Отклонение капли от сферической

Это ВИДНО еще и потому, что если бы изменение формы капли происходило вследствие изменения поверхностного натяжения, то капля приобретала бы форму овалоида. обращенного острым концом вперед по движению, а не назад, что имеет место в действительности. В самом деле, в передней части капли поверхностное натяжение понижено и именно эта часть выдавалась бы вперед, образуя острый конец капли, если бы отклонение от сферической формы было обусловлено изменением поверхностного натяжения. [c.504]

В большинстве систем можно ожидать, что осцилляция формы капли начнется при значениях чисел Рейнольдса для капли, превышающих 500—1000 однако более точный критерий не известен. В чистых системах колебанию способствуют высокая скорость капли, большой диаметр, низкое межфазное натяжение и малая вязкость веществ, образующих каплю. Параметр R, равный отношению коэффициентов эффективной и молекулярной диффузии, по-видимому, лежит в диапазоне от 1 до 4 в случае капель с внутренней циркуляцией, но становится равным 10 или более для осциллирующих капель. Колеблющаяся капля обладает низким сопротивлением в отношении внутренней диффузии, но одновременно она характеризуется значительным отклонением от сферической формы. [c.261]

Притяжение между нуклонами в капельной модели ядра имеет еще одно интересное следствие. Хотя малая классическая капля жидкости должна быть сферической в равновесии, квантовая капля не обязательно будет таковой. Форма многих ядер отличается от сферической. Этот эффект несферичности ядерной капли можно понять, рассматривая, например, влияние потенциала гармонического осциллятора с константами колебаний, отличными по трем координатным осям [20]. Такой прием приводит к частичному снятию вырождения и перераспределению уровней, однако для заполненных оболочек деформации не происходит. Зато капля с частично заполненными оболочками демонстрирует отклонение от сферической формы. Этот результат подобен эффекту Яна—Теллера для молекулярной физики, когда происходит искажение молекулярной симметрии и снятие вырождения. За счет деформации ядра происходит дополнительное понижение энергии и стабилизация ядра. Кроме того, деформация ядра приводит к возникновения ряда изомеров у одного и того же ядра, отличающихся только формой. [c.214]

Отклонение формы капли от сферической и появление вмятины приводит к неустойчивому ее состоянию, так как в месте вмятины силы поверхностного натяжения не противодействуют аэродинамическому давлению, а способствуют увеличению деформации, что вызывает распад капли. Поэтому можно предположить, что если капля не подвергается распаду, то она имеет сферическую форму, т. е. факел после завершения дробления должен состоять только из сферических капель. Микрофотографии капель в полете подтверждают это положение, так как при фотографировании летящих капель получаются силуэты круглой формы [107]. [c.95]

Уменьшение скорости вытекания ртути т приводит к увеличению показателя степени — -кривой, и для случая, когда, например, = 60 сек и т = 0,1 мг-сек , его значение должно достигать 0,230, что хорошо согласуется с экспериментом [97]. Для многих неорганических и органических деполяризаторов было найдено хорошее соответствие опытных данных с рассчитанными по уравнению, исправленному на сферическую диффузию. Экспериментальные условия для этой проверки выбирались таким образом, чтобы исключить влияние емкостного тока (обычно применяемые концентрации деполяризатора составляли 3-10 —4-10 М) в случаях, когда применялись более низкие концентрации, проводился учет влияния емкостного тока, который не только вычислялся, но и измерялся. В этих работах вносилась также поправка на изменение скорости вытекания ртути со временем, что раньше считалось основной причиной отклонения теоретических — кривых от экспериментальных эта поправка вычислялась по уравнению Смита [34]. При работе с обычными полярографическими капиллярами и струнным гальванометром, который позволяет снимать зависимость тока от времени, начиная с 0,1 сек, поправки на изменение скорости вытекания ртути очень малы и их влияние на величину показателя степени — -кривой уменьшается до значений ошибок опыта. Добавление желатины не отражается на форме кривой на первой капле для диффузионных токов, но уменьшает величину тока (кривая 3 на рис. 41). [c.91]

Не учитывается влияние радиального потока массы с поверхности интенсивно испаряющейся капли на коэффициент аэродинамического сопротивления С/ не учитывается также отклонение потока массы от сферически симметричного. [c.179]

Капли или кластеры размером менее микрона, как и предполагалось, проявляют заметные отклонения от равновесного поведения общего объема жидкости. Для количественной оценки в табл. 1.1 представлены размеры сферических капель воды и содержащееся в них число молекул. Там же указана доля молекул капли, которые находятся в поверхностном слое толщиной 5 А. [c.18]

В главе подробно рассматривается задача обтекания сферической частицы при значениях Ке порядка нескольких десятков или сотен анализируются характерные особенности потока на твердой и жидкой границе раздела фаз обсуждается тормозящее влияние поверхностно-активных веществ и роль малых отклонений формы капли от сферы приводятся данные по коэффициентам сопротивления, графики и расчетные формулы для определения скорости твердой сферической частицы, капли и пузырька, а также некоторые оценочные расчеты времени гидродинамической стабилизации частицы. [c.6]

Для получения приближенного выражения для скорости движения капли предположим, что изменение поверхностного натяжения-вдоль капли мало по сравнению с его абсолютным значением, так что отклонением формы капли от сферической можно пренебречь. Предположим, далее, что зависимостью диффузионного тока от угла 0 также можно пренебречь, заменив в выражении (75,1) истинное значение тока его средним значением по капле. [c.415]

Для нахождения зависимости плотности тока, текущего на капельный электрод с прило н енной разностью потенциалов, сделаем следующее основное предположение будем пренебрегать отклонением поля вблизи капли от сферической симметрии и считать, что поле имеет чисто радиальное распределение. Это предположение основано на том, что основное изменение концентрации и падение потенциала происходят в непосредственной близости от поверхности капельного электрода в слое жидкости толщиной 8, определяемой по формуле (107,25). Тогда для разности потенциалов между капельным катодом и анодом ячейки можно написать формулу (51,22). В нашем случае интегрирование ведется по радиусу-вектору и формулу (51,22) можно переписать в виде [c.556]

Когда в жидкой среде две капли приближаются друг к другу (например, под действием сил тяжести), поведение системы определяется взаимодействием гидродинамических и поверхностных сил. Гидродинамические силы вызывают вязкую текучесть жидкой среды между каплями и искаи.ение формы капель вследствие давления, возникающего между ними. Радиальное движение жидкости между каплями способствует циркуляции жидкости внутри каждой капли. Искажение формы капель сдерживается поверхностным натяжением, так как любое отклонение от сферической формы приводит к увеличению поверхности каили (Чэпелир, 1961). [c.78]

В диапазоне размеров капель 3-10" м< к <8-10 м, когда существенными становятся эффекты осцилляции капель и отклонения от сферической формы (капли периодически осциллируют, принимая последовательно шарообразную и эллипсоидальную форму), но движение жидкости внутри капли не является полностью турбулентным, не применимо ни одно из перечисленных выражений для коэффициента массоотдачи в капле. В этом случае можно использовать метод Кольдербенка и Корчинского, который заключается в использовании выражения (6391) с заменой коэффициента молекулярной диффузии на коэффициент турбулентной диффузии. Для ориентировочного определения коэффициента турбулентной диффузии можно использовать соотношение, полученное в результате сравнения выражений (6.390) и (6.392) [c.306]

Строго говоря, экспериментальные данные, обработанные Вестом, Фудзинавой, а также Хандлосом и Бароном вообще не подходят для сопоставления с теоретическими моделями, так как опыты проводились с каплями слишком большого размера. Величина капель в опытах Веста достигала 0,562 см, у Фудзинавы — 0,59 см, у Хандлоса и Барона — 0,533 см. Несомненно, что при столь большом диаметре капель начинают сказываться эффекты колебания капель и их резкое отклонение от сферической формы [43, 79]. [c.105]

Тейлором, показывают, что небольшие отклонения капли от сферической формы, происходящие из-за напряжений в в язко и "жидкости при движении ее вокруг капля, зависят [c.537]

В противоположность методу капиллярного поднятия группа методов, основанных на изучении формы капель и пузырьков в поле силы тяжести, принципиально включает учет отклонения их формы от сферической, т. е. требует интегрирования уравнения Лапласа. При измерении поверхностного натяжения этими методами обычно находят какие-либо характерные геометрические параметры, показывающие степень отклонения поверхности от сферической (например, для капли, изображенной на рис. I—12, ее максимальную ширину max И расстояние И от вершины до максимального сечения ,иах)- Сопоставляя результаты измерений с табулированными значениями этих параметров, полученными численным интегрированием уравнения Лапласа, находят величину поверхностного патя- [c.37]

Как указывалось выше, самопроизвольное увеличение поверхности масляной фазы происходит в результате закрепления флук-туационных искривлений ее вновь образующимися кристаллами комплекса. Флуктуационные искривления выправляются за счет отклонения формы капель от сферической, или роста наиболее крупных искривлений. Первое приводит к распаду капель на более мелкие сферические капли, а второе — к образованию микрокапель. Следовательно, самодиспергирование капель может происходить путем деления их на равные и неравные части. Чем мельче капля, тем легче изменяется ее форма под влиянием капиллярных [c.99]

Капля с циркуляцией. Отклонение от закономерностей массопередачи нециркулирующей капли может быть вызвано также коле- баниями. Крупные капли сильно отличаются по форме от сферических. В последнее время достигнут заметный прогресс в описании массопередачи в циркулирующих и колеблющихся каплях. > [c.338]

Динамические методы колебания струй и капель. При выходе струи из некруглого отверстия поверхностное натяжение начинает выправлять отклонение струи от круглого сечения, но после возвращения к круглой форме инерция жидкости вновь нарушает симметрию. При наблюдении струи сбоку, на ней видны периодически чередующиеся сужения и вздутия, причём из расстояний между ними можно вычислять поверхностное натяжение. При деформации сферической капли поверхностное натяжение также стремится восстановить сферическую фо[ му, что также вызывает колебания. Теория обоих этих видов колебаний была разрабогана Рэлеем причём теория колебаний струй была уточнена Бором который ввёл поправку на вязкость жидкости. Измерения поверхностного натяже- [c.493]

Капли, образующиеся при р.1збиении струи, совершают капиллярные колебания. При этих колебаниях форма поверхности капли отклоняется от сферической. Если считать, что амплитуда отклонений мала, так что смещение поверхности С мало по сравнению с радиусом капли, можно найти период собственных колебаний. [c.652]

В последнее время опубликован ряд работ по массопередаче и хемосорбции через сферическую границу раздела фаз. Отметим, что возможность удовлетворительного описания механизма массопередачи при лимитирующем сопротивлении со стороны диспергированной фазы уравнениями Кронига и Бринка [1, 2] по-прежнему интересует многих исследователей Так, авторы работы [3], проведя экстракцию единичными каплями на пяти системах при соотношении вязкостей дисперсной и сплошной фаз 0< л = 2 и числах Рейнольдса 15 Ке 650, установили, что для капель диаметром й = 1 3 мм при Ке 200 отклонение экспериментальных данных от расчетных но Кронигу и Бринку составляло 10—12%. При Ке>200 отклонения значительно большие. Например, при 200< Ке 500 относительное расхождение — коэффициент массопередачи) колеб- [c.137]

Экспериментальные данные в общем следуют расчетной сферической модели металла величины Е в целом убывают с увеличением размера фуллерена, а значения Еа возрастают и стремятся к расчетному значению Woo = 5,37 эВ. Среднее значение для элекггроотрицательности Е + Е )/2 = 5,2 0,2 эВ, полученное из экспериментальных данных, находится в соответствии с расчетом. К общей тенденции зависимостей Е и Еа следует добавить уменьщение их наклона при переходе к более тяжелым фуллеренам. Отклонения от модели сферической капли следует также ожидать в связи с отклонением формы особенно тяжелых фуллеренов от сферической. [c.291]