Точки складки

Эти формы являются наиболее распространенными и имеют наибольшее значение в строении нефтяных месторождений. По данным американской статистики, этими формами всех видов охватывается свыше 65% всех нефтяных месторождений Соединенных Штатов на основании их создана и до сего времени держится так называемая антиклинальная теория. Эти формы столь популярны среди нефтяников, что при поисках и разведке на нефть прежде всего иш ут антиклинали. Напомним вкратце, что антиклинальной складкой, или просто антиклиналью, называют сводообразный изгиб пластов в виде двухскатной крыши, только чаш е пе с острым, а с закругленным гребнем (фиг. 57). Самая высшая точка складки называется ее вершиной, а бока складки, имеющие падение или наклон в противоположные стороны, называют ее крыльями. Если мы соединим все высшие точки перегиба пластов по протяжению складки, то получим линию, которая называется осевой линией, или просто осью складки. Ось складки показывает ее направление. Наиболее приподнятая, прилегающая к осевой линии часть складки носит название сводовой части, или просто свода складки. В складке, как это видно на рисунке, бывает изогнут не один, а целая свита пластов, расположенных один ниже другого каждый такой пЛаст имеет свою линию перегиба, или ось. Проведенная через эти осевые линии плоскость носит название осевой плоскости. Если крылья складки имеют в ту и другую сторону равный уклон или одинаковое падение, складка называется прямой, или симметричной (фиг. 58) ее осевая плоскость имеет почти вертикальное положение и делит складку на две симметричные половины. Если же крылья складки имеют разный наклон (одно крыло имеет более крутой угол падения, чем другое), складка называется косой или асимметричной (фиг. 59) перегибы в разных пластах такой складки не будут находиться в большинстве случаев один под другим, как в прямой складке, а будут отклонены главным образом в сторону более пологого крыла. Осевая плоскость тогда получит наклонное положение и величина этого нак.лона будет зависеть от степени несимметричности складки. [c.208]

Чтобы покончить с кратким напоминанием об основных формах структур антиклинального строения, следует еще упомянуть об антиклинальных куполах. Породы, слагающие эту форму, имеют наклон или падение во все стороны от высшей точки складки. Условно можно провести следующее различие между, антиклиналью и куполом если длина складки более чем в три раза превосходит ее ширину, структура будет называться антиклиналью. В случае, если (см. фиг. 58) длинная и короткая оси незначительно отличаются по величине друг от друга, мы имеем типичный антиклинальный купол. [c.210]

Кривые, изображенные на рисунке, доказывают ошибочность таких упрощенных способов испытания ткани, как проба сжиманием в кулаке . Если ткань сминать не надолго, то складки могут сохраняться в течение короткого времени, после чего они быстро [c.230]

Проекции этих кривых постоянного состава, как и кривой точек складки и кривых упругости компонентов на плоскость р — (, дают полную картину равновесного существования фаз системы. Сплошные линии отвечают жидким, а пунктирные [c.135]

Для этого поверхность насыщения пересекается несколькими параллельными плоскостями, перпендикулярными оси температур, и кривые пересечения проектируются на плоскость давление — состав. При этом получается покрытый сетью изотерм график, подобный изображенному на фиг. 38 для системы пропан— изопентан. Пунктирная огибающая линия является проекцией кривой точек складки. Каждая изотерма состоит из [c.136]

Фиг. 39. Расположение изотермических кривых равновесия в зависимости от вида кривой точек складки.

Если, наконец, кривая точек складки характеризуется некоторым максимумом температуры, отвечающим определенному составу системы, промежуточному между О и 1, то изотермы. [c.138]

Так как процессы перегонки и ректификации, как правило, протекают под постоянным давлением, то представляет особый интерес рассмотрение паро-жидкого равновесия в изобарных условиях. Для этого поверхность насыщения, представленную на фиг. 36, необходимо рассечь несколькими параллельными плоскостями, перпендикулярными оси давлений, и полученные кривые пересечения спроектировать на плоскость температура— состав. При этом в зависимости от вида кривых упругостей компонентов системы и формы кривой точек складки получаются различной формы изобарные кривые равновесия. [c.138]

Так, если система находится под давлением, превосходящим наибольшее из критических давлений компонентов, то благодаря наличию двух критических точек на изобарных кривых равновесия разделение данной системы может быть осуществлено лишь в сравнительно узком интервале составов. Чем ближе давление системы к максимальному давлению кривой точек складки, тем уже интервал составов, внутри которого могут сосуществовать равновесные фазы. Когда давление системы совпадает с максимальным давлением кривой точек складки, равновесное сосуществование фаз делается невозможным. [c.140]

Баротропное явление происходит н тех случаях, когда становятся равными удельные объемы сосуществующих фаз. При этом на диаграмме системы (в координатах удельный объем — состав) линия нод, соединяющая объемы сосуществующих фаз параллельна оси составов. Такое расположение линии нод при равновесии жидкость — газ возможно, если конечная точка складки (критическая точка) системы на диаграмме в координатах объем — состав расположена достаточно далеко от точки максимального соприкосновения. [c.60]

ТОЧКИ касания (йоды) 2 — конечная точка складки [c.76]

Две точки касания, возникающие при обкатывании двойной касательной плоскостью, поверхности могут совпадать. Я называю точкой складки ту точку поверхности, в которой происходит это совпадение. [c.77]

Складка, как геометрическая фигура в пространстве, подчиняется топологическим закономерностям. Появление точек складки на термодинамической поверхности имеет большое физическое значение,. . . исчезновение и слияние складки непрерывно деформирующейся поверхности определяются появлением, исчезновением и совпадением точек складки и. . . вся конфигурация поверхности складок полностью зависит от числа и характера точек складки, возникающих при образовании этих складок на ранее однородной поверхности . [c.77]

Таким образом, понятия о точке складки, двойных гомогенных и гетерогенных точках, о спинодали (кривой, состоящей из точек, в которых кривизна поверхности равна нулю), бинодали, условиях возникновения и исчезновения точек складки, а значит, и самих складок были получены Кортевегом безотносительно к поверхностям Ван-дер-Ваальса и к рассмотрению условий фазовых равновесий, а только исходя из математического рассмотрения поверхностей различной формы и кривизны. Приме- [c.79]

Трехфазная кривая, которая на рис. III-5 начерчена в виде одной линии, на p-—N (или Г—Л )-диаграмме будет состоять из трех ветвей, соответствующих двум жидким и одной газовой фазам. Итак, в этом случае кривая конечных точек складки состоит из двух частей. Одна из них уже описана. Вторая представляет плавную кривую, не имеющую минимума по температуре. [c.84]

Может быть другой случай. Существуют две гетерогенные двойные точки, и конечные точки складки образуют одну сложную кривую, соединяющую критические точки обоих компонентов (рис. П1-6). При низких температурах (ниже D) этот случай не отличается от предыдущего. Но образовавшаяся в А стабильная конечная точка складки уже не сольется с лабильной, а, двигаясь по кривой, исчезнет с / -поверхности только в критической точке второго компонента i/ ). При этом вблизи точки,/С она будет иметь характер конечной точки складки равновесия жидкость — газ. [c.84]

Иное усложнение случая II (описанного выше Д. Ц.) наблюдается, когда кривая конечных точек складки обладает наряду с двумя точками возврата не минимумом температуры, а максимумом ее. . . (рис. III-7). До места, лежащего выше двойной гетерогенной конечной точки складки, а тем более выше верхней критической конечной точки все протекает здесь так, как. . . (описано выше — Д. Ц.). Но бинодаль, вместо того, чтобы обратно стягиваться к оси Л = 1, отходит от нее и притом при критической температуре второго компонента. Выше этой температуры существует, таким образом, на кривой V — N или р — N совершенно замкнутая бинодаль с двумя конечными точками складки. Эгот замкнутый контур будет распространяться в направлении оси давлений. С этим связано то обстоятельство, что давление в конечной точке складки (особенно вблизи максимального давления на кривой конечных точек складки) будет очень высоким, и конечная точка [c.84]

Другое отличие состоит в том, что спинодаль, а поэтому и две конечные точки складки еще существуют, в то время как кривая, где — О, давно исчезла с поверхности, следовательно, мы [c.85]

Р — конечная точка складки А В, D и FE — составы сосуществую щих фаз, штрих-пунктирные линии—линии постоянного давления. [c.133]

В 1963 г. И. А. Островский писал, что нельзя сделать вывод о существовании равновесия газ — газ исходя из уравнения Ван-дер-Ваальса. Конечная точка складки характеризуется четырьмя точками перегиба [c.136]

Как показывает кривая, взаимная растворимость двух жидкостей при низких температурах увеличивается медленно, а при более высоких быстрее, до тех пор пока (при определенном соотношении компонентов) при критической температуре растворения (КТР), т. е. на вершине кривой (называемой также точкой складки или точкой полного смешения) не наступает полная смешиваемость. Если состав смеси отличается от критического (который не обязательно должен быть равен 50%), то слой, объем которого меньше, растворяется в другом. Можно добавить некоторое количество недостающего компонента. Тогда в точке полного смешения поверхность раздела между двумя жидкими фазами исчезает примерно в середине объема. При этом возникает опалесценция. Поверхность раздела напоминает мениск чистой жидкости при ее критической температуре. [c.15]

Критическая кривая Кс,и, — К — К" -. .. —/ /эо-с.н (кри-бая точек складки) объединяет критические точки для смесей всех составов, начиная от пропана (точка /(с,ч и кончая изопентаном [К U30- sH 2 ). Петли отвечают пяти различным составам смесей (приведенная на рис. 108 кривая хКу является увеличенным изображением верхней части кривой равновесия для /Vuso- aH,, = 0,607). [c.302]

Построим на основании данных рис. 109 пространственную диаграмму температура — давление — состав. Она (рис. ПО) дает общую картину фазового равновесия. На оси абсцисс отложена температура (кипения), на оси ординат давление (пара) и в направлении, перпендикулярном к плоскости Р — Т, — мольная доля изо-СъН 2[М2) На передней плоскости координатного параллелепипеда (плоскость чистого пропана) изображена кривая РсзН, = ф(0, обрывающаяся в критической точке СзНз (точка /(1), а на задней (плоскость изо-С5Н]2)—кривая зависимости давления насыщенного пара изо-С5Н12 от температуры, оканчивающаяся в его критической точке (точка К2). Обе критические точки связаны кривой точек складки, идущей от передней плоскости к задней. Эта кри- [c.302]

Как показывает опыт, критические точки на всех кривых постоянного состава рассматриваемой системы расположены в точках их касания с огибающей линией, соединяющей критические точки чистых компонентов системы. Таким образом, можно заключить, что положение критической точки на кривой постоянного состава по отношению к точке максимума давления М или максимума температуры N определяется составом рассматриваемой системы и расположением огибающей критической кривой К1К2, называемой кривой точек складки. [c.133]

На фиг. 39 слева представлен график давление — температура с показанными на нем граничными линиями кривыми упругости чистых компонентов рассматриваемой бинарной системы и и кривой точек складки КгК2- Последняя [c.137]

В самом деле, изотерме ii отвечает на диаграмме p — i вертикаль, пересекающая кривые упругости в точхах ах и а . Проектируя эти точки в положения а и а , можно получить в правой части графика равновесную диаграмму р—х, у, которая в рассматриваемом случае, когда изотерма = onst, пересекает только кривые упругости, но не пересекает кривой точек складки, займет всю ширину правого графика от состава [c.137]

О до 1. В точках а и а линии кипения и конденсации сливаются друг с другом, как это и должно быть для чистых компонентов. Верхняя изотерма характеризует жидкую, а нижняя паровую фазы. Если же имеется другой характерный случай, когда изотерма, например = onst, пересекает кривую упругости Лз/Са одного компонента и критическую линию или, иначе говоря, кривую точек складки но не пересекает [c.137]

Если же кривая точек складки характеризуется некоторым максимумом давлегшя, то может представиться и такой случай, когда изобара /) = onst, отвечающая давлению более высокому, чем наибольшее из критических давлений компонентов, не пересекает ни одной из кривых упругостей. В этом случае изобарные кривые равновесия имеют уже две критические точки, между которыми они и располагаются, как это показано на фиг. 41, отрываясь от обеих осей, отвечающих чистым компонентам. [c.139]

По мере повышения давления оно может превзойти критическое давление одного из компонентов, и тогда непрерывная до того кривая у — х отрывается от одного из концов диагонали равного состава и пересекает ее в определенной точке, отвечающей тому критическому составу, при котором сливаются изобарные кривые кипения и конденсации. Для концентраций, превосходящих критический состав, отвечающий этой точке пересечения, система может существовать лишь в однофазном состоянии. Если же давление системы превосходит критические давления обоих компонентов, то кривая равновесия отрыва ся же не о одногоТ аПзТ нали квадрата и пересекает ее в двух точках, отвечающих обоим критическим составам. Только внутри этих двух критических составов возможны двухфазные состояния системы. За пределами же этих составов состояние системы может быть лишь однофазным. Наконец, при давлении, равном максимальному давлению кривой точек складки, равновесная кривая у — х полностью сливается с диагональю квадрата составов и уже ни при каком составе системы невозможно получить паро-жидкого равновесия. Система может быть только однофазной. [c.141]

Двойная касательная плоскость, катящаяся по Л -поверхности, определяет условия сосуществования фаз. Точки (их две), в которых двойная касательная плоскость соприкасается с поверхностью, называются нодами. Геометрическое место нод называют бино-далью. Две ее ветви совпадают в конечной точке складки. Таким образом, бинодаль и очерчивает складку (Falte, plait), т. е. часть поверхности Р—V—/V, находящейся внутри бинодали. Внутри складки есть особые точки перегиба , отделяющие метастабильную область [c.76]

Если точка, вблизи которой изучается форма поверхности, является точкой складки, то это урагненке можно упростить. Для этого избирают точку складки началом координат. При этом осью у считают касательную к этой точке, имеющую с поверхностью касание третьего порядка. (Касательная имеет в точке с поверхностью четыре совпадающие общие точки — по две слившиеся общие точки, которые в свою очередь сливаются друг с другом.) В качестве плоскости ху выбирают касательную плоскость. [c.77]

В зависимости от кривизны поверхности касательная плоскость, катящаяся по ней, может в конечной точке складки или касаться этой поверхности, или пересечь ее. В соответствии с этим класскф1 ии уют поя1 ляЮ Щиеся точки складки и ведут эту класс .ф1 кац Ю по тому, как выполняется неравенство О, помощью ко- [c.78]

С1ЙБ — ( 3 > О (рис. 1П-3). Это неравенство получается, если решить уравнение (111-2) относительно х. На поверхности имеются две веш,ественные точки перегиба и Ла и двойная касательная К Кг- Если с1 = О, точки К1К2, 1 и А2 совмещаются в точке с. Точки Кг и /Сг обладают общей касательной плоскостью. Здесь образуется конечная точка складки первого рода, т. е. такая, в которой касательная плоскость не пересекает поверхность, а имеет с ней одну общую точку касания. [c.79]

Точки складки поверхности, подвергающейся непрерывному преобразованию,. . . могут становиться вещественными или мнимыми только в момент образования на поверхности одной из четырех точек первого порядка — двойных гомогенных точек ( д = 0), двойных гетерогенных точек (4с1й5 — 1 = 0), точек соприкосновения и конических точек . В двойных гомогенных точках объединяются две точки складки одного вида. Здесь происходит переход от вещественного состояния к мнимому. То же в двойных гетерогенных точках, где объединяются две точки разного вида . [c.79]

Появление двойной гомогенной точки складки в качестве изолированной точки бинодальной кривой является, следовательно, сигналом появления или исче новения складки и одновременно исчезновения или появления части поверхности с отрицательной кривизной на поверхности с положительной кривизной или наобо-рот . [c.80]

Мы не будем разбирать остальных случаев, касающихся появления температурного минимума и усложнений в трехфазной области. Нас интересует так называемый Шестой случай кривой конечных точек складки. Смеси с гелием . Вот что по этому поводу написано у Ван-дер-Ваальса и Кснстамма [c.84]

Удивительно, что Мондиан-Монваль и Кикаре в четырех работах [431, 434] не заметили изооптик, хотя они исследовали опалесценцию (бесцветную) почти 50 систем вблизи их точек складки. Они сделали заключение, что в случае опалесценции такого типа два коэффициента преломления должны отличаться, по меньшей мере, на 0,0004. В противоположность этому появление структурных цветов возможно при весьма большой близости двух коэффициентов преломления, но никак не связано с точкой полного смешения. [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология