Критическое состояние потока

Критическое состояние потока — состояние потока, при котором глубина равна критической. [c.13]

Последнее равенство характеризует критическое состояние потока. При РГ > 1 имеет место бурное состояние потока, а при Рг,- 1 — спокойное. [c.50]

Коэффициент расхода [Хкр при критическом состоянии потока определяется из выражения [c.151]

Необходимо предусматривать все меры, исключающие любую возможность обратного течения низкотемпературных потоков через трубопроводы и аппараты, изготовленные из обычных металлов, так как это особенно опасно. Например, при розливе сжиженного природного газа на обшивке корабля появляются изгибы, она портится. Чрезмерные термические напряжения могут привести к опасным повреждениям. Высокая летучесть, малая плотность потоков — источник проблем двухфазного потока, плохой прокачиваемости и т. д. Все это приводит к нарушению режима нормальной эксплуатации низкотемпературных процессов. В свою очередь, эти трудности могут усложнить другие проблемы до критического состояния. [c.208]

Зависимость плотности удельной теплоемкости и теплопроводности от температуры можно также наблюдать на рисунках П-1, П-3, П-6 н П-У. Это особенно ощутимо около критического состояния. Уравнение (7-2) выведено иа основании допущения, что свойства потока постоянны. Оно поэтому может быть использовано для процессов теплообмена, в которых перепады температур таковы, что действительное изменение свойств невелико. Путем введения соответственно подобранных средних значений этот диапазон применимости уравнения (7-2) можно расширить. [c.215]

Необходимо отметить, что приведенное критическое значение является в известной степени условным, так как трудно обнаружить резкий переход от ламинарного режима к турбулентному, Ё действительности обычно наблюдается так называемая переходная область исчезновения ламинарного режима и установления турбулентного состояния потока. Численные значения критерия Рейнольдса для переходной области находятся в пределах 2300 10 000. При значении Ре более 10 000 режим потока становится развитым (устойчивым) турбулентным. [c.14]

При некотором увеличении числа оборотов наблюдается прорыв движущегося материала (б), который ссыпается потоком. Появление прорыва называют критическим состоянием, а так называемое состояние равновесия возникает, когда прорвавшийся поток достигает конца слоя (в). Наконец, при достаточно большом числе оборотов действие центробежной силы прекращает перемещение материала (г). [c.101]

II], а также в теплоотводе при кипении [12, 13], изучение зависимости критического теплового потока и минимальной температуры. пленочного кипения от природы, состояния и степени смачивания жидкостью поверхности нагревателя [14,15]. [c.115]

Определим критические точки, в которых впервые возникает переход во взвешенное состояние, и критические параметры потока, ограничившись, как и прежде, случаем Оз = 0. Используя (3.24), (3.25), на основании (3.20) получим следующие условия перехода [здесь безразмерные переменные введены, как указано в (3.25)1 [c.51]

П. Краут показал, что скорость испарения в критическом состоянии увеличивается, когда испаряющиеся молекулы конденсируются на расстоянии меньшем, чем расстояние, необходимое для установления максвелловского распределения скоростей. В пределе, когда нет межмолеку-лярных столкновений и нет молекул, вернувшихся на поверхность, будет достигнута максимальная скорость испарения. В этом случае скорость звука в потоке пара равна нулю, что соответствует числу Маха для потока 34 [c.34]

Бурное состояние потока — состояние потока. при глубине меньше критической. [c.4]

Отношение Л кр/Л определяет ( контролирует ) состояние потока. При Л кр/Л/ 1 имеет место соответственно спокойное, критическое и бурное состояние потока. [c.104]

Транспортирующая способность потока— количество твердого материала, переносимого потоком в критическом состоянии. Частично заиленное поперечное сечение трубопровода вполне аналогично размываемому дну естественного потока. - [c.204]

Бурное состояние потока (нерекомендуемый термин стремнина) — состояние потока, при котором глубины меньше критических. [c.13]

Состояние движения, при котором ламинарный режим потока сменяется турбулентным, называется критическим состоянием. [c.51]

Состояние движения, при котором ламинарный поток сменяется турбулентным, называется критическим состоянием. Такому состоянию соответствует некоторое критическое значение комплекса, которое может быть принято равным 2320. [c.38]

Равенство правой и левой частей этого уравнения характеризует предельное критическое состояние зернистого материала при пропускании через его слой газового потока, при котором еще сохраняется неподвижность этого слоя. При увеличении расхода, а следовательно, и скорости газа неподвижность слоя нарущается, и будет наблюдаться движение самих зерен. Так как в слое материала будут находиться зерна различной формы, плотности и состояния их поверхности, переход слоя из неподвижного состояния к взвешенному всегда будет происходить в некотором диапазоне скоростей газового потока. Это будет продолжаться до. тех пор, пока не наступит относительная стабильность этого слоя, при которой практически все зерна станут свободно плавающими в газовом потоке. [c.144]

Насадка в колонне вызывает турбулизацию газового потока раньше, чем в гладких трубах, и поэтому критическое состояние наступает раньша при Re 4Э. Прн обтекание насадки происходит без [c.382]

Р. Критические двухфазные потоки. Как н в однофазных течениях, критическую массовую скорость для двухфазного течения, проходящего через систему, можно определить как массовую скорость, соответствующую условию, при котором дальнейшее уменьшение давления вниз по потоку не приводит к увеличению массового расхода. В однофазных системах это условие соответствует состоянию, в котором скорость потока станоьится равной скорости звук (число Млха Ма 1). Взаимосвязь мел<ду скоростью зиука и критической массовой скоростью в двухфазных системах проявляется менее наглядно, так как скорость звука в этих системах является функцией режима двухфазного течения и звуковой частоты. [c.202]

Терминология. Существуют значительные расхождения в терминологии для кризиса. Наиболее известным названием является пережог, но это означает разрушение поверхиости нагрена. Названия переход от пузырькового кипения к пленочному , и высыхание пленкн одинаково неудовлетворительны для общего описания явления, хотя они правильно отражают отдельные механизмы. Поэтому термин кризис выбран для обозначения состояния системы, в котором происходит характерное снижение коэффициента теплоотдачи, и термин критический тепловой поток СНГ)) — для локального теплового гютока, при котором это состояние впервые возникает. Главная трудность в использовании выбранной терминологии состоит в том, что она основывается на подходе к кризису при увеличении теплового потока, тогда как в действительности к кризису в данной системе можно приблизиться также путем изменения одного из независимых параметров давления, температуры (или массового паросодержання) на входе, массовой скорости. [c.387]

Однако температурный напор, которому соответствует (7макс.. может возрастать только до величины, при которой наступает сфероидальное состояние Жидкости (эффект Лейденфроста). Дальнейшее увеличение критического теплового потока может происходить только за счет возрастания коэффициента теплоотдачи, и этот рост будет очень незначителен. [c.122]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, особенности в поведении в-ва, наблюдаемые вблизи критич. точек однокомпонентных систем и р-ров (см. Критическое состояние), а также вблизи точек фазовых переходов II рода. Важнейшие К. я. в окрестности критич. точкн равновесия жидкость - газ увеличение сжимаемости в-ва, аномально большое поглощение звука, резкое увеличение рассеяния света (т. наз. критич. опалесценция), рентгеновских лучей, потоков нейтронов изменение характера броуновского движения аномалии вязкости, теплопроводности и др. В окрестности Кюри точки у ферромагнетиков и сегнетоэлектриков наблюдается аномальное возрастание магн. восприимчивости или диэлектрич. проницаемости соотв., вблизи критич. точек р-ров - замедление взаимной диффузии компонентов. К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. наз. слабых фазовых переходов I рода, где скачки энтропии и плотности очень малы и переход, т. обр., близок к фазовому переходу II рода, напр, при переходе изотропной жидкосги в нематич. жидкий кристалл. Во всех случаях при К. я. наблюдается аномалия теплоемкости. К. я. оказывают влияние и на кинетику хим. процессов вблизи критич. значений параметров состояния. В частности, скорость гетерог. р-ций в диффузионной области протекания перестает зависеть от состава системы. Скорость бимолекулярных р-ций с малой энергией активации вблизи критич. точки резко замедляется. [c.540]

Положение будет отличным, когда жидкость заключена между двумя горизонтальными поверхностями, из которых верхняя поверхность имеет температуру, более низкую, чем нижняя. Теперь возникает поток тапла через жидкость в направлении от нижней к верхней поверхности и как следствие жидкость между двумя пластинами принимает такие температуры, что более холодные частицы жидкости располагаются над более теплыми. Для жидкостей, плотность которых уменьшается с увеличением температуры, это ведет к неустойчивому состоянию. Это состояние не порождает конвективных потоков до тех пор, пока произведение числа Грасгофа и числа Прандтля мало. Однако когда этот параметр достигает величины около 1700, возникает своеобразный случай свободно-конвективного потока, который можно наблюдать на рис. 11-12. (Рисунок был получен X. Зидентопфом поток сделан видимым с помощью крохотных алюминиевых частиц в жидости.) Поле потока имеет ячеистую структуру с более или менее правильными шестигранными ячейками. Внутри этих ячеек поток движется В Верх, а по периферии ячеек он возвращается вниз. Такое состояние потока поддерживается, пока величина произведения числа Грасгофа на число Прандтля не превысит 47 ООО. Выше этой величины поток изменяется беспорядочно и носит турбулентный характер. Более низкое критическое число Рейнольдса, при котором устанавливает этот вид потока, был теоретически вычислен Ре-404 [c.404]

Выше было оговорено, что приведенный анализ течения через расходомерные устройства действителен только для скоростей, не превышающих скорости звука. Поскольку скорости в расходомерных устройствах иа практике могут иметь сверхзвуковые значения, следует рассмотреть условия движения газов и паров прн скоростях, превышающих скорость распространения звука, так как при таких скоростях коэффициент расширения е меняет свою величину. Характерной величиной здесь является критическое отношение давлений Рй1Р )кр при котором скорость течения в наиболее узком проходном сечении становится равной скорости звука. При дальнейшем понижении давления 2 расход среды не увеличивается, так как состояние потока в наиболее узком (критическом) сечении не изменяется, а происходит расширение газа с появлением сверхзвуковых скоростей за критическим сечением. Такая картина течения получается, например, при истечении газа в вакуум. При сверхкрнтическом перепаде давления следует измерять давление и температуру протекающей среды только перед дросселирующим органом, так как именно этими величинами определяется состояние среды в критическом сечении. Следовательно, отпадает необходимость измерений перепада давлений Рг—Р[. Изменение условий протекания обусловливается изменением начального Давления Рь [c.71]

В цилиндрической колонне относительная пористость е псевдоожиженного слоя может быть заменена относительным расширением слоя И/Но (здесь Н — высота псевдоожиженного, а Но — высота неподвижного слоя). Существует определенная критическая скорость потока пУкр, при которой неподвижный слой частиц данных размеров и плотности переходит в псевдоожиженное состояние. С дальнейшим увеличением скорости Н/Но растет и при Н/Но поток уносит частицы из аппарата. Эта скорость уноса Шун является второй границей скоростей потока, при которых существует псевдоожиженное состояние. С увеличением Н/Но все больше вещества проскакивает с потоком вдоль слоя, не приходя в непосредственный контакт с адсорбентом, иначе говоря, усиливается влияние продольной диффузии растворенного вещества в слое. Поэтому для обеспечения полного поглощения вещества из раствора высота псевдоожиженного слоя должна быть больше, чем неподвижного слоя адсорбента. [c.110]

Нагревание газо-жидкостной смеси в теплообменнике 7 осуществляется путем передачи части тепла сгоревших газов стенке трубопровода п от стенки к газо-жидкостной смеси. Так как температура стенки выше средней температуры стока и выше критической температуры 374 С, то у стенки часть жидкости переходит в парообразное состояние. Паровые пузыри, проникая во внутрь потока, конденсируются и повышают теплосодержание последнего. Локальное кипение (кипение педогретых жидкостей) целесообразно применять для высокопроизводительных аппаратов, так как при этом могут быть пол ены чрезвычайно высокие коэффициенты теплоотдачи и критические тепловые потоки. [c.102]

Указанные в СНиП и приведенные выше скорости являются минимальными (или критическими), при которых поток находится в уравновешенном состоянии. Уменьше ме скорости ниже минимальной приводит к заиливанию трубс проводов. Для размыва и подъема осевших твердых примесей нужна скорость примерно в 1,5—2 раза больше, чем скорость, при которой произошло оседание. Для самоочищения коллекторов рекомендуется при проектировании соблюдать принцип увеличения скорости по пути потока. Для получения критических скоростей потока в начале участка сети назначают минимальные уклоны трубопровода. [c.23]

П с е в д о о ж и ж е н и е при наличии препятствия. Рассмотрим задачу о переходе слоя сыпучей среды во взвешенное состояние при наличии в слое внутреннего препятствия. Задачи такого типа часто встречаются на практике при проведении гетерогенно-каталитических реакций в реакторах со взвешенным слоем катализатора, в теплообменных аппаратах, при нанесении покрытия на предметы путем погружения их во взвешенный слой и т. д. Ниже при помощи общего метода, изложенного в 1 и 2, найдены критические области, в которых впервые возникает переход во взвешенное состояние, и определена критическая скорость потока. Приводятся результаты эксперимента по псевдоожижению слоя с цилиндрическим препятст [c.46]

Различают две граничных (критических) скорости потока гидросмеси — скорость сальтации и минимальную скорость гидротранспортирования [И]. Под скоростью сальтации понимают скорость, при которой часть твердых частиц, двигающихся ко дну трубы, остается на дне в неподвижном состоянии в течение некоторого времени [11]. Минимальная скорость транспортирования— это средняя скорость потока гидросмеси, при которой не образуется слоя твердых частиц, скользящих по дну трубы в направлении дьижении потока [12]. Минимальная скорость транспортирования больше скорости сальтации. [c.220]

Критический расход 0 р, соответствующий переходу от спокойного состояния потока к бурному, определяем, решаз Предварительно для произвольных значений расхода (числа Фруда) находим по (10-31) длину прыжка и по (10-30) относительное сужение русла в IohS крыжка и его ширину i в кинц [c.152]

Критическая скорость. ТУ по расчету напорного гидравлического транспорта груатов МЭиЭ СССР, 1967 г. состояние потока, при котором твердые частицы начинают осаждаться, называют критическим, а соответст(вующую этому состоянию среднюю скорость потока критической, причем средней скоростью гидросмеси-называется скорость, с которой жидкие и твердые частицы должны проходить через живое сечение потока, чтобы р,асход гидросмеси был равен действительному. При скоростях 0>0кр весь грунт транспортируется во взвешенном состоянии прй близкой к икр, поток заполнен взвешенными частицами, но большое их количество влечется вблизи дна, причем на дне может лежать тонкий слой грунта, иногда смываемый потоком при у< >кр на дне трубы образуется устойчивый слой заиления. [c.204]

Спокойное состояние лсютолгй (нерекомендуемый термин река) — состояние потока, при котором глубины больше критических. [c.13]

При критической скорости поток должен находиться в уравнове-щенном состоянии. При этом его транспортирующая способность должна обеспечивать передвижение взвеси в потоке. Уменьшение скорости ниже критической приведет к заилению трубопровода. Для размыва и подъема осевших твердых примесей нужны скорости примерно в 1,5— [c.64]