Ионизация самостоятельная

Наряду с понятием атом в настоящее время в химии широко используется более обобщающее понятие — атомная частица. Под атомной частицей понимают не только изолированный атом, но и производные от него атомный радикал, атомный (одноатомный) ион, атомный ион-радикал, образующиеся вследствие ионизации или возбуждения атома и способные к самостоятельному существованию. [c.7]

Вместе с тем самостоятельные измерения на ртутном катоде не могут дать представлений о течении процессов электрокристаллизации. В тех случаях, когда устанавливается важная для технологии связь кристаллической структуры с определенными условиями электролиза, такой электрод не пригоден. В ряде случаев необходимо также учитывать возможность загрязнения ртути и образования амальгамы (при катодном осаждении металлов), а также ионизацию ртути при использовании ее в качестве анода. [c.252]

В неоднородном сплаве, состоящем из двух или более кристаллических фаз, все эти фазы электрохимически самостоятельны. Потенциал ионизации каждой из них определяется ее собственными физико-химическими свойствами, и растворяться фаза может только по достижении этого потенциала. [c.407]

В счетчиках с самостоятельным разрядом возникший разряд будет продолжаться неограниченное время. Для прекращения разряда после исчезновения источника первичной ионизации существуют два основных метода его гашения применение гасящих радиотехнических схем (для несамогасящихся счетчиков) и заполнение счетчиков специальными гасящими добавками (для самогасящихся счетчиков). [c.30]

При электрической очистке газов применяют только самостоятельную ионизацию. [c.188]

В технике электроочистки газов самостоятельную ионизацию осуществляют путем приложения высоких напряжений на электроды. [c.189]

В следующем разделе дано описание простой конструкции масс-спектрометра. Другие методы ввода пробы, ионизации, разделения и детектирования ионов и обработки данных последовательно обсуждены в следующих разделах и могут быть использованы либо для усовершенствования этого простого прибора, либо как самостоятельный альтернативный вариант. [c.259]

В счетчиках Гейгера — Мюллера коэффициент газового усиления еще больше, а возникающий от ударной ионизации электрический ток не зависит от энергии квантов падающего излучения и определяется электрическим сопротивлением внешней цепи. Появившиеся первичные электроны приводят к существованию в счетчике самостоятельного разряда. Поэтому в счетчиках Гейгера — Мюллера необходимо гашение разряда за счет специального по- [c.309]

В технике газоочистки до настоящего времени осуществляют только самостоятельную ионизацию, однако производства значительных количеств искусственных радиоактивных элементов при широком использовании атомной энергии в мирных целях расширяет возможности применения несамостоятельной ионизации для электроосаждения. [c.56]

Ионизационные детекторы, работающие в режиме самостоятельного газового разряда, назьшают счетчиками Гейгера — Мюллера. В таких детекторах электронная лавина в результате фотонной ионизации вызывает развитие разряда вдоль анодной нити (само-гасящиеся счетчики) или по всему объему в результате эмиссии электронов с катода (несамогасящиеся счетчики) (рис. 6.2.3, область IV). [c.82]

У самостоятельных дуг эта эмиссия поддерживается тепловыделением самой дуги, у несамостоятельных — специальным его нагревом. Проводимость газового канала самостоятельных (термических) дуг обусловливается термической ионизацией газа, причем температуры электронов, ионов и нейтральных частиц в канале приблизительно одинаковы. Разряды низкого давления с подогреваемым активированным катодом (несамостоятельные дуги) могут, как и в случае тлеющего разряда, иметь температуру электронов, много большую ионной температуры (рис. 23.12—23.15). [c.433]

Воздействие электрического разряда на химические вещества зависит от характера разряда, который определяется в первую очередь разностью потенциалов, давлением в зоне разряда и плотностью тока. Различают три основных типа электрического разряда тихий, тлеющий и дуговой. На рис. 88 схематически показаны области существования этих основных типов разряда. Здесь по оси абсцисс отложена величина отношения давления в зоне разряда к напряженности электрического поля, а по оси ординат — плотность разрядного тока. При изменении этих параметров один тип разряда переходит в другой. Тихий разряд, обычно наблюдающийся при давлениях порядка атмосферного и сравнительно высоких разностях потенциалов между электродами, представляет собой самостоятельный разряд, обусловленный проводимостью газа за счет его остаточной ионизации. В соответствии с этим тихий разряд характеризуется малой плотностью тока и связанным с нею отсутствием влияния объемных зарядов. [c.348]

При увеличении разности потенциалов плотность тока растет, и при некоторой определенной разности потенциалов возникает особая форма тихого разряда, называемая коронным разрядом. Коронный разряд особенно легко возникает в случае неоднородного электрического поля, например, обусловленного большой кривизной поверхности одного (или обоих) электродов. В этом случае в области максимальной неоднородности поля, т. е. вблизи электрода с малым радиусом кривизны, наблюдается светящийся слой, называемый коронирующим слоем, или короной. В короне происходит ударная ионизация газа, обусловливающая самостоятельный характер коронного разряда и отсутствующая. о области разряда, расположенной вне короны (внешняя область коронного [c.438]

Рассматриваемое явление представляет собой близкую аналогию с переходом несамостоятельного электрического разряда в самостоятельный в том и другом случае процесс, начавшийся под действием внешнего фактора (внешняя генерация активных центров, ионизирующее действие внешнего агента), продолжается и по устранении последнего за счет генерации активных частиц (радикалов и электронов) самим процессом. В основе указанной аналогии лежит сходство механизмов и кинетики обоих явлений. Действительно, разветвляющим процессом в случае электрического разряда является ионизация молекул ударом быстрого электрона или иона (ударная ионизация), в результате которой возникает один новый электрон и один новый ион, т. е. два новых активных центра . Скорость этого разветвляющего процесса, как и скорость разветвляющего химического процесса в рассматриваемом нами случае, пропорциональна первой степени концентрации активных (ионизующих) частиц. Процессом, аналогичным обрыву химических цепей, в электрическом разряде является рекомбинация ионов и электронов, т. е. квадратичный процесс, подобный квадратичному обрыву цепей. [c.509]

Напряжение подбирают так, чтобы электроны на пути к нити приобретали энергию, достаточную для ионизации газа ударом. Появившиеся новые электроны разгоняются электрическим полем и в свою очередь вызывают ионизацию газа. Поэтому в счетчике возникает нарастающая лавина электронов, устремляющихся к нити. При достаточной разности потенциалов между нитью и цилиндром это приводит к вспышке самостоятельного разряда в трубке тогда ее сопротивление резко падает и потенциал нити сначала тоже падает, а затем восстанавливается вследствие утечки электронов через сопротивление 5. На этом сопротивлении создается кратковременный импульс напряжения, амплитуда которого не зависит от начальной ионизации, вызванной рентгеновским излучением. Этот импульс достаточен для приведения в действие регистрирующей ламповой схемы 6, показания которой. пропорциональны числу квантов, прошедших через счетную трубку. [c.272]

Пропорциональный счетчик В счетчике этого типа величина поля между нитью и катодом недостаточна для вспышки самостоятельного разряда при попадании в счетчик ионизирующей частицы. В этом случае в цепи возникает импульс напряжения, амплитуда которого пропорциональна ионизации, создаваемой в газе рентгеновским квантом. Ионизация тем больше, чем больше частота кванта. Поэтому амплитуда электрического импульса пропорциональна частоте регистрируемого кванта. [c.272]

Газы и пары при обыкновенном давлении практически не проводят электричества, но если газ ионизирован (под действием лучей радия, рентгеновских лучей и пр.), то он становится проводником. При ионизации молекула газа теряет один или большее число электронов, а оставшаяся часть молекулы заряжается положительно. С освободившимся электроном связываются нейтральные молекулы именно этот сложный комплекс, состоящий из молекул и электрона, и является отрицательным газовым ионом. Точно так же к положительно заряженному остатку молекулы присоединяются нейтральные молекулы этот комплекс образует положительный ион газа. Под влиянием приложенной разности потенциалов отрицательные ионы притягиваются к положительному электроду, а положительные к отрицательному и отдают соответствующему электроду свои заряды, чем и осуществляется прохождение тока. В электрическом поле разноименно заряженные ионы перемещаются в противоположных направлениях. Скорость этого перемещения тем больше, чем больше разность потенциалов, приложенная к электродам. Под влиянием высокого напряжения газовые ионы могут приобрести настолько большую скорость, что они при столкновениях с нейтральными молекулами производят в свою очередь ионизацию последних, и тогда в газе начинает проходить самостоятельный ток без посредства ионизирующего агента. Самостоятельные токи всегда связаны с явлениями свечения (явления тихого разряда). [c.252]

Ионизация в междуэлектродном пространстве при дуговом разряде поддерживается независимо от воздействия каких-либо внешних факторов, поэтому электрическая дуга в электротермических устройствах относится к категории самостоятельных разрядов. [c.55]

Среди неметаллов наибольший интерес при анализе нефтепродуктов представляют углерод, водород, кислород, азот, сера, фосфор и галогены. Эти элементы объединяют в самостоятельную группу некоторые их особенности, затрудняющие анализ. Следует отметить высокую энергию ионизации всех перечисленных элементов (10,36—17,42 эВ). Это ограничивает выбор источника излучения. Кроме того, резонансные линии этих элементов расположены в вакуумной ультрафиолетовой области спектра, не доступной для работы с обычными спектральными приборами. Для их регистрации требуется весьма сложная вакуумная аппаратура. Поэтому эти линии не являются последними в обычном для спектрального анализа смысле. При работе на обычных приборах приходится пользоваться более трудновозбудимыми слабыми линиями. Трудности возникают также из-за высокой летучести перечисленных элементов и большинства их соединений. Следует еще учитывать практическую невозможность обогащения пробы определяемыми элементами, так [c.243]

В области самостоятельного разряда напряжение на счетчике так велико, что не только первичные ионы, но и вторичные ионизируют газ в счетчике. При попадании одной ядерной частицы в объем счетчика образуется электронная лавина, величина которой не зависит от первичной ионизации. Счетчики, работающие в этой области, называются в честь их создателей счетчиками Гейгера — Мюллера. [c.24]

Для целей электроочистки газов в промышленности применяется только самостоятельная ионизация. [c.692]

Самостоятельная ионизация может быть вызвана следующим образом если в рассмотренной выше электрической цепи, как показано на риС. 444, вместо одной пластинки поместить пучок заостренных стержней, направленных концами против другой пластинки, то при повышении напряжения до некоторой величины мы будем наблюдать протекание по цепи тока, сила которого будет возрастать почти пряма пропорционально напряжению. [c.692]

В технике электроочистки самостоятельную ионизацию осуществляют путем создания высоких напряжений на электродах, причем, очевидно, что при таком способе ионизации необходимо, чтобы пробивание газового слоя происходило только на некотором пространстве, составляющем часть общего расстояния между электродами, часть же газового слоя должна остаться непробитой и служить как бы изоляцией, в противном случае произойдет короткое замыкание между электродами через искру или дугу (пробой диэлектрика). [c.693]

Рис. 444. Схема самостоятельной ионизации газов

Для цилиндрических электродов процесс самостоятельной ионизации газа для целей электроочистки практически вполне осуществим, [c.694]

Ионизация газа осуществляется двумя способами 1) самостоятельно, при достаточно высокой разноии потенциалов на электродах 2) несамостояте.гьно — в результате воздействия излучения радиоактивных веществ, рентгеновских лучей и т. д. [c.61]

В последнем случае само образование ионов является гетеро-литическим процессом перехода протона от одной молекулы к другой. Протон, имеющий незаполненную ls-оболочку, является исключительно сильным акцептором электронных пар н поэтому в растворе не способен к самостоятельному существованию. Благодаря малым размерам протон легко переходит от одного донора к друюму, что приводит к перераспределению зарядов и, в частном случае, к ионизации молекул. Процессы перехода протона, так называемые проталитические процессы, играют исключительно важную роль во многих классах химических реакций. [c.31]

При достаточно высоком напряжении на электродах возникает самостоятельный газовый разряд. Под действием электрического поля между электродами заряженные частицы в воздушном промежутке приобретают значительную кинетическую энергию, которую передают при упругих соударениях молекулам газа, а также электродам. В результате за счет энергии источика тока происходит разогревание газа и электродов. Число заряженных частиц в воздушном промежутке начинает резко возрастать за счет ионизации атомов и молекул и эмиссии заряженных частиц с электродов. Раз начавшийся газовый разряд сам поддерживает себя и не нуждается во внешних источниках ионизации. [c.56]

Сущноеть гипотезы ионизации состояла в том, что молекулы кислот, оснований и солей в водном растворе частично распадаются на самостоятельные ионы. Чем больше таких ионов, тем больше электропроводность раствора. Но по мере распада молекул на ионы растет [c.168]

Простейшими из органических радикалов являются легил (СНз) и метилен ( Hj). Первый может быть получен, например, термическим разложением тетраметилсБинца, протекающим по схеме РЬ(СНз)< = РЬ + 4СНз. По отношению к свободным элементам он сильно эндотермичен (теплота образования — 35 ккал/моль). Несмотря на наличие свободного электрона, радикал метил имеет плоское строение [тогда как радикал U—пирамидальное с d( I) = 1,74 А и zi i I = 109,5°]. Его потенциал ионизации равен 9,8 в, а время самостоятельного существования составляет тысячные доли секунды, после чего, при отсутствии других возможностей, происходит димеризации с образованием этана. [c.547]

Ток несамостоятельного разряда обычно мал. Так, для нашего случая при расстоянии между электродами 5 см плотность тока насыщения равна 8-10 2 а1см . При дальнейшем увеличении напрял ения насыщение вновь переходит в режим роста тока (участок 2—3 на рис. 1-1). Это значит, что заряженные частицы достигли под действием электрического поля такой скорости, когда кинетическая энергия электронов достаточна для того, чтобы при столкновении с нейтральными частицами газа ионизировать кх. Новые заряженные частицы также направляются к электродам и на своем пути могут снова ионизировать частицы. Количество заряженных частиц растет лавинообразно. В этой фазе разряд самостоятелен, т. е. начавщись под действием какого-либо ионизатора, он далее протекает без помощи последнего. -Условием существования самостоятельного разряда должна быть настолько интенсивная ионизация, чтобы вместо попадающих на электроды, теряемых в окружающую среду и рекомбинирующих в разряде частиц появилось такое же количество новых заряженных частиц и чтобы по крайней мере одна из них достигала электрода. [c.19]

Напряжение, при котором образуется самостоятельный разряд, носит название напряжения зажигания или потенциала зажигания . Его величина зависит от свойств газа и величины произведения давления газа на расстояние между электродами р<1. При определенном значении рй значение потенциала зажигания достигает минимума (закон Пашена), для воздуха составляющего, например, 330 в при / й = 0,567 мм рт. ст.-см-, при больших и меньших значениях рй оно увеличивается. Объясняется это тем, что с уменьшением давления длина спободного пробега электрона увеличивается, соударения на его пути делаются редкими и ионизация уменьшается, а при больших давлениях соударения, наоборот, настолько часты, что на пути между ними электрон не успевает запасти нужную для ионизации нейтральных [c.19]

В зависимости от тока самостоятельного разряда изменяется и его характер. Если плотность тока менее 10- а/см , разряд называют темным (рис. 1-1, участок 2—5) здесь электрическое поле определяется в основном потенциалом электродов, а влияние объемных зарядов мало. При увеличении плотности тока до 10 —10 2 а/см наступает тлеющий разряд (рис. 1-1, участок 5), который характеризуется наличием областей с разной степенью свечения. В тлеюпд,ем разряде электрическое поле искажено наличием объемных зарядов положительные ионы, бомбардирующие катод, освобождают электроны, ионизирующие при своем движении частицы газа. Так как скорости ионов много меньше скоростей 31лектронов, у катода образуется положительпый объемный заряд, обусловливающий катодное падение потенциала, существенно превосходящее потенциал ионизации газа. [c.19]

Магнитиый электроразрядный манометр. В магнитном электрораз-рядном манометре ионизация газа происходит самостоятельно за счет наложенного электрического поля без аведе -1ия специальных средств, вызывающих ионизацию газа. Между холодными электродами, к которым приложено электрическое напряжениб, образуется тлеющий газовый разряд, и величина разрядного тока служит мерой давления. Пределы измерения 1 —10 мм рт. ст. [c.528]

В то же время, как следует из рис.10, в величины потенги-ала ионизации очень существенные вклады вносят и эффекты сопряжения. Существование самостоятельных линейных зависимостей для предельных, виниловых и ариловых представителей ряда (на рис.Ю - прямые А, В и С соответственно) является следствием сильного сопряжения между катиои-радикальным центром и непосредственно примыкающими в нему двойными связями и ароматическими ядрами /б5/ [c.104]

Не вводя особых гипотез и исходя только из тех представлений о самостоятельной ионизации и восстановлении ионов, которыми объясняются явления в газах, мы придем к неизбежности накопления зарядов вблизи электродов подобно тому, как это было установлено теоретически для газов Д. Д. Томсоном, Е. Рикке, Г. Ми и Р. Зеелигером. Очевидно, такое накопление зарядов ослабляет силу тока и при коротком замыкании вызывает поляризационный ток. Как будет показано в настоящей работе, это явление играет существенную роль при прохождении электричества через кварц и совершенно отчетливо проявляется на опыте. Ясно, что предыдущую гипотезу (8-ю) можно рассматривать и как частный случай данного объяснения. [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология