спектры облучение нейтронами

Рис. 1. Гамма-спектр облученного нейтронами сплава + Ки (1 1). Условия облучения продолжительность 4 суток, поток 2,4-101 н/сж -се/с. Время охлаждения 3 суток 1 Р11 — 0,077 Мэе г - Аи - 0,159

В Великобритании запатентованы способ активационного анализа с облучением нейтронами и определением содержания кремния, алюминия, железа способ анализа теплоты сгорания угля на конвейере с регистрацией линий углерода и водорода и рассеянного 7-излучения анализатор состава угля с источником нейтронов, пробой толщиной 10—50 см, двумя соосными (друг в друге) сцинтилляторами и регистратором двух спектров. [c.39]

Рис. 8.4-6. 7-Спектр высокочистого графита, облученного нейтронами. [c.108]

Рис. 24. -Спектр серной кислоты, облученной нейтронами [1026]

При определении примесей в боре, имеющем большое эффективное сечение захвата медленных нейтронов, возникает необходимость учета самоэкранирования. Это достигается применением метода эталонного образца [133], в котором в качестве эталона применяется бор с известным содержанием искомой примеси. Этот эталон и образец одновременно облучают в активной зоне реактора, выделяя из общего спектра резонансные нейтроны с помощью борного фильтра. Время облучения варьируют от 1 до 5 час. и в зависимости от этого чувствительность определения брома меняется от 10 до 0,1 нг. [c.184]

Серебро определяют в облученных нейтронами образцах у-спектро-метрическим измерением наведенной активности образующихся короткоживущих радиоизотопов и с энергией у-лучей [c.133]

Гамма-спектр As , выделенного из облученного нейтронами германия. [c.71]

Инфракрасный спектр различных образцов прозрачного кварца и кварца, облученного нейтронами, в области 3 мк. [c.216]

Заполняют колбу ССЦ. Затем помещают в центре колбы нейтронный источник и облучают в течение 4—12 ч. Отмечают время начала и конца облучения. Полученный по реакции (С1 (п, а) радиоактивный фосфор извлекают из мишени по методике, изложенной в работе 8.5 (раздел Б). Активность полученного фосфор-молибдата аммония или магний-аммонийфосфата измеряют на счетчике, для которого известен геометрический коэффициент. Вводят в полученный результат измерения активности все необходимые поправки и определяют активность (распад/сек) в препарате. Вычисляют сечение ядерной реакции з С1 (п, усредненное на весь спектр энергий нейтронов от данного источника [формула (8.2)]. Сравнивают полученный результат с литературными данными. [c.228]

Во-вторых, если испытывается сплав, то в ряде случаев применение гамма-спектрометров позволяет определить не только суммарную, но и парциальные скорости растворения различных его составляющих. При этом обычно не требуется проведения трудоемких и длительных операций по предварительному химическому разделению определяемых элементов, часто обязательных при применении других методов. В качестве примера на рис. 1 приведен гамма-спектр раствора, полученного при растворении облученного нейтронами гальванического осадка платины и рутения (весовое от- [c.95]

Исследованы ИК-спектры углей, подвергнутых различным видам облучения. После у-, рентгеновского или электронного облучения в ИК-спектрах твердых углей обычно не наблюдалось никаких изменений. Изменения в спектре происходили главным образом в результате интенсивного облучения нейтронами [45]. Возможно, что при помощи ИК-спектров можно было бы обнаружить изменения, вызываемые в твердых углях и другими видами облучения, если бы образцы подвергались немедленному исследованию. у-Облучение взвеси угля в СС1.1 приводит к образованию больших количеств растворимого ве- [c.192]

Т-, у), образующимся при облучении монитора в кадмиевом фильтре и без него. В случае быстрых нейтронов для эти.х целей применяют пороговые реакции. Используя несколько элементов с различными порогами ядерных реакций, можно получить более подробные сведения о спектре быстрых нейтронов в канале. [c.74]

Множественность каналов и наличие конкурирующих ядерных реакций, а также некоторые особенности схем распада продуктов активации оказывают неблагоприятное влияние на избирательность активационного анализа на быстрых нейтронах, особенно в его инструментальном варианте [102, 103]. Учитывая пороговый характер многих реакций, можно иногда исключить помехи от конкурирующей ядерной реакции путем применения нейтронов соответствующей энергии. Примером такого случая может служить определение фтора по реакции Р(п, ( пор 3 Мэе) в присутствии кислорода, который дает тот же радиоизотоп по реакции 0(п, р) Ы ( пор==Ю,5 Мэе). При имеющемся различии в порогах эта задача может быть решена при облучениях нейтронами, энергия которых лежит чуть ниже порога интерферирующей реакции. При этом можно использовать три способа 1) подбор источника с соответствующей энергией нейтронов 2) применение источника, который допускает регулировку максимальной энергии нейтронов 3) изменение энергетического спектра быстрых нейтронов при пропускании через замедляющие фильтры. Как следует из данных табл. 5, возможности первого способа весьма ограничены, к тому же для проведения разнообразных определений требуется наличие в лаборатории нескольких источников нейтронов. [c.88]

Введение анализируемой пробы в равномерный поток нейтронов неизбежно приводит к определенным изменениям (возмущению) энергетического спектра и плотности потока нейтронов как в окружающей среде, так и внутри пробы. Величина эффекта возмущения и его характер зависят от параметров окружающей среды в зоне облучения, состава пробы, ее массы и исходного спектра потока нейтронов. [c.93]

Обычно это ядро с периодом полураспада 245 дней получают при помощи реакции (га, 7) из в потоке тепловых нейтронов ядерного реактора. Чтобы получить большую удельную активность, а также, что более важно, снизить самопоглощение в источнике, которое приводит к уширению линий мессбауэровского спектра, для облучения следует брать вещество, обогащенное изотопом (естественное содержание последнего 23,84%) и с пониженным содержанием 1 8п. Хотя облученная нейтронами окись олова без дополнительной очистки пригодна для изготовления источников, уширение линий спектра, связанное с некубической симметрией положения атомов олова в решетке ЗпОг, ограничивает возможности ее непосредственного применения. Лучшие источники с узкой линией испускания получены с помощью химической обработки после облучения. [c.102]

Экспериментальные установки и техника эксперимента, используемые для наблюдения эффекта Мессбауэра, рассмотрены в гл. 2. Здесь приводятся только экспериментальные особенности, характерные для Мессбауэровские спектры на этом изотопе получены при использовании в качестве материнского ядра изомера (Тг/ц = 245 дней). Материнский изомер может быть найден облучением нейтронами изотопа в реакторе с большим потоком нейтронов. Метастабильный уровень с энергией 89 кэв распадается изомерным пере- [c.249]

Однако, по мнению А. Н. Лазарева [4, стр. 239], правильнее приписывать полосы 9 и 10 я не двум типам кристаллитов, а связям Si — О — Si и = Si — 0 . Интенсивность последней, находящейся у мест разрыва сетки катионами, растет вместе с содержанием ЫагО. В спектре водной кремнекислоты также наблюдается полоса 9,4 ц. Она не смещается при замене водорода на дейтерий, т. е. относится к связи = Si—(ОН), в которой группа ОН колеблется как одно целое. Эта связь также характеризует разрыв в сетке тетраэдров. Наконец, в спектре кварца,, облученного нейтронами, тоже обнаружена полоса 0,5 ц, обусловленная возникшими при этом разрывами связей =Si — 0 . [c.101]

Облучение материалов нейтронами, а-частицами, протонами электронами, 7-лучами, осколками деления и т. д. вызывает изменение их свойств. Характер изменения свойств зависит от вида излучения, его энергетического спектра, продолжительности облучения, температуры испытания и природы облучаемых материалов [30, 31]. [c.211]

Чистые диэлектрические кристаллы галогенидов щелочных металлов прозрачны в видимой области спектра. Они остаются прозрачными до относительно высоких температур. Однако если кристалл галогенида нагревать в присутствии паров щелочного металла или паров галогена, то он окрашивается. Так, например, если кристалл хлористого натрия нагревать в присутствии паров натрия, то он становится желтым хлористый калий, нагретый в парах калия, становится красным. Вызывать или усиливать окраску можно и другими способами (например, облучением рентгеновскими или гамма-лучами, нейтронами, электронами, а также при помощи электролиза). [c.423]

Во Франции запатентованы способ и устройство измерения состава угля путем его облучения потоком быстрых нейтронов и регистрации спектра 7-излучения, состава — облучением импульсами быстрых нейтронов (с изменяющимися интервалами) и измерением между импульсами потоков тепловых нейтронов устройства для непрерывного активационного анализа и для анализа состава угля (последнее — с источником и детектором, равноудаленными от оси поворотной рамы и с механизмом смещения источника и детектора относительно друг друга). [c.39]

Нейтронное облучение и его параметры (спектр нейтронов, интегральная доза и температура облучения) с учетом представлений о механизме деформации и разрушения бериллия могут существенно влиять на механические свойства материала. Роль облучения на развитие разрушения бериллия будет рассмотрена в следующих [c.18]

Расшифровка СТС спектров ЭПР очень важна для органической химии при исследовании свободных радикалов. По СТС спектров ЭПР определяют область делокализации неспаренного электрона в свободном радикале. Кроме того, можно найти плотность неспа-репного электрона на соответствующих атомах, что дает возмож-ность судить о реакционной способности отдельных фрагментов радикала. В неорганической химии изучение СТС спектров ЭПР дает ценную информацию при установлении структуры комплексных соединений. Метод ЭПР используют также и при исследовании дефектов в кристаллах, в том числе дефектов, возникающих после облучения нейтронами. ЭПР приобрел особый интерес и для квантовой электроники в связи с тем, что открылась возможность использова- [c.191]

Во время работы реактора, если оболочки тепловыделяющих элементов не повреждены, основными отходами являются использованные теплоносители (вода, воздух). Радиоактивные изотопы в теплоносителях образуются при облучении нейтронами материала теплоносителя, примесей, продуктов коррозии и конструкционных материалов реактора. Спектр возникающих при этом радиоактивных изотопов чрезвычайно широк. Наиболее высокоактивные отходы образуются при обработке облученного топлива, полученного в течение года на р>еакторе мощностью 1 ГВт год электроэнергии 5 Ю ГБк (обрезки аетивированных оболочек, плутоний), криптон-85—1 10 ГБк, йод-129—37 ГБк, тритий—7- 10 ГБк, углерод-14—7- 10 ГБк. 314 [c.314]

Рис. 25. - )-Спектры в области фотопика Мп( . = 845 вэе) сульфидной руды, облученной нейтронами [1162]

Однако метод без выделения определяемого элемента из облученной пробы пе всегда может быть применен. Если анализируемый материал содержит значительные количества элементов, образующих при облучении нейтронами радпоктивные изотопы с периодом полураспада, исчисляемым часадш, то определение мышьяка сильно затрудняется. Кроме того, даже в тех случаях, когда применение этого метода возможно, ошибка определения мышьяка выше, чем при определении с выделением радиоактивного изотопа. Змеевская [1217], проводя статистическую оценку радиоактивационного метода определения Аз, Си и 811 в нх смесях по кривой распада и фотопику у-спектра, нашла, что ошибка определения указанных элементов в оптимальных условиях составляет 10—14%. [c.109]

Рис. 1.22. Гамма-спектры битума месторождения Иманкара, полученные после облучения нейтронами I — тепловыми 2 — эпитермальными (время облучения, выдержки, измерения 15 мин)

Страйн и Лион [33] применили для анализов АшВе-ис-точник активностью 2 кюри [/ = 8-10 нейтрон см сек)]. При определении гафния в цирконии, используя пробу весом 50 г, они получили чувствительность.порядка 10 % Н . Пробу облучали в полиэтиленовом сосуде в течение 1 мин и через 20 сек измеряли активность на сцинтилляци-онном счетчике с кристаллом Ка1(Т1) размером 7,6 х7,6 см. Анализ можно провести за 6 мин. Точность метода составляет 7% при 95%-ном доверительном уровне. С помощью этого же источника определяли 51, А1 и Мо в почвах и идентифицировали некоторые сплавы по форме у-спектра облученного образца. [c.40]

Изучен ЯМР в тефлоне 2° 6-202о влияние кристалличности тефлона на спектры ЯМР . Снята кривая поглощения ЯМР для тефлона, облученного нейтронами [c.525]

В другой работе [23] наблюдалось различие в удержании изотопов иридия (1г 92 и 1г ), извлекземых из облученного нейтронами хлороиридата натрия. Более высокий выход (60—63%) по сравнению с (51—53%) также был объяснен неодинаковым результатом радиоактивной отдачи, т. е. в конечном счете различием в спектрах -f-лучей захвата при реакциях (п, 7) 1г и 1г (п, 7) Ir . Эта точка зрения [c.275]

Изотопный эффект в удержании может наблюдаться также в случае, если два изотопа получаются, например, параллельно с захватом различными изотопными стабильными ядрами материнского элемента нейтронов с последующим выбросом у-квантов различного спектра. Так, при облучении нейтронами Ыа21гС14 образуются с Я = 0,52 и с Я — 0,62. [c.178]

Теперь можно провести предварительную идентификацию рассматриваемых центров по аналогии со спектрами с KG1, как это было сделано Томпкинсом и Янгом [27]. Центры, обусловливающие появление пика при 5740 A, являются F-центрами, а образование пика при 3500 A обусловливается электронодефицитными центрами или F-центрами того или другого типа. Этот определенный вывод был сделан в связи с тем, что, как установлено, в облученных кристаллах имеется недостаток азота. Исходя из этого центры, обусловливающие поглощение на длинноволновой стороне пика F, представляют электроноизбыточные агрегатные центры, называемые для удобства R, ikf-центрами. Если такое отнесение правильно, то отношение числа агрегатных центров к числу F-центров должно быть структурно чувствительным, поскольку агрегация должна в большей мере происходить в дефектных кристаллах с дислокациями. Для решения этого вопроса было бы полезно исследовать кристаллы, облученные нейтронами, однако это предположение подтверждается и результатами исследования поликристаллических образцов, облученных УФ-излучением при 11° К. Спектр последних в общем таков же, как и спектр монокристаллов, облученных при 77 или 196° К и нагретых затем до комнатной температуры. В поликристаллических образцах отношение агрегатов к F-центрам больше, чем в монокристаллах, и увеличивается но мере уменьшения величины зерна, если и те и другие облучались при 77° К. Результаты работы Розенвассера и соавт. [103] для азида натрия подобны приведенным выше. [c.150]

В восстановленной ВаТ10з также наблюдались 7 -цептры, в спектрах которых было обнаружено суперсверхтонкое взаимодействие с изотопами титана и кроме того, наблюдались и другие центры, полностью не расшифрованные, появление которых, возможно, объясняется наличием примесей. В восстановленных и в облученных нейтронами монокристаллах ЗгТ10з наблюдался спектр ионов Т , но и в том и в другом случае находился в положении замещения 8г . [c.19]

Когда исследуемый препарат содержит значительное число радиоизотопов, каждый из которых является источником одной ли нескольких у-линий, то это приводит к соответствующему усложнению получающегося на выходе спектрометра амплитудного распределег1ия. При этом со всей полнотой начинают проявляться отрицательные последствия ограниченной разрешающей способности и сложной функции отклика гамма-спектрометров. В результате в амплитудном распределении появляются пики, площади которых частично или полностью перекрываются, и ложные пики, обусловленные различными побочными эффектами, кроме того, происходит нивелирование слабых ппков, которые маскируются статистическими колебаниями непрерывного амплитудного распределения от более жестких линий. В этих условиях процесс извлечения необходимой информации из амплитудного распределения становится более трудным, а получающиеся результаты менее точными и часто неоднозначными. В наибольшей степени эти ограничения проявляются 3 случае сцинтилляционных спектрометров. Чтобы убедиться в справедливости этого положения, достаточно даже беглого взгляда на рис. 50, на котором представлены спектры одной и тон же облученной нейтронами пробы, полученные с помощью сцинтилляционного и полупроводникового спектрометров [195]. [c.179]

В спектре облученных стекол, содержащих атомы бора, Ясай-тис и Смоллер [4] обнаружили четыре линии, которые они приписали сверхтонкому взаимодействию с ядрами В. Позднее Ли и Брей [51 детально исследовали эти и родственные им центры у большой группы боратов щелочных металлов и борсиликатных стекол, подвергнутых действию у-лучей или тепловых нейтронов. [c.236]

Изучение химических эффектов ядерных превраш,ений с помощью эффекта Мессбауэра было выполнено Несмеяновым [160—163]. Исследования радиационного захвата нейтронов в окислах олова показали, что валентное состояние стабилизированного 118т5п зависит от условий облучения в ядерном реакторе и от температуры облучаемого вещества. Температурная зависимость мессбауэровских спектров окислов олова после облучения нейтронами и температурного отжига обнаружила влияние дефектов решетки образованных в результате реакций в горячей зоне и эффектов облучения и самооблу-чения) на форму, в которой происходит стабилизация. Некоторые интересные результаты были получены при исследованиях влияния конвертированных изомерных переходов в 12 " Те (в НвТеОв и ЫагН4ТеОв) [164] и " Зп (в ЗпО) на химическое состояние мессбауэровских атомов. Искаженные спектры испускаемых у-лучей в случае соединений Те были интерпретированы как результат частичного перехода из Те + в Те и, возможно, в Те . Вследствие конвертированного 63,5 кэв изомерного перехода в и " 3п около 4% олова образовывалось в форме 5п(1У), как, например, ЗпОа.— Прим. ред. [c.494]

Перечисленные выше изотопы были получены нутом облучения нейтронами спектрально чистых материалов металлических сурьмы, олова и висмута, окиси кадмия и уксуснокислого свинца. Облученный материал переводили в раствор — азотнокислый для висмута, кадмия, свинца, винноазотнокислый для сурьмы и сернокислый для олова. Чистоту полученных радиоактивных индикаторов проверяли но максимальной энергии спектра р-частиц и периоду полураспада. В случае радиохимического загрязнения проводили специальную хи мическую очистку индикатора общепринятым методом. Все измерения активности проводили на торцевом счетчике, ошибка счета которого не превышала 5%. [c.85]

Катаракты, т. е. помутнение хрусталика, представляют собой наиболее постоянную находку при исследовании отдаленных последствий воздействия быстрых нейтронов. В докладе Kimeldorf [з] приводятся сведения о двух сторонах проблемы зависимости возникновения катаракт от дозы быстрых нейтронов при облучении животных в молодом возрасте и влиянии возраста животных к моменту облучения на развитие катаракт после воздействия одной и той же дозы. Быстрые нейтроны имели энергетический спектр, аналогичный нейтронам деления. Облучение во B exi дозах было однократным и общим. Степень помутнения хрусталика оценивали по четырехбалльной системе. Частота катаракт в глазах обследованных необлученных животных не достигала 4%. [c.458]

Следует обратить внимание на энергию нейтронов. В описанных опытах она была намного выше, а ЛПЭ — меньше, чем во всех экспериментах, рассмотренных ранее, где использовались нейтроны спектра деления урана-235. Этим обстоятельством можно объяснить влияние протрагирования на эффект облучения нейтронами с энергией 15 Мэв. [c.125]

Наиболее щироко в настоящее время применяется нейтронно-акгива-ционный анализ, в основе которого лежит поглощение ядрами элементов тепловых нейтронов В результате этой реакции образуются изотопы, больщей частью радиоактивные. Подавляющее большинство из них являются у-излучателями, по площадям пиков у-спектров которых можно рассчитать их содержание в пробе Для этого активность элемента в образце сравнивают с активностью стандартного образца определяемого элемента, содержание которого известно. Таким образом, для выполнения анализа необходимо лишь обеспечить точное соответствие условий облучения стандартного образца и анализируемой пробы В частности, оно может нарушаться из-за эффектов экранирования тепловых нейтронов. Поэтому в качестве стандартных образцов использутот вещесгва с близкими к анализируемым объектам физическими и химическими свойствами. Содержание элементов в стандартных образцах определяют с помощью независимых методов анализа, в крайнем случае их концентрацию рассчитывают на основе исходных данных [c.311]

В зависимости от состава и условий получения С.н. способно по-разному преломлять, рассеивать и поглощать свет в видимой, УФ, ИК и рентгеновской областях спектра (см. Оптические материалы). Нек-рым С.и. свойственна также фоточувствительность, т. е. способность изменять коэф. поглощения под действием УФ или рентгеновского облучения, а-лучей, нейтронов, что используют в произ-ве т. наз. фотохромных С. и., а также при изготовлении аппара-) Typibi и приборов для радиац. техники. Наиб, высоким сретопропусканием в ИК области обладают алюмофосфатные и халькогенидные С.н., повышенным-С.н. на основе Si02 УФ лучи интенсивно поглощают С.н., содержащие оксиды РЬ, Fe, Ti, рентгеновские и о-лучи-С.н. с высоким содержанием оксидов РЬ или Ва. [c.422]

Типичный 7-спектр состоит из ряда отдельных пиков, расположенных на фоновой линии, которая уменьшается при увеличении энергии. На рис. 8.4-6 показан пример зарегистрированного с помощью ВЧСе-детектора 7-спектра смеси радионуклидов, полученной при облучении графита реакторными нейтронами. 7-Спектр является характеристическим для каждого радионуклида. Форма 7-спектра определяется в основном процессом распада определяемого радионуклида и взаимодействием излучения с детектором. Таким образом, для интерпретации 7-спектров, полученных с помощью многоканального анализатора амплитуды импульсов, необходимо знание излучения, испускаемого в процессе распада, и механизмов его взаимодействия с материалом детектора. [c.107]

Рис. 8.4-10. 7-Спектр пробы высокочистого АЬОз, облученной реакторными нейтронами. а — ИНАА 5 —РНАА, включающий специфичное отделе1ше [c.125]

Поскольку спектры излучений реактора сложны, а диапазон энергий очень широк, определение дозы, поглощенной в процессе облучения, сопряжено с некоторыми трудностями. Общепринятая в литературе методика описания изменений свойств смазочных материалов в зависимости от интегрального потока тепловых нейтронов в корне неправильна, так как этот способ не дает прямой информации о количестве энергии, поглощенной тем или иным смазочным материалом за время облучения. Все это значительно уменьшает ценность большинства работ, выполненных с использованием излучения реактора. Р1ными словами, применяемое обычно облучение в канале ядерного реактора в течение одинакового времени различных по химическому составу смазочных материалов приводит к тому, что они поглощают различное количество энергии и при этом неправильно будет оценена их радиационная стойкость. [c.244]

Инструментальные методы. В последние годы инструментальные методы активационного анализа определения ультрамалых количеств марганца нашли чрезвычайно широкое применение. Их преимущество заключается в том, что облучение и измерение наведенной активности производится без разрушения исследуемых образцов. Вследствие этого они позволяют сократить время определения и устранить ошибки, вносимые при химической обработке проб [509]. Инструментальный метод основан на селективном измерении у-излучения от анализируемой пробы на у-спек-трометрах с NaJ (Т1)- или Се(Ь1)-детекторами с многоканальными анализаторами импульсов. Особенно большое развитие инструментальный метод получил с использованием Се(Ь1)-детектора с многоканальными анализаторами импульсов (512, 1024, 4096 каналами). Основное преимущество полупроводниковых детекторов — высокое разрешение фотопиков с близкой энергией. Разрешение для хорошего кристалла NaJ(Tl) размером 25 см X 3,5 см составляет 8—10% [84] в области y 1 Мэе и никогда не может быть меньше 6,6%. Разрешающая способность Се(Ь1)-детекторов составляет 1—3% [337]. Определение марганца этим методом в различных объектах приведено в табл. 16. На рис. 24 представлен у-спектр, полученный при инструментальном нейтроно-активационном определении примесей в H2SO4 [1026], а на рис. 25 — [c.98]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология