Ионизация несамостоятельная

В технике газоочистки до настоящего времени осуществляют только самостоятельную ионизацию, однако производства значительных количеств искусственных радиоактивных элементов при широком использовании атомной энергии в мирных целях расширяет возможности применения несамостоятельной ионизации для электроосаждения. [c.56]

У самостоятельных дуг эта эмиссия поддерживается тепловыделением самой дуги, у несамостоятельных — специальным его нагревом. Проводимость газового канала самостоятельных (термических) дуг обусловливается термической ионизацией газа, причем температуры электронов, ионов и нейтральных частиц в канале приблизительно одинаковы. Разряды низкого давления с подогреваемым активированным катодом (несамостоятельные дуги) могут, как и в случае тлеющего разряда, иметь температуру электронов, много большую ионной температуры (рис. 23.12—23.15). [c.433]

Рассматриваемое явление представляет собой близкую аналогию с переходом несамостоятельного электрического разряда в самостоятельный в том и другом случае процесс, начавшийся под действием внешнего фактора (внешняя генерация активных центров, ионизирующее действие внешнего агента), продолжается и по устранении последнего за счет генерации активных частиц (радикалов и электронов) самим процессом. В основе указанной аналогии лежит сходство механизмов и кинетики обоих явлений. Действительно, разветвляющим процессом в случае электрического разряда является ионизация молекул ударом быстрого электрона или иона (ударная ионизация), в результате которой возникает один новый электрон и один новый ион, т. е. два новых активных центра . Скорость этого разветвляющего процесса, как и скорость разветвляющего химического процесса в рассматриваемом нами случае, пропорциональна первой степени концентрации активных (ионизующих) частиц. Процессом, аналогичным обрыву химических цепей, в электрическом разряде является рекомбинация ионов и электронов, т. е. квадратичный процесс, подобный квадратичному обрыву цепей. [c.509]

Заряженные частицы могут образовываться вследствие фотоэффекта при освещении электродов ультрафиолетовым светом, при прохождении через воздушный промежуток рентгеновских или космических лучей и т. д. Прохождение тока через промежуток между электродами происходит только в присутствии источника, вызывающего появление заряженных частиц. Такой разряд называется несамостоятельным. Он прекращается, когда убирают источник ионизации. [c.60]

Несамостоятельная ионизация может быть вызвана путем действия на газ, заключенный в пространстве между электродами, ультрафиолетовых лучей катодной лампы, рентгеновских лучей, лучей радиоактивных веществ и раскаленных тел. При прекращении действия ионизатора постепенно начинает протекать соединение ионов одного-знака с ионами другого знака, в результате чего возникают снова электронейтральные молекулы такой процесс называют рекомбинацией. [c.692]

При дальнейшем увеличении напряжения на счетчике величина импульса будет возрастать, так как в этом интервале напряжений электрон, образованный частицей, двигаясь в электрическом поле на пути своего свободного пробега, приобретает энергию, достаточную для ионизации ударом. Электроны, образовавшиеся в результате ударной ионизации, также ускоряются электрическим полем и ионизируют нейтральные молекулы. Происходит так называемый лавинный разряд, который прекращается, как только электроны и ионы достигнут электродов счетчика (несамостоятельный разряд). [c.87]

Увеличение ионизации путем использования несамостоятельного разряда называется газовым усилением. Отношение числа электронов, образовавшихся в результате газового усиления, к первоначальному числу электронов, образованных частицей, называется коэффициентом газового усиления и обозначается К. [c.87]

Дается систематизированное изложение методов детектирования в газовой хроматографии, основанных на сравнении эффективных сечений ионизации, явлений захвата электронов, подвижности электронов и ионов в условиях несамостоятельного разряда в газах. Основное вни.мание уделяется анализу физических основ рассматриваемых методов, связям характеристик детектирования с параметрами опыта и вопросам оптимизации этих характеристик. [c.258]

В несамостоятельных разрядах ионизация происходит в результате некоторых внешних воздействий разряды исчезают при прекращении подачи ионов извне. [c.122]

Трон, в результате этих процессов ударная ионизация происходит снова и снова и количество электронов лавинообразно растет (происходит так называемое газовое усиление). Область —1 1 и называется областью газового усиления. В этой области существуют два вида газовых разрядов несамостоятельный и самостоятельный. [c.17]

П. Объёмная ионизация газа поддерживается лишь за счёт действия постороннего ионизатора или же исключительно за счёт ионов, про пикающих в данную область разряда из других областей Тихий разряд а) Утечка электрических зарядов че рез воздух. б) Тихий несамостоятельный разря в газе. в) Внешняя униполярная область ко ройного разряда [c.398]

Объёмная (коэффициент и поверхностная (коэффициент у) ионизации положительными ионами недостаточны для поддержания разряда. Число электронов, участвующих в развитии каждой последующей лавины, меньще, чем в предыдущей. Сила разрядного тока уменьщается и разряд быстро прекращается. В этом случае стационарный разряд, имеющий место до прекращения действия внещнего ионизатора, является разрядом несамостоятельным. [c.411]

В своей первоначальной теории Таунсенд придавал большое значение объёмной ионизации положительными ионами. Поэтому он вывел первоначально выражение для тока несамостоятельного разряда, учитывая лишь коэффициенты ос и и пренебрегая теми процессами, которые находят своё отражение в коэффициенте у. Мы дадим здесь вывод Таунсенда в расширенном виде, учитывая одновременно все три коэффициента с , и у. [c.413]

Справедливость закона Пашена, являющегося частным случаем закона подобия газовых разрядов, показывает, что при переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный рекомбинация ионов и электронов в объёме газа и ступенчатая ионизация не играют существенной роли. [c.427]

При постепенном увеличении разности потенциалов между электродами, начиная от нуля, сперва имеет место несамостоятельный тихий разряд с очень слабым током, зависящим от остаточной ионизации. Затем при определённом начальном напряжении короны появляется коронный разряд. При дальнейшем [c.598]

С точки зрения теории Таунсенда-Роговского корона имеет место при переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный в том случае, когда напряжённость поля у поверхности внешнего цилиндра меньше предельной величины необходимой при данной плотности газа для ионизации частиц газа соударениями с ними свободных электронов. Если при напряжении //г на электродах, соответствующем условию перехода разряда в самостоятельный, Е > Е , то пробой разрядного промежутка произойдёт до конца. Если Е <,Е — объёмный заряд внешней области разрядного промежутка ограничивает ток развивающегося самостоятельного разряда, то мы имеем незавершённый пробой в виде коронного разряда. [c.641]

Комбинация электронно-лучевого нагрева с разрядами в парах металлов реализована в электронно-лучевом плазменном устройстве. В последнее время создан электронно-лучевой плазменный испаритель, производительность которого в 6—8 раз выше обычного электронно-лучевого испарителя. В нем используют явление несамостоятельного электрического разряда в парах металлов. При этом благодаря значительной степени ионизации испаряемых веществ (31,2—32% против 0,13—1,0% при электронно-лучевом и [c.43]

Ионизация и возбуждение молекул газа при коронном разряде происходят лишь в небольшой области вблизи коронирующего электрода, в остальной части разрядного промежутка существует несамостоятельный разряд. При использовании коронного разряда для ускорения процесса цианирования стали [26] ионизировалась входящая в печь газовая смесь, а насыщаемая поверхность не подвергалась ионной бомбардировке в то время как при обработке в тлеющем разряде поверхность детали даже разогревается в результате бомбардировки ионами насыщающей среды. [c.107]

Виды разрядов в газах. Газы в обычных условиях являются диэлектриками. Только в присутствии заметных количеств электронов или ионов они становятся проводниками. Если ионизация происходит за счет внешних источников энергии (у-излуче-ние, высокая температура, поддерживаемая внешним источником ультрафиолетовые, рентгеновские или космические лучи), разряд называют несамостоятельным. В самостоятельных [c.89]

Несамостоятельный разряд в рабочей камере плазмотрона. В плазмотронах обычно между столбом дуги и стенкой рабочей камеры имеется слой относительно холодного газа. В этой области происходит ионизация газа электронным ударом и световыми квантами. Сюда же проникают заряженные частицы из столба дуги и стенки рабочей камеры. В этих условиях под действием радиального электрического поля возникает несамостоятельный разряд между столбом дуги и стенкой рабочей камеры. В этом можно убедиться, измерив ток разряда. [c.203]

Заселение в результате ион-электронной рекомбинации и каскадов с вышележащих уровней может быть существенно только в таких режимах, когда скорость прямой ионизации или рекомбинации превышает скорость прямого возбуждения метастабильных уровней (послесвечения разрядов, несамостоятельные разряды и разряды с большими значениями параметра g /TVo 10 В-см ). [c.151]

Ток несамостоятельного разряда обычно мал. Так, для нашего случая при расстоянии между электродами 5 см плотность тока насыщения равна 8-10 2 а1см . При дальнейшем увеличении напрял ения насыщение вновь переходит в режим роста тока (участок 2—3 на рис. 1-1). Это значит, что заряженные частицы достигли под действием электрического поля такой скорости, когда кинетическая энергия электронов достаточна для того, чтобы при столкновении с нейтральными частицами газа ионизировать кх. Новые заряженные частицы также направляются к электродам и на своем пути могут снова ионизировать частицы. Количество заряженных частиц растет лавинообразно. В этой фазе разряд самостоятелен, т. е. начавщись под действием какого-либо ионизатора, он далее протекает без помощи последнего. -Условием существования самостоятельного разряда должна быть настолько интенсивная ионизация, чтобы вместо попадающих на электроды, теряемых в окружающую среду и рекомбинирующих в разряде частиц появилось такое же количество новых заряженных частиц и чтобы по крайней мере одна из них достигала электрода. [c.19]

Ионизация и возбуждение молекул газа при коронном разряде происходят лишь в небольшой области вблизи коро-нирующего электрода, в остальной части разрядного промежутка происходит несамостоятельный разряд. Сопротивление этой "темной" области разряда определяет ток в цепи разрядного промежутка. [c.504]

Изменяя /с в тиратроне, можно плавно изменить /а в ту или другую сторону только в пределах несамостоятельного разряда, пока / с< /з (где II —потенциал зажигания самостоятельного разряда). Сетка имеет при этом отрицательное или лишь небольшое положительное напряжение по отношению к катоду. Потенциал её ниже, чем потенциал окрунгающего газа. Поэтому только часть электронов, эмиттируемых катодом, проходит мимо сетки. Напряжение иа сетке обусловливает силу создаваемого ими тока (рис. 124, а). При достаточно большом (алгебраически) потенциале сетки ионизация газа увеличивается в такой мере и концентрация положительных ионов, двигающихся к сетке, возрастает настолько, [c.318]

При постепенном увеличении разности потенциалов между электродами, начиная от нуля, сначала имеет место несамостоятельный тихий разряд с очень слабым током, зависящим от остаточной ионизации, затем при определённом тачальном напря женит короны появляется коронный разряд. При дальнейшем увеличении разности потенциалов между электродами сила тока растёт, размеры светящегося слоя короны и его яркость увеличиваются. Наконец, при определённой разности потенциалов, иногда много большей, чем начальное напряжение, коронный разряд переходит [c.371]

Ионизация газа, производимая искусственным путем, извне, приводит к возникновению несамостоятельной проводимости (несамостоятельный разряд), которая при малых токах (много меньше тока насыщения) подчиняется закону Ома (рис. 58). По мере увеличения разности потенциалов ток возрастает до предельного значения Рис. 58. Зависимостью- 4ас (ток насыщения), и, наконец, при ка от напряжения на достаточно большой разности потенциалов электродах при несамо- наступает пробой газа — ток резко воз-стоятельнои проводи- рягтяет мости. п [c.144]

Интегральная чувствительность вакуумных фотоэлементов гораздо ниже, чем вентильных. Обычно она лежит в пределах до нескольких десятков мка/лм и только у наиболее эффективных — мультищелочных достигает 250 мка/лм. Газонаполненные фотоэлементы обладают большей чувствительностью из-за так называемой ударной ионизации молекул инертного газа фотоэлектронами, в результате чего возникает несамостоятельный разряд. Чувствительность их в 5—10 раз выше вакуумных и достигает 500 мка1лм. Дальнейшее повышение чувствительности путем увеличения скорости фотоэлектронов (увеличение разности [c.185]

Электропроводность газа, обусловленную действием внешних ионизаторов, называют несамостоятельной, а обусловленную ударной ионизацией — сам о-стоятельной. [c.79]

Теория Таунсенда. Таунсендовским разрядом называется такая форма разряда, при которой сила тока разряда настолько мала, что искажением поля, происходящим от пространственных зарядов, практически можно пренебречь. Своё наименование таунсендовский разряд получил по имени английского физика Таунсенда, который дал его теорию [18—20, 1218]. Таунсендов-ский разряд может быть как несамостоятельным, так и самостоятельным (при ограничении плотности разрядного тока большим внешним сопротивлением). От тихого несамостоятельного разряда таунсендовский разряд отличается тем, что в нём имеют место ионизация газа соударениями электронов и развитие электронных лаеин. От дальнейших стадий самостоятельного разряда таунсендовский разряд отличается тем, что благодаря малой плотности тока в нём можно пренебречь искажением поля пространственными зарядами. Постепенно развиваясь, разряд переходит из одной стадии в другую, из таунсендовского в тлеющий, из тлеющего в дуговой. Какой вид разряда устанавливается в стационарном состоянии, зависит, согласно рассмотренным в предыдущей главе внешним условиям устойчивости разряда, главным образом от сопротивления, введённого во внешнюю цепь. [c.409]

Применение закона подобия не ограничивается переходом разряда из несамостоятельного в самостоятельный. Подобие двух разрядов основано на том, что энергия электронов в соответствующих точках увеличивается при одном свободном пробеге в среднем на одну и ту же величину. Если поставить вопрос щире и принять РО внимание не только процессы ионизации и возбуждения при неупругих соударениях электронов с атомами и молекулами, но и другие процессы, то детальное рассмотрение показывает, что подобие разрядов сохраняется при наличии процессов диффузии электронов и ионов, образования отрицательных ионов, взаимной рекомбинации ионов в объёме газа при больших давлениях, рекомбинации на поверхности стенок и электродов, выделения электронов из катода под действием положительных ионов и метастабильных атомов (при условии одной и той же работы выхода) и ионизации соударениями второго рода при одной и той же процентной концентрации примеси к основному газу. Напротив, подобие двух разрядов не может иметь места при наличии в заметной степени взаимной рекомбинации положи-гельных и отрицательных ионов в объёме газа, рекомбинации ионов и электронов в объёме ) аза и ступенчатой ионизации ([4], т. И, стр. 113). [c.427]

При дальнейшем увеличении напряжения, начиная с некоторого минимального его значения (напряжения зажигания), сила тока резко возрастает, что связано с процессом ионизации газа под влиянием приложенного напряжения последнее, увеличивая кинетическую энергию электронов и положительных ионов, вызывает ударную ионизацию молекул газа, с которыми они сталкиваются. Разряд из несамостоятельного, т. е. зависящего от внешнего источника ионизации, переходит в с амостоятельный, что внешне проявляется в свечении газа, вначале слабом, а по мере возрастания силы тока — все бо- [c.369]

Первоначальная напряженность поля может быть создана любым неравновесием зарядов на электродах, практически всегда имеюшим место. Беспредельного нарастания потенциалов индуцирующих электродов не происходит вследствие достижения потенциалами тех значений Фк, при которых вокруг электродов создаются условия для ударной ионизации воздуха и несамостоятельной проводимости. После этого экспоненциальный рост потенциалов прекратился вследствие все большего тока короны /к = Ск(Ф —Фк) -Ф- [c.155]

Картина пробоя приэлектродного слоя еще неясна. В связи с большим перепадом температур на этом слое здесь могут иметь место как термический пробой за счет перехода несамостоятельного разряда в дуговой так и искровой пробой, наблюдающийся в холодных газах. Существенную роль могут играть также турбулентное перемешивание, ионизация излучением и т. п. Критерии, отражающие указанные процессы, также необходимо ввести в обобщенные формулы. В работе [4] для учета влияния лавинного пробоя предложено ввести в систему безразмерных аргументов критерий Кнудсеиа. Объемное излучение можно в какой-то ме ре учесть критерием имеющимся в работах [c.165]

В лабораторных условиях неравновесная плазма в большинстве случаев представляет собой плазму самостоятельных или несамостоятельных (поддерживаемых за счет ионизации внешними потоками ионизируюш их частиц или фотонов) электрических разрядов в газе при давлениях ниже или несколько выше атмосферного. Ее можно рассматривать как идеальный газ Стационарное неравновесное состояние таких систем обеспечивается за счет энергии электромагнитных полей, а также ионизирующих частиц или газа, которыми системы обмениваются с внешней средой, а космической (не лабораторной) плазмы — за счет потоков электромагнитного и корпускулярного излучения космических объектов. [c.8]

При создании мощных газовых лазеров наиболее перспективными показали себя несамостоятельные разряды атмосферного давления, поддерживаемые релятивистскими электронными пучками (РЭП) или УФ-излу-чением. В них достигаются нужная степень ионизации и температура электронов, сохраняется необходимая неравновесность Tg, Ту > Тд. Важное положительное свойство этих разрядов — их пространственная однородность. Однако достигнутые значения удельного энерговклада здесь еще недостаточно велики для приближения к оптимальному плазмохимическому режиму. Тем не менее в ряде экспериментов, выполненных в ФИАН, ИАЭ и ГИАП, удельный энерговклад превысил критическое пороговое значение и наблюдалась эффективная реакция, стимулируемая колебательным возбуждением. Основным препятствием на пути повышения энер-говклада в таких системах являются неустойчивости, интенсивно изучаемые в настоящее время. Выше шла речь об импульсных либо работающих в частотном режиме несамостоятельных разрядах атмосферного давления что касается аналогичных стационарных разрядов, то их применение в настоящее время ограничивается низкой плотностью тока РЭП и, следовательно, сравнительно малой степенью ионизации. Заметим, что дальнейшее совершенствование стационарных разрядов атмосферного давления может сделать их в будущем наиболее интересными плазмохимическими системами как с физической, так и с технологической точки зрения. Это утверждение относится не только к несамостоятельным разрядам, поддерживаемым РЭП, но и к другим неравновесным пространственно однородным разрядам, возбуждаемым при атмосферном давлении с использованием дозвукового и сверхзвукового газового потока. [c.83]