Абсолютные измерения яркости

Разность между значениями коэффициентов яркости, полученных после проведения параллельных определений, не должна превышать более 1% (абсолютного значения). Измерение коэффициента яркости компаратором цвета ФКЦ-ШМ с логарифмической шкалой производят в соответствии с ГОСТ 1687-3—71. Для получения пасты берут 2 г отбеленного молотого барита, предварительно растертого в ступке, и 2 мл 1%-ного раствора желатина (ГОСТ 4821—49, ГОСТ 11293—65). Для получения накраски пасту на бумагу наносят шпателем. При стандартном калориметрическом источнике С чувствительность прибора должна быть не менее 0,3%. [c.160]

Абсолютные измерения. Для получения абсолютных значений яркости источника в разных участках спектра необходимо измерить распределение энергии по длинам волн и абсолютную яркость хотя бы для одной точки. [c.315]

Для измерения яркости свечения люминофоров может быть использован селеновый фотоэлемент с фильтром, который приводит кривую спектральной чувствительности фотоэлемента к кривой видности человеческого глаза (фотоэлемент с корригирующим фильтром). Если у гальванометра, соединенного с таким фотоэлементом, цена деления шкалы определена в кд-м , то цри помощи этой установки можно измерять яркость люминесценции в абсолютных единицах. Измерение абсолютной яркости свечения люминофоров можно производить также при помощи фотометров для визуальных измерений (типа АФМ, ФПИ, ВФМ-57). Фотометром ВФМ можно измерять малые яркости свечения в пределах от 5 до 3-10 ь кд-м" . Верхний предел измерения больших яркостей составляет 106 кд-м" для цветного света и 5-10вкд-м для белого. Яркпмер ЭЯ-67, разработанный во ВНИСИ, позволяет производить измерения светящихся поверхностей с размерами от 0,25 мм и более в широком диапазоне яркостей (от 1 до 1000 кд-м 2). [c.173]

Такие измерения можно проделать, либо точно зная все геометрические характеристики прибора и абсолютное значение чувствительности приемника, либо путем калибровки по источнику с известным абсолютным значением яркости. [c.315]

В аналитических задачах никогда не стремятся измерить абсолютную величину яркости или интенсивности источника света, тем более в абсолютных единицах всегда можно ограничиться более простыми измерениями отношения сравниваемых интенсивностей. Мерой для оценки могут служить показания того или иного фотометра или детектора. Измерения выполняют визуальными, фотографическими и фотоэлектрическими методами. В пределах каждого метода различают приемы и способы различной сложности, быстроты и точности. [c.113]

В аналитических задачах никогда не приходится измерять абсолютную величину яркости источника. Мы всегда можем ограничиться гораздо более простыми измерениями отношения яркости двух спектральных линий или линии и расположенного рядом с ней участка сплошного спектра. [c.118]

Абсолютная энергетическая калибровка установки может быть выполнена также с помощью источника известной яркости и неселективного приемника, чувствительность которого известна. Чаще всего для этого служат термопары, иногда болометры или пневматические приемники [19]. Такая калибровка позволяет перейти от почернений к абсолютному значению яркости источника. Этот же способ применяется и для других селективных приемников излучения, в частности фотоэлектрических. Применение неселективных приемников для прямых измерений, как правило, неудобно из-за их относительно низкой чувствительности и довольно большой инерционности. [c.310]

При измерении температуры пламени жидкостей, сгорающих в резервуарах, довольно удобными являются пирометры с исчезающей нитью. Но, как известно, эти приборы дают так называемую яркостную температуру, т. е. температуру абсолютно черного тела, яркость которого в данном интервале длин волн одинакова с яркостью взятого пламени. Яркостная температура может очень сильно отличаться (на несколько сотен градусов) от истинной температуры в зависимости от степени черноты измеряемого объекта. В последние годы предложен ряд приемов, которые позволяют достаточно просто найти при помощи пирометров истинную температуру пламени и определить степень черноты последнего [17, 18]. К таким приемам относится метод, при котором яркостная температура пламени определяется для двух различных длин волн, и способ, в котором используется так называемая температурная лампа. Остановимся подробнее на последнем методе. [c.62]

Наконец, точность измерения ухудшается также вследствие изменений во времени абсолютной интенсивности аналитического источника света и синхронных с ними изменений интенсивностей двух измеряемых спектральных линий. Согласно соответствующим измерениям, нормальный человеческий глаз способен устанавливать с относительной точностью 1,7% равенство интенсивностей двух поверхностей, контактирующих друг с другом и имеющих оптимальные поверхностные яркости и длины волн облучающего их света постоянной интенсивности. Различные спектроскопы, измеряющие интенсивность, отличаются друг от друга не только оптическими характеристиками, но и способом расположения линий (одна под другой или одна рядом с другой) и способом ослабления интенсивности. [c.283]

Единицы измерений. Абсолютная система единиц до сих пор не привилась для измерения силы света. Эталоном сравнения для разных источников видимого света служила до недавнего времени нормальная свеча Гефнера, представляющая собой пламя амилацетата длиной в 40 мм, горящее в горелке особого устройства на воздухе при атмосферном давлении с фитилем диаметром в 8,3 мм. Сейчас чаще применяют международную свечу, равную 1,17 свечи Гефнера. Световой поток, испускаемый свечей Гефнера в пределах телесного угла, равного единице, называется л ю м е н о м. Таким образом одна свеча испускает по всем направлениям световой поток в 4 я люменов. Яркость освещения или освещенность поверхности измеряется люксами. Один люкс равен освещенности поверхности, отстоящей на один метр от свечи Гефнера перпендикулярно к лучу. Для характеристики этой величины можно указать, что белая поверхность при ясной солнечной погоде летом в 12 часов получает 6 ООО люксов, если она находится в тени, и ок. 100 0(Х) люксов на солнце. Освещение полной луной равно V4 люкса. [c.477]

Как уже было показано [см. уравнение (23)], возможно измерять концентрации (число частиц в 1 см ) в газах пламени при условии, что достигается насыщение, и максимальная яркость флуоресценции измеряется в абсолютных единицах. То же можно сделать для нестационарных сигналов флуоресценции, как теоретически показал Дейли [40], который называл этот метод импульсной резонансной спектроскопией. Этот же метод был использован Хаасом [41] для диагностики плазмы низкого давления. Когда наблюдается импульс флуоресценции, измерение времени затухания Дает константу скорости тушения (допуская наличие двухуровневой системы и простого экспоненциального затухания), в то время как измерение интегрированного по времени сигнала дает концентрацию атомов. [c.225]

Температура вольфрамового шарика или какого-либо иного источника сплошного излучения определяется обычно оптическим пирометром. Пирометр калибруется в красной области спектра по излучению черного тела при данной температуре экстраполяция к более высоким температурам производится по законам излучения черного тела. Так как вольфрам не является абсолютно черным телом, температура, измеряемая пирометром, значительно ниже истинной, но поскольку как при измерении оптическим пирометром, так и в методе обращения линии натрия существенны яркостные температуры, то в первом приближении это обстоятельство несущественно. Кроме того, необходимо учитывать зависимость излучательной способности вольфрама от длины волны [188] однако соответствующая поправка очень мала. Если пирометр направлен непосредственно на вольфрамовый шарик, то при измерении может и меть место ошибка порядка 5°С, обусловленная ослаблением яркости источника света за счет потерь на отражение в линзе L эту погрешность можно устранить, вводя между вольфрамом и оптическим пирометром соответствующее количество стеклянных поверхностей ее можно также учесть, вычислив поправку на отражение. [c.221]

Определять температуру, измеряя абсолютную величину интен-ч ивности излучения, трудно. Поэтому для измерения температуры применяют метод сравнения интенсивностей излучения тел (яркости) при одной и той же длине волны. [c.88]

Для измерения спектров поглощения необходим источник инфракрасного излучения с непрерывным спектром. Этому требованию удовлетворяют накаленные твердые тела с температурой от 1500°К и выше. Излучение таких источников по относительному распределению-интенсивности приближенно соответствует закону Планка для излучения абсолютно черного тела. Как известно, интенсивность его излучения достигает максимума, а затем очень быстро уменьшается при переходе от коротковолновой в длинноволновую область спектра. Так, тело накаливания при температуре 1800°К имеет максимум интенсивности излучения при длине волны около 1,5 л, при длине волны в 5 ц. интенсивность на единичный спектральный интервал уменьшается в 7 раз, при 10 — в 70 раз, при 50 ц — в 40 000 раз по отношению-к максимуму. Такой характер распределения интенсивности неудобен при практическом использовании источников вследствие того, что интенсивность их излучения в длинноволновой области спектра становится очень малой кроме того, возникают затруднения при устранении рассеянного излучения более коротких длин волн. Большой вред рассеянного излучения с длинами волн из области максимума яркости становится ясным из следующего сопоставления если на неселективный приемник излучения в виде рассеянного света попадает только-1% излучения, источником которого служит черное тело с температурой 1800° К (Я акс = 1-5 х), то его действие в области спектра около 12 д будет одинаковым с воздействием на приемник измеряемого излучения того же источника. [c.201]

Задача 4. На рис. 16.7 показана схема пирометра — прибора для измерения высоких температур. Нить лампы пирометра нагревается до такой температуры, при которой ее яркость совпадает с яркостью данного тела. Степень черноты тела при X = 0,65 мкм = 0,8. Чему равна температура тела, если по шкале прибора, отградуированной по излучению абсолютно черного источника, Т = 1900 К [c.436]

Пирометры излучения предназначаются для измерения температуры от 700 до 2000° В оптических пирометрах используют яркость световых лучей одного цвета. Радиационные пирометры используют как тепловые, так и световые лучи. Шкала пирометров излучения дается применительно к измерению температуры абсолютно черных тел, которые поглощают все падающие на них лучи. Замкнутое пространство печей близко к абсолютно черному телу, а поэтому измерение пирометрами излучения температуры в печах достаточно точно. [c.396]

Это уравнение дает максимальную яркость флуоресценции для данной величины пт. Абсолютное измерение (бф)макс дает произведение ЛгЛгь все другие параметры хорошо известны. (В принципе плотности частиц, важные для диагностики плазмы, могут быть измерены.) Преимуществом использования уравнения (23) является то, что не нужно знать ни параметры источника, ни температуру атомной системы или значение квантового выхода перехода [20]. [c.206]

При подготовке оптич. системы к измерению трубку наводят на раскаленное тело и передвигают объектив до получения четкого изображения тела и нити лампы. Включив источник тока, реостатом регулируют яркость нити до тех пор, пока ее средняя часть не сольется с освещенным телом. В момент выравнивания яркостей тела и нити, когда последняя становится неразличимой, прибор показывает т.наз. яркостную т-ру тела (равна т-ре абсолютно черного тела того же углового размера, что и излучающее тело, и дающего такой же поток излучения на данной длине волвы). Эту т-ру (TJ отсчитывают по одной из шкал отградуированного в градусах милливольтметра верхней-без серого светофильтра (для т-р 800-1400 °С) и нижней со светофильтром (для т-р св. 1300°С). Погрешность до 1% от диапазона измерений. По известной истинную т-ру тела определяют на основе законов теплового излучения (см. Теплообмен). [c.540]

При измерении относительной интенсивности или абсолютной яркости свечения катодо- и электролюминесценции могут быть использованы те же самые установки п приборы, что и в случае измерений аналогичных характеристик фотолюминофоров. Разница состоит лишь в способе возбунедения. [c.173]

Спектрорадиометр, градуированный для непосредственного отсчета в абсолютных единицах таких величин, как спектральная плотность лучистого потока или связанные с ним спектральная и энергетическая яркость и спектральная плотность излучения, является ценным инструментом как для фотометрических, так и для колориметрических исследований самосветящихся объектов, к которым относятся лампы накаливания, люминесцентные лампы, телевизионные кинескопы и люмииесцирующие материалы [229, 568]. Спектрорадиометр можно использовать для измерений несамосветящихся объектов, однако это делается редко, так как есть более простой способ таких измерений. [c.121]

Спектроскопы, измеряющие интенсивность, пригодны для субъективного измерения относительной интенсивности аналитической линии. Теоретические основы измерения были обсуждены ранее (разд. 5.13.1 в [1]). Измерение проводят либо способом серого клина, основанным на поглощении света (разд. 5.13.2 в [1]), либ способом, использующим поляризационную аппаратуру (разд. 5.13.3 в [1]). Показано, что измерение относительной интенсивности заключается по существу в ослаблении интенсивности света более яркой спектральной линии до уровня светового потока менее яркой линии. При этом степень ослабления светового потока измеряют либо по степени его поглощения, либо по степени поляризации света. Идентичность яркостей устанавливают субъективным способом. Было показано (разд. 5.13.1 в [1]), что достигаемая точность измерения зависит от интенсивности и длины волны света. Точность измерения снижается, когда интенсивность ниже или выше оптимальной средней поверхностной яркости (20—1000 апостильб). При оптимальной поверхностной яркости наивысшая точность около 2% достигается в зелено-желтой области спектра. Точность снижается в 2 раза в зеленой и желтой и до 10 раз в голубой и красной областях спектра. Согласно закону Вебера — Фехнера, в области оптимальных поверхностной яркости и длины волны относительная точность измерения интенсивности света визуальным способом не зависит от поверхностной яркости. Это означает, что если позаботиться о том, чтобы поверхностная яркость линии после ее ослабления попадала в эту оптимальную область, то относительная точность анализа будет наивысшей для определенного интервала концентраций независимо от абсолютной величины концентраций. [c.282]

При обсуждении точности приборов для измерения цвета важно иметь в виду требуемые стандарты точности. Человеческий глаз чрезвычайно чувствителен к малым цветовым различиям больших смежных площадей, но если два образца не сравниваются визуально бок о бок из-за того, что они разделены пространственно или во времени, более полезными оказываются приборы. Так как результаты, полученные с помощью приборов, должны быть сопоставимы с результатами визуальной оценки, то точность и абсолютная погрешность прибора должна быть эквивалентна высокой дифференциальной чувствительности человеческого глаза. Было показано что иногда может быть необходимо чувствовать изменение коэффициентов цветности на 0,0005% и яркости на 0,5% для нейтральных цветов, для того чтобы точность измерения была бы эквивалентна с визуальными допусками на цвет такая точность вполне достижима при точности в определении Рх. 0,2%. Однако необходимо помнить, что такая высокая точность может быть необходима только в тех случаях, где степень метамеризма относительно мала. Когда сравниваемая пара очень чувствительна к изменению освещенности или к наблюдателю, измерения могут быть более грубыми. [c.128]

Фотографическая регистрация рентгеновских лучей исключает прямое сравнение интенсивности первичного и дифрагированного лучей, так как интенсивность первичного пучка находится за границей почернения пленки. Сопоставление возможно только в том случае, если первичный пучок, в момент измерения его интенсивности, будет ослаблен в определенное, известное экспериментатору, число раз каким-либо фильтром. Более удобным методом является применение для этой цели стандартного кристалла, абсолютные интенсивности отражений от которого уже известны. Сопоставление яркости пятен, созданных исследуемым и стандартным кристаллами, дает объективную шкалу интенсивностей непосредственно в абсолютных единицах. Необходимо, чтобы оба кристалла снимались в одинаковых условиях при одинаковой мощности первичного пучка, на пленку одинакового сорта и при одинаковых условиях проявления. С наибольшей полнотой эти условия выполняются, если исследование проводится на специальном двухкристальном рентгенгониометре Вейсенберга. Прибор сконструирован таким образом, что оба кристалла, чередуясь, купаются в первичном [c.165]