Давление, плотность и теплота парообразования

Предложены методы расчетов термической и барической зависимостей физико-химических свойств углеводородов и нефтяных фракций, таких как давление насыщенных паров, температура кипения жидкости при нестандартных давлениях, плотность, теплота парообразования, энтальпия, энтропия, теплоемкость и вязкость. [c.20]

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

В таблицах сухого насыщенного пара (по давлениям) в первом вертикальном столбце приводятся значения давлений, а по горизонтальным строчкам против каждого значения давления даются соответствующие этому давлению значения температуры, удельных объемов, плотностей, теплосодержаний (энтальпии) воды и водяного пара, теплоты парообразования и др. [c.18]

К свойствам, представляемым зависимостями от температуры, относятся давление пара чистого компонента (упругость пара) плотность жидкой и паровой фаз теплоемкость жидкой и паровой фаз вязкость жидкой и паровой фаз коэффициенты теплопроводности жидкости, теплопроводности пара поверхностное натяжение теплота парообразования. [c.99]

Температура, °С Давление, Л Па Плотность, кг/м Энтальпия, кДж/кг Теплота парообразования, кДж/кг [c.212]

Критические константы температура. С давление, МПа плотность, кг/л Теплофизические свойства теплота парообразования —192°С). кДж/кг удельная теплоемкость С , [c.453]

Термодинамические процессы неидеальных газов исследовать ранее рассмотренными методами сложно. Особенно трудно проводить анализ процессов, протекающих при высоких давлениях. Это объясняется чрезвычайной сложностью уравнения состояния реал ,-ных газов. Поэтому на практике больщей частью пользуются для расчетов специальными таблицами и диаграммами, характеризующими свойства этих тел. Большое распространение получили так называемые скелетные таблицы водяного пара, в которых приводятся значения наиболее часто используемых термодинамических характеристик (давление, температура, удельный объем, плотность, энтальпия, теплота парообразования, энтропия и др.) ряда его состояний [4] (см. Приложение 1.7). [c.77]

Плотность кипящего этана и его насыщенного пара при нормальной температуре кипения —88,6° С соответственно равны 0,546 и 0,00206 г/см . Вычислить теплоту парообразования при —88,6° С, если зависимость давления насыщенного пара этана от температуры выражается уравнением [c.131]

Количество наполняемого в изотермическое хранилище сжиженного диоксида углерода контролируется уровнемером 27, давление— манометром 25. Максимальное наполнение изотермического хранилища составляет 85—90% геометрического объема. Параметры жидкого диоксида углерода в изотермическом резервуаре следующие давление 0,8—1,2 МПа, температура от —43,5 до —33,3°С, теплота парообразования 326—309 кДж/кг, плотность 1130,8— 1087,8 кг/м энтальпия 326—346 кДж/кг, энтропия 3,83 — 3,92 кДж/кг. [c.395]

ПО диаграммам состояния. По ним МОЖНО определить упругость паров при данной температуре, давление перегретых паров (газовой фазы) при данных условиях, удельный объем и плотность жидкой, паровой и газовой фаз, их теплосодержание (энтальпию), теплоту парообразования, степень сухости и влажности паров, работу сжатия газа компрессором и повышение температуры при сжатии, эффект охлаждения жидкости и газа при снижении давления (дросселировании), теплоемкость при постоянном давлении или постоянном объеме для жидкой, паровой и газовой фаз, скорость истечения газа из сопел газогорелочных устройств. [c.30]

Работа, затрачиваемая на увеличение объема и поверхностной энергии сферич пузыря радиуса R, определяется по ф-ле Lq = — (4/3)1гД Д/>- -4лЛ а, где Д/>-разность давлений в пузыре и окружающей жидкости, Па, а коэф поверхностного натяжения, Н/м Миним радиус возникающего парового пузыря (зародыша) = 27 а/[гр (Г. - Г )], где р плотность пара, кг/м , г теплота парообразования, Дж/кг (Г, и пояснены ниже) Местами, в к-рых воз- [c.384]

Критическая температура, °С Критическое давление, 10 Па Критическая плотность, кг/м Плотность жидкости при 25 °С, кг/м Теплота парообразования при температуре кипения, кДж/кг Плотность насыщенного пара при -25 °С, кг/м [c.149]

ОТ плотности и температуры смеси. Для давлений, близких к атмосферному, удельную теплоту парообразования можно определить по эмпирической формуле [8], кал/моль [c.21]

Обозначения I — температура, °С р — давление, МПа о и и" — удельные объемы жидкости и пара, дм /кг р и р" — плотности жидкости и пара, кг/м /- — скрытая теплота парообразования, кДж/кг. [c.697]

Газ Точка кипения в °С Плотность жидкости в кг л Теплота парообразования при нормальном давлении в ккал кг Теплота парообразования жидкости в ккал>л Отношение объема газа к объему жидкости при нормальных условиях [c.371]

Четыреххлористый теллур — белое кристаллическое вещество. Т. пл. 225° т. кип. 390° (755,6 мм). Легко гидролизуется, во влажном воздухе. Данные растворимости показывают, что ТеСи является полярным соединением. Молекулярный вес при 420° равен 290,3 при повышении температуры молекулярный вес падает и при 595° равен 246,6 (теоретически молекулярный вес ТеСЬ = 269). Величина давления пара показывает очень малую ассоциацию ТеСи в парах. Плотность жидкого четыреххлористого теллура составляет 2,559 при 232° и 2,260 при 427°. Поверхностное натяжение при 238° равно 40,2 дин/см и при 413,5° — 2%, дин см. Теплота парообразования 18,400 кал моль. [c.134]

Температура, Давление насыщенного пара, кПа Плотность, КГ/мЗ Энтальпия, кДж/кг Теплота парообразования, кДж/кг [c.170]

При давлении выше критического этилен переходит из газообразного состояния в жидкое и обратно без образования двух фаз. Это объясняется тем, что при давлении выше критического переход этилена из одного состояния в другое при изменении температуры окружающей среды происходит без выделения или поглощения теплоты парообразования. При этом плотность этилена изменяется незначительно, что не вызывает резких колебаний потерь давления в трубопроводе и, следовательно, не требует постоянной регулировки давления на выходе из компрессорной станции. [c.214]

В литературе известно большое число таких соотношений для чистых жидкостей. Например, в работах [8—1Г] была установлена связь поверхностного натяжения чистой жидкости с плотностью, в [12, 13]—с температурой, а в [14, 15]—с давлением. Были найдены эмпирические связи с с теплотой парообразования [16—18], вязкостью [19—22], изотермическим коэффициентом сжимаемости [23—25] и другими характеристиками. [c.80]

Давление (абсолютное) р. МПа Темпера-тура t. Удельный объем 0, м /кг Плотность р, кг/м Удельная энтальпия, кДж/кг Удельная теплота парообразования г, кДж/кг [c.257]

Как правило, на стадии проектных исследований объем информации крайне ограничен, особенно по тем методам, перспективность которых сомнительна, но необходимо получить их количественную характеристику. В этом случае большую пользу может оказать возможность расчета с помощью ЭВМ физико-химических свойств индивидуальных веществ и их смесей. Существует ряд программ, позволяющих вычислить относительную молекулярную массу, плотность, теплоемкость, теплопроводность, теплоту парообразования, вязкость, температуру кипения, точку росы, давление пара [92, 93]. Имеются программы, с помощью которых можно находить физико-химические величины и равновесные состояния систем в широком диапазоне температур и давлений. [c.186]

Обозначения, принятые в таблице Р — давление пара, мм рт. ст.-, р" — плотность, г/ж V" — удельный объем, м /кг-. Я" — энтальпия. ккал кг-, теплота парообразования. ккал/кг. [c.30]

В. А. Киреев разработал методы вычисления свойств веществ из параметров фазовых (давление пара, температуры кипения) и химических (теплоты, энтропии, функции Гиббса) равновесий, которые широко применяются у нас и за рубежом. В недавно вышедшей монографии [8794] эти исследования получили дальнейшее развитие и обобщение. М. X. Карапетьянц разработал систему методов сравнительного расчета фи-зико-химических свойств и параметров процессов [9251], показав связь между этими методами и вытекающими из их системы новыми видами сопоставлений, использовав как ранее описанные, так и рекомендованные им закономерности (см., нанример, работу [92521, посвященную периодической системе элементов и методам сравнительного расчета). Эти способы вычисления нашли широкое распространение, в частности, для прогноза и проверки значений термодинамических характеристик веществ, при составлении справочников и т. д. В качестве примера укажем на работы [4065, 4172, 4247, 4322, 4774, 4780, 4850, 5380, 5427, 55461 в рамках настоящего обзора этот перечень легко по меньшей мере удвадцатерить. В. М. Татевский на основании установленных им закономерностей в геометрических конфигурациях молекул составил расчетные схемы, охватывающие целые гомологические ряды и позволяющие определить самые разнообразные свойства веществ (мольный объем, плотность, теплоту парообразования, температуру кипения, давление пара, теплоты образования и другие) [8659, 86601. [c.72]

Хоуджен и Ватсон (Hougen and Watson) [254] предложили метод расчета теплоты парообразования как функцию средней температуры кипения, молекулярного веса и плотности. Для случая, когда сама плотность известна недостаточно точно, этот метод требует уточнения. Для расчета теплоты парообразования при давлении, отличном от атмосферного, Ватсон [255] предлагает метод, основанный на следующем уравнении [c.197]

Давление (абсо- лютное), игс/см2 Темпе- рат .а. Удельный объем, мЗ/кГ Плотность, КГ/мЗ Удельная энтальпня IKHilKO TH кДж/кг Удельная энтальпия пара i", кДж/кг Удельная теплота парообразования г, кДж/кг [c.248]

При расчете значения теплоты парообразования, теплоемкости, давления насыщенных наров, плотности топлива относят к температуре испарения на поверхности капли коэффициентов диффузии, вязкости и теплоемкости паров — к среднелогарифмической температуре пограничного слоя коэффициента теплопроводности — к температуре среды. [c.114]

Дополнительными условиями являются теплофизические свойства рабочего тела плотность, скрытая теплота парообразования, теплопроводность, параметры силовой установки — ее мощность, перепады давления, продолжительность работы и конструктивный тип реакторя , твердофазный или газовый. Кроме того, для ЯРД при выборе рабочего тела необходимо учитывать специфику условий работы ядерного реактора — это действие альфа-, бета- и гамма-излучения на рабочее тело. Рабочее тело, в свою очередь, может оказаться поглотителем нейтронов, что совершенно недопустимо для ЯРД. Все сказанное выше должно быть учтено в технических требованиях к рабочим телам ЯРД. [c.268]

Газ Точка кипегия °С Плотность жидкости, кг]л Теплота парообразования при нор мальном давлении, ккал к г Теплота парообразования жидкости, ккалЫ Газ п[и нормальных условиях, л [c.267]

Соответственные состояния. Многие работы связаны с принципом соответственных состояний [1759, 2105—2202]. Наряду с исследованиями, в которых анализируются условия термодинамического подобия [2105—2107], в частности при умеренных и высоких температурах [2107] (см. также [2108, 2109]), и других, подобных им (в том числе исследованиями И. С. Бадылькеса [2112—2123], Я. 3. Казавчинского [2124— 2127], Л. П. Филиппова [2130, 2131]), следует отметить статьи [2132—2137], посвященные различным свойствам некоторых веществ. Кроме них упомянем работы, посвященные температурной зависимости давления пара [1862, 2138, 2139, 2141— 2151], теплотам парообразования [2152—2156], плотностям [2144, 2157—2164], уравнениям состояния [2165—2170] и теплоемкости (энтальпии) [2171—2176], критическим параметрам [2159]. В качестве примера укажем на уравнения, рекомендованные Л. П. Филипповым [2143—2146] и К. В. Покровским (см. [1851]), на уточнение правила Гульдберга—Гюи [2147], на расчет энтальпии углеводородов под давлением [2174]. [c.33]

Таблица 11-7. Давление (р), плотность (р, кг1м ), удельный объем (V, м /кг), энтальпия [Н, ккал/кг) и теплота парообразования (Ь , ккал/кг) насыщенного пара серы [168]

Производительность изотермического реактора равна 1800 кг циклогексанона в час. Выделяющуюся теплоту (8370 кДж на 1 кг превращенного циклогексана) снимают за счет преобразования части водного конденсата (10% от его массового расхода), циркулирующего в 14 змеевиках реактора, в водяной пар давлением 0,4 МПа (теплота парообразования 2141 кДж/кг). Определить линейную скорость конденсата в трубах змеевиков, если их диаметр равен 57X3,5 мм, а селективность по циклогексанону 32,8%. Плотность водного конденсата 923 кг/м . [c.144]

Свойство углекислоты сублимировать обусловлено положением тройной точки t = —56,6° С р = 0,516 Мн1м ). При р<0,516 Мн1м — = 5,28 кгс/см углекислота может находиться только в двух агрегатных состояниях — твердом или газообразном, поэтому нельзя получить жидкую углекислоту при этом условии. Плотность углекислоты зависит от р, t VI агрегатного состояния, в котором она находится плотность углекислого газа при 0°С и р = 0,1 Мн/м равна 1,977 кг1м плотность твердой углекислоты колеблется в пределах l,3-f-l,6 кг/л и зависит от пористости, определяемой методом производства. Теплота плавления твердой углекислоты или замерзания жидкой при параметрах тройной точки равна разности между теплотой сублимации 545 кдж/кг=129,88 ккал/кг и теплотой парообразования 348 кдж/кг = 83, 2 ккал/кг и составляет 197 кдж/кг— 46,76 ккал/кг. При изменении давления и температуры величина теплоты плавления меняется незначительно. Теплота сублимации при давлении 0,098 Мн/м =1 ат и t = —78,9° С составляет 574 кдж/кг=136,89 ккал/кг. Холодопроизводительность сухого льда определяется с учетом теплоты сублимации и нагревания полученных холодных паров за счет окружающей среды до 0°С. Холодопроизводительность сухого льда составляет 638 к ( ж/ г= 162 ккал/кг, что в 1,9 раза больше холодопроизводительности водного льда при 0°С, равной теплоте плавления 333,2 кдж/кг=80 ккал/кг. [c.333]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология