Спектр поглощения нейтронный

Информацию о структуре вещества получают на основании изучения его физических и химических свойств. Особую роль при изучении структуры играют исследования спектров поглощения и испускания, дифракции различных излучений (рентгеновских, электронных, нейтронных лучей), магнитных и электрических взаимодействий (магнитной восприимчивости и проницаемости, дипольных моментов и поляризации), механических, тепловых, электрических и других характеристик (плотности, вязкости, теплот фазовых переходов, теплот растворения, электропроводности и др.). [c.169]

Строение молекул изучают физическим и химическим методами. Из физических свойств наибольшее значение имеют погло-ш,ение и отражение различных излучений (рентгеновские, электронные, нейтронные лучи), спектры поглощения и испускания широкого диапазона частот, магнитные и электрические взаимодействия (магнитная восприимчивость и проницаемость, электрические моменты диполей и поляризация), механические, тепловые, электрические и др. Для заключения о строении вещества сопоставляют информацию, полученную разными методами. Рассмотрим некоторые физические методы исследования. [c.63]

Отсюда видно, что в данном направлении отражаются нейтроны с дискретным значением их энергии. На практике используют отражения первого порядка. Интенсивность отражения п-го порядка в раз слабее интенсивности отражения первого порядка. Кроме того, если в отражении участвуют нейтроны с энергией вблизи максимума спектра, то нейтроны с энергией, отвечающей более высоким порядкам отражения, будут попадать в интервал спада кривой максвелловского распределения, что также обусловливается уменьшением относительной интенсивности отражений высших порядков. В качестве монохроматоров используются монокристаллы свинца, меди, цинка, бериллия, германия, характерными свойствами которых является большое значение амплитуды когерентного рассеяния при малом поглощении. Поворачивая кристалл-монохроматор на определенный угол, можно выделить из сплошного спектра нейтронов узкую полоску длин волн шириной порядка 0,05 А. [c.94]

НАА, основанный на резонансном поглощении нейтронов нуклидами, отличается высокой избирательностью. В этом случае регистрируют энергетич. спектры (или их небольшие участки) пучков нейтронов. Эти спектры представляют собой зависимость сечений взаимод. нейтронов с в-вом от энергий нейтронов, прошедших через исследуемый образец. При наличии в образце нуклидов, энергия перехода между [c.205]

Различные типы связей и виды колебаний в макромолекуле полиэтилентерефталата отражаются в спектре поглощения инфракрасного излучения и спектре рассеянных нейтронов. В табл. 5.1 основные полосы инфракрасного спектра соотнесены с определенными связями и группами или колебаниями [8—И]. [c.102]

Ядерный квадрупольный момент. Разнообразные переходы между энергетическими уровнями, связанные с вращательным движением молекул, проявляются в далекой инфракрасной области (в интервале длин волн 30 нм — 1 мм), при этом у соединений некоторых элементов в далеких инфракрасных спектрах поглощения наблюдаются группы линий с очень небольшим расщеплением (тонкая структура). У нуклидов с ядерным спином, равным 1 и более, из-за деформации ядра электрические заряды распределяются неравномерно — образуется электрический квадруполь. Атомные ядра принимают форму, приближающуюся к эллипсоиду вращения, обозначаемому знаком плюс, если на большой оси расположен положительный заряд, а на малой — отрицательный, и знаком минус, если на большой оси заряд отрицательный, а на малой — положительный. Величина -этих зарядов выражается через электрический заряд электрона и площадь поверхности ядра и составляет в этих единицах 10-26—10-2 e/ м . Вблизи от значений магических чисел нейтронов и протонов эта величина крайне мала, по мере отдаления от них она возрастает по модулю, оставаясь положительной до достижения магического числа и отрицательной — лосле него. [c.52]

В настоящее время используют два метода для того, чтобы разделить ионные и ковалентные соединения. Первый основан на анализе спектральных данных, полученных с помощью дифракции рентгеновских лучей, электронов и нейтронов, спектров поглощения, мессбауэровской спектроскопии, путем измерения физических свойств (электропроводность, диэлектрическая проницаемость) и химических свойств (термодинамические данные по энергиям связей, растворимость в полярных растворителях и др.). В некоторых случаях остаются сомнения, но достоверность результатов, полученных этим методом, высокая. В другом способе, предложенном Полингом, ионными кристаллами называют кристаллы, у которых ионность связей, определенная на основе электроотрицательностей составляющих их элементов, превышает 50%-Если воспользоваться эмпирическим уравнением Хенни и для соединения МтХ взять электроотрицательности Хм и хх, то для ионных кристаллов должно выполняться условие [c.185]

В спектр вносят поправку на известную зависимость к.п.д. детектора от энергии нейтронов. Эта зависимость определяется характеристиками счетчика, прежде всего природой и давлением заполняющего газа, а также сечением поглощения нейтронов. [c.240]

Как отмечалось в разд. II, диффузионное движение приводит к ряду переносов небольшого количества энергии, что обусловливает уширение энергетического спектра падающих нейтронов. Угловые и температурные изменения полуширины и площади этой квазиупругой составляющей зависят от особенностей диффузионного процесса и связанных с ним параметров (см. разд. II). Уширение спектра можно было бы наблюдать непосредственно, если бы падающий пучок был монохроматическим и отсутствовало аппаратурное уширение. Однако на практике распределение энергии падающих нейтронов и аппаратурное уширение спектра приходится определять экспериментально. Поскольку ванадий рассеивает нейтроны упруго и почти полностью некогерентно, он служит эффективным "зеркалом" для падающего пучка нейтронов. Таким образом, измеряя распределение по энергии нейтронов, рассеянных на ванадии, определяют распределение падающего пучка нейтронов по энергии, как показано на рис. 4,6. Основное брэгговское поглощение Ве соответствует 165-му каналу (т.е. [c.240]

Предельные частоты оптических фононов. Предельные частоты (О Сй ( оптических фононов — частоты соответствующих (продольных и поперечных) оптических колебаний решетки с длинами волн, значительно превышающими межатомное расстояние. Определяются из спектров поглощения и отражения инфракрасного излучения, а также с помощью нейтронной спектроскопии. В элементах (51, Ое и др.) ю, = со, = со о [c.342]

Особенно неблагоприятное положение сложилось со следующим, более тяжелым элементом берклием (2 = 97). Изотопы этого элемента, которые могут быть получены путем нейтронного облучения плутония и Вк ), имеют малый период полураспада и большое сечение деления [15]. Для получения данных приходится проводить тонкие и сложные работы с малыми количествами [ 6j так, например, спектр поглощения берклия был изучен при работе с ультрамикроколичествами этого элемента. [c.9]

Значения эффективных сечений для тепловых нейтронов надо относить к стандартной энергии 0,025 eV. Обычно используемые тепловые нейтроны имеют сложный спектр с неизвестной средней энергией. Однако пока и для образца и для используемого для калибровки стандарта выполняется закон 1/у , это обстоятельство не приведет к ошибке ни в опытах по ослаблению пучка, ни в опытах с активацией. Так как для резонансного захвата закон 1/у никогда не имеет места, то, если где-либо выше тепловой области есть резонансный захват, надо пользоваться кадмиевой разностью вместо полного эффекта. Если же резонансное поглощение происходит внутри тепловой области, так что даже в ней нельзя применять закон 1/у , то осмысленные значения эффективных сечений можно дать только для резко выделенных определенных значений энергии или же для хорошо известного нейтронного спектра. Например, для d [100, 37], у которого есть резонансный захват в тепловой области, эффективное сечение в максимуме (0,18 eV [ПО]) достигает 62-10- см , для 0,025 eV оно равно примерно 20-Ю- см , а для обычного спектра тепловых нейтронов—25-10 см . В этом случае в результате захвата получается стабильное ядро. [c.50]

Коэффициенты диффузии, вычисленные по величинам поглощения растворителя полимером при различных температурах, показали, что все кривые зависимости сорбции от температуры имеют 5-образную форму с точкой перегиба вблизи температуры стеклования Изучены диффузионные явления в концентрированных растворах поливинилового спирта и другие физикохимические свойстваИсследованы спектры ЯМР высокого разрешения стереорегулярного поливинилового спирта, поливинилового спирта, облученного тепловыми нейтронами з- 57. Получены ИК- Спектры различных образцов поливинилового спирта и его модельных соединений 158-1б4 Посредством изучения УФ-спектров поглощения исследована структура многих видов поливинилового спирта 65-167, Описаны также рентгенографические исследования поливинилового спирта >68-178 д числе исследования реакции между поливиниловым спиртом и борной кислотой и другими веществами 176-178 Исследованы электрокинетические свойства (е-потенциал) образцов частично ацетилированных волокон из поливинилового спирта 179-181 [c.573]

Информацию о структуре вещества получают, исследуя его различные свойства — физические и химические. Из физических свойств наибольшее значение имеют поглощение и отражение различных излучений (рентгеновские, электронные, нейтронные лучи), спектры поглощения и испускания (широкого диапазона оптических и радиочастот), магнитные и электрические взаимодействия (магнитная восприимчивость и проницаемость, дипольные моменты и поляризация), механические, тепловые, электрические и другие характеристики (плотность, вязкость, теплота плавления, теплота растворения, электропроводность и др.). [c.234]

Следует отметить, что в реакциях [п, у), п, р), (п, а) и (п, /) в области медленных нейтронов происходит поглощение нейтрона и испускание вместо него другой частицы, кванта или быстрых нейтронов. Эти реакции выводят медленные нейтроны из потока и поэтому их суммарное сечение объединяют под названием сечение поглощения. При облучении некоторых проб поглощение медленных нейтронов оказывается настолько значительным, что приводит к заметному изменению энергетического спектра и плотности потока. Это создает некоторые затруднения при выполнении анализов (см. 4 этой главы). [c.62]

В. Гадолиний. Финк и Кинле [77] изучали резонансные спектры поглощения 7-лучей с энергией 89 /сзв и 7-лучей с энергией 79,5 кэв, используя для заселения возбужденных ядерных уровней реакцию п, у). Для этих переходов в Gd можно ожидать малого по сравнению с их ширинами расщепления 7-линий, так как и магнитное дипольное и электрическое квадрупольное взаимодействия для вращательных состояний с / = 2 малы. Измерения проводились с использованием в качестве мишени-источника и поглотителя металлического гадолиния или его окиси. Как и ожидалось, сверхтонкая структура не была получена. Соображения Финка и Кинле о влиянии отдачи ядра при захвате нейтрона и последующем испускании жестких 7-лучей на вероятность мессбауэровского испускания (величину /) приводятся в разд. П1, И. [c.365]

В перспективе может представить интерес использование прецизионной нейтронной спектроскопии (аналогично изучению спектров поглощения в оптике) для целей качественного и количественного химического анализа. При этом возможен элементарный анализ многих веществ без разрушения исследуемого образца. [c.379]

Трансурановые элементы (заурановые элементы) — радиоактивные химические элементы, расположенные вслед за ураном в периодической системе Д. И. Менделеева. Атомные номера 93. Большинство известных трансурановых элементов (93—103) принадлежит к числу актиноидов. Все изотопы их имеют период полураспада значительно меньший, чем возраст Земли. Поэтому Т. э. практически отсутствуют в природе и получаются искусственно посредством различных ядерных реакций. Первый из трансурановых элементов нептуний Np (п. н. 93) был получен в 1940 г. бомбардировкой урана нейтронами. За ним последовало открытие плутония (Ри, п. н. 94), америция (Ага, п. н. 95), кюрия (Сга, п. н. 96), берклия (Вк, п. н. 97), калифорния( f, п. н. 98), эйнштейния (Es, п. н. 99), фермия (Рш, п.н. 100), менделевия (Md, п. н. 101), нобелия (No, п. н. 102), лоуренсия (Lr, п. н. 103) и курчатовия (Ки, п. н. 104). Так же получены Т. э.с порядковым номером 105— 106. Более или менее полно изучены химические свойства Т. э. Криста.члографи-ческне исследования, изучение спектров поглощения растворов солей, магнитных свойств ионов и других свойств Т. э. показали, что элементы с п. н. 93—103 — аналоги лантаноидов. Из всех Т. э. наибольшее применение нашел Ри как ядерное горючее. [c.138]

Рамановские спектры алмаза первого и второго порядков, полученные на ориентированных образцах при лазерном возбуждении, также описаны. Были уточнены однофононные дисперсионные кривые для алмаза, полученные ранее по данным нейтронной спектроскопии, приведены энергетические значения для фононов. На рис. 154, б показан спектр поглощения алмаза в области 1332 см . Вертикальными линиями обозначены значения волновых чисел, которые соответствуют по энергии двухфононным переходам, разрешенным правилами отбора для решетки типа алмаза. Значения энергий фононов в критических точках зоны Бриллюэна в сравнении с приведенными данными показывают, что на основании имеющихся в настоящее время сведений о динамике решетки алмаза детальное объяснение всех особенностей двухфононного участка спектра не представляется возможным. По-видимому, динамика решетки алмаза, возмущенной примесями и другими структурными дефектами, способными вызвать изменения в фононном спектре и привести к нарушению правил отбора, изучена недостаточно. физическая классификация алмазов, основанная на особенностях проявления реальной структуры кристаллов алмаза, при их исследовании различными методами непрерывно детализируется. В настоящее время известно более 50 различных дефектных центров в алмазной решетке, и лишь для некоторых из них удалось установить конкретную природу. [c.416]

Присутствие потока резонансных нейтронов в реакторе несколько осложняет активационный анализ материалов, имеющих сильные резонансы поглощения нейтронов, так как вследствие сильного поглощения резонансных нейтронов происходит изменение энергетического спектра нейтронов внутри образца, что в конечном счете может исказить результаты анализа. С другой стороны, поток резонансных нейтронов увеличивает уровень наведенной активности изотопов, имеющих большой резонансный интеграл, по сравнению с активацией чисто тепловым потоком нейтронов. В этом случае для расчета наведенной активности по уравнению (2.14) следует применять эффективное сечение активации сгэфф> которое учитывает активацию под действием тепловых и резонансных нейтронов [c.59]

На рис. 3 изображен спектр поглощения фтористого лития после нейтронной бомбардировки. Обозначения F и F соответствуют терминологии Гильша и Поля. Предполагается, что полоса поглощения F отвечает одному электрону, попавшему на пустое место выбитого отрицательного иона, [c.67]

Рис. 13.3.1. Спектр тепловых нейтронов в РБМК I — спектр с водой в каналах 2 — спектр без воды в каналах 3 — сечение поглощения

На практике изучают спектры поглощения электромагнитного излучения с частотами, близкими к частотам колебаний атомов, — инфракрасный (ИК) диапазон (10—10000 сМ ), спектры неупругого (с рождением или уничтожением фонона) рассеяния электромагнитного излучения видимого или ультрафиолетового (УФ) диапазона (комбинационное, или рамановское, рассеяние), рентгеновского излучения или тепловых нейтронов. Инфракрасная спектроскопия и спектроскопия комбинационного рассеяния (КР) позволяют достичь максимального разрешения по энергиям, но из-за малого волнового числа первичного излучения дают информацию (если пренебречь многофононными эффектами, имеющими весьма малую интенсивность) только о колебательных состояниях вблизи центра зоны Бриллюэна (оптическим модам при квазиимпульсе, равном нулю). Кроме этого ограничения в обоих методах существуют правила отбора по симметрии ё спектрах поглощения (ИК спектрах) наблюдаются колебательные моды, характеризующиеся изменением дипольного момента, а в спектрах КР — колебания, при которых изменяется квадрупольный момент. Таким образом, эти две методики дополняют друг друга, и для получения более полной информации о колебательном спектре изучаемого вещества желательно иметь оба спектра. В то же время часть колебаний оказывается неактивной ни в ИК спектрах, ни в спектрах КР (так называемые немые моды). Применение для исследования колебательной структуры твердых тел неупругого рассеяния нейтронов лишено всех упомянутых выше ограничений, но в значительной степени ограничено существенно меньшим разрешением и необходимостью много большего количества вещества для проведения эксперимента. Так, спектры неупругого рассеяния нейтронов на различные углы позволяют, в принципе, определить дисперсионные кривые для всех колебательных мод. Однако низкое разрешение приводит к тому, что подобный анализ возможен лишь для относительно простых систем, а в большинстве случаев возможно рассмотрение только усредненного по всей зоне Бриллюэна суммарного спектра всех колебательных мод. [c.272]

Пиропроцессы наиболее перопехтивны для регенерации урана из горючего реакторо1В на быстрых нейтронах. Посколь ку загруз ка горючего щ таких реакторах особенно высокая, с экономической точки зрения желательно до минимума сократить длительность переработки. В связи с тем что в энергетическом спектре реакторов на быстрых нейтронах отсутствуют нейтронные яды, а сечения поглощения нейтронов обычно сравнительно малы, нет необходимости в глубоком извлечении специфических ядов из горючего, предназначенного для возвращения в этот реактор. Поэтому для непрерывной работы реактора на быстрых нейтронах горючее должно сохраняться неизменным в химическом, физическом и. металлургическом отношении за счет использования для извлечения основной массы продуктов деления простого и дешевого процесса с последующим дистанционным изготовлением твэлов. [c.263]

Значение конкурентного поглощения нейтронов продуктами деления зависит от характеристик реактора. На бесполезное поглощение нейтронов оказывают влияние такие факторы, как степень выгорания топлива, время пребывания топлива в реакторе и спектр нейтронных энергий внутри реа.ктора. [c.44]

Прогресс в области кристаллоструктурных исследований достигается в основном благодаря использованию данных дифракционного рассеяния рентгеновских лучей, электронов и нейтронов. Большое значение имеют сведения, получаемые при изучении спектров поглощения в видимой, инфракрасной и ультрафиолетовой областях, а также магнитные измерения, ядерный магнитный резонанс и др. Интерес для кристаллохимии представляют главным образом результаты, а не методическая сторона этих видов исследования. [c.11]

Основываясь на изучении кинетики привитой сополимеризации [1683] и данных по ИК-спектроскопии полимерных фракций, полученных экстракционным методом [1684], было высказано предположение, что прививка в основном происходит по цистеиновым остаткам кератина шерсти. В связи с этим, снимая спектры поглощения динитрофенилметионина, можно построить градуировочную кривую для определения содержания концевых аминокислотных групп в выделенном полиметилметакрилате. Наблюдается линейная зависимость между оптической плотностью и молярной концентрацией динитрофенилиро-ванных аминокислот. Молярный коэффициент экстинкции равен 1,0-10 . Определение следовых элементов в полиметилметакрилате с помощью нейтронного активационного анализа описано в работе [1685]. [c.340]

Здесь — средняя по максвелловскому спектру вероятность поглощения нейтрона в пробе при изотопном падении 2погл — усредненное по. максвелловскому спектру макроскопическое сечение поглощения вещества пробы Х= 41 /5, где 5 — площадь поверхности пробы /у —параметр, завпсящин от свойств окружающей пробу среды и практически не зависящий от поглощающих свойств пробы. [c.96]

Ог упругого рассеяния надо отличать реакцию (п, п), которая, как и большинство других ядерных реакций, протекает в две стадии. Ядро захватывает нейтрон и переходит в сильно возбужденное состояние, так как образуется новая связь с нейтроном, энергия которой близка к 8Мэв. Вслед за этим энергия возбуждения беспорядочно перераспределяется между всеми частицами в ядре. Если при этом в какой-то момент на одрюм из нейтронов сосредоточится энергия, достаточная для разрыва его связи с ядром (те же 8 Мэв), то он покидает ядро, которое обратно превращается в первоначаль-поа ядро. Так как нейтроны неразличимы, то на первый взгляд реакция (п, л), которую называют неупругим рассеянием нейтронов, не отличается от упругого рассеяния. Однако их можно различить по ряду признаков. Неупругое рассеяние не подчиняется уравнениям классической механики для ударов упругих шаров и для него непригодны приведенные выше соотношения. Второе существенное различие заключается в том, что спектр скоростей нейтронов при неупругом рассеянии дискретен, так как нейтрон уносит энергию, равную разности дискретных энергетических уровней ядра до и после его испускания. Наконец, неупругое рассеяние нейтронов изотропно, так как возбужденное ядро может выбросить нейтрон в любом направлении, которое никак не связано с направлением соударения при поглощении нейтрона в первой стадии. [c.166]

Согласно измерениям по дифракции нейтронов [120], при низких температурах металлический эрбий имеет весьма сложную магнитную структуру. Измерения Хюфнера и сотр. [100] не обнаружили аномалий в поведении спектра поглощения вплоть до 40° К. Это, возможно, указывает на то, что полные моменты всех атомов одинаковы (даже выше равной 20° К температуры Кюри), а ориентация их может быть различной. Как было показано Эллиотом [43], измерения в диапазоне температур между 52 и 80° К могут дать интересную информацию о синусоидальной структуре. К сожалению, при температурах выше 52° К ожидаются очень малые эффекты, и поэтому распространить измерения на этот диапазон температур очень трудно. [c.367]

Спектры резонансного поглощения без отдачи в металлическом тулии, полученные Кальвиусом и сотр. [101] при 5 и 25° К, объяснимы с точки зрения антифазной структуры, предложенной для находящегося при низких температурах металлического тулия на основе экспериментов с нейтронами. Спектры поглощения, полученные при температурах между 20 и 45° К, сложны и не расшифрованы полностью. Возможно, что они соответствуют наблюдаемой в металлическом тулии в этом температурном интервале синусоидальной магнитной структуре. [c.367]

Важнейшими нз современных методов исследования геометрии молекул в газовой фазе являются следующие. 1. Электронографический метод — исследование рассеяния электронов молекулами вещества. 2. Спектрографические методы — исследование спектров испускания и поглощения веществ во всем диапазоне оптического спектра для длин волн от - 30 нм ( ЗООА) до 1 мм, а также спектров комбинационного рассеяния и флюоресценции. К спектроскопическим методам относится и радиоспектроскопический метод— исследование спектров поглощения веществ в радиочастотном диапазоне спектра для длин волн от долей миллиметра до 10 см. Другие методы — рентгенографический (исследование рассеяния рентгеновских лучей молекулами вещества) и нейтроно-графическин (исследование рассеяния нейтронов молекулами вещества) из-за ряда их особенностей используются только для конденсированных тел (преимущественно кристаллов, а также аморфных твердых тел и частично жидкостей). Практическое значение для исследования геометрической конфигурации молекул вещества в газовой фазе в настоящее время имеют только электронографический и спектроскопические методы. Сущность электронографического метода кратко изложена в Приложении 1. Сущность спектроскопических методов изложена в разд. VHI и IX. Данные по геометрической конфигурации молекул, использованные в последующем изложении, получены электронографическим и спектроскопическими методами. [c.167]

Спектр нейтронов в реакторе определяется всеми тремя типами реакций взаимодействия нейтронов с веществом. Однако средняя энергия нейтронов, роледающнхся в реакторе, определяется реакциями деления. Детальная же форма спектра обусловлена процессами рассеяния и поглощения. Наибольшее влияние оказывает рассеяние, которое главным образом и определяет общую форму спектра. Влияние поглощения на спектр до некоторой степени вторично и в большинстве реакторов приводит лишь к искажению спектра, полученного в результате рассеяния. [c.48]

Тот факт, что в обоих распределениях (4.170) имеется один и тот же параметр Т, есть прямое следстБие предположения о том, что среда чисто рассеи -вающая. Однако для многих сред характерно заметное поперечное сечение поглощения, особенно это относится к активной зоне тепловых реакторов. В этих случаях выражения (4.170) в общем несправедливы и функции распределений следует уточнить, чтобы учесть влияние на сиектр потерь нейтронов из-за поглощения. Наличие поглощения уменьшает время пребывания нейтронов на тех энергетических интервалах, где сечение поглощения относительно велико. Так как для большинства материалов микроскопическое поперечное сечение поглощения изменяется примерно по закону Ни, то это означает, что плотности нейтронов по мере уменьшения энергии (скорости) нейтронов все более отклоняются от плотности, которая имеет место в чисто рассеивающей среде. В результате распределение нейтронов т искажается, а точка максимального значения средней скорости смещается в область более высоких значений скоростей, для которых поперечные сечения поглощения несколько меньше. Это смещение максимума и искал ение формы функции распределения нейтронов называется у жестчением спектра. Это ужестчение спектра тем больше, чем больше величина [c.92]

Это выражепие можно записать более компактно, еслп ввести величину, характеризующую среднюю вероятность избежать резоиан-сного поглощения для нейтронов, распределенных но спектру [c.108]

Из этого можно сделать вывод, что в устойчивом состоянии общее число нейтронов, производимых при делении, не зависит от распределения запаздывающих нейтронов тем пе менее энергетический спектр нейтронов деления, вообще говоря, зависпт от свойств запаздывающих нейтронов. Так что если средняя анергия нейтронов, даваемых предшественниками, отличается от средней энергии мгновенных нейтронов, то этот эффект при точном расчете должен приниматься во внимание. В действительности некоторое различие между средними энергиями мгновенных и запаздывающих нейтронов имеется (см. табл. 9.1), но эта разница пе существенна с точки зрения вычисления утечки в надтепловой области и поглощения для теплового реактора. В анализе, проводимом ниже, эффект пе учитывается. [c.417]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология