Стокса постоянная процесс

ХП-10. а) Смесь твердых частиц, характеризующаяся распределением их размеров Р ( ), вступает в реакцию с газом постоянного состава в реакторе длиной L. Частицы при взаимодействии находятся в состоянии свободного падения. Лимитирующей стадией процесса является химическая реакция, причем величина т (/ ,) известна. Если частицы достаточно малы и Ке < 0,1, то процесс их падения подчиняется закону Стокса. Полагая, что к моменту попадания в реактор частицы уже располагают конечной скоростью осаждения 2Др [c.367]

Стокса. Применительно к процессам с постоянной плотностью газа векторная форма уравнений Стокса есть [c.116]

Возможность усовершенствования расчета турбулентного теплообмена основывается на лучшем знании механизма турбулентного потока. Полное описание такого потока с его постоянно изменчивым характером потребовало бы знания параметров потока — скорости и давления — в каждой точке потока и в каждый момент времени. В настоящее время мы не имеем возможности дать такое описание и поэтому должны удовлетвориться знанием осредненных во времени величин. Процесс преобразования уравнений Навье — Стокса был описан в 1883 г. О. Рейнольдсом. Мгновенные параметры потока описываются как сумма осредненной во времени величины (отмеченных черточками над буквами) и мгновенного отклонения от этого значения (флуктуация указывается штрихом) [c.274]

При выполнении дисперсионного анализа любым седиментометрическим методом предполагается, что к моменту начала опыта частицы каждой фракции полидисперсной фазы распределены в суспензии равномерно и не образуют агрегатов. Предполагается также, что в процессе седиментации частицы не оказывают влияния друг на друга и их падение происходит с постоянной скоростью ш, вычисляемой по общеизвестной формуле, основанной на законе Стокса. [c.162]

Теория Микулина более правдоподобно отображает явление гидратации, чем теория Робинсона и Стокса, что подтверждается экспериментальными данными. Например, в работе [99] с применением метода ЯМР найдено, что число молекул воды, взаимодействующих с электролитом, в сильной степени зависит от т. Однако введенные Микулиным константы нестойкости жидких гидратов и параметры уравнения (3 не могут быть получены из независимых данных и в этом отношении теория Микулина мало в чем продвинулась вперед по сравнению с теорией Робинсона и Стокса. Следует указать вместе с тем на определенную условность основных положений теории Микулина, согласно которым координационное число, характерное для разбавленного раствора, сохраняет свое постоянное значение во всем диапазоне концентраций электролита, а процесс диссоциации жидких гидратов, как видно из уравнения (7), происходит не ступенчато, а сразу до свободного иона. (Трудно предполагать, чтобы в растворе существовали свободные ионы, не взаимодействующие с растворителем). Кроме того, выбор координационного числа в теории Микулина произволен. [c.21]

Возможность образования застойных слоев на поверхности диафрагмы. Это требует непрерывного перемешивания раствора. Стокс [49] предложил метод магнитной мешалки с запаянными в стекло стальными стерженьками. В процессе длительной работы происходит истирание поверхности диафрагмы, что изменяет постоянную прибора. Диффузионная ячейка Андреева [50] свободна от этого недостатка, так как лопасти мешалки не касаются диафрагмы благодаря особой конструкции. От застойных явлений можно избавиться, применяя проточную диффузионную ячейку [51,52]. [c.326]

В случае движения частицы в потоке газа, где имеется градиент осредненной скорости в продольном направлении (например, при течении в соплах, пограничном слое или вблизи обтекаемых тел), а также при разгоне частиц в потоке с постоянным значением осредненной скорости необходимо учитывать инерционность частиц при анализе процесса релаксации осредненных скоростей фаз. Для этого необходимо ввести число Стокса в осредненном движении, которое запишем в следующем виде [c.28]

Отмечено, что разделение на фильтрах суспензий с неньютоновской жидкой фазой исследовано недостаточно [168]. Дано математическое описание процесса разделения суспензии при допущениях, что оседанием частиц в суспензии можно пренебречь, фильтрат является жидкостью Стокса, движение жидкости в порах осадка ламинарное. В частности, установлено, что в координатах д—(йхЩ) - (где п — индекс текучести) получаются прямые линии в соответствии с экспериментами на системах карб-оксиметилцеллюлоза — двуокись кремния или окись алюминия. Отсюда следует, что в этих системах эмпирическая характеристика сопротивления осадка сохраняет постоянную величину в процессе фильтрования. В других экспериментах обнаружено, что удельное сопротивление осадка изменяется с течением времени. [c.58]

Если бы турбулентность в потоке отсутствовала, то все частицы улавливались бы, а их траектории можно было бы рассчитать. При наличии турбулентности задача об улавливании частиц [46] приобретает статистический характер, при этом концентрация частиц на сборном электроде уменьшается. Как показано на фиг. 9.5, турбулентность не обеспечивает полностью равномерного рассеяния перемещающихся частиц и в результате в потоке появляется поперечный градиент концентрации. Принимая коэффициент турбулентной диффузии частиц D постоянным (в разд. 3.5 отмечалось, что значение этого коэффициента для газа не сильно меняется вдоль трубы), Уильяме и Джексон [47] впервые учли влияние диффузии на процесс осаждения в электрофильтре с плоскими параллельными пластинами. В их анализе как осевая (о), так и поперечная (с) составляющие скорости частиц считались постоянными. На них накладывалась скорость, обусловленная турбулентным рассеянием частиц. Кейда и Хэнретти [48] показали правомерность такого подхода в условиях справедливости закона Стокса. Таким образом, используя приведенные на фиг. 9.5 обозначения, можно записать уравнение сохранения для концентрации частиц (С) в следующем виде [c.307]

Рассмотрим сначала сам процесс. Так как мы хотим, чтобы наши результаты включали области отрывного обтекания, то, чтобы описать этот процесс, необходимо применить уравнения Навье — Стокса. Ограничимся рассмотрением установившегося тотока. В разделе 6-3 эти уравнения давались в декартовых координатах для жидкости с постоянными физическими свойствами при отсутствии сил тяжести. Приведем повторно уравнение для оси х п уравнение непрерывности [c.289]

Рассматривая электрокинетические эффекты в микрокапиллярах, Дрезнер [71] на основе метода термодинамики необратимых процессов и уравнения Навье — Стокса для барицентрической скорости выразил потенциал течения через скорость диффузионного потока, измеряемую относительно центра массы. В этом отношении его метод подобен рассмотренному выше. Однако при определении потенциала течения Дрезнер предположил, что внутри микрокапилляра наблюдается постоянное аксиальное поле и что коионы в капилляре отсутствуют. С помош ью симметричных соотношений взаимности, отнесенных к капилляру в целом, Дрезнер получил другие электрокинетические коэффициенты. Таким образом, он использовал то обстоятельство, что в стационарном состоянии функция рассеяния для капилляра (мембраны) может быть записана через изменения величин, относящихся к внешним растворам (см. раздел II, а также работу [58], гл. XV). [c.500]

При диспергировании, как отмечалось выше, обычно образуются большие частицы, вследствие чего процессы осаждения приобретают особо важное значение. Процесс осаждения идет с постоянной скорос тью v ), величина которой определяется условием равенства силы тяжести и силы гидродинамического сопротивления среды (согласно правилу Стокса, это сопротивление равно бтгт а. Это условие, которое называют уравнением Стокса, имеет следующий вид [c.237]

Подход Стокса [104], по сути дела, аналогичен методу Конуэя, Дезнойера и Смита [111], предложенному ими для объяснения эффекта высаливания он позволяет избежать описанные выше трудности. Эти авторы рассматривают две области вблизи иона. Они предполагают, что в гидратной оболочке, образованной п слоями молекул воды с радиусом г , растворитель достигает диэлектрического насыщения (и максимального сжатия) до начала заряжения. Вне указанной гидратной оболочки эффекты диэлектрического насыщения и электрострикции считают пренебрежимо малыми. Таким образом, в неявной форме делается допущение о протекании процесса заряжения при постоянных объеме и диэлектрической проницаемости. [c.42]

Рост цепи, как правило, не контролируется диффузией. Константа роста цепи при 20 °С обычно <Д0 л/(моль"с). Следовательно, для того чтобы реакция перешла в диффузионную область, коэффициент диффузии. молекул мономера D должен быть. меньше 10 см /с (по формуле Смолуховского). Реальные значения коэффициента диффуз ви даже в высоковязких средах значительно выше. Кроме этого, следует учесть, что диффузия малых частиц (молекул мономера, агента передачи цепи) в меньшей стелени зависит от макроскопической вязкости среды, чем это вытекает из закона Эйнштейна— Стокса, выведенного для упрощенной модели жидкой среды. Резкое замедление лроцесса. пол имеризации лри достижении предельной конверсии может быть вызвано переходом реакции (ftp) в диффузионную область при стекловании. В практических расчетах кинетики процесса радикальной полимеризации при не очень глубоких степенях превращения допустимо в большинстве случаев считать величину кр постоянной. Сказанное справедливо и для реакции передачи цепи. [c.187]

Для определения скорости индивидуального осаждения частиц в центробежном поле обычно пользуются формулами Стокса и Гразгофа-Риттин-гера, в которых ускорение поля тяжести заменено ускорением поля центробежных сил, а сама скорость, принимается постоянной в течение всего процесса осаждения. [c.50]

Работы, проведенные по двум направлениям непосредственного получения H N в плазме, дают обширную информацию об этом процессе. В одном направлении работают Стокс, Лейтнер и их сотрудники в Исследовательском институте Темплi ского университета [5, 22, 23]. В их исследованиях использовались два типа генераторов плазмы электродный плазматрон постоянного тока и высокочастотный плазматрон, работавший в диапазоне частот от 24 до 28 мггц. В электродном плазматроне изучалась прямая фиксация азота как по реакции между элементарными веществами (углеродом, водородом и азотом), так и по реакции метана с нагретым в плазматроне азотом. В высокочастотном плазматроне для получения H N через зону разряда пропускалась смесь метана с азотом. Результаты этих работ (выход и удельные энергетические затраты), а также условия опытов сведены в табл. VII.3. Лучшие результаты с точки [c.130]

Соотношение Стокса связано с известным правилом Вальдена, которое требует, чтобы произведение ЛоТ] для данной соли было постоянным и не зависело от природы растворителя. Очевидно, радиус Стокса характеризует свойства ионов до тех пор, пока их координацией с молекулами растворителя можно пренебречь, т. е. правило Вальдена применимо к растворам больших ионов в растворителях невысокой координационной способности. Однако даже этих ограничений недостаточно для надежной применимости правила. Точные эксперименты показали [40, 41] явное изменение ЛоЛ с диэлектрической проницаемостью D растворителя, а именно обратная величина произведения ЛоТ] линейно зависит от 1/D. Ион в полярном растворителе движется медленнее, чем незаряженная сфера того же радиуса, и существуют по крайней мере две причины, ответственные за такое поведение 1) поле, генерируемое ионом, сжимает окружающий растворитель и изменяет его локальную вязкость 2) переменное поле движущегося иона приводит к ориентации молекул растворителя, но ввиду неизбежного отставания поля во времени оно тормозит движение иона. Эта нерелаксирующая ориентация позади движущегося иона заставляет его пульсировать назад относительно направления движения, и, таким образом, процесс ориентации молекул растворителя перед ионом вызывает добавочное сопротивление его движению вперед. [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология