Воздух адиабатическая температура

Рис. 12. Повышение адиабатической температуры горения АШ при подаче пыли горячим воздухом, /--адиабатическая температура горения первичной смеси с мельничным воздухом 2 —то же с горячим воздухом, 5 —то же при подаче пыли мельничным воздухом 4—то же в зоне первичного факела (до ввода сброса мельничного воздуха) при подаче пыли горячим воздухом.

Было найдено, что каждому значению температуры исходной смеси соответствует свой оптимум коэффициента избытка воздуха. При повышении предварительной температуры подогрева оптимум смеш,ается в сторону больших значений в (рис. 2), несмотря на то что с ростом коэффициента избытка воздуха адиабатическая температура процесса снижается. [c.82]

Воздух с температурой 10° С расширяется адиабатически (в двига теле) от 6 до I ата. Определить конечную температуру воздуха. [c.153]

Адиабатическая температура горения стехиометриче-ской метано-воздушной смеси (при сгорании до СО2) равна 1875 °С. Температура самовоспламенения смеси метана с воздухом или кислородом около 650°С. [c.25]

В отходах этих групп может содержаться вода. В состав негорючих отходов входят также неорганические соли, галогены, соединения азота, серы и фосфора. Теплота сгорания горючих отходов составляет 11 600—18 600 кДж/кг. Диапазон приведенных значений зависит от различных факторов, таких, как летучесть отходов, смешение с воздухом, применение распыления (для жидких отходов), а также от физического состояния отходов (жидкое, твердое или газообразное). Для поддержания процесса горения отходов без дополнительного топлива адиабатическая температура в печи сжигания должна быть в пределах 1095—1205 °С. [c.138]

Молекулярная масса хлора равна 71. Это желто-зеленый газ, в 2,5 раза тяжелее воздуха, критическая температура равна 144 С, температура кипения при атмосферном давлении - 35 °С. В промышленности используется в сжиженном виде. На рис. 5.5 дана доля мгновенно испарившейся жидкости в адиабатическом приближении для хлора при различных температурах. При температуре 15 °С эта доля составляет около 17%. Хлор сильно раздражает слизистые оболочки. При определении его токсичности получаются весьма противоречивые значения, хотя [c.374]

Характерной чертой обратимого адиабатического расширения (происходящего без трения) в сопле при развитии кинетической энергии или в детандере с выполнением работы является постоянство энтропии (51 = 52). Не меняется и влагосодержание в потоке (Х2 = Х1). Поэтому на диаграмме 5 —X точки состоянии 1 и 2 (до и после расширения) совпадают (рис. У1И-41). Разница состоит лишь в том, что точка 1 относится к давлен-ию Р и обозначает, например, ненасыщенный воздух при температуре 1, а после расширения эта же точка соответствует состоянию 2 при гораздо более низком давлении Рп и лежит теперь на изотерме 2 в зоне тумана. Количество тумана Х1—Хз можно определить, так как влагосодержание насыщенного воздуха Хз отсчитывается по диаграмме (точка 3). Если бы воздух перед расширением был сильно ненасыщен, например ему соответствовало бы на диаграмме состояние 3, то после расширения мы получили бы насыщенный воздух. Таким образом, при адиабатическом расширении происходит падение температуры — 2 и увеличение относительной влажности потока или даже переход в состояние тумана. [c.635]

По линии адиабатического насыщения воздуха происходит изменение его состояния (температуры, влагосодержания и относительной влажности) при адиабатическом процессе испарения влаги со свободной поверхности илп с поверхности влажного материала в начальный период сушки. " Разность между температурой воздуха и температурой мокрого термометра С характеризует способность воздуха поглощать влагу из материала и носит название потенциала сушки е [c.590]

ДОЛЯ теплоты выделения летучих в общей теплоте сгорания топлива 2 — адиабатическая температура после сгорания летучих в топливно-воздушной смеси при коэффициенте избытка воздуха aJ = I,20 и температуре воздуха /рр=300°С, 3 — то же при a =0.45 н = =300 X — то же прн 0 = 0,20 и [c.23]

Рис. 10. Адиабатическая температура горения антрацитовой пыли в зависимости от доли первичного воздуха.

Правильность некоторых теоретических выводов, указанных выще, была проверена экспериментально в работе [85]. Проводился вдув водорода, гелия, углекислого газа и фреона-12 сквозь пористую поверхность горизонтального цилиндра, расположенного в спокойном воздухе. При вдуве газов легче воздуха (водорода и гелия) диффузия оказывает сильное влияние на теплообмен и адиабатическая температура поверхности превышала температуру окружающей среды. При вдуве газов тяжелее воздуха (углекислого газа и фреона-12) диффузия оказывает слабое влияние на теплообмен и адиабатическая температура поверхности была ниже температуры окружающей среды. [c.401]

Адиабатическая температура горения а определяется по энтальпии продуктов сгорания при избытке воздуха в конце топки а"т. Формулы (3-3) и (З-За) получены, исходя из теории подобия, и действительны для значений 0"т О,9. [c.58]

НЫХ смесей при комнатной температуре (за исключением специально отмеченных в примечании к табл. 1.5 случаев). Приведенные значения являются максимальными температурами пламен, определенными для данного топлива. Концентрации даны в объемных процентах для сухих смесей. Все значения температуры указаны для исходных смесей при комнатной температуре и атмосферном давлении. На экспериментальные значения температур пламени, по-видимому, влияют потери тепла и перемешивание с окружающим воздухом. Однако это влияние во многих случаях не вызывает заметного отклонения от расчетных температур пламени эти значения могут быть использованы как приблизительные значения температур пламени исследуемых смесей [11, с. 578]. Как следует из данных табл. 1.5, при горении воздушных смесей Нг, СО и углеводородов достигается сравнительно высокая температура (2045—1875 °С) в ряде случаев приближающаяся к расчетной адиабатической температуре. Наиболее высокой температурой (по сравнению с другими исследованными пламенами газообразных смесей) обладает пламя ацетилена (2325 С). Пламена воздушных смесей природного газа также имеют сравнительно высокие температуры (1930 °С). [c.42]

Нами исследована температура и излучательная способность пламен различных твердых и жидких горючих, некоторых смесей и термита ири горении в воздухе. Расчет температур произведен для равновесного состава, адиабатических условий и нормального давления. Цилиндрические образцы небольшого диаметра сжигали в среде неподвижного воздуха при атмосферном давлении и комнатной температуре. Экспериментальное исследование температуры пламен твердых и жидких горючих производили двумя способами с помощью платино-платинородиевой термопары (Р1—Р1 10% КЬ) [c.45]

При замкнутой схеме сушки топлива смесью горячего воздуха с топочными газами, отбираемыми из верхней части топочной камеры, адиабатическая температура горения да, °С, составляет [c.371]

Из сравнения выражений (17-1) и (17-4) видно, что более высокая адиабатическая температура горения может быть обеспечена увеличением доли и температуры горячего воздуха и уменьшением г путем отбора газов с более высокой температурой. При сушке только лишь отбираемыми газами адиабатическая температура получается ниже. Чем больше влажность топлива, тем адиабатическая температура горения меньше из-за увеличения массы продуктов сгорания. [c.372]

При сушке топлива смесью горячего воздуха и газов последние отбирают из нижней части топочной камеры или из ее верхней части. В первом случае рециркуляция газов не учитывается, адиабатическая температура горения для камеры в целом рассчитывается по формуле (17-4). Во втором случае объем продуктов сгорания топлива, подаваемого через основные и сбросные горелки, может быть определен соответственно по формулам (17-5) и (17-6), а адиабатическая температура горения — по (17-7) с расчетом расхода топлива по (17-10) и (17-11). [c.375]

Принципы расчета одинаковы для всех систем, но для системы воздух — водяной пар психрометрическое отношение можно считать равным единице а для других систем, как правило, оно отличается от единицы. Для этих систем температура адиабатического насыщения отличается от показаний мокрого термометра. Поэтому для всех (кроме воздух — водяной пар) систем вопросы, связанные с психрометрией и сушкой, усложняются необходимостью систематического определения температуры поверхности испарения. Например, для системы воздух — вода температура поверхности испарения будет постоянной в течение всего периода сушки с постоянной скоростью, а для других систем она будет меняться. [c.471]

По психрометрической диаграмме определяется температура по мокрому термометру 18,3° С. Поэтому путем открывания регуляторов тяги наружного воздуха обеспечивается температура 15,3° С по мокрому термометру на входе его в промыватель. Промыватель насыщает воздух адиабатически, что обеспечивает требуемую точку росы 15,3° С. Ни предварительного нагревания воздуха, ни нагревания разбрызгиваемой воды для промывателя не требуется. [c.499]

При использовании природного газа и горячего воздуха коэффициент температуропроводности горючей смеси может быть принят без большой погрешности равным коэффициенту температуропроводности воздуха при температуре смеси. Температура газовоздушной смеси может быть найдена из уравнения теплового баланса адиабатического смешения 1 м газа с соответствующим количеством воздуха, подаваемого на горение [c.163]

Так как процесс изохорического полного сгорания смеси богатого газа с воздухом протекает при температуре выше 2500°, то при вычислении адиабатической температуры горепия при значениях а, близких к единице, мы учитывали диссоциацию углекислого газа и водяного пара по уравнениям [c.164]

Идеальный процесс сжижения можно представить следующим образом. Воздух при температуре Т изотермически сжимается (линия 1—3) до давления, соответствующего изобаре, проходящей через точку 3. Затем газ адиабатически расширяется при постоянной энтропии (линия 3—0) до точки О, в которой весь воздух переходит в жидкое состояние. [c.390]

Рещение. Подсчет ведем на 1 кг воздуха. Принимаем температуру поступающего в компрессор атмосферного во адуха 20 С. Пользуясь номограммой 2, определяем температуру воздуха после сжатия. Для этого соединяем точки 1,0 щкалы и 1,2 шкалы Рз прямой линией. Затем через точку пересечения этой прямой со шкалой А и точку 20 на шкале /i проводим прямую до пересечения ее со шкалой I2- При этом на последней отложилось значение 2 = 36. Следовательно, температура воздуха после адиабатического его сжатия от I ата до 1,2 ата равна Зб" С. [c.132]

Аммиак NH3 имеет молекулярную массу, равную 17, плотность его в 0,6 раза меньше плотности воздуха при одинаковой температуре. Это, однако, не означает, что в случае потери герметичности резервуара, содержащего сжиженный аммиак, формирующееся облако будет обязательно легче воздуха. В таких условиях в некоторых случаях отмечалось образование облаков воздушно-аммичной смеси тяжелее окружающего воздуха. Можно показать, что при смешении паров аммиака, находящегося при температуре -33 °С (т. кип. аммиака при атмосферном давлении), с окружающим воздухом, имеющим температуру, скажем, 20 °С, при любом соотношении смешиваемых компонентов образующаяся смесь всегда будет легче воздуха. Для объяснения более высоких значений плотности образующейся смеси следует допустить возможность адиабатического насыщения воздуха путем либо испарения капель жидкого аммиака, захваченных в воздухе, либо охлаждения разлития жидкого аммиака ветром ниже -33 °С. В работах [Ball,1970 Shaw,1978] утверждается, что последний механизм неправомерен и такая ситуация невозможна, так как за счет теплопроводности окружающего воздуха температура разлития жидкого аммиака всегда будет близка к температуре кипения аммиака при атмосферном давлении. Однако полностью отбрасывать возможность такой ситуации на стадии мгновенного испарения не стоит. В частности, Беверидж [Beveridge,1981] в своей работе так и не приходит к определенному заключению по этому вопросу. [c.383]

Схема газокомпрессионной холодильной машины и рабочий цикл ее показаны на рис. 9-8 и 9-9. Е оздух сжимается компрессором а ио адиабате 1—2, ж температура его повышается от до ТДалее следует охлаждение его водой по изобаре 2—5 в холодильнике б до температуры 7., охлажденный воздух адиабатически расширяется (5—4) в детандере в, при этом температура его снижается до 1. [c.212]

В руководствах старого типа это понятие не раз выдвигалось как одна из опорных характеристик топлива под мало удачными названиями— жарсспособности или жаро-производительности топлива. В расчетной практике воздушных топок несколько большее распространение получила так называемая теоретическая температура горения, под которой понимают адиабатическую температуру горения при среднем, практическом избытке воздуха (а 1), иначе говоря, [c.116]

Наглядное представление о роли летучих в тепловом балансе воспламенения пылевоздушной смеси дает ряс. 5. Кривая 2 показывает адиабатическую температуру пылевоздушной смеси после сгорания летучих (7 а ") при темшературе воздуха г.в = 300°С и обычно применяемом в топках коэффициенте избытка воздуха а =1,20. При этих условиях для углей с выходом летучих более 32% T a" превышает 1000°С, т. е. примерно достигает уровня воопламенения коксовых частиц. Если же, как это обычно делается в практике, подавать вместе с пылью лишь часть воздуха — первичный воздух, то Та может быть значительно повышена. Так, подача с топливом 45% теоретически необходимого количества воздуха позволяет повысить Та для углей марок ПЖ, Г, Д до 1 700—2 000°С (рис. 5, кривая 3). Для углей, бедных летучими, Та" аначительно ниже. Однако даже относительно малый выход летучих оказывает заметное положительное влияние на тепловой баланс воспламенения. Так, для угла марки Т с выходом летучих У =13% сокращение количества первичного воздуха до 207о и повышение его температуры до 400°С позволяет повысить Та" примерно до 1 750°С (рис. 5, кривая 4). Хуже обстоит дело с топливом, особо бедным летучими типа антрацита (АШ). Здесь при V =4%, даже при подогреве воздуха до 400°С и количестве его 20% теоретически необходимого. Та достигает лишь 700 °С. Это подчеркивает специфическую трудность обеспечения устойчивого зажигания пылевоздушной смеси антрацита. [c.28]

Наглядное (Представление об этом дает рис. 10, па котором юоказана адиабатическая температура горения пер Вич1Н0Г0 факела антрацитовой пыли в зависимости от количества в нем воздуха (од) в ДОЛЯХ от теоретически необходимого. Заслуживает внимания факт резкого роста темиературы при малых значениях 01, быстро затухающего уже при а1>0,2ч-6,4. При этом 01 = 0,2 обеспечивает уровень температуры более 1 500°С, а при И1>0,4 эта температура сравнима с температурой при полном избытке воздуха а = 1,20. [c.33]

На гранулометрический состав продукта влияет диаметр отверстия, скорость истечения, концентрация плава. Влияние этих параметров рассмотрено в работе [31]. Методика расчета процесса грануляции в башних позволяет произвести расчет траектории и дальности падения гранул в объеме башнн, на основе которого определяют профиль гранулирующего днища. В методике [32] также приведены результаты расчета процесса теплообмена при гранулировании аммиачной селитры, которые позволяют определить температуру охлаждаемых гранул в зависимости от нх диаметра, удельного расхода воздуха и высоты падения гранул. На рис. П-20 показано влияние диаметра гранул на нх адиабатическую температуру (т. е. температуру, которая установится в грануле после выдерживания ее в адиабатических условиях) в конце их падения в грануляционной башне с Я=30 м в летних условиях охлаждения ( в=30°С), удельном расходе воздуха <Зв/Свт=10 кг/кг. [c.185]

Сжигание серы. Сера - легкоплавкое вешество с температурой плавления 386 К. Перед сжиганием ее расплавляют, используя пар, получаемый при утилизации теплоты ее горения. Расплавленная сера отстаивается и фильтруется для удаления имеюшихся в природном сырье примесей, затем насосом подается в печь сжигания. Сера горит в основном в парофазном состоянии и для того, чтобы обеспечить быстрое испарение, ее необходимо диспергировать в потоке воздуха. Для этого используют форсуночные и циклонные печи. Первые оборудованы горизонтальными форсунками для тонкого распыления жидкости. В циклонной печи жидкая сера и воздух подаются тангенциально, и за счет вихревого движения достигается диспергирование жидкости и перемешивание двух потоков. Мелкие капли быстро испаряются, и сера сгорает. Горение протекает адиабатически, температура зависит от концентрации образующегося SOj (рис. 6.25). Теплота сгорания серы составляет 11325 кДж/кг и температура в печи достигает 1300 К, что достаточно для испарения жидкой серы (теплота испарения серы и температура кипения равны 288 кДж/кг и 718 К соответственно). Печь сжигания работает в комплексе с вспомогательным оборудованием для плавления и фильтрования серы и котлом-утилизатором для использования теплоты реакции (рис. 6.26). [c.386]

Процесс адиабатического увлажнения. Тонкий слой воды или ее мелкие капельки при контакте с воздухом приобретают температуру, равную температуре мокрого термометра. При контакте воздуха с водой, имеющей такую температуру, происходит процесс адиабатического увлажнения воздуха. В этом процессе энтальпия воздуха остается неизменной. В i - d -диаграмме этот процесс можно проследить по линиям / = onst (рис. 1.9). Если воздух, состояние которого соответствует точке 7, будет находиться в контакте с водой, имеющей температуру мокрого термометра ta-r i то его состояние будет изменяться по линии z l = onst, например до точки 2, если воздух ассимилирует Kdi влаги на 1 кг сухой части воздуха. Предельное состояние воздуха в этом процессе соответствует его насыщению влагой в точке 3 пересечения лу1 1а процесса с кривой ф = 100%. В вентиляции часто используют способ адиабатического увлажнения воздуха. Для этого в оросительной камере разбрызгивают одну и ту же воду, забираемую из ее поддона. Вода, непрерывно находясь в контакте с воздухом, имеет температуру, близкую к температуре мокрого термометра. Она в небольшой части (около 3%) испаряется и увлажняет воздух, проходящий через камеру. Реальный луч процесса несколько отклоняется от линии / = onst, но это отклонение незначительно. Увлажнение воздуха в камере орошения практически протекает до ф = 90-95%. [c.30]

Сушка с постоянной скоростью (режим, лимитируемый теплообменом). Пусть твердые частицы с влажностью ( при температуре Tgi сушат горячим воздухом, продуваемым через слой, как показано на рис. Х1П-4. Если частицы имеют малые размеры, очень пористы и настолько увлажнены, что содержат свободную жидкость, то процесс сушки будет протекать при постонной скорости. При этом как тепло-, так и массообмен быстро достигнет состояния равновесия, поэтому температура слоя и уходяш,его газа будет близка к адиабатической температуре насыщения входящего газового потока. Этот режим сушки характерен для сильно пористых материалов, таких, как силикагель и активированный древесный уголь. [c.363]

Уменьшение адиабатической температуры горения и балластирование инертными газами снижает эффективность интенсификации процесса горения газовой сушкой топлива. В ряде случаев эксплуатации топок при газовой сушке с повышенной степенью рециркуляции по сравнению с работой топки при сушке топлива горячим воздухом температура газов на выходе из топки не понижалась, а, напротив, несколько повышалась. Поэтому применять газовую сушку следует с оптимальной степенью рециркуляции. Для этого следует отбирать газы в меньшем количестве, но с возможно высокой температурой и добиваться уменьшения присосов воздурса в системе пылеприготовления, а сушку вести до оптимальной влажности пыли. [c.410]

Решение. Ход решения показан на рис. УП-7. Так как поступающая вода имеет ту же температуру, что и мокрый термометр, и во время процесса тепло не отнимается и не прибавляется, то данный процесс протекает адиабатически и на диаграмме характеризуется линией постоянной энтальпии (1=58,7 кдж/кг). Температура мокрого термометра остается по окончании процесса равной 21° С. Температура сухого термометра отсчитывается на пересечении линии постоянной энтальпии с кривой относительной влажности ф=90%. Она составляет 22° С. Влагосодержание сухого воздуха по диаграмме при 35° С и относительной влажности ф=27% составляет Х = = 0,009 кг кг, а увлажненного воздуха при температуре =22° и относительной влажности ф=907о составляет. 2=0,015 кг/кг. Таким образом, на каждый килограмм сухого воздуха добавляется л 2—ДГ1=0,015 — 0,009=0,006 кг воды. [c.473]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология