Распад, или испускание ос-частицы

Ядра некоторых радиоактивных изотопов могут поглощать один из электронов ЛГ-уровня собственного атома. Порядковый номер ядра уменьшается на единицу при том же массовом числе. Таким образом, превращение при /С-захвате аналогично превращению при позитронном распаде, с той разницей, что /С-захват не сопровождается испусканием частиц. [c.18]

Существует еще два других типа радиоактивного распада-испускание позитрона и электронный захват. Позитрон-это частица с такой же массой, как и электрон, но имеющая заряд противоположного знака. Позитрон обозначают символом е. Примером изотопа, который распадается с испусканием позитрона, служит углерод-11 [c.247]

Задача 2. Природный калий состоит из трех изотопов. Часть атомоа изотопа К о распадается с испусканием -частиц. Изотоп какого элемента при этом получается [c.106]

Один грамм массы содержит 6,02 10 атомных единиц массы. Протон и электрон обладают электрическим зарядом. Положительный заряд протона равен 1,6 10" кулона. Отрицательный заряд электрона тот же по абсолютной величине. Нейтрон не заряжен. При распаде некоторых атомных ядер наблюдается испускание частицы, равной по массе и абсолютной величине заряда электрону, но положительно заряженной. Такая частица называется позитроном. Сам по себе позитрон устойчив, т. е. никаких превращений не претерпевает. Однако при встрече с электроном происходит аннигиляция — обе частицы исчезают и вместо них рождаются кванты электромагнитного излучения. [c.19]

Радиоактивный изотоп уран-235 распадается с образованием устойчивого изотопа свинца в результате последовательного испускания частиц а, р, а, р, а, а, а, а, Р, Р, а. Основываясь на этих данных, постройте диаграмму распада урана-235, аналогичную изображенной на рис. 24.1, и укажите атомную массу конечного изотопа свинца. [c.439]

В некоторых случаях перспективным направлением повышения избирательности и чувствительности анализа сложных смесей у-излучателей является использование метода у — у- или у — Р-совпадений. Этот метод позволяет выделять и регистрировать только те радиоактивные изотопы, которые распадаются с испусканием частиц или у-квантов разной энергии в каскаде. В [839] использован метод у — Р-совпадений для увеличения чувствительности в 6—8 раз активационного определения марганца в биологических объектах. В данном случае Р-счетчик измеряет только жесткое р-излучение Мп Е = 2,85 Мэе). Импульсы от Р-счетчика использовали для отпирания схемы пропускания у-спектрометра. Применение более сложного метода тройных совпадений позволило повысить избирательность определения марганца в биологических образцах в 100 раз [840]. [c.99]

В аналитических исследованиях используется главным образом метод нейтронного активационного анализа при использовании других частиц некоторые основные принципы остаются теми же. При бомбардировке медленными нейтронами (их энергия примерно соответствует комнатной температуре, поэтому их называют тепловыми) атомные ядра могут захватывать эти нейтроны и превращаться в более тяжелые ядра. Во многих случаях новые ядра нестабильны и спонтанно распадаются с испусканием частицы или у-кванта, например [c.112]

При бимолекулярном обмене интересными процессами являются главным образом излучение либо дезактивация столкновениями молекул одного или обоих продуктов вплоть до основного состояния (рис. 1, а). Эти процессы изучали, в основном, по спектрам испускания (или поглощения) при импульсном фотолизе [43], или в диффузионных пламенах [3]. В ряде случаев [44 45] наблюдали инициирование распада других частиц одним из продуктов реакции (рис. 1, Ъ или с). [c.71]

В некоторых случаях перспективным направлением повышения избирательности и чувствительности анализа сложных смесей у-излучателей является использование метода совпадений. Этот метод позволяет выделять и регистрировать только те радиоактивные изотопы, которые распадаются с испусканием частиц или у-квантов в каскаде. [c.285]

Природа радиоактивного распада в каждом из этих четырех рядов — испускание -частиц с малой массой или а-частиц с массой 4 — такова, что члены ряда имеют массовые числа, различающиеся на значения, кратные 4. Эти четыре ряда можпо, следовательно, классифицировать следующим образом п — целое число) [c.537]

Распад. При испускании -частицы радиоактивное ядро превращается в ядро, изобарное с исходным, с зарядом, отличным на AZ= 1 от заряда исходного ядра за счет испускания электрона или позитрона. Период полураспада -радиоактивных ядер колеблется в очень широких пределах от 10 сек до Ю 5 лет. Энергия -распада меняется от 0,018 Мэе для до [c.64]

Распад атомов материнского радиоактивного изотопа с превращением их в атомы дочернего радиоактивного изотопа, распад промежуточного ядра, получающегося при ядерных реакциях, и деление ядер протекают с испусканием частиц (нейтронов, протонов, а-частиц, электронов, осколков деления) или квантов (у-квантов, Х-лучей). [c.142]

Химические изменения при -распаде могут быть результатом действия кинетической энергии отдачи, изменения заряда ядра атома при испускании -частиц и изменения заряда атома вследствие потери им внешних электронов при действии на них электронов или Y-квантов, а также вследствие внезапного изменения заряда ядра атома — эффекта встряски . [c.189]

Иначе обстоит дело с ядерными процессами, они непосредственно связаны с превращением ядра атома. Как и в случае атома, при этом происходит испускание частиц, которые доставляют нам сведения о внутренней структуре ядра. Такое испускание частиц есть результат радиоактивного распада ядра. [c.26]

Как показывает изучение свойств самых тяжелых ядер, наблюдается четыре механизма их распада испускание а-частиц (а-распад), испускание электронов ф -распад), захват электронов и самопроизвольное (спонтанное) деление. Какие же из этих процессов приводят к основным ограничениям числа элементов [c.302]

Это явление на примере Ро подробно изучил Лаусон и дал ему название агрегатная отдача . В результате агрегатной отдачи загрязняются радиоактивным веществом окружающие предметы и воздух. Явление агрегатной отдачи становится возможным только в тех случаях, когда на какой-либо поверхности уже имеются скопления радиоактивных атомов. Это имеет место, например, в случае активирования эманацией металлических пластинок или при выделении радиоактивных изотопов методом электролиза на различные металлические фольги, служащие катодами. Вылет агрегата, состоящего из радиоактивных атомов, обусловлен распадом одного из этих атомов и испусканием частицы в сторону подложки. Количество движения, сообщенное при этом образовавшемуся дочернему атому, может оказаться достаточным, чтобы оторвать от подложки весь агрегат. Интенсивность испарения радиоактивного изотопа с подложки в результате агрегатной отдачи и пробег агрегатов в воздухе зависят от атмосферного давления. Лаусон рассчитал для Ро, при каких давлениях будут долетать отдельные атомы отдачи, агрегаты из 2 атомов, из 3 и так далее до коллектора, поставленного над подложкой на расстоянии 4 мм. Это давление Лаусон назвал критическим. Приводим расчет Лаусона [c.247]

Это явление на примере Ро подробно изучил Лаусон и дал ему название агрегатная отдача . В результате агрегатной отдачи загрязняются радиоактивным веществом округ жающие предметы и воздух. Явление агрегатной отдачи становится возможным только в тех случаях, когда на какой-либо поверхности уже имеются скопления радиоактивных атомов. Это имеет место, например, в случае активирования эманацией металлических пластинок или при выделении радиоактивных изотопов методом электролиза на различные металлические фольги, служащие катодами. Вылет агрегата состоящего из радиоактивных атомов, обусловлен распадом одного из этих атомов и испусканием частицы в сторону подложки. Количество движения, сообщенное при этом образовавшемуся дочернему атому, может оказаться достаточным, чтобы оторвать от подложки весь агрегат. Интенсивность испарения радиоактивного изотопа с подложки в результате агрегатной [c.163]

Вследствие независимости способа распада составного ядра от способа его образования сечение Я. р. а+А->В- -Ь, с(а, Ь) может быть записано в виде произведения сечения образования составного ядра и вероятности распада этого ядра с испусканием частицы Ь, Т1ь а(а,Ь)=аа Т1ь. Попытка рассчитать теоретически Оа и как правило, приводит к необходимости использовать нек-рые модельные представления о строении ядер. При расчете исиользуется то обстоятельство, что в силу короткодействующего характера ядерных сил все пространство можно разбить на две области внешнюю, лежащую за пределами ядра, в к-рой на частицу действуют известные силы (ку.тю-новские, центробежные), и внутреннюю, в пределах к-рой на частицу воздействуют лишь ядерные силы, детальные свойства к-рых известны пока недостаточно (другие силы в этой области пренебрежимо малы ио сравнению с ядерными). Сечение поглощенных частиц [c.542]

Изучение энергетич. и угловых распределений продуктов Я. р. позволяет получить более обширную информацию о механизме ядерных превращений, нежели данные о вероятности распада составного ядра. При малых энергиях возбуждения ход Я. р. (особенно на легких ядрах) зависит от свойств отдельных уровней. Переходам на различные уровни конечного ядра соответствует испускание частиц с различными энергиями. Поэтому в энергетич. распределении вылетающих частиц имеется ряд максимумов, соответствующих уровням конечного ядра. Для каждого перехода характерно свое угловое распределение вылетающих частиц, зависящее от момента количества движения, уносимого частицей. [c.543]

Но этого еще мало. Большинство ядерных реакций происходит в две стадии — вначале ядро-мишень А, поглощая бомбардирующую частицу (или квант) а, превращается в возбужденное составное (компаунд) ядро С, а затем это ядро, испуская частицу (или квант) Ь, превращается в конечное ядро — продукт реакции В. Т. обр., реакция идет по схеме А + а -i-- С Ь -Ь В. Пусть ядро Б, в свою очередь, неустойчиво п испытывает распад с испусканием частицы с1 и образованием ядра В В (1 -Ь В. Очевидно, что стадии образования и распада ядра В можно с уверенностью разделить, т. е. можно считать все характеристики распада В независимыми от свойств ком-паунд-ядра С лишь в том случае, если среднее время жизни ядер В (Тд) много больше, чем среднее время жизни составных ядер С (Т(, ), достигающее величин т, Ю — 10"1 сек. Кроме того, нужно исключить возможность онределения самого распада составного ядра С Ь 4- В, как радиоактивного распада. Поэтому целесообразно уточнить понятие Р. , определив ее, как самопроизвольное изменение состава атомного ядра, происходящее путем испускания элементарных частиц или ядер из основного состояния за время, существенно превышающее время жизни возбужденного составного ядра в ядерных реакциях, или из метастабильного состояния. [c.228]

СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ (самопроизвольное деление) — тип радиоактивного превращения, при к-ром тяжелое ядро распадается на осколки — ядра элементов середины периодич. системы Менделеева (см. Радиоактивность). Обычно образуются два таких осколка, редко испускается еще альфа-частица. С. д. сопровождается одновременным испусканием нескольких нейтронов и излучением гамма-квантов. Осколки С. д. испытывают Р -раснад (см. Бета-распад), для нок-рых осколков характерно также следующее за "-распадом испускание запаздывающих нейтронов (см. также Осколки деления). [c.504]

В большинстве источников одновременно проис. одит испарение твердых и жидких образцов, распад молекул на атомы, ионизация и возбуждение атомов и ионов, испускание частицами вещества электромагнитного излучения. Все эти процессы, наряду со многими другими, протекают во взаимодействии друг с другом и определяют интенсивность спектральных линий. При данной концентрации элемента в пробе интенсивность его линий зависит от того, как много его атомов в результате испарения и атомизации окажется в зоне возбуждения и будет возбуждено. Иначе говоря, интенсивность спектральных линий помимо концентрации определяется условиями испарения, атомизации и возбуждения. Рассчитать для всех случаев зависимость интенсивности линии от концентрации с учетом влияния условий атомизации и возбуждения невозможно, [c.45]

Рассмотрим бомбардировку образца тепловыми нейтронами, кинетическая энергия которых меньше 0,2 эВ. Обычно ядро (мишень) захватывает нейтрон, и образуется новое ядро. Его масса на единицу больше, а заряд прежний, т. е. образуется изотоп исходного элемента. Часто новое ядро нестабильно и самопроизвольно распадается с испусканием частицы или у-кванта (или того и другого), иными словами, ядро радиоактивно. Полученные таким путем активные изотопы сильно различаются по периоду полураспада, и благодаря этой и некоторой другой информации, например гамма-спектрам, можно идентифицировать элементы. [c.516]

Во втором столбце указывается тип превращения изотопов элемента. При этом используются следующие обозначения а — альфа-распад, испускание ядром альфа-частицы [c.637]

Распад. р--Частица — электрон. р -Распаду пред- шествует процесс 1п -> (е + р, протекающий в ядре таким образом, при испускании электрона заряд ядра увеличивается на единицу, а массовое число не изменяется. Дочернее ядро — изобар исходного — принадлежит элементу, смещенному на одну клетку к концу периодической системы от места материнского элемента [c.48]

Но как быть, если период полураспада измеряется миллиардами лет В этом случае надо определить при помоши счетчика или другого прибора абсолютное число актов испускания частиц за какой-то промежуток времени. Если мы знаем вес образца, т. е. число атомов во всем образце и число частиц, испускаемых за единицу времени, то мы тем самым можем сказать, какой процент атомов распадается за секунду, за минуту, за час. Отсюда легко рассчитать и время, в течение которого распадаются 50% всех атомов — период полураспада. [c.95]

В тех случаях, когда продукты радиоактивного превращения способны к дальнейшему распаду с испусканием -частиц, необходимо ввести поправку на цепочку распада. Определение этой поправки сводится к вычислению отношения активности дочернего вещества Ai,t к активности материнского вещества Ai,t в зависимости от времени t. Если в момент времени i=0 активность дочернего вещества равна нулю, то [3, 13, 18] [c.333]

В распаде ядер сочетаются два процесса захват ядром новой частицы с образованием промежуточного (возбужденного) ядра и последующий переход неустойчивого ядра в менее сложное, более устойчивое или распад его на несколько простых ядер. В результате образуются новые ядра. Вторая стадия ядерного процесса сопровождается испусканием частиц большой энергии. [c.472]

За годы, прошедшие после открытия первого трансуранового элемента, в области трансурановых элементов было найдено около ста радиоактивных изотопов . Термин радиоактивность означает, что речь идет о неустойчивых изотопах, а в случае легких элементов такие изотопы особенно неустойчивы, поскольку они подвержены радиоактивному распаду с испусканием р-частиц (отрицательных или положительных). Бета-радиоактивность вызывается одной и той же формой неустойчивости ядер, общей для всех участков периодической системы, однако в случае тяжелых элементов ядра могут распадаться испусканием а-частип [c.138]

Вы, возможно, считаете, что атомы вообще не меняются атом алюминия всегда остается алюминием, а железа - железом. В основном это так. Однако некоторые атомы, имеющие неустойчивые ядра, все-таки иногда изменяются при этом они превращаются в атомы других элементов (имеющих другие ядра) обычно с испусканием дополнительных частиц и энергии, что и является собственно радиоактивностью, а сам процесс называется радиоактивным распадом. Испускаемые частицы и энергия называются ядерной радиацией или ядерным излучением. Многие преимущества и недостатки ядерных технолопш связаны именно с этими излучениями. [c.303]

Если атом распадается с испусканием -частицы, порядковый номер образовавшегося элемента увеличивается на единицу по сравнению с первоначальным элементом, масса атома не изменяется. В результате -pa nada элемент смещается на одну клетку дальше к концу периодической систе.чы. [c.64]

Для некоторых химических элементов характерно явление самопроизвольного распада ядер атомов (радиоактивность). Реакции радиоактивного распада сопровождаются испусканием частиц и электромагнитного излучения. Существуют различные виды радиоактивности а-распад (выделение ги-частиц—ядер гелия), Р-распад (выделение Р-частиц, представляющих собой движущиеся электроны), 1>-излуче1ше (электромагнитные волны) и др. [c.28]

РАДИОАКТИВНОСТЬ (от лат. radio - излучаю и a tivus-действенный), самопроизвольное превращение нестабильных атомных ядер в др. ядра, сопровождающееся испусканием частиц, а также жесткого электромагн. излучения (рентгеновского или у-излучения). Ядра нового нуклида, к-рые образуются в результате радиоактивного распада исходного нуклида (радионуклида), м.б. стабильными или радиоактивными. [c.162]

Гамма-лучи обычно возникают при распаде радиоактивных ядер, происходящем с испусканием а- или -частиц. После испускания частицы ядро остается в возбужденном состоянии. Оно возвращается в основное состояние путем испускания 7-лучей. Энергия 7-фотонов от наиболее распространенных естественных радиоактивных элементов имеет величину в несколько сотен тысяч электроновольт (эв) , что отвечает длинам волн порядка [c.20]

Образующиеся при распаде ядра осколки в большинстве случаев имеют разные массы, например при делении ядер урана масса легкого осколка 90—100 а. е. м., а тяжелого 130—140 а. е. м. Скорости осколков 10 см1сек. Импульсы осколков равны и противоположны по знаку. Скорость осколков достигает 90% конечного значения уже при расстоянии между ними 10 см, т. е. когда они еще находятся внутри наинизшей электронной оболочки атома. Осколки деления первоначально находятся в возбужденных состояниях. Их суммарная энергия возбуждения 20 Мэв. Возбужденные осколки деления ведут себя так же, как и другие возбужденные ядра они распадаются с испусканием частиц и- -квантов. Поскольку осколки имеют большие заряды и переобога-щены нейтронами, то испускание нейтронов наиболее вероятно. Время жизни осколков по отношению к испусканию нейтронов 10 сек. Эти нейтроны, испускаемые при делении ядер возбужденными осколками, [c.930]

В последнее время с ростом числа онкологических заболеваний активно ведутся поиск и исследование радионуклидов, которые обладали бы оптимальными для радиотерапии свойствами. К числу таких свойств относят испускание частиц с высокой линейной передачей энергии при ограниченной длине пробега. Наиболее эффективной считают радиоиммунотерапию (особенно на начальной стадии появления опухолевых клеток) как дополнение к другим традиционным методам. Наиболее подходящими по свойствам считаются альфа-излучатели, благодаря более высокой линейной передаче энергии ( 80 кэВ/мкм) и очень маленькой длине пробега частиц (50-90 мкм), по сравнению с бета-излучателями. Подсчитано, что количество альфа-рас-падов на единицу массы ткани, необходимое для достижения одного и того же терапевтического эффекта, примерно на 3 порядка меньше, чем число бета-распадов, т. е. для полного уничтожения опухолевой клетки достаточно 1-3 прохождений альфа-частицы через ядро клетки. Данные свойства делают альфа-излучающие радионуклиды пригодными для терапии злокачественных опухолей. Исследования показали, что альфа-излучатели успешно можно применять для лечения микрометастазов в начальной стадии развития, лейкемии, рака лёгких. Они также позволяют бороться с такой болезнью как СПИД на стадии, не превышающей образования нескольких клеток. [c.552]

Вероятность распада составного ядра тем или иным способом характеризуют парциальной шириной, т. е. выраженной в энергетич. единицах вероятностью данного способа распада. Различные способы распада конкурируют между собой. Поэтому вероятность распада с испусканием частицы (ядра) Ь, % равна отношению соответствующей парциальной ширины Гь к полной ширине Г, т. е. сумме всех ширин, отвечающих вылету различных частиц т1ь=/ ь/-Г, где Г=Гз-1-/ ь+-- + п- Полная ширина уровня Г связана со временем жизни составного ядра на этом уровне т соотношением r=nlx Ii=hl2n, h — постоянная Планка). [c.542]

Источником энергии для активации молекул или же превращения их в атомы и радикалы может служить излучение радиоактивных атомов, являющихся отходами при работе ядерного реактора. В результате деления каждого ядра образуются два новых ядра с приблизительно равными массами. Продукты деления образуют группу изотопов с атомными массами от 72 до 162. Атомы продуктов деления нестабильны в процессе -распада идет превращение одного химического элемента в другой. В ряде случаев образующееся после испускания -частицы ядро находится в возбужденном состоянии переход такого ядра в нормальное , или основное, состояние сопровождается излучением одного или нескольких 7-квантов. Максимальная энергия -частиц, испускаемых продуктами деления, равна 3,5 МэВ, а у-излучення — 3,8 МэВ. Однако такой энергией обладают в основном короткоживущие продукты деления. Облучение продуктами делення можно производить внутри активной зоны атомного реактора. [c.326]

Если а-распад характерен почти исключительно для области тяжелых элементов и все нуклиды после висмута являются а-нестабильными, то распад с испусканием р-частиц не ограничивается этой областью периодической таблицы и не все тяжелые нуклиды р-неста-бильны. Так, например, изотопы плутония с массовыми числами 236, 238, 239, 240, 242 и 244 р-стабильны. Если бы эти изотопы не были нестабильными по отношению к независимо протекающему процессу распада испусканием а-частиц с периодом полураспада, не превышающим 100 млн. лет, то их можно было бы обнаружить в природе. (По указанным в приложении к книге радиоактивным свойствам можно определить, какие из изотопов трансурановых элементов являются р-стабильпы-ми.) Стабильные изотопы таллия, свинца и висмута — самых тяжелых нерадиоактивных элементов, встречающихся в природе, — р-стабильны так же, как и другие стабильные изотопы во всей периодической таблице. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология