Электрон осциллирующий

Поглощение излучения в чистых полупроводниках может быть связано с изменением энергетического состояния свободных или связанных электронов. В связи с этим в чистых полупроводниках различают три основных типа поглощения 1) поглощение свободными носителями — поглощение, возникающее вследствие ускорения свободных носителей осциллирующим электромагнитным полем 2) собственное (фундаментальное) поглощение — поглощение, обусловленное возбуждением электронов из валентной зоны в зону проводимости (фундаментальное или собственное поглощение) 3) экситонное поглощение (поглощение, обусловленное возбуждением электронов из валентной зоны) в связанные состояния электрона с дыркой — экситоны. [c.415]

Удобной мерой длины цуга волн от атома или молекулы, в которой электроны осциллируют в соответствии с уравнением (Б-3), является величина [c.428]

Олефин образуется, в свою очередь, через промежуточное свободнорадикальное соединение аллильного типа, в котором непарный электрон осциллирует между [положениями 1 и 6. Разрыв С —5-связи в этих положениях и восстановление приводят к рацемизации, например [c.112]

Рассмотрим теперь некоторые детали прибора. Рис. 6 дает схему одного из разных типов ионного источника й коллектора. Ионы образуются в металлической коробке Е, в которую анализируемый газ вводится через капилляр F. В коробке находится накаливаемая током вольфрамовая нить, испускающая электроны. Последние, встречая молекулы газа, ионизируют их. Для того, чтобы увеличить выход ионов, иногда заставляют электроны осциллировать между отрицательно заряженными электродами ВВ с помощью направляющего поперечного поля небольшого вспомогательного магнита, не показанного на рисунке. Образовавшиеся положительные ионы вытягиваются из коробки Е электрическим полем порядка 100 в, создаваемым между коробкой и электродом А, затем они проходят [c.34]

В качестве примера приведем колебания молекулы N2. Они не проявляются в ИК-спектре, но активны в КР-спектре, потому что при колебании связи М-Н происходит только изменение поляризуемости молекулы (вследствие делокализации электронов при взаимодействии с осциллирующим электромагнитным полем). Дипольный момент неполярной молекулы N=N равен нулю. Колебания, не сопровождающиеся изменением дипольного момента или поляризуемости, нельзя вообще возбудить посредством электромагнитного излучения. Дополнительные примеры более сложных молекул приведены в табл. 9.2-4. [c.186]

В рамках классической физики напряженность поля в молекуле В, созданного возбужденным электроном, осциллирующим в молекуле А, можно записать в виде [c.247]

Анализ протяженной тонкой структуры спектра поглощения рентгеновского излучения. Протяженной тонкой структурой спектра поглощения рентгеновского излучения обычно называют осцилляции линии энергетической зависимости коэффициента поглощения рентгеновского излучения при энергиях, больщих энергии края поглощения на 30—1000 эВ. При использовании спектра поглощения для анализа координационного окружения того или иного атома спектр выражают через волновое число q) выбитого из атома электрона осциллирующую часть спектра описывают по формуле [c.268]

Рис. 18 16. Микрофотографии химических волн при осциллирующем режиме окисления СО на платине с атомным уровнем разрешения, полученные с помощью полевой электронной (РЕМ) (а—в) и ионной (Р1М) (г—е) микроскопии. Кадры сняты с периодом в несколько секунд

Электронограммы фотометрировались, в результате получались кривые, аналогичные представленной на рис. 12.1, а. Видно, что экспериментальная кривая осциллирует относительно некоторой прямой. Это упрощает нахождение нормирующего множителя для приведения значений интенсивности к электронным единицам и построения интерференционной функции а(8). [c.303]

Эти эффекты встречаются для всех видов излучения, включая поглощение и дисперсию звука. Поскольку гл. 16 посвящена методам ядерного магнитного резонанса и электронного парамагнитного резонанса, можно отметить, что в этих случаях явления поглощения и дисперсии аналогичны тем, которые обсуждались выше. С точки зрения классической физики эти явления объясняются уменьшением амплитуды колебаний гармонических осцилляторов. Когда атомные или молекулярные осцилляторы начинают двигаться под действием световой волны, они поглощают, и поглощение имеет максимум при резонансной частоте. Поскольку осциллирующие электроны излучают свет, взаимодействие рассеянного света с падающим излучением приводит к дисперсии. [c.484]

Теория Максвелла описывает излучение в терминах осциллирующих электрического и магнитного полей. Одно из этих полей (обычно электрическое) взаимодействует с электронами молекул химического соединения, поглощающего излучение. [c.28]

Из приведенного примера следует, что существует третий способ межмолекулярного стяжения. Даже при абсолютном нуле электроны в атомах находятся в состоянии интенсивного движения относительно ядер и в различные моменты времени происходят случайные смещения центров тяжести положительного и отрицательного зарядов, т. е. возникает короткоживущий момент диполя. Ориентация в пространстве каждого мгновенного диполя случайна, поэтому суммарный эффект такой самопроизвольной, часто повторяющейся в течение длительного времени поляризации равен нулю. Однако электрическое поле в момент существования диполя может либо ориентировать, либо индуцировать диполь одного из соседних атомов. Такие часто появляющиеся и исчезающие (осциллирующие) диполи [c.349]

В зависимости от значений параметров процесса колебания могут быть периодические, осциллирующие и хаотические [320]. Стадия реакции, обусловливающая обратную связь, - тупиковая в механизме реакции. Она представляет собой образование неактивной адсорбированной формы или заполнение буферной емкости (растворение, как описано выше). Обратная связь, проявляющаяся как влияние промежуточного вещества в тупиковой стадии на состояние катализатора (энергию активации по крайней мере одной стадии реакции), объясняется изменением энергии связи катализатор - адсорбированный реагент, например в рамках теории электронного газа, или перестройкой поверхности катализатора (перегруппировка и образование новых граней, реконструкция поверхности), что было подтверждено экспериментально специальными физическими методами. [c.245]

Энергия возбуждения плазмонов зависит от силы взаимодействия между осциллирующим электронным облаком и (положительными) ионами решетки материала. В случае объемных плазмонов эта величина соответствует, например, 10,6 эВ для Mg, 15,3 эВ для А1,16 эВ для 81. Энергия поверхностных плазмонов составляет пл(объемн)/ 1 например 10,3эВ для Л1 [10-5]. Поскольку в этот процесс включены валентные уровни, энергия возбуждения плазмонов зависит от химического состава и структуры сплавов. Иногда этот факт можно использовать для аналитических целей. [c.329]

Рис. V.7. Осциллирующая часть электронной составляющей расклинивающего давления для пленок ртути (е = 0,9, X = 25 А)

Грубое модельное представление о дисперсном взаимодействии между двумя неполярными атомами можно составить, рассматривая ядро атома и электрон, движущийся вокруг него, как положительный и отрицательный полюсы мгновенного диполя. Направление этого диполя осциллирует с частотой около 10 циклов в секунду. В среднем по времени дипольный момент атома равен нулю, но при встрече двух атомов мгновенные диполи ориентируются друг относительно друга и их направление изменяется в такт. Это снижает потенциальную энергию системы на величину, называемую энергией дисперсионного взаимодействия [c.278]

Водородная связь характеризуется прочностью, т. е. энергией связи, которая зависит от плотности заряда и угла между атомами, связанными друг с другом стерическими факторами, вызывающими асимметричное распределение электронов кинетикой Н-мостиков, т. е. частотой, с которой осциллируют ОН-группы и изменяют положение протоны (121, 122]. [c.63]

Для исследования свободных радикалов пользуются методом парамагнитного резонанса. Это явление наблюдается, если к молекуле, помещенной в постоянное магнитное полеЯ ,, приложить электромагнитное осциллирующее поле перпендикулярное к первому и имеющее частоту, соответствующую так называемым сантиметровым волнам. При этом для определенных значений и определенных частот наблюдаются максимумы поглощения энергии. Эти максимумы, являющиеся следствием резонанса электронов, дают ценные сведения об электронном состоянии молекул. [c.372]

На рис. 125 показано изменение поляризуемостей электрона в фазе и в противофазе в зависимости от частоты падающего света. Для того чтобы показать более отчетливо поведение в непосредственной близости от Vo, Q придано необычно малое значение 10/л. За исключением области в непосредственной близости от Vo, поведение определяется уравнениями (Г-бв) и (Г-бг). При очень низких частотах а ,е /к, т. е. равна статической поляризуемости, измеренной в постоянном поле. С ростом частоты а возрастает, проходя через максимум при V = Vp (1 - /яQy l i. При еще более высоких частотах а убывает, проходит через нуль при V = Уц и достигает отрицательных значений. Она минимальна при V = Vo (1 + 1/лС) /2 и затем асимптотически стремится к нулю снизу. Поляризуемость в противофазе просто проходит через острый и очень высокий максимум при V = VI,. Таким образом, если частота излучения гораздо меньше естественной частотьг электрона, то электрон осциллирует в фазе со светом. Если излучение имеет значительно большую частоту, чем естественная частота электрона, электрон двигается с фазой, отличающейся от фазы света на 180°. Только в том случае, когда частота света близка к естественной частоте электрона, фаза отличается от 0° или 180°. [c.434]

Для бензола п = 3, отвечая числу сиаренных шести я-электронов осциллирующих кекУлевских двойных связей. В этом случае расчет дает [c.397]

Достоверность модели Резерфорда была подтверждена дальнейшими исследованиями. Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов (рис. 8-3). Вокруг ядра имеется ровно столько электронов, чтобы они компенсировали заряд ядра. Но классическая физика не в состоянии объяснить подобную модель атома. В самом деле, что удерживает положительные и отрицательные заряды на расстоянии друг от друга Если электроны неподвижны, электростатическое притяжение к ядру должно сближать их до получения миниатюрного варианта томсоновой модели атома. И наоборот, если электроны движутся по каким-то орбитам вокруг ядра, дело отнюдь не упрощается. Электрон, движущийся по кругу вокруг положительного ядра, представляет собой осциллирующий диполь, если рассматривать атом в плоскости такой орбиты при этом отрицательный заряд колеблется в одну и другую сторону относительно положительного заря- [c.332]

Электрон в приведенном выше примере меняет свое спиновое состояние со временем. Если по временной шкале ЯМР изменение происходит слишком быстро, чистым эффектом является усреднение до нуля осциллирующего поля на протоне, которое связано с электроном. В результате снижается эффективность релаксирующей способности электрона по отношению к протону. Очень быстрый межмолекулярный электронный обмен или обмен лиганда должны оказывать то же самое влияние, поскольку за счет этих эффектов у протона оказываются электроны с различными значениями т . Эта картина очень напоминает явление усреднения, рассмотренное ранее в связи с ядерным спин-спи-новым расщеплением. Первый эффект похож на развязку протона в ядерной спин-спиновой системе, а последний похож на обмен протона группы О - Н этанола. [c.164]

Особый вид дисперсионного взаимодействия наблюдается в больших, молекулах, где длина мгновенного осциллирующего диполя так велика, что взаимодействуют по сути не мгновенные диполи, а меняющие положение отдельные заряды. Это названное Лондоном униполярным взаимодействие существенно в молекулах с сопряженными связями, в высокополимерных и т. п. соединениях, где электрон может перемещаться вдоль цепочки сопряженных связей. Энергия униполярнога взаимодействия обратно пропорциональна второй степени расстояния.. [c.261]

Таким образом, поглощение или испускание ИК-излучения колеблющейся молекулой, имеющей дипольный момент, можно легко пояснить в простой описательной форме, как это сделано в предыдущем параграфе. Гораздо сложнее описать подобным способом электронные переходы. В классическом смысле электронное возбуждение не соответствует увеличению энергии в осциллирующей системе во всяком случае, и высоко-, и низколежащее электронное состояние может не иметь постоянного дипольного момента (т. е. во всех состояниях электронное облако симметрично расположено вокруг ядер, так что нет разделения зарядов). Однако и в этой ситуации основные принципы взаимодействия с излучением еще применимы, и нам лишь нужно знать, происходит ли дипольное взаимодействие во время перехода между двумя состояниями. Существует единственный строгий метод решения этой проблемы уравнение Шрёдингера, упомянутое в начале раздела, может быть использовано для вычисления скорости перехода системы из одного стационарного состояния в другое под влиянием возмущающей силы. Если скорость возмущения системы, вызванного взаимодействием диполя с электрическим вектором излучения, не равна нулю, то существует дипольный момент перехода. Скорость перехода между состояниями, умноженная на число частиц в низшем состоянии, составляет, естественно, предельную скорость поглощения фотонов, так что в принципе решение уравнения Шрёдингера должно приводить к расчету интенсивности перехода. Однако точные решения этого урав- [c.31]

Основу этого метода заложил Полинг. Сущность его можно понять, рассмотрев мысленно переход газообразной молекулы N301 в кристаллическое состояние. Поскольку натрий и хлор — одновалентные элементы, то можно считать, что и в газообразном, и в кристаллическом состоянии между Ыа и С1 будет существовать только одна нормальная связь. Но в кристалле ЫаС1 КЧ = 6 к каждый атом N3 (или С1) соединен с 6 партнерами. Полинг предположил, что ири переходе от молекулы к кристаллу наряду с одной нормальной связью Na—С1 возникает чисто электростатическое взаимодействие иона Ыа+ с 5С1 . Но так как все атомы натрия и хлора в координационном многограннике ЫаС1 эквивалентны, то нормальная химическая связь должна осциллировать (Полинг говорил резонировать) между всеми 6 положениями, т. е. облако валентных электронов должно быть равномерно размазано между 6 атомами Ыа или С1. [c.109]

Молекулу красителя можно рассматривать как электрический заряд, осциллирующий под действием электромагнитного поля света. Вероятность поглощения света определяется так на 1Ываемой силой осциллятора /. Эта величина выражает отношение усредненной величины осциллирующего заряда в молекуле к заряду одного электрона е [c.324]

Поляризуемость двухатомной молекулы (например, Нг) анизотропна электроны, образующие связь, легче смещаются в поле, направленном вдоль молекулы, чем в поперечном. Молекулы, попадая в поле излучения частоты V, оказываются в переменном электрическом поле, и, следовательно, наведенный дипольный момент осциллирует с частотой V. Осциллирующий диполь излучает с частотой падающего излучения, что объясняет природу рэлеевского рассеяния. Если в молекуле одновременно реализуются внутренние движения, оказывающие периодическое влияние на поляризуемость, то диполь будет испытывать дополнительные осцилляции с периодичностью этих движений (vкoл), а это значит, что наряду с возбуждающей частотой V должны появиться компоненты с частотой V Vкoл. Однако следует отметить, что для проявления комбинационного рассеяния молекулярное вращение или колебание должно вызывать изменение какой-либо составляющей поляризуемости молекулы. Поэтому, если молекула имеет низкую симметрию или совсем ее не имеет, не приходится задумываться, какие типы ее колебаний будут активны в комбинационном рассеянии обычно активными считаются все колебания. Все типы колебаний в тетраэдрической молекуле приводят к изменениям и дипольного момента, и поляризуемости следовательно, все они активны как в ИК-, так и в КР-спектрах, что [c.771]

Различные случаи распределения интенсивности можно наглядно объяснить с помощью принципа Франка —Кондона, Согласно первоначальной полу классической идее Франка, квантовый скачок из одного электронного состояния В другое происходит очень быстро по сравнению с движением ядер поэтому сразу же после квантового скачка ни положение ядер, ни их скорость не изменяются. На этой основе потенциальные кривые, изображенные на рис. 37, весьма просто объясняют три типичных случая распределения интенсивности (рис. 36). При поглощении, если пренебречь нулевым колебанием, молекула первоначально находится в минимуме нижней потенциальной кривой. Квантовый скачок, обусловленный поглощением кванта света, переводит молекулу на верхнюю потенциальную кривую в точку с тем же значением г и (приблизительно) нулевой скоростью. На рис. 37, б это, например, точка В. В связи с изменением потенциальной кривой молекула теперь начинает осциллировать между точками В и С. Поэтому наиболее вероятным будет переход из основного состояния (и"= = 0) на уровень, расположенный вблизи ВС, что и объясняет распределение интенсивности на р11С. 36, б аналогично можно объяснить два других случая а и б. [c.71]

Вибрац. приборы. Чувствит. элемент такого П. представляет собой отполированную изнутри металлич. трубку, к-рую помещают непосредственно в потоке анализируемого в-ва. Трубка осциллирует в потоке с помощью электронного устройства. Частота собств. колебаний чувствит. элемента определяется плотностью в-ва (см. также Вибрационная техника). [c.580]

Рассеяние света происходит при взаимодействии электромагнитных волн с электронами рассеивающего вещества Падающие вопны вызывают периодические колебания в системе электронов, испускающих вторичные волны, которые и составляют рассеянное излучение В него входят также дифрагированная претомленная и отраженная составляющие, имеющие большое значение при рассеянии света макроскопическими частицами Существуют два пути рассмотрения явления замена электронов линейным осциллирующим диполем или группой диполей и теория электромагнитного [c.114]

К первой составляющей относится притяжение между осциллирующими облаками электронов в молекулах. Это наиболее важный для понимания природы конденсированных фаз тип межмолекулярного потенциала. Он был разработан Лондоном, который в 1930 1г. дал теорию сил притяжения непо- [c.25]

Поляризуемость осциллирующего электрона находим из уравнения его движения [c.301]

Дальнейшие подробности можно найти в оригинальной статье Перутца [23], в которой рассмотрен также кислотный эффект Бора. Обсуждая эти конформаци-онные явления, Перутц справедливо указывает, что белок —динамическая система. И третичная, и четвертичная структуры гемоглобина быстро и непрерывно осциллируют между ок-си- и дезокси-конформация-ми. В присутствии лиганда происходит не выключение дезокси-конформации, но сдвиг конформационного равновесия [23]. Рассмотренные Перутцом явления ярко выражают ЭКВ (см. стр. 408). Сдвиг электронной плотности в геме вызывает конформационную перестройку глобулы. [c.432]

Модулирование отражательной способности продольным электрическим полем было успешно использовано при изучении зонной структуры полупроводников [119, 120]. В течение некоторого времени считалось, что проникновение низкочастотных полей (100 Гц) в металлы недостаточно для изменения отражательной способности. Однако Фейнлейб [121] обнаружил это явление на серебре и золоте. Современные теории связывают эффекты модулированного электроотражения с влиянием низкочастотного поля на структуру энергетических зон, которое выражается в появлении осциллирующей сингулярности при критических энергиях [122]. Длина экранирования Томаса-Ферми для статического заряда в электронном газе в полупроводниках по порядку величины равна длине волны света, однако в металлах она совпадает с атомными размерами (см. ниже, а также [129]), что мешает проникновению электрического поля в металл. Следовательно, электрическое поле не должно оказывать заметного влияния на зонную структуру на глубине порядка 100 Д, зондируемой падающим светом. Однако исследования [121], выполненные на серебре, меди, золоте и вольфрамовой бронзе, напротив, показали, что отношения AR/ R имеют величины, характерные для полупроводников. [c.450]

Важным достоинством желеподобной модели является то, что, используя ее, удается передать [24] осциллирующий характер распределения электронной плотности (осцилляция Фриделя) вблизи поверхности. [c.57]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология