Температура адиабатического высокие, измерение

На основании анализа возможных причин отклонений от термодинамического равновесия в пламени можно сделать следующее заключение 1) отличие реального состава продуктов сгорания от расчетного и охлаждение пламени могут не препятствовать установлению локального равновесия в единице объема газа и получению достоверных экспериментальных температур, но значения их будут меньше расчетных 2) при обычном и повышенных давлениях процесс изл учениЯ также может не препятствовать установлению равновесия и получению достоверных экспериментальных значений температур 3) наличие хемилюминесценции, аномально высоких значений энергии электронного возбуждения и энергии колебательного движения, а также процесса излучения при разрежении в зависимости от степени эффекта и используемого экспериментатором метода измерения (без соответствующих поправок) может привести к значительным ошибкам при измерении температур. Поэтому экспериментальные измерения температур желательно проводить двумя независимыми методами или полученные экспериментальные значения сравнивать с расчетными при условиях горения, близких к адиабатическим. [c.32]

Результаты, полученные последними исследователями, подтверждают выводы, которые можно сделать из уравнений (13.1-6а) и (13.1-66) в слое расплава ПВХ у стенок капилляра (там, где е ,Р1 имеет высокое значение) происходит интенсивный разогрев. Как видно из рис. 13.8, при высоком значении т около 50 % прироста температуры приходится на первую десятую часть длины капилляра. Были рассмотрены два режима изотермический и адиабатический, поскольку процесс, происходящий в действительности, является промежуточным между этими двумя крайними случаями. Однако найти надежный экспериментальный метод измерения температуры высоковязких жидкостей при больших скоростях течения не удалось. Измерения, выполненные при помощи термопары [16—18], не удовлетворяли исследователей, так как при этом происходило нарушение сплошности потока и имел место разогрев термопары за счет трения о вязкую жидкость. [c.468]

При высоком давлении газ следует впускать в манометр постепенно, чтобы резкий толчок не вызвал повреждения прибора. Кроме того, если имеет место адиабатическое сжатие газа в манометре, то повышение температуры может привести к взрыву. Обычно с целью уменьшения этой опасности отверстие в ниппеле манометра делают небольшим. Манометры, предназначенные для измерения давления кислорода, а также другие части системы, с которыми кислород соприкасается, должны быть абсолютно чистыми и не долл ны содержать масла. Поэтому для подачи даже азота в систему высокого давления рекомендуется пользоваться водяными, а не масляными насосами. [c.54]

Для исследования равновесий при высоких температурах могут быть использованы метод взрыва в сферической бомбе [169,297] и метод исследования равновесий в пламенах [122]. Метод взрыва в сферической бомбе заключается в измерении давления, развиваемого при адиабатическом взрыве смеси газов в закрытом сосуде. Найденное из опыта значение [c.156]

Принимая во внимание локальный характер перестройки, можно утверждать, что измерения температуры в объеме полимера не соответствуют истинному перегреву в узких зонах трансформации сферолитной структуры в микрофибриллярную, который может быть гораздо больше измеренного. Однако адиабатическое нагревание при низких скоростях вытяжки [65] и высоких Гв [64] (рис. П1. 19) должно быть мало, а процесс структурных превращений остается одинаковым в большом диапазоне температур и скоростей растяжения. Поэтому должна быть какая-то еще и другая, более общая причина увеличения подвижности молекулярных цепей в зоне перестройки. [c.200]

Для оп ределения влажности газового потока чаще всего применяется измерение температуры сухим и мокрым термометром.. Значение /м — показание помещенного в газовый поток термометра, шарик которого обернут фитилем, пропитанным водой. В условиях адиабатического процесса /м соответствует температуре насыщенного влагой газа. Когда известны температуры мокрого и сухого термометров, то влагосодержание воздуха легко определяется по диаграммам Рамзина. Чтобы получить надежные данные, надо заботиться о том, чтобы шарик термометра все время был смочен и приток тепла за счет лучеиспускания к нему был минимальным. Последнее достигается созданием высокой скорости газового потока относительно термометра (обычно достаточно 5 м/сек), а также экранированием шарика термометра для защиты от нагревания лучеиспусканием. Поддержание постоянной влажности фитиля проблема чисто механическая и зависит в значительной степени от особенностей установки. Точно так же, как и для метода точки росы, главные затруднения связаны с ошибками измерения температуры. [c.478]

Для точного определения теплотворной способности угля, кокса, нефтяных продуктов, а также калорийности пищевых продуктов существует автоматический калориметр с адиабатической бомбой. Калориметр, в который введен образец, помещается в водяную рубашку, в которой быстро циркулирует вода. Система автоматического контроля в течение всего эксперимента изменяет температуру воды в рубашке так, чтобы она была равна температуре сосуда, в который помещен образец. Температура водяной рубашки измеряется с высокой точностью до и после сжигания образца. Адиабатический режим работы исключает необходимость введения поправок на охлаждение, так что теплотворную способ ность можно рассчитать непосредственно по измеренному изменению температуры. [c.545]

Метод адиабатического сжатия и расширения, разработанный Рябининым [7] более десяти лет тому назад, не нашел еще должного применения для измерения констант скорости элементарных химических процессов при высоких температурах и давлениях. Лишь недавно Маркевич с сотр. [8а и б] показали возможность такого использования этого метода (на примере термического крекинга метана). Авторам работы удалось также значительно упростить вычисления, использовав своеобразие изменения температуры в ходе адиабатического сжатия и расширения. [c.166]

В заключение отметим, что метод адиабатического сжатия и расширения как метод измерения констант скорости элементарных химических процессов в области высоких температур, по-видимому, не уступает по точности методу ударных труб. [c.172]

ЭТОЙ же группе методов можно отнести и метод измерения PVT соотношений при помощи установок адиабатического сжатия. Напомним, что в таких установках газ сжимают поршнем, быстро летящим в стволе, закрытом с одного конца. При сжатии газ разогревается до очень высоких температур. Измерив давление и объем сжатого газа и оценив его температуру, можно таким образом определить сжимаемость газа при очень высоких давлениях и температурах. [c.346]

Трудно переоценить значение определения теплот адсорбции. Теплота адсорбции обычно используется как критерий, который позволяет отличить физическую адсорбцию от химической. В случае физической адсорбции теплота адсорбции обычно меньше 4 ккал моль, в то время как теплоты хемосорбции изменяются от 5 ккал моль до таких высоких значений, как 150 ккал/моль. Для полностью обратимой хемосорбции теплота адсорбции может быть вычислена с помощью уравнения Клаузиуса — Клапейрона по изотермам, полученным при различных температурах. Однако, принимая во внимание специфичность хемосорбции и наличие вариаций адсорбционного потенциала почти на всех реальных поверхностях, установление истинного равновесия является скорее исключением, чем правилом, и этот метод определения теплот хемосорбции имеет ограниченное применение. Более предпочтительно прямое измерение теплот адсорбции с помощью калориметра [25]. За исключением ледяного калориметра и ему подобных [26], конструкция большинства адсорбционных калориметров преследует цель сохранения выделяемого при хемосорбции тепла по возможности в самом адсорбенте, при этом наблюдают повышение температуры адсорбента с помощью термометра сопротивления или термопары [27]. Было сделано лишь немного попыток осуществить вполне адиабатические адсорбционные калориметры, поскольку в большинстве конструкций наличие высоковакуумной оболочки обеспечивает достаточно малую скорость охлаждения и дает тем самым возможность внести точные поправки на основании закона Ньютона. Определение этих поправок при комнатной температуре не представляет трудностей, но с повышением температуры такие определения усложняются, что препятствует [c.491]

Приближение адиабатической калориметрии, которое вполне оправдало себя для условий низких температур, может быть распространено и для работы при температурах значительно выше 300° К. При этом адиабатический метод имеет некоторые преимущества перед методом смесей [205]. Метод смесей не подходит для изучения метастабильных кристаллов, которые при нагревании претерпевают необратимые переходы, и материалов, не дающих термодинамически воспроизводимых состояний при охлаждении. Хотя применение адиабатического метода при высоких температурах ограничивается возрастающим теплообменом за счет излучения, однако точные-измерения возможны по крайней мере до 700° К. [c.30]

В адиабатическом калориметре реагенты смешиваются при высокой температуре и измеряется рост температуры реагентов и контейнера. В ходе измерений для соблюдения адиабатических условий разность температур между контейнером и теплоизоляционной рубашкой поддерживается минимальной. Теплота реакции равна произведению величины роста температуры на теплоемкость контейнера и образца. Калориметры могут быть откалиброваны с помощью электрического подогрева или веществ с известным теплосодержанием. [c.244]

Каждая из описанных в предыдущем разделе полос содержит тонкую структуру, для разрешения которой на отдельные линии необходимо располагать приборами с достаточно высокой разрешающей способностью. Наилучшие результаты, достигнутые в этом направлении, были получены для молекулы Оз (рис. 10). Рассчитанные значения факторов Франка — Кондона для ионизации в основное состояние Оз указаны на этом рисунке вертикальными линиями стрелками обозначены результаты измерений, выполненных Фростом и сотр. [18]. Разные линии соответствуют образованию различных колебательных состояний молекулярного иона в результате ионизации. Поскольку при температуре опыта ни одно из возбужденных колебательных состояний молекулы не заселено в большой степени (5,74 10" для = 1 молекулы при нормальных температуре и давлении), линия с наивысшей энергией фотоэлектронов соответствует образованию молекулярного иона в низшем колебательном состоянии, т. е. относится к адиабатическому процессу ионизации. Наиболее интенсивный пик отвечает наиболее вероятному (вертикальному) процессу ионизации, а его положение соответствует значению вертикального потенциала ионизации. [c.96]

При высоких температурах сильно возрастает излучение, так что вопросы тепловой изоляции калориметрической системы приобретают еще большее значение. Поскольку определяющим фактором в теплообмене при высоких температурах становится излучение, а не теплопроводность газа, применение высокого вакуума не может существенно уменьшить теплообмен и поэтому вакуумные калориметры при высоких температурах используются редко. Для того чтобы сделать возможным точный учет теплообмена калориметрической системы с окружающей средой, в калориметрах, предназначенных для прецизионных измерений при высоких температурах, калориметрическую систему окружают иногда не одной, а несколькими адиабатическими оболочками, находящимися одна в другой. [c.205]

Измерения истинной теплоемкости веществ, взятых в виде проволочки или стержня, могут быть проведены при весьма высоких температурах (примерно до 3600°С) импульсным методом, по которому нагревание вещества производится импульсами тока в условиях, близких к адиабатическим. В другом варианте — модуляционный метод — измеряют амплитуду колебания температуры образца при пропускании переменного тока известной частоты. Эти методы позволяют расширить температурный интервал, в котором возможны экспериментальные определения истинной теплоемкости, но их использование ограничено вещества.ми, обладающими значительной электропроводностью. [c.319]

Проведение опытов в вакуумных адиабатических калориметрах, предназначенных для температур не слишком высоких (например, О—300°С), не отличается существенно от описанного в 2 настоящей главы. Поправка на теплообмен при работе в интервале О—300°С несколько увеличивается по сравнению с низкими температурами вследствие значительного возрастания теплообмена путем излучения. Величина допустимого подъема температуры при измерениях истинной теплоемкости в интервале О — [c.322]

Импульсный и модуляционный методы определения истинных теплоемкостей основаны на измерении подъема температуры образца при пропускании через него электрического тока известной мощности в условиях, близких к адиабатическим, или же на измерении амплитуды модуляции температуры образца при пропускании переменного тока. Оба эти метода гораздо менее универсальны, че.м описанные выше методы определения истинной теплоемкости веществ в калориметрах-контейнерах. Они применимы лишь к веществам, которые обладают высокой электропроводностью и к тому же могут быть изготовлены в форме проволочки или стержня (металлы, некоторые карбиды, графит и др.). [c.330]

В. конструкции этих калориметров есть ряд интересных особенностей, определяющих высокую точность их работы, например, использование для измерения температуры одного из калориметров германиевого термометра сопротивления, или применение в качестве датчика разности температур калориметра и оболочки нескольких батарей полупроводниковых термопар, что позволяет относительно простыми средствами автоматически управлять адиабатической оболочкой с высокой точностью (10 —град). [c.177]

ТИННЫХ теплоемкостей при высоких температурах в основном относится к 50—60-м годам. В это время в ИОНХ АН СССР В. А. Соколовым был сконструирован адиабатический калориметр для измерения истинных теплоемкостей твердых веществ (включая вещества с плохой теплопроводностью) методом периодического ввода теплоты в области 30— 750° С. Используя этот калориметр, В. А. Соколов и Н. Е. Шмидт исследовали теплоемкости и превращения в твердой фазе сульфатов и нитратов щелочных металлов, титаната бария и некоторых других солей, а также внимательно изучили условия работы калориметра, необходимые для точного определения температур и теплот фазовых переходов [163]. [c.330]

Имеются, однако, прямые измерения распределения интенсивности в спектрах различных частей фронта пламени, а также измерения ионизации в зоне реакции и в примыкающих к пей зонах фронта пламени, из которых с неизбежностью следует отсутствие равновесия в зоне реакции. Так, например, опыты Бройда и Каррингтона [552] показали, что в то время как распределение интенсивности в спектре гидроксила, излучаемом горячими газами над реакционной зоной ацетилено-кислородного пламени, отвечает температуре сгоревших газов, измерения интенсивности в спектре ОН, излучаемом зоной реакции, дают вращательную температуру, на несколько сотен градусов более высокую, чем максимальная ( адиабатическая ) температура пламени. См. также [768]. [c.483]

Решающим при изучении теплообмена является поддержание температуры адиабатической оболочки насколько возможно ближе к температуре калориметра, так чтобы не было никакого теплообмена ни за счет излучения, ни за счет проводимости по электроподводке. Теплообмен за счет последней более вероятен при самых низких температурах, а за счет излучения — преобладает при самых высоких температурах. Для того чтобы калориметр находился в адиабатических услойиях при некоторой температуре выше температуры нижнего сосуда, к адиабатической оболочке должна подводиться энергия, возмещающая потери на излучение в холодное окружающее пространство. С этой целью наверху, посредине и на дне адиабатической оболочки при помощи обожженной формваровой эмали прочно вмазываются три отдельных нагревателя из дважды свитой константановой проволоки, покрытой стеклянной изоляцией. Для измерения разности температур между тремя частями защитной оболочки и калориметра и между плавающим кольцом и оболочкой используются медноконстантановые термопары. Термо-э. д. с. дифференциальных термопар между оболочкой и калориметром поступает к трем электронным контрольным системам, которые автоматически регулируют энергию, подающуюся на нагреватель защитной оболочки, приводя э. д. с. к минимуму, т. е. поддерживают оболочку при той же температуре, что и температура калориметра. Действия каждого из контрольных каналов согласованы по скорости и переключению, чтобы поддерживать разность температур между оболочкой и калориметром в пределах менее одного миллиградуса, за исключением самых низких температур, когда чувствительность термопар быстро падает. Назначение плавающего кольца, температура которого регулируется вручную, в том, чтобы ликвидировать холодное пятно на адиабатической оболочке в месте первого контакта с электрическими проводниками и таким образом уменьшить расход энергии, необходимой для поддержания защитной оболочки при рабочей температуре, особенно если последняя выше температуры нижнего сосуда. Кольцо располагается так, что обеспечивается постоянный, но слабый тепловой [c.25]

Высокие вращательные температуры гидроксильного радикала, измеренные в ацетиленовом пламени, возрастают при уменьшении давления (табл. V11.18). Это возрастание сравнительно невелико при уменьшении давления вплоть до 10 мм рт. ст., однако при дальнейшем снижении давления этот эффект очень резкий. Особенно велика эффективная вращательная температура в области основания пламени. (В периферийных частях пламени вращательная температура гидроксильного радикала равна [8 ] адиабатической температуре пламени, а в зоне реакции она ее превышает.] Разбавление инертными газалш увеличивает вращательную температуру. Противоположный эффект наблюдается при увеличении концентрации кислорода в пламени (рис. VII.30 и 11.31). [c.538]

Диссоциация НгО->N2 +О( Р)—классический пример мономолекулярной реакции. Она была относительно давно изучена в статических и струевых условиях при достаточно низких температурах [66а—в]. При низких температурах сравнительно легко учесть вторичные реакции. Диссоциация исследовалась главным образом при малых давлениях, однако были получены первые указания на переход в область высоких давлений [666]. Использовалось множество разнообразных газов-разбавителей. Относительные эффективности передачи энергии для молекул N20, Не, Ме, Аг, Кг, Хе, О2, N2, СО2, Н2О соответственно равны 1, 1, 0,44, 0,1—0,18, 0,25, 0,15, 0,21, 0,26, 1,2, 1,6. Подробный анализ ранних низкотемпературных данных приведен в работе [66г]. После того как стало возможным проводить эксперименты в ударных волнах, диссоциация ЫгО вновь подробно исследовалась с помощью оптической регистрации реагентов [66д, е] и вре-мяпролетных масс-спектрометров, соединенных с ударными трубами [66ж, з]. Поскольку реакции атомов О с ЫгО имеют высокую энергию активации, они важны только при высоких температурах при низких температурах атомы кислорода расходуются в реакции рекомбинации. До сих пор продолжается Дискуссия [66и] по поводу абсолютных значений констант скоростей реакций 0 + Н20->-2М0 и ОЫгО —> N2-Ь О2. Эти реакции влияют на правильность высокотемпературных измерений ). Экспериментальные результаты, полученные в различных исследованиях, сопоставлены в работах [6, 66з]. С помощью метода адиабатического сжатия дополнительные эксперименты выполнены при температурах, промежуточных по сравнению с температурами в ударных волнах и статических условиях [c.46]

Современный криостат высокой точности (типа Руервайна — Хаффмана), пригодный для получения данных по теплоемкостям и последующего вычисления энтропий в интервале температур от 4° до 350° К изображен на рис. 2 [774]. Вся сборка криостата осуществлена на крышке и для удобства загрузки калориметра внутренняя часть может выниматься из наружного стакана. Назначение этого устройства — поддерживать калориметр с образцом при любой желаемой температуре между 4° и 350° К в таких условиях, чтобы им не терялась и к нему не поступала никакая теплота, кроме подводимой электрическим нагревателем. Два медных хромированных сосуда для хладоагентов обеспечивают отвод теплоты при низких температурах. Калориметр подвешен на лебедке плетеным шелковым шнуром, а адиабатическая оболочка, окружающая его, подвешена на шелковом шнуре в фиксированном положении к нижнему сосуду. Лебедка используется для приведения конусов калориметра, адиабатической оболочки и нижнего сосуда в непосредственный тепловой контакт и, таким образом, для охлаждения калориметра и оболочки. Когда желаемая температура опыта достигнута (температура сосуда или выше), тепловой контакт нарушается опусканием калориметра и при подготовке к измерениям устанавливаются адиабатические условия. При исследованиях выше 90° К в качестве хладоагента в обоих сосудах используется жидкий азот, между 50° и 90° К охлаждение примерно до 50° К достигается за счет испарения. При работе в области между 4° и 50° К нижний сосуд наполняется жидким гелием, а верхний — твердым азотом. Температуры ниже 4° К достигаются охлаждением за счет испарения жидкого гелия. [c.23]

Экспериментально это явление было исследовано затем Мейером с сотрудниками [27], которые измеряли магнитную восприимчивость при более низких температурах. Они рассчитали также ограничения вращения молекул кислорода в полостях. При проведении измерений образец клатратного соединения с помощью серебряной ленты прикрепляли к хромметиламмоииевым квасцам, расположенным над образцом клатрата. Оба образца (клатрат и парамагнитную соль) помещали в катушки, находящиеся вне криостата, с помощью которых измеряли магнитную воснриимчивость. Квасцы охлаждали путем адиабатического размагничивания до 0,25°К, а клатратное < соединение охлаждалось благодаря высокой теплопроводности серебряной ленты. Затем измеряли восприимчивости клатратного соединения и соли, причем соль использовали для определения температуры опыта. Далее образцы нагревали и повторялй измерения при разных температурах (рис. 195). [c.574]

К методам определения сжимаемости в пьезометрах переменной емкости можно отнести и всю группу методов, прихменяемых для определения параметров пластовой нефти [25]. К этой же группе методов можно отнести и метод измерения соотношений Р—V—Т нри помощи установок адиабатического сжатия. Напомним, что в таких установках газ сжимают поршнем, быстро летящим в стволе, закрытом с одного конца. При сжатии газ разогревается до очень высоких температур. Измерив давление и объем сжатого газа и оценив его температуру, можно таким образом определить сжимаемость газа при очень высоких давлениях и температурах. [c.354]

Легко подсчитать температуру во фронте волны, распространяющейся с заданной скоростью в нереагирующей смеси. Вендландт проделал такие расчеты для скоростей, имеющих м[есто в предельных смесях. Полученные таким образом температуры показывают некоторое приближенное согласие с температурами воспламенения, определенными методом адиабатического сжатия. Автор делает вывод, что температура воспламенения, определенная указанным образом, есть ми >и-мальная температура, до которой газ должен быть сжат волной сжатия с тем, чтобы вызвать достаточно быструю реакцию для поддержания детонации. Это утверждение представляется в настоящее время отнюдь не таким очевидным, как казалось бы несколько лет назад. Как мы указывали в гу1. XII, значение температуры воспламенения близ фронта пламени едва ли можно сравнивать с какой-либо из температур воспламенения, измеренных обычным образом. Температура воспламенения, измеренная по методу адиабатического сжатия, не представляет исключения. Даже, если воспламенение при адиабатическом сжатии представляет чисто гомогенный процесс, в таких опытах не воспроизводится соседство фронта пламени с его высокой концентрацией активных центров . [c.260]

Температуры обращения спектральных линий возрастают с увеличением частоты. Так, для лпнпй в ультрафиолетовой области они существенно превышают теоретические температуры пламени. Для пламенп, результаты измерения температуры которого приведены в табл. 11.17, адиабатическая температура равна 2340° К, истинная же темература благодаря тепловым потерям значительно ниже. Температура обращения газов в межконусном пространстве чуть выше реакционной зоны составляла около 2000° К. Аномально высокие температуры обращения линий с высокой энергией возбуждения связаны с повышенной заселенностью верхних уровней возбуждения. Так, для линии Ре 2483,3 А заселенность верхнего уровня в 1,8 105 раз превышает равновесную заселенность при 2000° К. Аномальное возбуждение слабо зависит от состава смеси илп давленпя. Все же в богатых смесях этот эффект проявляется несколько сильнее. По обращению линии 3020,6 А в пламени при 200 мм рт. ст. была получена температура 3060° К [70а]. В процессе измерения температуры обращения прп атмосферном давлении встретились некоторые трудности [78]. [c.535]

Измерения истинной теплоемкости при высоких температурах в настоящее время проводят чаще, чем измерения средних теплоемкостей. Обычно для определения истинной теплоемкости при высоких температурах используют адиабатические калоримет-ры-контейнеры, принцип устройства которых и порядок проведения калориметрического опыта сходны с описанны.ми ранее для адиабатических калориметров, применяемых при низких температурах ( 2 настоящей главы). Конструктивные отличия, однако, весьма существенны, поскольку при высоких температурах очень серьезное значение приобретает проблема теплоизоляции калориметра и электроизоляпии подводящих проводов. Эти затруднения быстро возрастают при повышении температуры, и в основном именно они ограничивают возможность расширения рабочего интервала таких калориметров в сторону высоких температур. Верхний предел использования адиабатических калориметров-контейнеров с периодическим вводом теплоты сравнительно невысок (1000—1100°С), но получаемые результаты более надежны, чем результаты, полученные другими методами определения истинных теплоемкостей при высоких температурах. Такие калориметры при условии тща- [c.318]

Другой калориметр, предназначенный для определения истинной теплоемкости при более высоких температурах, изображен на рис. 80. Он сконструирован и изготовлен в ИОНХ АН СССР, Шмидт и Соколовым [79]. Калориметр состоит из двух сосудов, сделанных из платины. Внутренний сосуд 5, являющийся контейнером для вещества, удерживается во внешнем сосуде при помощи шпилек высотой 1 мм. Внутрь калориметра вмонтированы нагреватель и термометр сопротивления, сходные по устройству с образцовым термометром сопротивления конструкции Стрелкова (I, гл. 3). Термометр изготовлен из того же сорта платиновой проволоки диаметром 0,1 мм, который был использован для изготовления группы эталонных термометров. Нагреватель и термометр находятся в тонкостенных кварцевых пробирках, вставленных в цилиндрические ячейки, которые приварены к дну внутреннего сосуда. В отросток, приваренный к корпусу калориметра, вставляют спай дифференциальной термопары платинородий (90% Pt flO% КЬ)—золотопалладий (60Аи%-Ь40% Рй), которая предназначена для измерения разности температур калориметра и первой адиабатической оболочки. На рис. 80 показан только один спай, в действительности же в калориметре использованы три последовательно соединенные термопары. Побочные спаи этой термобатареи расположены на адиабатической оболочке (точнее, отделены воздушной прослойкой в доли миллиметра от ее нагревателя, что обеспечивало надежную электрическую изоляцию при достаточно малой термической инерции). Спаи, расположенные в отростках калориметра, также отделены воздушной прослойкой от внутреннего сосуда с веществом. Перегородки служат для выравнивания температуры. [c.323]

Кроме рассмотренного выше калориметра Шмидт и Соколова, в литературе имеются описания еще нескольких калориметров, предназначенных для определения теплоемкостей при высоких температурах методом периодического ввода теплоты. Некоторые из них по устройству очень сходны с калориметром, показанным на рис. 80 и 81. Например, калориметр Уэста и Джиннингса [80] имеет систему адиабатических и теплоизолирующих оболочек, очень похожую на систему оболочек, изображенную на рис. 81. Для измерения температуры в этом калориметре, так же как и в калориметре Шмидт и Соколова, использован термометр сопротивления. Однако оболочки в калориметре Уэста и Джиннингса изготовлены из серебра, а не из платины. Это понижает верхнюю границу измерений, так как при работе около 700°С серебро заметно испаряется и портит прибор [79]. Конструкция калориметра Уэста и Джиннингса предусматривает его использование до 500Х- [c.325]

На рис. 9.2 показаны вычисленные и измеренные профили температуры в пламени предварительно не перемешанной метано-воздушной смеси с противотоком при давлении р—1 бар. В этих экспериментах температура измерялась при помощи КАРС-спектроскопии [Si k et al., 1991]. Температура воздуха составляла около 300 К. Высокая температура в зоне горения (около 1950 К) четко определяется на рисунке. Важно отметить, что адиабатическая температура пламени, равная 2220 К, в соответствующей системе с предварительно перемешанной смесью (см. табл. 4.2) не достигается нигде это характерно для фронта пламен предварительно не перемешанной смеси. [c.155]

На рис. 16.8 показан пример самовоспламенения в автомобильном двигателе (см. [Warnatz, 1991]). В качестве топлива служил н-октан, который обладает высокой склонностью к стуку. При температуре 900 К стук наблюдается экспериментально, что выражается в виде колебаний давления. Расчет основан на экспериментально измеренных зависимостях температуры и давления от времени давление измеряется непосредственно, а температура рассчитывается в предположении почти адиабатического сжатия в цилиндре и определенных потерь тепла в стенки цилиндра. Подобное поведение зажигания наблюдается как в расчетах, так и в экспериментах, когда максимум концентрации радикалов ОН и начало образования СО свидетельствуют о самовоспламенении отходящего газа. [c.275]

Систематические измерения средних теплоемкостей тугоплавких материалов (металлы, окислы, бориды, карбиды) до 2600° К, а в некоторых случаях до 2800° К проводятся в ХГИМИП [20, 21, 156] и Научно-исследовательском институте высоких температур при Московском энергетическом институте (НИИВТ) [21, 157]. Адиабатический калориметр, предназначенный для измерения теплоемкостей при столь же высоких температурах, построен в Новосибирском институте теплофизики СО АН СССР. Работы по измерению средних теплоемкостей при высоких температурах (приблизительно до 1700° К) успешно проводятся также в Свердловском филиале ВНИИМ [158] и в ИОНХ АН СССР [159]. [c.329]