоса частот, занимаемая ею, равна ЬВ и индекс модуляции, следовательно, равен Ь. [c.330]

Щ)иведенные в главе III дозовые зависимости реагирования клетки свидетельствуют о том, что число дискретных устойчивых состояний, в которых она может находиться, невелико. Состояние, при котором клетка за счет реактивных перестроек цитоскелетно-мембранной системы приобретает дополнительную устойчивость, мы назвали стрессом, поскольку по одному из определений стресс представляет активацию защитных сил организма на борьбу с заболеванием. Клеточный стресс вызывают воздействия, превышающие порог толерантности живой системы. Физиологический смысл пребывания клетки в этом состоянии в том, что, повысив на некоторое время свою резистентность, она может использовать это время на активацию предсуществущих, но медленно реализуемых ген-зависимых защитных механизмов. Переключение клетки в стресс является началом фенотипического адаптационного процесса (акклимации). Он контролируется геномом в том смысле, что процесс включает изменения на уровне транскрипции и трансляции. Но акклимация не связана непосредственно с наследованием возникших морфон1изиологических изменений. [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология