Нейтроны, измерение коэффициента

Следует обратить внимание на некоторые особенности нейтронного метода. В зависимости от условий эксперимента метод квазиупругого рассеяния медленных нейтронов позволяет следить за движением молекул в течение 10 10 с, что соответствует времени измерения коэффициента самодиффузии. Для сравнения укажем, что в методе меченых индикаторов время измерения О составляет порядка 10 10 с и больше, а в методе ЯМР около 10 -ь 10" с. В связи с этим метод квазиупругого рассеяния медленных нейтронов пригоден для исследования самодиффузии жидкостей в микроскопических объемах, например, внутри флуктуаций плотности при подходе к критической точке жидкость-пар [92]. [c.334]

Измерение коэффициента захвата нейтронов может быть применено для окончательного решения вопроса о пригодности того или иного атомного материала, но не может быть рекомендовано в качестве аналитического метода для определения отдельных микроэлементов. [c.471]

Для измерения микроскопического коэффициента самодиффузии в некоторых работах [622, 623] использовали метод неупругого рассеяния нейтронов (НРН). Время наблюдения для данного метода составляет 10 с. Полученные с помощью ЯМР и НРН величины Dos для граничной воды приблизительно на порядок ниже величин Dop для объемной воды [620]. [c.240]

Авторы поставили перед собой задачу разработать метод выделения Аз , свободного от носителя, из облученного нейтронами германия, целиком основанный на экстракции органическими растворителями и свободный от недостатков, присущих другим методам. При этом имелось в виду получение препаратов с высокой активностью. Для того чтобы подобрать оптимальные условия разделения, измерялись величины коэффициентов распределения германия и мышьяка между растворами соляной кислоты различной концентрации и органическими растворителями (в большинстве опытов применялся четыреххлористый углерод). Было исследовано влияние присутствия йодида и различных восстановителей и окислителей на коэффициенты распределения этих элементов. Пришлось также разрабатывать методику приготовления образцов для измерения активности, позволяющую избежать потерь вследствие улетучивания соединений мышьяка и германия. Несколько вариантов метода разделения было проверено на облученных нейтронами мишенях из металлического германия. [c.65]

Заполняют колбу ССЦ. Затем помещают в центре колбы нейтронный источник и облучают в течение 4—12 ч. Отмечают время начала и конца облучения. Полученный по реакции (С1 (п, а) радиоактивный фосфор извлекают из мишени по методике, изложенной в работе 8.5 (раздел Б). Активность полученного фосфор-молибдата аммония или магний-аммонийфосфата измеряют на счетчике, для которого известен геометрический коэффициент. Вводят в полученный результат измерения активности все необходимые поправки и определяют активность (распад/сек) в препарате. Вычисляют сечение ядерной реакции з С1 (п, усредненное на весь спектр энергий нейтронов от данного источника [формула (8.2)]. Сравнивают полученный результат с литературными данными. [c.228]

Результаты измерений сопротивления монокристаллов при температурах около 0°К [829] недостаточно полны для сравнения X с данными для поликристаллического графита [849] и свидетельствуют о дальнейшем резком уменьшении сопротивления при очень низких температурах. Однако в графите и его кристаллических соединениях сверхпроводимости еще не наблюдалось вплоть до 1,25°К [409]. Установлено, что под действием нейтронной бомбардировки температурный коэффициент сопротивления монокристаллов становится отрицательным, как и у большинства поликристаллических искусственных графитов. При этом предполагается, что образовавшиеся дефекты кристаллической решетки увеличивают количество дырок в валентной зоне [830]. Однако для проверки этого предположения необходимы более детальные исследования. [c.125]

Краус и Мур [ИЗ] изучили поглощение протактиния анионитом дауэкс-1 из солянокислых сред. Все опыты были проведены с радиоактивным изотопом Ра , получаемым нейтронным облучением мишени металлического тория. Все измерения производили радиометрически. В статических опытах (0,1 мл солянокислого раствора полученного протактиния взбалтывали в течение трех дней с 5—20 мг анионита) было установлено, что коэффициент распределения протактиния между анионитом и раствором (рис. 87) резко возрастает примерно в 6 растворе соляной кислоты это объясняется авторами образованием однозарядного отрицательного комплексного соединения. Резкая зависимость коэффициента распределения протактиния от концентрации соляной кислоты позволяет легко отделить протактиний от ряда других элементов хроматографическим методом. [c.198]

При этом методе тонкий слой радиоактивных атомов обычно наносят на поверхность твердого растворителя или путем электролитического осаждения, или путем конденсации радиоактивных паров, или же путем нейтронного или дейтронного облучения. Затем определяют изменение активности поверхности, вызываемое диффузией радиоактивных атомов вглубь твердого растворителя. Возможность применения этого метода зависит от длины пробега излучаемых а- или р-частиц или ядер отдачи в диффузионной среде. Определения такого рода проводились с целью измерения коэффициентов самодиффузии свинца [Н79, Л87, Н84, Н72, Н85, Н86, 531], висмута [831], золота [М8] и меди [559]. [c.59]

Нетцель [51] и др. в качестве загрязнения применяли глину (каолинит), активированную бомбардировкой нейтронами, в результате чего получали с небольшой продолжительностью жизни. Определяли количество активированного алюминия на ткани до стирки и после нее. Своей работой авторы подтвердили возможность применения уравнения Кубелки-Мунка для вычисления количества удаленного загрязнения на основании измерения коэффициента отражения ткани. [c.412]

Ясно, что, хотя экспоненциальный реактор и критические сборки требуются, в конечном счете всегда при создании реактора больших размеров вое же желательно провести некоторую предварительную экспериментальную проверку расчета реактора с помощью других, более простых методов. Такой эксперимент, но-видимому, весьма подходящий для этой цели, основан на использовании пульсирующего нейтронного пучка. Этот метод применялся для определения коэффициента диффузии тепловых нейтронов и макроскопических сечений поглощения реакторных материалов [С8—711. Позднее он был использован Кэмпбеллом и Стелсеном нри изучении корот-коживущих изотопов и измерении параметров размножающей среды в реакторе [72]. Эксперимент, в сущности, заключается в облучении образца реакторного материала очень коротким импульсом нейтронов и в измерении постоянной распада основного радиоактивного изотопа, возбужденного в образце. Интересующие параметры реактора могут быть затем получены из рассмотрения зависимости постоянной распада от формы и размеров образца (т. е. от геометрического параметра). Этот эксперимент особенно полезен при определении свойств материала ио отношению к тепловым пей- [c.409]

Полученные выше результаты позволяют производить конкретные расчеты потенциалов деформационного взаимодействия атомов замещения и внедрения. Для этого необходимо знать постоянные квазиупругой силы Л (К) (постоянные Борна — Кармана) решетки растворителя и коэффициенты концентрационного расширения кристаллической решетки растворителя и% р). Первые позволяют найти величины вторые — величины / (к). Постоянные квазиуиругих сил многих металлов определены методом неупругого рассеяния холодных нейтронов на колебаниях кристаллической решетки, а коэффициенты концентрационного расширения известны из измерений концентрационной зависимости параметра решетки сплавов. [c.334]

Определение в-температуры по второму вириальному коэффициенту. При 0-температуре = О, следовательно, угол наклона графика зависимости л/с (или Нс/Яд) от с равен нулю. Для определения Лз, помимо измерений осмотического давления, могут использоваться такие методы определения молекулярных масс и размеров макромолекул, как светорассеяние, малоугловое рассеяние рентгеновских лучей и малоугловсе рассеяние тепловых нейтронов. Для определения 0 температуры находят А при разных температурах и строят зависимость от Г, которая линейна лишь вблизи 0-температуры. С другой стороны, Лд можно определять при одной температуре, варьируя состав смеси растворитель — осадитель. Состав, при котором А, = О, называется 0-составом. [c.161]

К, тулия — 38 К. В К. т. некоторых материалов (напр., мн. редкоземельных металлов) происходит переход в антиферромагнитное состояние. При более высокой т-ре (Нееля точке) это состояние разрушается и осуществляется переход в неупорядоченное состояние. Ниже К. т. электр. диполи в сегнетоэлект-риках ориентированы параллельно, в антисегнетоэлектриках — антипараллельно. У сегнетовой соли К. т. составляет 297 К (верхняя) и 255 К (нижняя), у титаната бария — 391 К, ортофосфата калия — 122 К, цирко-ната свинца — 503 К, ниобата натрия — 911 К. Вблизи К. т. ярко выражены аномалии физ. свойств. В точке Кюри первого рода можно определить скачки энтропии, параметров решетки, намагниченности и т. д. В К. т. второго рода наблюдаются пики теплоемкости, магнитной восприимчивости, критического рассеяния нейтронов, диэлектрической проницаемости, скачки упругих модулей, коэфф. термического расширения, аномалии кинетических коэффициентов. На их измерении основаны методы определения точки Кюри. [c.673]

Для бинарной соли, i = 2, сумма в уравнениях (1) или (6) включает три слагаемых. Для интерпретации функции D(r) требуется умение различать эти слагаемые, что связано с необходимостью использования какой-либо структурной модели. Однако, как упоминалось выше, в тех случаях, когда возможно провести три независимых измерения /расе (s) Для одного материала при различных коэффициентах рассеяния f s) (например, дифракция нейтронов в расплавах, содержащих три различных изотопа), D(r) можно разделить на отдельные функции 4лг2р 15(г). Число случаев, в которых такие измерения могут быть осуществлены, ограничено как наличием соответствующих изотопов, так и главным образом существованием различных амплитуд рассеяния для разных изотопов данного элемента. Для хлоридов эта проблема облегчается тем, что существует два достаточно распространенных изотопа хлора, обладающих существенно различными амплитудами рассеяния. [c.305]

Другие молекулярные теории. Бланкенхаген [38ж] вычислил коэффициент диффузии на основе измерений рассеяния нейтронов в растворах обычной и тяжелой воды в интервале температур от —5 до 95 °С. При этом было учтено частотное распределение межмолекулярных колебаний. Результаты экспериментального измерения квазиупругого рассеяния нейтронов указывают, что вблизи точки плавления молекулы становятся активными сами по себе и диффузию можно описать моделью перескоков. Однако вблизи точки кипения именно глобулярная диффузия дает действительное объяснение явления. В соответствии с этим молекулярные группы (глобулы), имеющие сравнительно большое время жизни, мигрируют в среде, состоящей из отдельно движущихся ( мономерных ) молекул. Однако исследование молеку- [c.205]

Эта гипотеза согласуется с результатами прямых измерений размеров дейтерированных цепей в стеклообразных полистироле и полиметилметакрилате, а также в расплаве полиэтилена методом малоугловой дифракции нейтронов, в соответствии с которыми среднеквадратичные значения радиуса инерции макромолекул в блоке в пределах 10—15 % совпадают с невозмущенными размерами, определенными в разбавленных идеальных растворах. Кроме того, пропорциональность первой степени ММ, а также близкие к нулю значения второго вириального коэффициента Аг, который, как указывалось ранее, является основной количественной характеристикой степени неидеальности раствора, позволили сделать вывод о гауссовом характере распределения сегментов меченных макромолекул в протонированной матрице относительно их центров тяжести. [c.31]

Рассмотрим, как отсутствие беспорядка в распределении /Вакансий влияет на соотношение между коэффициентами диффузии, измеренными различными методами. Коэффициент диффузии 1 ож-но определить, измеряя частоту перескоков атомов методами внутреннего трения, ЯМР или нейтронной спектроскопии [3i 58]. Кроме того, можно использовать методы, основанные на измерении потока вещества в концентрационном поле. В последне 11 случае имеет место взаимная диффузия обоих компонентов, /протекающая с различной скоростью и сопровождаемая смеф,ением первоначальной поверхности между составляющими диффузионной пары (эффект Киркендаля [58]i). [c.112]

Мы решили поэтому воспользоваться радиоактивным изотопом марганца с периодом полураспада 2.5 часа, который мы получили, подвергая железо действию быстрых нейтронов. Радиомарганец мы отделяли от железа при помощи электролиза. Относительные количества радиомарганца в растворе и кристаллах после опыта мы определяли измерением осадков карбонатов кальция—марганца на счетчике Гейгера—Мюллера. В двух опытах, поставленных для проверки методики, с добавкой обычного марганца до концентраций 10 и 10 м., коэффициент распределения оказался лежащим около 0.8, т. е. совпадающим с определенным колориметрически. В трех опытах, поставленных без добавки обычного марганца, где концентрация его лежала ниже 4"10 м., мы получили [c.66]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология