Формулы центра тяжести

Для определения вязкости нефтепродуктов при различных температурах можно использовать номограммы, одна из которых, составленная Г. В. Виноградовым по формуле Вальтера, приведена на рис.. 7. При пользовании этой номограммой прямыми линиями соединяют попарно точки, соответствующие значениям вязкости при трех известных температурах с точками этих температур. Проведенные линии либо пересекаются в одной точке (фигуративная точка) или образуют треугольник (в этом случае фигуративной точкой служит центр тяжести треугольника). Если затем требуется определить вязкость прн какой-либо другой тем- [c.16]

П - приведенное относительное ускорение центра тяжести 1-го участка, определяется по формуле [c.136]

Состав смеси трех систем Р , Р и Р , Р (рис. 2) лежит внутри треугольника, образованного фигуративными точками этих систем, и рассчитывается по формулам центра тяжести. Если фигуративная точка системы лежит внутри треугольника, образованного фигуративными точками трех систем, то состав этой системы может быть разложен на три системы. Данное свойство вытекает из правила центра тяжести, рассматриваемого в механике. Наоборот, состав системы, точка которой не лежит внутри треугольника, нельзя разложить на три системы. Например, систему состава Q (рис. 2) нельзя разложить на системы составов Р , Р и Р , [c.36]

Степень полярности такой молекулы устанавливается измерением так называемого дипольного момента. Величина дипольного момента определяется произведением из суммы всех зарядов одного знака на расстояние между центрами тяжести зарядов, что может быть выражено формулой [c.59]

Лене выводит формулу для эффективного расстояния центра тяжести зарядов диффузного слоя от стенки е с учетом ширины щели 2/г и толщины двойного слоя б по Гуи [c.94]

Здесь Ьц — ширила поперечного сечения кольца жесткости в месте его приварки к обечайке е — расстояние между центром тяжести поперечного сечения кольца жесткости и серединной поверхностью обечайки. Допускаемое наружное давление, определяемое из условий устойчивости обечайки между кольцами жесткости [pia, соответствует давлению [р] в формуле (6.6) при 1ц = Ь в равенствах (6.8) и (6.9). Вместо [р]р по формуле (6.7) допускается принимать [р]з по формуле (6.34) при фт= 1,0. [c.111]

В формулах (14.29)—(14.36) р— расчетная площадь поперечного сечения обечайки J — эффективный момент инерции площади Р относительно оси х—х У1> У2 — расстояния от центра тяжести расчетного сечения до обечайки и кольца жесткости соответственно (см. рис. 14.18) Кц, К1з ,Кц, Л и — коэффициенты, определяемые по рис. 14.21. [c.300]

Динамическое смещение центров тяжести мешалок по формуле (3.58) верхней меш ип(и [c.190]

Предположим, что мы временно отбросили самую плохую точку Хп+1, тогда центр тяжести оставшихся п точек рассчитывается по формуле [c.204]

Как И В рассмотренном выше методе, на каждой итерации заменяется самая плохая вершина комплекса. При этом она отражается относительно центра тяжести его остальных вершин. Координаты новой точки рассчитывают по формуле [c.205]

Координаты центра тяжести с определяются по формуле (V.58). [c.205]

Таким же образом находят изгибающий момент от сейсмических нагрузок относительно опасных сечений аппарата в этом случае вместо li в формулу (111.102) подставляют расстояние от центра тяжести участка до опасного сечения. [c.94]

Аналогичную процедуру можно провести и для известного спектра со сверхтонкой магнитной структурой (рис. Х.2, в). Зная номера каналов, соответствующие положениям центров тяжести крайних пиков спектра, можно найти цепу деления канала по формуле [c.195]

Полярность связи количественно характеризуется так называемым диполь-ным моментом ( л), значение которого выражается формулой х=е/, где е—величина заряда, I — расстояние между центрами тяжести зарядов. Дипольные моменты молекул могут быть определены экспериментальным путем из найденных величии затем рассчитывают дипольные моменты отдельных связей. Величины дипольных моментов выражают в единицах Дебая О (Ш= 10 электростатических единиц). [c.33]

Электронная плотность любого атома распределена определенным образом по пространству. В формуле структурной амплитуды подразумевалось, что результат рассеяния лучей различными точками каждого атома, взятого по отдельности, уже известен он и дается в виде значений /(sin /X), Можно, однако, поступить и иначе рассматривать элементарную ячейку кристалла как непрерывное распределение электронной плотности с максимумами-сгустками в центрах тяжести разных атомов. При таком подходе суммирование в формуле (28) следует заменить на интегрирование по ячейке, а /j на амплитуду рассеяния электронной плотностью в бесконечно малом объеме dV. И так как амплитуда выражается в электронных единицах, то ее величина равна просто p xyz)dV [где p xyz) —электронная плотность в точке хуг]. В результате получим [c.81]

Уравнение (35) —вторая основная формула структурного анализа. Она выражает зависимость электронной плотности в некоторой точке ячейки от совокупности структурных амплитуд лучей, дифрагированных кристаллом. Если известны структурные амплитуды всех отражений, то можно найти значение xyz) в любой точке, а значит, и распределение плотности по ячейке, в том числе и положение всех максимумов — центров тяжести электронных облаков атомов. [c.82]

Индукционный эффект связан с процессами поляризации молекул диполями окружающей среды. При этом в неполярной молекуле центры тяжести положительных и отрицательных зарядов перестают совпадать, так как электронное облако и ядро атома смещаются в противоположные стороны. Образуется наведенный или индуцированный диполь. Подобное явление может наблюдаться и для полярных частиц. Тогда индукционный эффект накладывается на диполь-дипольное взаимодействие, в результате чего увеличивается взаимное притяжение. Для двух одинаковых полярных молекул энергия индукционного взаимодействия может быть рассчитана по формуле (Дебай, 1920) [c.134]

Формально мы можем рассматривать молекулу как систему, состоящую нз двух зарядов. Заряд +тче находится в центре тяжести положительных зарядов заряд — т е— в центре тяжести отрицательных зарядов. Точно так же и молекула d формально может рассматриваться как система, состоящая из зарядов -j-rtv ей — п-, е, располагающихся в центрах тяжести положительных и отрицательных зарядов этой молекулы. Если расстояние R между центрами тяжести положительных зарядов молекул end велико, то это упрощение не повлияет на результаты наших расчетов. Таким образом, мы, по существу, снова возвращаемся к задаче, рассмотренной в начале этого параграфа. Проводя вычисления так же, как и при выводе формулы (1.7), увидим, что множители mv и п, сокращаются. Первый отличный от нуля член разложения Ды в ряд по степеням имеет вид [c.18]

Если молекулы не обладают сферической симметрией, то выражение для дисперсионной энергии будет другим. Так, в случае цепочных молекул с сопряженными связями закон г начинает действовать только при условии, что расстояние г между центрами тяжести молекул больше 21, где I — длина сопряженной цепочки. При этом, однако, величина с в формуле (26) приобретает иной вид и оказывается зависящей от длины молекулы и от взаимной ориентации молекул. [c.51]

Массоперенос к частице в поступательном потоке, рассмотренный в 1, хорошо моделирует многие реальные процессы в дисперсных средах в случаях, когда основную роль в конвективном переносе играет скорость поступательного движения частиц относительно жидкости (скорость межфазного скольжения ), а градиенты невозмущенного поля скоростей несущественны, т. е. когда в разложении невозмущенной скорости, представленном формулой (1.1) из введения, преобладающим является первое слагаемое. На практике часто встречаются также случаи, когда частицы практически полностью увлекаются потоком, т. е. скоростью межфазного скольжения можно пренебречь, и определяющим становится конвективный перенос, обусловленный сдвиговым движением потока, которое в случае линейного сдвига описывается вторым слагаемым упомянутой формулы. В таких случаях при исследовании массообмена частицы с потоком удобно связать систему координат с центром тяжести частицы таким образом, чтобы эта система двигалась со скоростью частицы поступательно, а сама частица могла свободно вращаться вокруг начала координат. В случае линейного сдвигового потока невозмущенному полю течения в безразмерных переменных соответствует следующее распределение скорости жидкости на бесконечности [c.221]

Вы соту шестимерного симплекса получим по формуле (11,263) кд = 0,764. Определим значения параметров для опыта № 8. Значения первых пяти параметров представляют координаты центра тяжести пятимерного симплекса 134567 (см. табл. 11-28) [c.227]

Для случая погрузки аппарата на сцеп иа двух платформ приближенный расчет отклонений С выполняется с одной лишь особенностью 1 в соответствующих формулах заменяется через 1[ — расстояние между осями двух вращающихся опор, устанавливаемых на крайних платформах сцепа в их центре тяжести (рис. 1. 14), т. е. определяет базу сцепа. [c.28]

Решение. 1. Для наплавки продольного валика на элемент любого профиля в любом расстоянии от центра тяжести продольную деформацию Дц.т и стрелку прогиба / при постоянной деформации и кривизне элемента по всей длине определяем по формулам [c.207]

Из формулы (1) видно, что чувствительность весов -galp возрастает с увеличением длины плеча коромысла (/), с уменьшением массы g) коромысла (вместе с чашками и их нагрузкой), с уменьшением расстояния й) между точкой опоры и центром тяжести движущихся частей весов. [c.20]

Этой формуле можно придать двоякий смысл. Прежде всего, она описывает прострапственное распределение трассирующего вещества по длине аппарата в любой момент времени 0. Согласно формуле (VI.17), расстояние X, которое проходит молекула введенной примеси за фиксированный промежуток времени является слзгчай-ной величиной, распределенной по нормальному закону ссьсредним значением ut и дисперсией 201. Иначе говоря, центр тяжести пространственного распределения примеси смещается со средней скоростью потока и, причем само распределение постепенно размывается , так что его дисперсия линейно возрастает со временем (рис. 1.1). [c.209]

Вь соту шестимерного симплекса получим ио формуле (У.142) /г = 0,764. Определим значения факторов для опыта 8. Значения первых пяти факторов представляют координаты центра тяжести иятимерного симплекса I, 3, 4, 5, 6, 7 [c.229]

На основании полученной формулы рассчитана и построена номограмма (рис. 5.35, а, б). По оси абсцисс отложены величины а = а/Н, т. е. отношения величины смещения мачты от оси шарнира а к высоте мачты Н. Смещение мачты принято в диапазоне 0,5>(х>0. По оси ординат отложены данные вычислений, т. е. величины относительных усилий в подъемном ноли-спасте 5 /С. Наклонные линии на номограмме характеризуют различные величины = 11Н, т. е. отношения расстояния оиор-Н011 плоскости аипарата до его центра тяжести I к высоте мачты [c.191]

Примем свободную модель активированного комплекса, так как, с одной стороны, она успешно применяется для объяснения высоких значений скорости бимолекулярных реакций рекомбинации алкильных радикалов. С другой стороны, уже в ранних работах 1219] содержалось указание на то, что комплексообразование при тройных соударениях должно сопровождаться большой степенью разрыхленности . Эта разрыхленность проявляется прежде-всего в увеличении расстояния / + между радикалами в комплексе. Для последней приняты значения, полученные при рассмотрении комплексов бимолекулярной рекомбинации. Считается, что инерт--ный атом подходит в направлении, коллинеарном углеродному скелету комплекса расстояние между ним и центром тяжести ближайшего радикала определяется (11.5), причем Од и е, найдены по форму- лам (11.6), а искомое равновесное расстоянию — по формуле =s = 2 /6 Oq. Значения Oq и Eq для радикала считаются промежуточными между соответствующими значениями для алкана и алкена. [c.131]

Относительное перемещегше центров тяжести участков определяют по формуле [c.87]

Рассмотрим систему, состоящую из ядра и движущихся электронов. В любой момент времени вследствие несовпадения центров тяжести электронного облака и ядра такая система представляет собой мгновенный диполь. Число таких мгновенных диполей равно числу электронов системы. Направление диполей соответственно движению электронов непрерывно меняется. Электрическое поле мгновенных диполей атомов и молекул индуцирует мгновенные диполи Б соседних частицах. Каждый из диполей будет влиять на ориентацию подобных мгновенных диполей, возникающих в близлежащих молекулах. Движение всех мгновенных диполей системы перестает быть независимым и становится синхронным. Их появление и исчезновение в разных молекулах происходит в такт друг другу. В результате соседние частицы испытывают притяжение друг к другу, а энергия системы понижается. Энергию дисперсионного взаимодействия можно рассчитать приближенно по формуле лисм = - (Зa2Лvo/4л6) = (С//-6), (У.4) [c.135]

Молекула воды состоит из двух атомов водорода и одного атома кислорода. Ее химическая формула Н2О. Молекулярная масса 28,016. По физическим свойствам вода значительно отличается от других веществ. Например, практически все вещества при охлаждений сужаются, а при нагревании расширяются. Вода же расширяется при замораживании и расширяется почти на 10%. Ядра атомов водорода и кислорода расположены в углах равнобедренного треугольника. Центры тяжести положительных и отрицательных зарядов не совпадают. Молекула воды полярна, наличие двух разноименных полюсов создает силовое поле в ее молекуле. Благодаря взаимодействию этих полей молекулы воды способны агрегироваться и образовывать дигидроли (Н20)г и тригидроли (Н20)з. [c.78]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология