Ослабление монохроматического излучения

Рис, 68, а—определение слоя половинного ослабления монохроматического - -излучения б—зависимость слоя половинного ослабления 7-лучей от их энергни [c.90]

ОСЛАБЛЕНИЕ МОНОХРОМАТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.163]

Целесообразно отождествить некоторые приведенные выше величины с другими понятиями газового излучения. Ослабление монохроматического излучения на длине йх подчиняется следующей зависимости [c.127]

Пусть монохроматический свет от источника L интенсивностью / падает на кювету К длиной / (оптический путь). Кювета заполнена раствором вещества с концентрацией С. Вещество способно поглощать монохроматическое излучение мерой способности поглощения данного монохроматического излучения служит величина s - коэффициент молярного поглощения, или экстинкция. Из кюветы выходит ослабленный световой пучок интенсивностью I (рис. 5.1). [c.52]

Монохроматическое излучение высокой интенсивности получить трудно, в связи с чем исследователям, интересующимся механизмами реакций, приходится сталкиваться с очень серьезной проблемой. Ртутные лампы различных типов представляют собой единственные удобные источники для получения приблизительно монохроматического излучения, так как линии ртутного спектра удалены друг от друга на достаточные расстояния, что позволяет использовать для их выделения либо светофильтры, либо монохроматор. Однако светофильтры часто поглощают в широкой области длин волн, вследствие чего выделение отдельной линии из группы близлежащих линий может оказаться невозможным без значительного ослабления интенсивности самой представляющей интерес линии. Это относится, в частности, и к ультрафиолетовой области спектра, в которой проводится большинство фотохимических исследований. [c.226]

Ослабление монохроматического потока у-излучения в веществе подчиняется уравнению [c.113]

Закон ослабления света в поглощающей среде для случая направленного параллельного пучка монохроматических излучений дается обобщённым законом Бугера [c.5]

Аналогичные результаты по Ыа и получены в работе [91]. Там же приведены результаты определения Ка в вакууме и при использовании для возбуждения рентгеновской трубки с благоприятным спектральным составом излучения. Окно трубки из алюминиевой фольги толщиной 10 мкм одновременно служило анодом. При напряжении 4 кВ алюминиевое окно практически полностью поглощало тормозное излучение, пропуская 30% /С -линни А1, что обеспечивало возбуждение флуоресценции Ка почти монохроматическим излучением. Исследуемый образец помещали на расстоянии 20 мм от фокуса трубки. Поле облучения ограничивали коллиматором, пропускающим пучок в телесном угле 0,14 ср. Счетчик аналогичен использованному в работе [133]. Расстояние от окна счетчика до пробы составляло 16 мм. Угол отбора рентгеновской флуоресценции близок к 90°. В камере для образцов создавали форвакуум. Для отделения линии Ыа/( от рассеянного на образце излучения к Ка использовали Мд-фильтр толщиной 4 мкм, что позволило в 15—20 раз снизить фон при незначительном ослаблении полезного сигнала. Порог чувствительности по Ма за 100 с 0,05%. [c.77]

Принято считать, что использование фотометрической системы переменного тока освобождает анализ от всякого влияния эмиссии пламени. Это верно только отчасти. Если пламя излучает очень интенсивно на той длине волны, на которую настроен монохроматор, то на детектор падает сильный световой сигнал. Настроенный на соответствующую частоту переменного тока фотометр не будет реагировать на сигнал постоянного тока, однако можно показать, что шум сигнала фотоумножителя пропорционален (интенсивности сигнала)Поэтому с увеличением сигнала постоянного тока растет и шум. В лаборатории автора эта проблема не возникала, поскольку излучение пламени при очень низкой концентрации анализируемого вещества было слабым. Однако пламя ацетилена, особенно обогащенное топливом, довольно интенсивно излучает в видимой области спектра. Например, при определении бария с использованием линии 5535 А шум оказывается очень сильным. Чтобы устранить эту трудность, уменьшают спектральную ширину щели, а для компенсации ослабления сигнала увеличивают яркость лампы. Поскольку излучение пламени имеет сплошной спектр, его интенсивность уменьшается пропорционально квадрату спектральной ширины щели, тогда как интенсивность монохроматического света лампы уменьшается линейно. Это дает возможность в достаточной мере снизить шум при определении бария. [c.65]

Формула Б)тера—Ламберта справедлива для монохроматического потока излучения, проходящего в среде с постоянным показателем ослабления (3. Этот случай практически может иметь место при прохождении лучистого потока горизонтально в атмосфере на определенной высоте. [c.33]

Излучение, состоящее из волн лишь одной длины, называют монохроматическим поток, содержащий излучения с различной длиной волны (в частности белый свет), носит название полихроматического. При прохождении монохроматического потока через какое-либо поглощающее вещество он ослабляется, но сохраняет свой спектральный состав (т. е. свой цвет) независимо от степени поглощения. Мерой ослабления света служат коэффициент пропускания Т и оптическая плотность D. [c.10]

Подобно поглощению монохроматического света (т. е. без изменения спектрального состава) происходит ослабление полихроматического потока при его прохождении через нейтрально-серое вещество, одинаково поглощающее излучения волн различной длины. Когда же поток белого света проходит через среду, неодинаково поглощающую излучения различной длины волны, то спектральный состав света изменяется и приобретает ту или иную окраску. В зависимости от оптических свойств вещества излучения различной длины волны ослабляются в разной степени, соотношение между ними (вызывающее в глазу ощущение белого цвета) нарушается, и выходящий из среды световой поток становится окрашенным. В этих условиях суммарный коэффициент молярного поглощения вещества, представляющий собой среднее значение коэффициентов поглощения всех монохроматических компонентов потока, не сохраняет постоянного значения, а убывает с возрастанием поглощения раствора (при увеличении концентрации или толщины его слоя). Поэтому перестает соблюдаться пропорциональность между оптической плотностью раствора и содержанием в нем поглощающего вещества [69] концентрация, начиная с которой это явление становится заметным, зависит от спектра поглощения раствора и спектрального состава светового потока. [c.11]

Остановимся вначале на поглощении. Пусть на бесконечно тонкий слой плазмы толщиной сИ падает нормально монохроматический поток излучения интенсивностью /у- Очевидно, что число актов поглощения и вынужденного испускания 2 и 21 в единице объема пропорционально объемной плотности излучения Ру и числу атомов, находящихся, соответственно, на нижнем и верхнем уровнях (N1 и N2). Тогда ослабление прошедшего через слой потока — (II определится разностью числа актов поглощения и вынужденного испускания [c.27]

При прохождении направленного пучка мягкого у- и рентгеновского излучений через вещество происходит ослабление интенсивности пучка вдоль начального направления. Для монохроматического пучка лучей, падающего перпендикулярно на плоскопараллельный однородный по составу образец, это ослабление описывается формулой [c.10]

Основное достоинство абсорбциометрии с монохроматическими пучками — простота анализа. Зависимость между ослаблением излучения, прошедшего через образец с поверхностной плотностью т, и массовым коэффициентом поглощения образца ц носит наиболее простой характер [уравнение (1)], что позволяет при известных или т проводить количественные измерения, основываясь на теоретическом расчете, без эталонов. [c.104]

Пожалуй, наиболее эффективным способом определения размеров мицелл по рассеянию света является относительно простой метод, разработанный и описанный Дебаем [42]. Интенсивный пучок монохроматического света ртутной лампы фокусируется в центре оптической ячейки, содержащей раствор поверхностноактивного вещества. Ослабленная почти на два порядка интенсивность рассеянного излучения измеряется при помощи фотоэлектрического устройства. Строится график зависимости интенсивности рассеянного излучения от концентрации раствора. Основное уравнение, связывающее размер мицелл (молекулярный вес) с интенсивностью рассеянного света, в упрощенной форме имеет вид [c.309]

При прохождении через вещество поток фотонов взаимодействует с частицами среды, передавая им энергию, в результате-чего поток ослабляется. Для параллельного потока монохроматического электромагнитного излучения не слишком высокой, интенсивности суммарное ослабление потока за счет поглощения фотонов является экспоненциальным и описывается простым выражением (закон Бугера — Ламберта) [c.29]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлимировано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы, то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором, вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.114]

В отличие от эмиссионных методов анализа при аб-сорбциометрии (как в оптической, так и в рентгеновской областях спектра) оценивают не интенсивность излучения материала пробы, а интенсивность первичного пучка лучей после его прохождения через пробу. Проба в газообразном, жидком или прозрачном для избранного излучения твердом состоянии вводится между выбранным источником света и спектральным прибором. В качестве источника света берут излучатель со сплошным спектром излучения или выбирают лампу с тем или иным характерным спектром. Избирательно ослабленное пробой общее или монохроматическое излучение в оптической области спектра фиксируется, как правило, различными схемами фотоэлектрической регистрации [23], а в рентгеновской области — детекторами рентгеновского излучения. [c.16]

Для работы в инфракрасной области спектра и в приборах ео скрещенной оптикой применяют решетки с профилированным шагом с числом штрихов на миллиметр, равным 10. Такие дифракционные решетки называют эшелле и эшеллетами. Эти решетки нарезаны таким образом, что излучение данной длины волны концентрируется главным образом в одном порядке. При прохождении монохроматического света через узкую щель на экране видна дифракционная картина. Один из лучей проходит через щель прямо, образуя в центре интенсивную полосу. Другие лучи той же длины волны отклоняются от него симметрично на разные углы, величины которых зависят от длины волны монохроматического света. При освещении дифракционной решетки немонохроматическим светом на экране наблюдается усиление одних участков спектров и ослабление других вследствие интерференции. Если выбрать из этого потока только те лучи, которые образуют с основным направлением света, падающего на дифракционную решетку, угол ф, то можно заметить, что пути лучей будут отличаться на величину аЬ. Если эта величина будет равна длине волны света или четному ей числу, то освещенность будет максимальной. Если величина аЬ будет равна [c.653]

Иа рис. 5-17 приведена оптическая схема ИК-детектора с преобразованием Фурье. Излучение от ИК-источника проходит через интерферометр. Разделитель лучей иронускает часть иучка к движущемуся зеркалу, отражая другую его часть на закрепленное зеркало. После отражения иучков от движущегося и закреиленного зеркала свет рекомбинируется на разделителе лучей. Зеркала расположены таким образом, что длины путей пучков света различны. Поэтому ири объединении лучей они не совпадают по фазе, в результате чего наблюдается интерференция с усилением и ослаблением. Рис. 5-18 иллюстрирует возникновение интерференции с усилением и ослаблением для монохроматического света. Система интерференционных полос с усилением и ослаблением для всех длин волн, достигающих детектора, называется интерферограммой (интерференционной картиной) (рис. 5-19). [c.87]

Зависимость между ослаблением интенсивности направленного параллельно монохроматического потока электромагнитного излучения и толщиной поглощающего слоя, установленная Бугером в 1729 г. и подтвержденная Ламбертом в 1760 г., составляет сущность первого закона поглощения [13, [21 [c.14]

Рассматриваемый метод определения относительной интенсивности спектральных линий основан на использовании явления поглощения. В описанном ниже виде метод был предложен впервые для решения некоторых задач оптического спектрального анализа Террейем и Барретом [68]. В рентгеновской области спектра этот метод применил И. Г. Демьяников [69]. Идея метода заключается в следующем. На пути рентгеновских лучей перед кассетой спектрографа располагают алюминиевый клинообразный поглотитель, толщина которого уменьшается вдоль спектральных линий, например, сверху вниз. При таком расположении поглотителя поглощение монохроматических лучей в алюминиевом клине будет приводить к ослаблению начальной интенсивности линии, величина которого будет тем больше, чем дальше удалена от основания рассматриваемая точка линии Известно, что коэффициент поглощения вещества зависит от длины волны рентгеновских лучей. Поэтому излучение различного состава, вообще говоря, должно поглощаться в клине по-разному. Однако для спектральных линий с близкими длинами волн, которые наиболее часто используются для [c.86]

Рассмотрим наиболее простой случай, когда лучи монохроматического света проходят через поглощающее вещество параллельным пучком, причем ослабление света определяется только числом поглощающих молекул, находящихся на пути лучей, и не зависит от абсолютной величины потока, а также от взаимного влияния молекул. В более сложных случаях требуются дополнительные расчеты, при которых используются законы ослабления пучка параллельных лучей. Первый из законов поглощения, открытый французским ученым Буге-ром (1729 г.) и подробно проанализированный Ламбертом (1760 г.), можно формулировать следующим образом каждый бесконечно тонкий слой внутри однородной среды поглощает определенную долю входящего в него потока-излучения, пропорциональную его толщине. Вторая закономерность была установлена Бером (1852 г.) поглощение данным тонким слоем однородной среды пропорционально числу содержащихся в нем поглоща ю-щ, их молекул, а следовательно также числу их в единице объема среды, т. е. их концентрации. Установленные опытным путем Бугером, Ламбертом и Бером закономерности можцо выразить одним математическим выражением [c.191]