Термы одиночные

Ро . мультиплет имеет составляющие Рг термы So и Ог принадлежат одиночным термам Со, 5, О). [c.92]

Стабилизация о и о, зависящая от примеси вытянутых р-облаков, сопровождается соответствующей дестабилизацией орбиталей и а, так как они приобретают частично характер 25. В результате уровень Ог , поднимаясь из-за дестабилизации, становится менее устойчивым, чем я и Яу (см. рис. 77). Уровни я , Пу, а также я и п у вырождены, а потому лежат попарно на одной высоте. После Ог кривая уровней 2ря ложится выше, чем 2р0, что также согласно с большой разностью атомных уровней 25 и 2р в серии — О разность уровней 25 и 2р меньше, в особенности Для Ы, Ве и В. Для углерода уровень 2ра лежит выше, чем 2ря, и основной терм отвечает заполнению я-уровня четырьмя электронами, но разница тут невелика — всего около 0,1 эв, а потому возбуждение легко переводит один из четырех электронов на уровень 2ра, что сопровождается возникновением парамагнетизма от присутствия двух одиночных электронов. [c.105]

Одиночному электрону отвечает определенное значение орбитального квантового числа /. Если в атоме несколько электронов, то отдельные орбитальные моменты складываются в суммарный орбитальный момент L. Каждому значению I отвечает свой терм. Суммарные орбитальные моменты I обозначаются теми же [c.68]

Простейшей атомной системой с двумя валентными электронами является нейтральный атом гелия. Как мы видели, его термы распадаются на две группы одиночные и триплетные. Нормальным состоянием нейтрального атома гелия является одиночное состояние ЬЬ Зц второе формально возможное состояние не осуществляется, так как оно противоречит принципу Паули. При возбуждении атома или иона с двумя валентными электронами наиболее часто возникают состояния, при которых лишь один из двух электронов переведен на энергетически более высокий уровень, второй же остается на нормальном уровне 1з. Схема 5 дает такие возможные состояния атома гелия и соответствующие им термы. Цифры в первых трех графах указывают число электронов, находящихся в данном состоянии. [c.160]

На рис. 5 показано расщепление термов атома натрия, характерное для щелочных металлов. Основное состояние и остальные 5-термы одиночны Р-термы расщеплены на две компоненты (т. е. на два уровня с немного различной энергией), изображенные на схеме рядом друг с другом. Это, в свою очередь, обусловливает расщепление спектральных линий щелочных элементов на две компоненты. Величина расщепления возрастает в ряду Ка, К, НЬ, Сз. Для лития расщепление незначительно и обнаруживается лишь прп использовании спектральных аппаратов большой дисперсии. В то же время для вышеупомянутого дуплета линии натрия расщепление достигает 6 А. [c.19]

Терм одиночный, обозначение его опять условно и соответствует всему ряду родственных ему тройных термов (антипараллельное направление спина одного из электронов по отношению к двум остальным). [c.429]

Таким образом, все термы 5 щелочных металлов — термы одиночные и отличаются друг от друга лишь значением главного квантового числа. К этим термам относится и основной терм атома щелочного металла, соответствующий нормальному невозбуждённому атому. Так как валентный электрон лития находится в невозбуждённом состоянии во второй электронной оболочке, [c.331]

Так, все термы (состояния) атома водорода, для которых I 7= о, оказались состоящими из двух близких термов. Только термы 5-электронов оказались несдвоенными. В соответствии с этим часть линий спектра водорода оказалась дублетами, а часть — синглетами (одиночными). [c.449]

Возможные энергетические состояния атома называют термами] каждому терму соответствует определенное энергетическое состояние. В многоэлектронном атоме спектры значительно усложняются наряду с одиночными линиями появляются [c.68]

Л0Л. Портативные ИК-термо-метры. В большинстве западных и ряде российских портативных пирометров "пистолетного" типа наводку на объект осуществляют с помощью лазерного целе-указателя. Луч лазера указывает либо центр визируемого пятна (одиночный лазер), либо действительные размеры пятна (круговой лазер). На открытом воздухе и на больших расстояниях лазерный луч не виден, поэтому применяют оптическую наводку. Портативные пирометры высокого уровня, например приборы серии 3i фирмы Raytek (Thermopoint-90), имеют встроенную цифровую память измеренных значений, интерфейс ввода в компьютер и программное обеспечение, позволяющее накапливать результаты измерений и представлять их в удобной форме. [c.246]

Электронно-колебательный переход, обязанный сочетанию с неполносимметричным колебанием имеет симметрию 1,, (в., = ) и согласно расчету по теории групп разрешен в свободной молекуле и в кристалле. По расчетам Давыдова этому молекулярному терму в кристалле должен соответствовать триплет полос, поляризованных по трем осям кристаллической решетки. В действительности этому переходу в спектре отвечает дублет неполяризован-ных (слабо поляризованных) полос (М- — = 38351/360 С7И ). Создается впечатление, что мы имеем здесь дело с обычным снятием двукратного вырождения (Бете-расщепление). Этому, однако, противоречит эксперимент с кристаллическими смесями дейтерозамещенных. Было установлено, что в спектрах поглощения таких смешанных кристаллов также наблюдается расщепление этого терма молекул. При этом величина расщепления оказалась зависящей от концентрации данной составляющей смеси. В случае небольшого содержания бензола (менее 10%) в смеси дейтеробензолов этот терм не расщепляется и выступает как резкая одиночная полоса (38374 см ). По-видимому, это противоречит элементарной теории Бете-расщепления в фиксирован- [c.75]

Для вывода основного терма можно воспользоваться и очень простым приемом Грегори, заключающимся в том, что в виде таблицы записывают набор компонентов (магнитных чисел) квантового числа углового момента. Затем размещают электроны в получившихся ячейках так, чтобы число спаренных электронов было максимальным, одиночные электроны занимали ячейки с максимальными положительными значениями, а спаренные электроны находились в ячейках с минимальным значением. т, и суммируют значения т для ячеек с одиночными электронами. Так, например, для конфигурации р получаем [c.12]

Состояния рр З и 3 определяются формулой (8.43). Первый из термов 5 получается просто путем добавления 0+ или О к одиночному состоянию рр З и его антисимметризации [c.224]

Очевидно, мультиплетность на единицу превышает число неспаренных электронов в атоме. Термы с М = 1 называют одиночными или синглетными, термы с Ai = 2 — двойными или дублетными и т. д. Например, терм называют как дублет D. Отдельные компоненты терма L + S L + S— 1 . .. L — S записывают в виде правого нижнего индекса терма. Если, например, суммарный спин какого-либо атома или иона равен 1 (5=1), а суммарный орбитальный момент равен 3(L = 3), то символ терма имеет вид f4, з, 2 (триплет F). [c.14]

В случае атомов с двумя валентными электронами (щёлочноземельные металлы) суммарный момент спина этих электронов 8 имеет значение 1 при параллельной ориентации спинов обоих электронов и О при антипараллельной ориентации. Величина суммарного вектора X будет, как всегда, целым числом. При сложении этого целого числа с , равным нулю, получим ряд одиночных термов [c.429]

Для атомов, имеющих несколько последовательностей термов, имеет место дополнительный интеркомбинационный запрет спонтанных переходов. Как правило, линии, соответствующие ком бинации термов, относящихся к двум различным последователь ностям (например, к одиночным и триплетным термам элементо(-с двумя валентными электронами), па опыте пе наблюдаются Это значит, что не имеют места такие спонтанные переходы, при которых направление спина валентного электрона меняется на обратное, и приводит к тому, что совокупность спектральных линий атомов с двумя валентными электронами как бы распадается на два отдельных спектра. В случае гелия говорят о спектре ортогелия (главная серия состоит из тройных линий) и о спектре парагелия (главная серия состоит из одиночных линий). Интеркомбинационный запрет нарушается у тяжёлых атомов, имеющих большое число электронных оболочек и у которыз подуровни отдельных термов сильно раздвинуты. Так, наиболее интенсивная (первая резонансная) линия в спектре ртути (Х=2537 А) соответствует переходу [c.430]

Индекс 2 направо внизу выражает значение внутреннего квантового числа. Индекс 2 налево наверху обозначает, что хотя 5 терм щелочного металла и одиночный, он принадлежит к ряду двойных термов (дублетов). Перед символом отдельного терма поставлены главное квантовое число валентного электрона и малая буква, соответствующая орбитальному моменту количества движения этого электрона. [c.332]

Обратимся к главной спектральной серии щелочных металлов 15 — тР. Так как каждый из термов Р двойной, а терм 5 одиночный, то каждому значению пг будут соответствовать не одна спектральная. пиния, а две, расположенные близко одна от другой [c.333]

Переходя к дальнейшим возможным значениям побочного квантового Числа возбуждённого электрона (оно же и побочное квантовое число атома в целом), приходим к таблице термов атома с двумя валентными электронами (см. таблицу 21). Как показывает таблица, атомы с двумя валентными электронами обладают двумя совокупностями термов с разной мультиплет-ностью одиночными и тройными. [c.335]

При наличии у атома термов различной мультиплетностп к правилам отбора, ограничивающим комбинационный принцип Ритца, прибавляется ещё интеркомбинационный запрет, по которому при спонтанном излучении невозможен переход электрона между уровнями, соответствующими термам различной мультиплетности. Физически интеркомбинационный запрет означает, что при спонтанном переходе не может измениться ориентация спина электрона. Интеркомбинационный запрет приводит к тому, что атом с двумя валентными электронами обладает как бы двумя различными спектрами спектром одиночных линий и спектром триплетов (в случае главной и 2-й побочной серий). [c.335]

Таким же путём, как в случае атомов с двумя валентными электронами, векторная модель атома приводит в случае атома с тремя валентными электронами к следующей таблице термов 5-термы, как и прежде — все одиночные. В ряде квартетных термов Р-термы — тройные. В соответствии с этим линии главной и 2-й побочной серий атомов с тремя валентными электронами — тройные. Линии 1-й побочной (диффузной) серии состоят из восьми компонент. [c.336]

На рисунках 160 и 161 мы приводим схемы термов и линий Не I. В спектре Не I интеркомбинационный запрет строго соблюдается. Резонансные линии Не I лежат в очень далёкой ультрафиолетовой области и представляют собой первые линии главной одиночной серии парагелия 1 So — т Pl с длинами волн 584 А, [c.363]

Найдем разрешенные переходы, например, в атоме натрия, имеющем электронную структуру 1522522р 3 4 Первые две оболочки (л=1 п — 2) в атоме натрия заполнены полностью, и поэтому его термы будут определяться единственным электроном, который в основном состоянии находится на уровне 35. Терм этой конфигурации, очевидно, будет 51/ . Дублет здесь показывает формальную мультиплетность, в действительности же все термы 5 являются одиночными (синглетными). При возбуждении атома натрия электрон с уровня 3 будет переходить на уровни р, с1 н т. д. и термами атома в возбужденном состоянии, очевидно, будут Рч ч, Оч, 1, и т. д. Энергетические уровни На графически представлены на рис. 1, где также показаны некоторые из разрешенных перехо- [c.10]

Существует возможность одновременного возбуждения двух электронов, которое происходит под влиянием поглощения атомом одного кванта света. В этом случае, если будут возбуждены оба внешних -электрона нормального атома, возможно также появление одиночных и триплетных состояний, а, кроме того, наблюдается особое явление смещенных термов . Оно возникает потому, что при возбуждении одного из электронов атома все термы последнего смещаются (рис. 143). Энергетические термы атома магния при неизменном положении одного электрона на терме Зв, а другого на возбужденных термах Зр, [c.157]

С помощью спектроскопов большой разрешающей силы было обнаружено, что многие спектральные линии состоят из двух, трех или большего числа тонких линий. Например, в главной серии оптического спектра натрия наблюдаются двойные (дублетные) линии с длинами волн 5890 и 5896 А. Этот эффект вызван тем, что все термы, кроме 5-термов (последние на схеме обозначены каждый одной горизонтальной линией, отвечающей состоянию 35, 4х, 55 или б5), расщепляются на ряд близких энергетических состояний (на схеме они обозначены двойными линиями), или, как говорят, обладают мультиплетностью (М) . Мультиплетность может быть меньше и больше двух, т. е. термы могут быть синглетные (одиночные), дублетные, триплет-ные, квартетные и более сложные. Мультиплетность терма обозначается числовым индексом при буквенном обозначении терма. Например, 8 означает дублетный терм 5 . Основное состояние натрия характеризуется этим термом (см. схему). [c.69]

Исключительную ценность имеет статическое термо диффузионное разделение жидких смесей как метод анализа сложных углеводородных фракций, в частности высокомолекулярных [27—29]. Поскольку термодиффузионное разделение основывается на различии формы молекул, этот процесс идеально применим для определения структур, содержащихся в сложных смесях. Было исследовано [12] разделение в одиночной статической колонне описанного выше типа трех масляных фракций, а именно мидконтинент-ского нейтрального дистиллята, его фурфурольного экстракта и рафината. [c.36]

Рассмотрим в отдельности случай 5=0 и 5=1. Первый из них характеризуется взаимной компенсацией спиновых моментов обоих электронов суммарный спиновый момент атома = 0. Этому состоянию соответствуют одиночные термы, для которых по (2) значения квантового числа J совпадают с Ь (см. левую половину схемы 3). Во втором случае суммарный спиновый момент отличен от нуля и характеризуется значением квантового числа 5=1. По формуле (2) каждому L (кроме = 0) соответствует по три возможных значения J и, следовательно, возникновение триплетных термов. [c.69]

Таким образом, разбор серий, возникающих при переходах между три-плетными термами, показывает, что только для главной и 2-й побочной серий внешний вид линий оправдывает название триплетного спектра линии остальных серий образуют более сложные группы из 6 линий. Что касается ОДИНОЧНЫХ термов, то они дают серии, состоящие из одиночных линий, характер которых был достаточно выяснен в 1. [c.71]

Из схемы 10 видно, что кроме обычных одиночных и триплетных термов (две верхние части схемы) возникает еще большое число термов, соответствующих одновременному возбуждению двух электронов (две нижние части схемы). В схеме не приведены более высокие возбужденные состояния (4(1, 4f и т. д), но она легко может быть обобщена и на эти случаи. [c.175]

Наряду с комбинированием смещенных одиночных термов с обычными одиночными и смещенных триплетных — с обычными триплетными, у щелочноземельных элементов встречаются и интеркомбинации между смещенными триплетными и обычными одиночными термами. [c.176]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология