Рейнольдса критерий для неподвижного слоя

Нвр= ud ,/v — критерий Рейнольдса для потока через неподвижный слой твердых частиц. [c.18]

Корреляция для неподвижного слоя при малых значениях критерия Рейнольдса оказывается непригодной, когда - -1, ибо в этом случае получается Но эта корреляция базируется на экспериментальных данных, полученных для порозности менее 0,8. Более того, теория Козени, приведшая к зависимости / от Не, рассматривает зернистый слой (насадку) как совокупность извилистых каналов. В связи с этп.м нельзя ожидать, что зависимость между [ и Не оправдается при высоких значениях порозности. [c.35]

Это такой воображаемый неподвижный слой газа, который по своему диффузионному сопротивлению эквивалентен фактическому сопротивлению переносу вещества из ядра потока к поверхности при данных условиях. Величина I является функцией тех же параметров, определяющих аэродинамику потока, что и критерии теории подобия (критерий Нуссельта Nu, Рейнольдса Ке и Прандтля Рг). [c.144]

Рассмотрим далее группу параметров, характеризующую элемент неподвижного слоя. Экспериментальные исследования гидродинамической обстановки показали, что в свободном объеме слоя существуют две резко отличающиеся друг от друга области — проточная, представляющая собой сливающиеся и делящиеся струи, и непроточная, расположенная в окрестности точек контактов частиц. В диапазоне изменения значений критерия Не = 200—1000 для системы газ — твердое (С. Г. Т.) в непроточной зоне находился интенсивно вращающийся и пульсирующий вихрь. Характерный пространственный размер в критерии Рейнольдса — диаметр зерна ката лизатора — < з. Частота пульсаций <а прямо пропорциональна линейной скорости Ыг, отнесенной к свободному объему слоя, и обратно [c.71]

При более высоких значениях критерия Рейнольдса, когда закон Стокса становится уже неприменимым, с помощью указанного множителя (68,5), как утверждает Роу, все же возможно с приемлемой точностью определить скорость начала псевдоожижеиия. Этого можно было ожидать и из сопоставления коэффициентов сопротивления для неподвижного слоя насадки и единичной сферы. Для слоя насадки, составленного из N сферических частиц в единице объема, сила сопротивления, приходящаяся на одну сферу, составляет [c.31]

Квт —критерий Рейнольдса, рассчитанный по скорости- среды в неподвижном слое и /ео [c.12]

Харт [10] получил эмпирическое соотношение между Нт и критерием Рейнольдса для таблеток катализатора, имеющих различные размеры. Наиболее надежные данные о массопереносе были получены при изучении адиабатического процесса увлажнения воздуха с этой целью частично высушенный воздух пропускали через неподвижный слой силикагеля, смоченного водой. При измерении скорости испарения частиц твердого нафталина в воздухе или водороде были получены данные, которые можно распространить на частицы катализатора обычно встречающихся размеров и форм. Таким способом были найдены значения Нт для самых различных условий реакций и размеров частиц. Значение Не оценивают, проводя подстановку результатов кинетических опытов в уравнение (87). В отсутствие эффектов массопередачи [c.410]

При скоростях, меньших Ык, можно считать, что в неподвижном слое нагреваемая нить находится между зернами и обдувается проходящим через слой потоком газа. Рассчитанный для нити критерий Рейнольдса Кен 1. При этих условиях Мак-Адамс рекомендует расчетную формулу для коэффициента теплоотдачи к поперечно [c.468]

Для одиночной сферы в потоке критерий Нуссельта зависит (при возможности пренебрежения естественной конвекцией и излучением) лишь от критериев Рейнольдса и Прандтля. В неподвижном слое насыпанных или раздвинутых сфер к числу определяющих критериев относится еще и средняя пористость слоя. В кипящем слое структура, степень однородности и режим кипения определяются значениями критерия Рейнольдса и Архимеда, а также отношением высоты слоя к диаметру аппарата Ь/Оцп- Пористость слоя 8 не является независимой переменной и сама определяется величиной этих параметров. Ожидаемая корреляция для внутреннего теплообмена должна в самом общем виде иметь характер [c.494]

Для неподвижного слоя сферических частиц степень пористости в большинстве случаев имеет порядок 0,36--0,38 следовательно, истинное значение критерия Рейнольдса колеблется в пределах 1,04—1,075 его модифицированной величины, т. е. отличается от последней лишь постоянным множителем. Аналогичные соотношения сохраняются и при неправильной форме частиц [25], но численные значения коэфициента пропорциональности меняются. [c.194]

Точный вид этой зависимости трудно предсказать теоретически, но можно определить на опыте и подобрать для нее интерполяционное аналитическое выражение. Для дальнейшего расчета следует учесть, 1то соотношение (4) справедливо лишь при отсутствии конвекции, т. е. при малых значениях критерия Рейнольдса, а следовательно, для зерен малого размера. Чем крупнее зерна, тем при больших скоростях и значениях Не будет происходить переход неподвижного слоя в кипящий [c.111]

Величина показателя степени при Re, большая единицы, свидетельствует о переходном режиме движения жидкости. Так, в случае теплообмена для переходного режима движения жидкости в трубках и каналах получена величина т = 1,18 1,24 [169], а при исследовании пластинчатых теплообменников, в которых дополнительная турбулизация потока вызвана сужением п расширением лабиринтной сети каналов, получена величина т= 1,06- 1,15 [34]. Степени, большие или близкие к единице, при критерии Рейнольдса получили также многие исследователи, обобщавшие зависимости по теплообмену при движении жидкости (газа) через неподвижный зернистый слой [82, 120, 188, 194]. [c.186]

В инженерной практике особенно важно уметь заранее оценить, хотя бы по порядку величины, удельный расход газа, необходимый для перевода слоя частиц различного диаметра в псевдоожиженное состояние. Для этой цели можно использовать уравнение (П1. 24), подставив в него значение сопротивления неподвижной насадки, рассчитанное по формулам, приведенным в гл. П. Для мелких частиц, когда эффективный критерий Рейнольдса [c.141]

Сопоставление тепло- и массообмена между потоком и зернами в неподвижном и кипящем слоях привело некоторых исследователей к выводу об уменьшении кинетических коэффициентов при псевдоожижении, если проводить сравнение обоих типов слоев при одинаковой скорости потока [70]. Другие исследователи считали, что эти различия связаны с изменением суммарной поверхности обмена в единице объема и толщины пограничного слоя вследствие расширения слоя при псевдоожижении. Для учета этих обстоятельств было предложено [71] в корреляционных формулах частично заменить обычный критерий Рейнольдса на некоторый эффективный [c.480]

С другой стороны, искусственная турбулизация набегающего потока существенно изменяет характер обтекания зерна и интенсифицирует тепло- и массообмен. При свободном падении частицы в безграничной неподвижной жидкости или газа турбулизация определяется движением самой частицы и критерием Рейнольдса, отнесенным к ее стационарной скорости падения Vo и к диаметру do, т. е. Reo = uo o/v. Если же жидкость или газ движется с некоторой скоростью относительно окружающих стенок в канале или трубке с диаметром di, то турбулизация определяется критерием Rei = yi< i/v и, если этот критерий велик, то интенсивность турбулентности, т. е. относительные пульсации скорости в потоке Vv jv, будут главным образом определяться величиной Rei, а не Reo. Это обстоятельство изменяет обтекание тела, условия срыва пограничного слоя, характер турбулентного следа за телом и увеличивает коэффициенты сопротивления, тепло- и массообмена. [c.481]

Уравнение (9) приложимо как к слою неподвижных, так и движущихся частиц. При большой степени пористости т>->-0,8 — 0,85 взаимное влияние отдельных частиц становится незначительным, слой перестает существовать как таковой, и зависимость (9) должна терять силу. В этих условиях могут определяться модифицированные критерии Рейнольдса или же критерий Рейнольдса для свободного потока без учета суспендированных в нем твердых частиц. [c.194]

Слой частиц твердого материала при прохождении через него потока газа (или жидкости) может оставаться неподвижным (плотным) в этом случае каждая частица соприкасается с другой и объем слоя постоянен даже при некотором возрастании скорости потока газа пу (рис. 1.1, а). Дальнейшее увеличение да приводит к тому, что частицы начинают вибрировать (рис. 1.1, б), затем вибрация усиливается и некоторые частицы из глубины слоя передвигаются к его поверхности (рис. 1.1, в). При этом высота слоя Н почти не меняется (рис. 1.2, участок а—Ь ). Гидравлическое сопротивление слоя Лр с повышением скорости потока газа увеличивается по степенному закону, причем показатель степени п зависит от значения критерия Рейнольдса Не (с возрастанием Ке величина п изменяется от 1,0 до 2,0). [c.9]

Преимущество уравнения (1.32), особенно для полидисперсных систем, состоит в том, что критерии Архимеда и Рейнольдса в нем рассчитывают на базе среднего гидравлического диаметра йа, значение которого можно определить в процессе продувки неподвижного слоя при и < Ыкр. Расчетные же формулы, связывающие е с и/Мвит 37, 39], неудобны от того, что для сколько-нибудь М [c.38]

Здесь Ki =/ ii/D /)а—диаметр аппарата I) — коэффициент диффузии адсорбтива в газе-носителе С р — предельная концентрация адсорбтива в адсорбенте Но — высота неподвижного слоя Рбау—плотность углей АГ и БАУ Re, Рг —критерии Рейнольдса и Прандтля диффузионного d—диаметр частиц. [c.299]

Гидравлические сопротивления неподвижного слоя катализатора возрастают с уменьшением размеров зерна. В псевдоожижен-ном слое применение мелких частиц не влияет на возрастание гидравлических сопротивлений. Они остаются постоянными от начала псевдоожижения до начала пневмоуноса. Соответствующие скорости псевдоожижения и пневмоуноса Шу можно определять через критерии Рейнольдса по формулам Тодеса [c.187]

В наших опытах по исследованию гетерогенного процесса в неподвижном слое на химической модели определялся параметр /ср, равный произведению суммарной константы скорости реакции к на опытный коэффициент поглощения В (см. стр. 361), причем оказалось, что он зависит от скорости дутья, диаметра частицы и в целом от критерия Рейнольдса. Аналогичные опыты автора ио исследованию гетерогенного процесса в кипящем и взвешенном слоях показали, что этот параметр в пределах состояния кипения слоя, т. е. перехода от неподвижного по взвешенное состояние, почти ие изменяется е изменением скорости дутья в довольно широких пределах [126]. Кромо того, оказалось, что в кипящем слое частицы натронной извести имеют большую степень отработки, чем в неподвижном, по-видимому, в результате непрерывного вращения частиц, облегчающего доступ газа к реакционной поверхиости. Но несмотря на такое относительно более активное поглощенно частицами газа (углекислоты) в кипящем слое, отноше- [c.462]

ДЛЯ сложных реагирующих газовых смесей выполнено Хоугеном и Уотсоном [18]. Вторая безразмерная группа переменных, стоящая в правой части уравнения и обозначаемая как (Зс), называется группой Шмидта она зависит от отношения вязкостных и диффузионных сил. Хоуген и Уилке [19] получили корреляцию между коэффициентом массопередачи и безразмерным критерием Рейнольдса, описывающим условия течения газа в неподвижном слое. Они показали, что для частиц заданной формы [c.407]

Эффективная теплопроводность неподвижного слоя Яэ прямо проиорцианальна теплопроводности газа Яг. Их отношение зависит в первую очередь от пористости слоя ео. Поскольку пакеты в кипящем слое пронизываются потоком газа, то перенос тепла от зерна к зерну, через разделяющие их газовые промежутки будет интенсифицироваться вынужденной конвекцией и будет зависеть от определяющего критерия Рейнольдса. Чем крупнее зерна, тем при больших скоростях и значениях Ке будет происходить переход неподвижного слоя в кипящий. Поэтому для крупных зерен Яэ будет зависеть от Ке и даже от Рг, т. е. (см. раздел V. 3) [c.465]

Теперь, основываясь на аналогии между тепло- и массопереносом и используя экспериментальный или теоретический материал, можно рассчитать процесс переноса В нутри частицы, что позволяет определить критерии Био, М и II, для массо- и теплопереноса предполагается, что известны надежные данные для оценки теплопроводности таблетки катализатора. Для большинства носителей принято, чго к имеет величину порядка 10 кал1см сек °С 5. Прямых измерений к очень мало, однако имеющиеся данные [14] лежат в этих пределах. Но даже при наличии исчерпывающих измерений эффективного коэффициента диффузии проблема точного определения М и Н остается в связи с необходимостью определения коэффициентов h и k , характеризующих внутреннюю диффузию. Существует огро.мное количество литературы, в которой рассматривается связь h и kg (в терминах /-фактора) с критерием Рейнольдса для неподвижното и псевдоожижецпого слоев. С псевдо-ожиженным слоем связан ряд других спорных проблем, поэтому мы ограничимся рассмотрением неподвижного слоя. Общие /-факторы определялись в интегральных слоях и при этом обычно предполагалось, что [c.42]

Величина и — некоторая условная скорость (superfi ial velo ity), которой особенно удобно пользоваться при переходе от неподвижного зернистого слоя к взвешенным разреженным слоям. Комбинируя ее с d, получаем критерий Рейнольдса для одиночного зерна [c.23]

На рис. 9 показаны результаты опытов других исследователей по тепло- [5--7] и массопсредаче в неподвижном [3, 12] и псевдоожиженном слоях [2]. Для того чтобы учесть разницу в средних значениях критериев Шмидта и Прандтля, результаты нанесены на график Ми-Рг и 8к-8с > в зависимости от критерия Рейнольдса. При вычислении критерия Рей- [c.144]

Исследования неподвижного и псевдоожиженного слоя не охватывали область малых критериев Рейнольдса, однако по аналогпи с теплообменом можно ожидать, что в этой области коэффициент массообмена резко снижается с уменьшением значения критерия Рейнольдса. [c.179]

В псевдоожиженных системах частицы непрерывно меняют взаимное расположение, что может приводить к образованию отдельных полостей, свободных, как обычно считают, от твердых частиц. Причина таких флуктуаций с падающими иw и неподвижно закрепленными частицами показана во многих работах. Так, П. Н. Роу и Д. А. Хинвуд [1], И. Хаппель и Р. Пфеффер [2], М. С. Смолу-ховский [3] и другие [4—6] установили, что суммарное сопротивление двух последовательно падающих сфер менее удвоенного сопротивления единичной, если эти сферы достаточно близки одна к другой. По X. Факсену [5], две последовательно расположенные и равные по размеру соприкасающиеся сферы падают на 55% быстрее, чем единичная сфера. Если сферы расположены на небольшом расстоянии одна от другой, то последующая сфера догоняет предыдущую [6], если только первоначальное расстояние не очень велико, или не очень малы значения критерия Рейнольдса [2]. Таким образом, сведение двух сфер в один агрегат приведет в псевдоожижен-Н0Л1 слое к удалению этого агрегата от расположенных выше частиц, создавая условия для возникнове1Шя элементарной полости. [c.22]

Гамсон, Тодос [71] и другие вместо введения критерия Архимеда предлагают рассматривать пористость слоя е и объединить ее с критерием Рейнольдса в единый комплекс Ке/1 — е. Это предложение хорошо оправдывается для неподвижных и раздвинутых слоев. В случае же кипящего слоя часто очень трудно заранее определить величину е для данного режима. [c.496]

Концентрация будет зависеть от фиктивной скорости газового потока. В.место концентрации удобно пользоваться величиной свободного объема е, а вместо скорости газа — критерием Рейнольдса. При поддержании скоростей ниже критических и кр или для чисел Рейнольдса, меньших критических Кскр, слой будет неподвижным и, следовательно, будет иметь постоянный [c.213]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология