Поле магнитное уравнение

Величина проекции на направление поля магнитного момента электрона д в квантовом состоянии п выражается частной производной энергии этого состояния Е по полю Н, что и демонстрирует уравнение (11.12) [c.135]

Для однородной по химическому составу гомогенной системы ее термодинамические функции зависят от Р, V, Т, а также <т — поверхностного натяжения, В — напряженности магнитного поля, g — силы тяжести, д — заряда и — напряженности электрического поля. Главное уравнение термодинамики можно представить для этой системы в таком виде [c.144]

Коэффициент у называется объемной магнитной восприимчивостью, а его отношение к плотности — удельной магнитной восприимчивостью (у). У парамагнетиков х > О, т. е. направление намагничивания совпадает с направлением внешнего поля И (вещество втягивается в поле). У диамагнетиков х < О (вещество выталкивается из поля). Магнитная восприимчивость не единственная величина, с помощью которой описывают магнитные свойства веществ. При намагничивании в поле Н внутри вещества возникает поле, характеризуемое величиной индукции В, которая связана с напряженностью внешнего поля И и намагниченностью уравнением [c.321]

Упражнение. Скорость заряженной частицы в постоянном магнитном и случайном электрическом полях описывается уравнением [c.222]

Уравнения сохранения для установившегося двумерного ламинарного течения несжимаемой проводящей жидкости, находящейся под воздействием поперечного постоянного равномерно распределенного поля магнитной индукции Во, имеют вид [c.465]

Для того чтобы ион достиг коллектора, он должен пройти по траектории с радиусом кривизны г через магнитное поле напряженно-стью В. Баланс между угловым моментом и центробежной силой, вызываемой магнитным полем, выражается уравнением [c.133]

В плоскости витка ( =0) поле направлено перпендикулярно плоскости витка. Так как площадь витка А = и т = 1А, то в центре витка (Х= 0) напряженности магнитного поля отвечает уравнение [c.655]

Энергетический уровень, характеризуемый I, расщепляется в магнитном поле, согласно уравнению (1.63), на 2/+1 различных энергетических уровней (уровни Зеемана). Расстояния между соседними уровнями, согласно уравнению (1.65), одинаковы. [c.409]

Поскольку напряженность постоянного магнитного поля линейно связана с частотой переменного поля, это уравнение можно переписать в эквивалентной форме [c.185]

Следует отметить принципиальное различие между методами оптической спектроскопии (см. раздел 4.3) и спектроскопией ЯМР. В первой величина характеристических частот в спектре зависит от природы вещества и типа используемого спектра. В спектроскопии ЯМР значение /о для данного типа ядер зависит от напряжённости внешнего магнитного поля (см. уравнение (4.7.5)), и, следовательно, при изменении Яо величина /о может изменяться в широких пределах. Для протонов, например, измерения проводились в диапазоне /о от 2 10 до 4 10 Гц. [c.122]

В результате получаем, что вектор п в каждой точке должен быть параллелен некоторому молекулярному полю, определенному уравнением, подобным уравнению (3.21), где, однако, вместо Р подставляем Р. Это приводит к появлению в Ь в дополнение к слагаемым, определенным уравнениями (3.22), магнитного вклада [c.99]

Основные уравнения магнитной гидродинамики получаются в результате синтеза уравнений теории электромагнитного поля и уравнений гидродинамики. Подробный вывод этих уравнений выходит за рамки данной статьи вместо этого мы воспользуемся достаточно общими фундаментальными уравнениями, а для более детального ознакомления укажем соответствующую литературу. [c.9]

В таком виде закон Ома учитывает и ток, индуцированный движением проводящей жидкости поперек линий магнитного поля. Выделяемое в проводнике за счет диссипации электрической энергии тепло определяется по закону Джоуля. И в этом уравнении появляется дополнительный член, учитывающий тепло, связанное с индуцированным электрическим полем. В уравнениях (9) и (10) проводимость считается скалярной величиной (о соображениях по этому поводу см. раздел I, Б, 2). [c.11]

При Нь параллельном г, т. е. направлению приложенного постоянного магнитного поля Н, уравнение (В-10) переходит в [c.475]

Правило отбора для поглощения выражается равенством АЛ1=1, так что частота поглощаемого излучения при данной напряженности магнитного поля, согласно уравнению (5-1), дается выражением у= хЯ//г/. [c.118]

Высокочастотный спектрометр. Третий тип масс-спектрометра построен на принципе циклотрона, но значительно меньших размеров (рис. 274 и 275). Ионизационное пространство в форме яш,ика подвергается одновременному воздействию постоянного магнитного поля и переменного радиочастотного электростатического поля. Ионы образуются в центре этого пространства при соударении молекул газа с электронами. Затем они ускоряются посредством высокочастотного поля сначала по одному направлению, затем по другому, а магнитное поле направляет ионы по круговым путям, в результате чего образуется расширяющаяся спиральная траектория. Путь ионного пучка преграждает электрод коллектора. Последнего достигают те ионы, отношение т/е которых удовлетворяет следующим уравнениям. Влияние магнитного поля определяется уравнением (14—5), т. е. [c.345]

Поведение диэлектрика в электромагнитном поле описывается уравнениями Максвелла, которые позволяют вычислить параметры электрического Е и магнитного Н полей, а также электрической /> и магнитной В индукции при заданных распределениях зарядов-и токов в пространстве. [c.153]

КО, имеет дело с ядрами, входящими в состав молекул поэтому, например, для протонов в молекулах резонансное магнитное поле в уравнении (2) должно быть заменено эффективным полем, значение которого немного отличается от Я в зависимости от химического окружения протона. Кроме того, химики имеют дело с неспаренными электронами, точно так же входящими в состав молекул в связи с этим эффективный --фактор изменяется в зависимости от ближайшего окружения неспаренного электрона. [c.24]

Границы магнитного поля, центральная траектория пучка и система координат изображены на рис. 3.1. Оптические свойства этого поля описываются уравнением [c.67]

Магнитная индукция В связана с напряженностью внешнего магнитного поля Н уравнением [c.52]

Первый закон термодинамики, видоизмененный с учетом работы, производимой над системой действием магнитного поля, выражается уравнением [c.306]

Итак, рассмотрим РП со спин-гамильтонианом Н, который в обсуждаемом случае сильных магнитных полей дается уравнением (1.88). Проекция некоторого выделенного ядерного сш на на направление поля равна Продукт рекомбинации рождается только из синглетного состояния РП. Поэтому поляризация ядра в продукте рекомбинации пропорциональна не полному значению [c.98]

При применении этого уравнения к веществу, находящемуся в магнитном поле, получаем уравнение [c.207]

Рассмотрим первое из этих взаимодействий. Внешнее магнитное поле в уравнение Шредингера для электрона удобно ввести, переходя к обобщенному импульсу в операторе кинетической энергии электрона [7] [c.11]

Условия медленного прохождения. Для описания формы линии обычно используют стационарное решение феноменологических уравнений Блоха при постоянном значении магнитного поля Но или частоты о. Теперь нам следует учесть, что поле Н меняется, и установить, при каких скоростях изменения магнитного поля в уравнениях Блоха можно по-прежнему считать величину Н не зависящей от времени и при каких условиях можно использовать стационарное решение уравнений Блоха. [c.200]

Мы неоднократно подчеркивали, что рассматриваемое воздействие правильней называть не магнитной, а электромагнитной обработкой. И дело здесь не только в терминологии. Известно, что электрическое и магнитное поле —две стороны особого вида материи, называемого электромагнитным полем. Из уравнений Максвелла вытекает, что магнитное поле возникает как при перемещении электрических зарядов, так и при изменении силы электрического тока во времени. Между тем, изменение [c.8]

Ядерный момент протона, помещенного в магнитное поле, может иметь одну из двух ориентаций в одном из состояний направление момента совпадает с направлением приложенного поля, в другом состоянии магнитный момент направлен против внешнего поля. Это условие выражается следующим утверждением ядерный спин квантуется двумя разрешенными квантовыми числами —и + /г Энергия, необходимая для перевода низкоэнергетического состояния в состояние с более высокой энергией, будет, очевидно, зависеть от силы внешнего поля. Следующие уравнения выражают основные зависимости [c.635]

Часто силу поля в уравнении [30] заменяют величиной мапштной индукции В. Как известно, между силой или напряженностью магнитного поля Н и величиной магнитной индукции существует соотношение [c.430]

В случае Е = О или при параллельности векторов напряженностей электрического и магнитного полей (EIIB) уравнение (143) выражает условие постоянства полного теплосодержания для энергетически изолированной струйки i = onst. С помощью уравнений (54) и (61) можно исключить вектор Е из уравнения энергии. В самом деле, [c.225]

Поскольку индукция магнитного поля световой волны значительно меньще внешнего поля, в уравнениях учитывают только послед-НЮЮ, т. 0. Ванеш1= [c.250]

Упражаение. Выведите для магнитного дипольного момента S в магнитном поле В уравнение — gB л S. Если направление В фиксировано, но напряженность является случайной величиной, то это уравнение можно записать в виде (14.1.2). [c.346]

При наличии внутреннего магнитного поля магнитный момент электрона ориевтируется (квантуется) по направлению эффективного Ядфф, а пе внешнего магнитного поля Явн- Однако так как напряженность внутревнего поля и его завнсиность от направления внепшего поля неизвестны, то обычно пользуются уравнением (1.45), записывая, его в матричной форме [c.32]

ПЯТЬЮ параметрами (Л 4, Лв, Ну и Н ). При с ехсь<с ryst различныештар-ковские уровни могут рассматриваться как изолированные. В этом случае для крамерсовского дублета сверхтонкие расщепления в присутствии магнитного поля не зависят от величины и направления этого поля до тех пор, пока они малы по сравнению с расщеплением ионных уровней в магнитном поле. Согласно уравнению (8.40), величина эффективного магнитного поля равна [c.353]

Если при решении уравнения Шредингера для поля центральной симметрии учесть релятивистский эффект, вырождение по I снимается и уровни расщепляются, как показано в столбце В (рис. 3-22). Если теперь представить составной атом с разведенными на очень малую и постоянную величину г На и Нв, фактически возникнет сильное электрическое поле штарковского типа (раздел 2-7В-4) с цилиндрической симметрией относительно межъядер-ной оси. При этих более реальных условиях (являющихся в действительности хорошим приближением для Н , Нг и Heg, в которых г мало) п и I утрачивают свое строгое значение, но все же сохраняют тот же смысл, что и в сферическом поле. Более значительно снимается вырождение по mi (которое в свободном атоме характеризует проекцию орбитального момента импульса электрона на направление внешнего поля, магнитного зеемановского, электрического штарковского), и наблюдается сильное расщепление уровней, как показано для МО в столбце С (рис. 3-22) (заметим, однако, что порядок возрастания энергий МО для Н не соответствует порядку, показанному в столбце С, который относится к двухатомным молекулам первого периода периодической таблицы). Атомное квантовое число mi заменяется молекулярным квантовым числом А, которое сохраняет свой смысл для всех значений межъядерного расстояния г. Абсолютная величина % определяется проекцией вектора орбитального момента импульса на межъядерную ось. Согласно другой эквивалентной, но химически более наглядной точке зрения, Я, определяет форму МО в пространстве, как будет видно из последующего обсуждения. [c.119]

Для замыкания системы уравнений магнитогидродинамики требуется еще одно уравнение. Это уравнение накладывает дополнительную связь на вектор магнитной индукции В, который в уравнении (15) входит в член, учитывающий пондермоторные силы, а в уравнении (18) — в член, учитывающий омический нагрев. Очевидно, что приложенное к жидкости магнитное поле будет каким-то образом изменять течение и действие поля проявится в виде дополнительно входящих в уравнение членов, зависящих от В. Точно так же сама жидкость будет реагировать на приложенное поле таким образом, что возникающие, согласно закону Ома, токи уменьшат действие сил электромагнитного поля. Магнитное поле, фигурирующее в уравнениях магнитогидродинамики, представляет собой результирующее, или общее, магнитное поле, присутствующее в жидкости. Поведение этого поля определяется законом индукции Фарадея [см. уравнение (2)], который связывает между собой магнитное поле и общий электрический ток, включая и тот, который служит для образования приложенного поля. Используя уравнение (9) и обозначая ] о ток во внешнем соленоиде, можем написать следующее выражение для В [c.272]