Функция спектрального распределения, определение

Относительное спектральное распределение энергии излучения северного дневного света соответствует нормированному источнику С. Значения, принятые в 1931 г., были определены в поле зрения 2°. В 1964 г. был введен наблюдатель 10 , а позднее — нормированный свет Dgj для замены С. Наконец, определенное значение имеет и нормированный тип света А. Это относительное спектральное распределение энергии излучения лампы накаливания, определяющей вечернюю окраску образца. Перечисленные три вида излучения изображены на рис. 1.14. В части 7 DIN 5033 для отдельных видов нормированного света приводятся данные относительно спектрального распределения излучения, соответствующие определенным длинам волн, например, в интервале от 5 до 10 нм. Для этого введена величина S , —функция излучения нормированного света или соответствующие функции для каждого вида — Si.a- [c.20]

Для определения частотных параметров можно в первую очередь разложить функцию р (/) на интервале Т в ряд или интеграл (при достаточно большом Т) Фурье и построить спектральную функцию распределения пульсаций плотности по частотам й (V). Может быть использована также и тесно связанная с Q (г) автокорреляционная функция [c.87]

Правильное объяснение причин расхождения между теорией Эйнштейна и опытом заключается в том, что нельзя приписывать твердому телу только одну определенную частоту колебаний, так как колебательное движение атомов вследствие сильного взаимодействия между ними носит коллективный характер и, следовательно, реальный кристалл представляет собой систему не независимых, а связанных осцилляторов. Следовательно, задача точного определения теплоемкости твердого тела сводится к учету всех возможных колебаний его атомов, т. е. к учету всего спектра нормальных колебаний. Так как твердое тело —система с огромным числом степеней свободы, то распределение частот нормальных колебаний в нем носит квазинепрерывный характер, т. е. можно ввести понятие о числе колебаний, попадающих в некоторый интервал частот от V до v + dv. Обозначим это число через g v)dv, где g v) — число колебаний, приходящихся на единичный интервал частоты. Величина g (v) называется функцией распределения по частотам (спектральная функция). [c.72]

Совместное действие всех причин уширения приводит к определенному контуру спектральной линии, т. е. к некоторому распределению интенсивности как непрерывной функции частоты. [c.239]

Теория теплоемкости Дебая. Исходными являются общие формулы (XII.32)—(XII.35), справедливые для любой системы, колебания которой происходят по гармоническому закону. Определение собственных частот V для кристалла, фигурирующих в этих формулах, — задача, как уже отмечалось, почти недоступная. Для вычисления термодинамических функций, однако, существенным оказывается не столько знание отдельных нормальных частот v, сколько определение числа частот, попадающих в некоторый интервал от v до v + Av. Обозначим это число через g (л )Дл), где g (v) — функция распределения по частотам (спектральная функция). Общее число нормальных колебаний равно 3N. Считая спектр квазинепрерывным, запишем условие [c.324]

Для определения функции распределения Р(п) по колебательным состояниям иногда используют методику, аналогичную применяемой для вращательных распределений. Для нахождения Р п) проводят интегрирование полученных вращательных распределений P N) для различных колебательных уровней. Однако переходы с различными п в гораздо большей степени, чем с различными N, разделяются спектрально, что может приводить к существенному изменению параметров экспериментальной установки при переходе от одного колебательного числа к другому. Эго увеличивает неточность при определении Р п) и делает получаемые таким методом данные [c.161]

Допустим, что функции /( ) или / (х) являются стационарными случайными функциями, т. е. обладают тем свойством, что вид распределения всех 5 , а,..., 5 не зависит от выбора начала счета этих Это допущение для данной задачи можно считать правдоподобным. Для стационарных случайных функций вводится новая статистическая характеристика, называемая спектральной плотностью, определяющая снектр системы, причем здесь возможны два подхода можно найти спектральное разложение самой функции или, как часто делают, найти спектр корреляционной функции, определенной, как было выше найдено. В последнем случае спектральная плотность в бесконечных пределах может быть представлена в общем виде как [c.278]

Молекулы, адсорбированные при малых заполнениях, расположены на местах с наиболее высокой энергией адсорбции и по-этог,1у испытывают наибольшие возмущения. Последующая адсорбция протекает на местах с более низкой энергией, и, следовательно, молекулы там возмущены в меньшей степени. Тогда суммарный молярный коэффициент экстинкции при любом заполнении является средней величиной из всех отдельных коэффициентов экстинкции. Экспоненциальная зависимость коэффициента экстинкции от степени заполнения поверхности дает возможность предположить, что коэффициент экстинкции является функцией взаимодействия адсорбат — адсорбент аналогично хорошо известной зависимости теплот адсорбции от степени заполнения. В принципе изменение коэффициентов экстинкции может стать основой качественного определения энергетического распределения мест на поверхности. Различное энергетическое распределение мест на поверхности может получаться для каждого спектрального перехода, однако в зависимости от того, как каждый переход видит адсорбент. [c.12]

Центр кривизны находится на оси у по ту же сторону оси параболоида, что и его работающая часть. Распределение освещенности по ширине изображения бесконечно узкой щели равномерное, а по высоте освещенность убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от оси. Вычисления показали, что аппаратная функция монохроматора при такой форме изображения очень мало отличается от АФ безаберрационного монохроматора с неустраненной кривизной спектральных линий, если радиус кривизны последних р равен радиусу Рд средней линии аберрационного изображения. Радиусы, вычисляемые по формуле (IV.38), обычно того же порядка, что и в формулах (IV. 19) и (11.41). Поэтому выбирая конструктивные элементы оптики монохроматора так, чтобы для определенной длины волны обе кривизны (дисперсионная и аберрационная) были одинаковы по величине, но разных знаков, можно компенсировать одну кривизну другой и получить при этой длине волны симметричное изображение прямой щели, которое в точке на оси системы безаберрационно, а на концах щели имеет уширение, определяемое формулой (IV.37). В такой системе при той же ширине щелей снижение разрешающей способности значительно меньше, чем при неисправленной кривизне линий. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология