Плотность электрического тока и плотность потока энергии

Фотоэлектроколориметрические методы анализа основаны на способности веществ избирательно поглощать свет. Это свойство лежит и в основе конструкции приборов — фотоэлектрического колориметра и спектрофотометра. Наиболее распространенным фотоэлектроколориметром является прибор ФЭК-М, устройство которого основано на оптической компенсации. Световые потоки, проходящие через испытуемые и контрольные растворы, попадают на два фотоэлемента, по одному в каждом оптическом плече. Фотоэлементы превращают световую энергию в электрическую. Сила тока, возникающая при этом, измеряется гальванометром. Фототоки уравниваются при помощи оптических клиньев и щелевой диафрагмы, уменьшающей интенсивность одного из световых пучков. В момент равенства фототоков стрелка регистрирующего гальванометра находится на нуле и в это время производится отсчет оптической плотности испытуемого раствора по шкале диафрагмы. [c.32]

Индукционный высокочастотный нагрев. Основной особенностью индукционного нагрева является превращение электрической энергии в тепло с помощью переменного магнитного потока, т. е. индуктивным путем. Если по цилиндрической спиральной катушке (индуктору) пропускать переменный электрический ток I, то вокруг катушки образуется переменное магнитное поле Ф , как это показано на рис. 7-4,в. Наибольшую плотность магнитный поток имеет внутри катушки. При размещении в полости индуктора металлического проводника в материале возникает электродвижущая сила, мгновенное значение которой равно [c.88]

Приведем пример использования вектора Пойнтинга в цепях постоян-10Г0 тока. Согласно закону Джоуля — Ленца =Q — есть количество еплоты, выделяющейся в единицу времени в единице объема проводника. Здесь / и е соответственно плотность тока и удельное электрическое со-фотивление вещества). Учитывая, что поток электромагнитной энергии Р=Е поступает через боковую поверхность проводника, заметим, что по /1ере проникновения в глубь вещества поток энергии постепенно ослабляет- я за счет превращения ее в теплоту, уменьшается вектор Пойнтинга и та юверхность, через которую проходит поток. [c.53]

Плотность электрического тока и плотность потока энергии [c.221]

Как мы уже отмечали, анализ методом Гаусса [уравнение (9)] показывает, что небольшая часть геомагнитного поля связана с источниками, расположенными вне Земли. Такими источниками являются электрические токи в ионосфере - области, простирающейся от высоты 80 км до внешней границы верхней атмосферы и состоящей из заряженных частиц, либо захваченных из солнечного ветра и космического излучения, либо созданных ионизацией атомов и молекул верхней атмосферы солнечной радиацией высокой энергии. Токи-это крупномасштабные потоки ионосферных частиц, создаваемые электрическими и механическими силами, интенсивность которых зависит от плотностей и средних скоростей потока этих частиц. Основными токами, представляющими здесь интерес, являются 1) атмосферное динамо-тот, текущие на высоте порядка 100 км и возникающие вследствие приливных движений ионосферы под действием солнечных и лунных гравитационных сил или солнечного нагрева ионосферы 2) кольцевой ток--поток захваченных геомагнитным полем протонов, направленный с востока на запад и сосредоточенный вокруг геомагнитного экватора на среднем геоцентрическом расстоянии порядка 3) токи на магнитопаузе. [c.126]

Количество электричества, электрический заряд Плотность электрического тока Мощность, поток энергии [c.446]

Для второго случая д/ оказывается равным нулю, и поток через боковую поверхность отсутствует. И наконец, для третьего случая о/< стор поток электромагнитной энергии вытекает через боковую поверхность. Приведенные примеры убеждают в том, что сторонней напряженностью электрического поля в цепях постоянного тока пренебрегать нельзя. Это становится принципиальным особенно тогда, когда в цепях постоянного тока имеются участки, где действуют пондеромоторные силы. Характерным и наиболее наглядным примером таких цепей являются электродные системы. Таким образом, постановка вопроса о распространении электромагнитной энергии (а не электрической) тока является правильной. Электромагнитная энергия аналогична механической энергии и производит давление / на тела, которые встречаются на пути ее распространения, а следовательно, имеют импульс силы, заключающийся в единице объема. Итак, давление, испытываемое телом при поглощении импульса, будет равно =(1/с. Известно также и то, что давление равно плотности электромагнитной энергии у поверхности тела. Поэтому =Ди эм, а, учитывая поток энергии Пойнтинга Р=Д11 з с, получим /=Р/с . Импульс или количество движения в механике Ньютона представляет собой произведение массы на скорость 1—тю. Легко видеть, если мы импульс разделим на скорость, то получим массу, а если плотность импульса разделим на скорость, получим плотность тела. Применяя это к энергии распространяющегося электромагнитного поля, получим для его плотности следующее выражение [c.54]

Для оценки безопасных режимов заполнения резервуаров огнеопасными жидкостями ВНИИПО предложена методика, по которой основные параметры (минимальная энергия зажигания паров жидкости, удельная объемная электрическая проводимость жидкости, сила входного тока электризации при заполнении и входная плотность электрического заряда, вносимого с потоком жидкости в резервуар) можно определить на практике. Определение сил безопасных входных токов и плотностей элект- [c.345]

Мы рассматриваем излучение как пространственный поток энергии, описываемый уравнениями Максвелла. В этих уравнениях мы имеем скалярное поле р (плотность электрических зарядов в электростатических единицах) и векторное поле I (плотность электрического тока в электромагнитных единицах). Эти поля связываются уравнением непрерывности [c.87]

Кроме описанных выше трех визуальных методов измерения интенсивности окраски, в течение последних 10—20 лет усилилось применение фотоэлектрического метода. Из уравнения (1) очевидно, что концентрацию (С) окрашенного компонента можно рассчитать, если непосредственно измерить оптическую плотность раствора В), т. е. интенсивность светового потока. Для -этого применяют приборы (фотоэлементы), в которых энергия световых колебаний превращается в электрический ток, отклоняющий стрелку гальванометра. Метод прямого измерения силы тока, возбужденного светом, в настоящее время применяется не очень часто. [c.94]

Для определения концентрации С окрашенного раствора обычно измеряют его оптическую плотность В с помощью фотоэлектрического колориметра. При этом световой поток, проходя через кювету с анализируемым окрашенным раствором, попадает на фотоэлемент. Последний превращает световую энергию в электрическую и возникающий электрический ток измеряют чувствительным гальванометром. Сила электрического тока, возникающего при действии световой энергии на фотоэлемент, прямо пропорциональна интенсивности освещения. [c.387]

Принцип действия электронных ламп. Общий принцип, на котором основано применение электронных приборов, состоит в создании потока электронов в сильно разреженном газе и управлении этим потоком. Источником электронов является в большинстве случаев проводник, раскаленный до такой температуры, что кинетическая энергия электронов проводника начинает превосходить работу выхода и дает начало явлению испарения электронов с поверхности—электронной эмиссии. В результате этого, если проводник изолирован, устанавливается равновесие, при котором число электронов, испарившихся в единицу времени, равно числу электронов, сконденсировавшихся на поверхности проводника. Плотность такого электронного облака, окружающего накаленную нить, зависит от ее температуры, и всякое нарушение этого равновесия вызовет поток электронов в каком-нибудь одном направлении, т, е. электрический ток. [c.183]

В зависимости от плотности тока и атмосферы дуги температуры в столбах термических дуг лежат в пределах от 5 000 до 50000° К. Соответственно и плотности энергии в плазменных дугах чрезвычайно высоки. И действительно, эти плотности являются самыми высокими из достижимых в настоящее время с помощью какого-либо длительно действующего физического процесса. Вследствие этого электрические дуги превратились в важный источник энергии для различных технических процессов. Среди важнейших из них можно назвать сварку и плазменные генераторы для получения потоков высокой энергии. [c.111]

Основные процессы, протекающие в детекторе но захвату электронов,упрощенно представлены на рис.1. Ионизирующая радиация от радиоактивного источника, в данном случае—источника Р-частиц, образует ионные пары после столкновения с молекулами газа-носителя М. р-частица обычно обладает достаточной энергией для образования тысяч этих нар до того, как иссякнет его энергия. Таким образом, внутри камеры детектора генерируется большое число электронов. Если отсутствует электрическое поле, которое заставляет электроны двигаться к аноду, то число электронов будет продолжать увеличиваться, однако одновременно могут происходить процессы рекомбинации с положительно заряженными ионами. В конечном итоге будет устанавливаться равновесие и плотность электронов останется постоянной. Потери электронов из-за их оседания на стенках камеры детектора или их уноса с потоком газа-носителя незначительны но сравнению с потерями за счет рекомбинации. Приложением небольшого градиента напряжения на камеру при помощи внутренних электродов заставляют двигаться электроны но направлению к аноду, а полученный ток можно использовать для измерения относительной плотности электронов. Если молекула, имеющая химическое сродство к свободным электронам, приблизится к одному из них и если электрон движется достаточно медленно, чтобы произошел его захват, то в результате образуется отрицательный ион. Этот ион также может рекомбинироваться с положительным ионом. [c.237]

Классическая теория постоянного или выпрямленного электрического тока в электролитах основана на предположении квазистационарных процессов. С одной стороны, квазистационарные процессы играют важную роль в познании прохождения электрического тока жидких веществ, обладающих свойствами е, ц и V. С другой стороны, быстропеременные во времени процессы, взаимосвязанные с электромагнитным излучением источника и взаимодействием с веществом на границе раздела фаз металл-электролит, зависящие от концентрации по времени, изменяющей электропроводность, зависящие от концентрации, плотности тока и поляризации , а также существование изменяющегося двойного электрического слоя на границе раздела двух фаз позволяют рассматривать электродную систему как бесконечно изменяющуюся в пространстве и времени под воздействием постоянно действующего возмущения. Рассматривая такую систему, отметим, что между электродами п электролитом происходит обмен энергии, имеет место переход материн иоп частицы с электрода в электролит и из электролита в электрод. Почи), ижу во всяком потоке электромагнитного излучения заключается не только определенная энергия, но и определенный импульс, всегда совпадающий с направлением излучения, то, следовательно, квант энергии заключает в себе определенный квант импульса, который и сообщает материальной частице толчок, совершая таким образом работу выхода материальной частицы. При переходе заряженной частицы с поверхности электрода в электролит происходит потеря (отражение) энергии, зависящая от диэлектрических и магнитных свойств среды, под влиянием которых существует та или иная контактная разность потенциалов электрод—электролит. С точки зрения волновой теории отражение происходит без изменения длины волны. Исходя же из квантовой теории длина волны может изменяться, если изменится размер кванта энергии. [c.60]

Если в источнике ионов отсутствует г/-комнонепта электрического поля, апертура потока иоиов в плоскости уг будет зависеть только от начальной скорости ионов, так как направления ионов изотропно распределены в пространстве. Поскольку в этой плоскости отсутствует фокусировка по направлению, на коллектор ионов масс-снектрометра попадут только ионы с очень малой величиной /-комноненты начальной скорости при условии, что щели источника иопов и коллектора будут короткими в на-нравлении у (рпс. 4). Подавая на отклоняющие пластины регулируемое напряжение., можно будет отклонять поток ионов н регистрировать его плотность по всей его ширине. На рис. 5 показаны зависимости ионного тока от напряжения На на отклоняющих пластинах для ионов Н"" и Н из Нг. Как и следует из теории, на кривой для Н наблюдаются два различных участка, отвечающих ионам, имеющим кинетическую энергию, незначительно отличающуюся от энергии теплового движения, и понам [c.485]

Понятие термодинамической силы вводится таким образом, что величина, называемая силой, должна давать рассеяние энергии ОГ, будучи умноженной на отвечающий ей поток I. Поэтому, например, для электрического тока силой будет градиент потенциала grad ф. Действительно, умножая —grad9 на плотность тока /, находим [c.29]

Здесь / — плотность потока электронов, е — энергия одного электрона (5.1). Плотность электрического тока равна /=—й. С другой стороны, в слабом поле с иапряжениостью Е, согласно закону Ома, плотность электрического тока ]=уЕ, где у — удельная проводимость металла. [c.85]

Перспективны аппараты с использованием в качестве анодов массивных металлических отливок (рис. 2.5). Такой электрокоагулятор [16] состоит из массивного анода, установленного в баке из неэлектропроводного материала и расположенного над ним на расстоянии 0,5—1 мм катода. Малый зазор стабилизируется при помощи пластинок из абразивного материала, которые при вращении катода удаляют с анода пассивирующую пленку окисла металла. Вода подается через центральное отверстие в аноде (или через катод) и протекает в щели между катодом и анодом со скоростью, обеспечивающей турбулентный режим потока. Малая величина зазора позволяет резко сократить потери энергии на электрическое сопротивление воды и повысить плотность тока более чем в 100 раз по сравнению с пластинчатыми электрокоагуляторами. Катоду может быть придано либо возвратновращательное движение при помощи кулисного механизма, либо вращательное с использованием энергии потока воды. Такая конструкция автоматически обеспечивает постоянную величину зазора при срабатывании анода. [c.50]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология