Уравнения главной линии

Метионин включается в белки и как таковой, и в виде N-формилме-тионина в качестве N-концевого остатка бактериальных белков (рис. 14-9, стадии а и б). Как в клетках животных, так и в клетках растений Метионин может лодвергаться переаминированию в соответствую-Щую-кетокислоту (стадия в), но в количественном отношении эта реакция едва ли имеет важное значение. Главный путь превращения метионина связан с его превращением в S-аденозилметионин (SAM, рис. 14-9, стадия г). Эта реакция уже обсуждалась (гл. 11, разд. Б,2) была рассмотрена (гл. 7, разд. В, 2) и функция SAM в процессе трансметилирования (стадия д). Продукт трансмет1у1ирования S-аденозилгомоцис--теин превращается в гомоцистеин путем необычной гидролитической реакции отщепления аденозина (стадия е) >. Гомоцистеин может быть снова превращен в метионин, как показано штриховой линией на рис. 14-9, а также в уравнении (8-85). Другой важный путь метаболизма гомоцистеина связан с превращением в цистеин (рис. 14-9, стадии ж и з). Эта последовательность реакций обсуждается в разд. Ж- ДрУ гим продуктом на этом пути является а-кетобутират, который доступен окислительному декарбоксилированию с образованием пропионил-СоЛ и его дальнейшим метаболизмом или может превращаться в изолейцин (рис. 14-10). [c.111]

А. Уравнения главной линии [c.182]

Проведем ось х (полярную ось) через центр любой из скважин, т. е. вдоль главной линии тока за полюс примем центр О той окружности Е, вдоль которой симметрично располагаются центры п скважин на рис. 26 показаны две соседние из п скважин. Отсчитывая полярные углы 0 от оси х, уравнение главной линии тока Ох будет таково [c.86]

Составим уравнения материального баланса главной линии установок [c.182]

Естественно, что для составления полного материального баланса всей системы в относительных цифрах при наличии известных относительных выходов продуктов по блокам с применением рециркуляции можно было бы ограничиться совместным рассмотрением уравнений материальных балансов только главной линии установок. [c.198]

Зная координаты полюсов Р, и Р , можно произвести графический расчет колонны в диаграмме Н — х с определением числа теоретических тарелок в укрепляющей и исчерпывающей секциях колонны. Линия, соединяющая два полюса Р и Р2, носит название главной полюсной линии (главной линии полюсов). Если составить уравнение общего энергетического баланса колонны, то, используя уравнения (71) и (72), можно доказать, что точка ввода разделяемой смеси с координатами (Ял , хм) лежит на главной линии полюсов, т. е. может быть получено уравнение прямой линии, проходящей через точки М, Р и Рг. Для построения [c.64]

Исследуя уравнение (168), можно убедиться в том, что величина r /h возрастает (по мере увеличения R ) по сравнению с h. Это означает, что чем больше радиус R первоначального контура нефтеносности по сравнению с радиусом h кольцевой батареи скважин, тем больше точки контура нефтеносности, движущиеся вдоль нейтральной линии, будут отставать от точек контура нефтеносности, движущихся вдоль главной линии тока. Наибольшее отставание, т. е. наиболее сильно выраженный язык обводнения, мы получим в том предельном случае, когда Rn=°°. Конечно, подобный случай возможен лишь теоретически, но нам его все же интересно исследовать, дабы знать картину наиболее неблагоприятного, в смысле неравномерности, стягивания контура нефтеносности. [c.98]

Первое из выражений служит для определения полярного утла при заданных ф и t, второе и третье — для определения координат точки. Для фиксированного t, меняя ф от - тт до + °°, получаем положение линии отмеченных частиц. Для фиксированного ф уравнения (3.75) определяют закон движения частиц вдоль линий тока. В случае вырождения для главной линии тока ф — п закон движения частицы находится особо [c.63]

Реальная возможность разработки универсальных алгоритмов численного решения указанных задач появилась лишь в последнее время, главным образом в связи с развитием и теоретическим обоснованием метода конечных элементов [29—34]. Существо этого метода состоит в аппроксимации сплошной среды, которая характеризуется бесконечным числом степеней свободы, совокупностью ограниченного числа подобластей (так называемых конечных элементов), каждая из которых описывается конечным числом степеней свободы. Сплошная среда разбивается воображаемыми линиями или поверхностями на конечное число частей (например, поверхности — на треугольные элементы объемные фигуры — на тетраэдры), в каждой из которых вводятся фиктивные силы, эквивалентные поверхностным напряжениям и распределенные по границам элементов. Разбиение на конечные элементы достигается с помощью вариационного метода, в соответствии с которым минимизируется функционал, математически эквивалентный исходному дифференциальному уравнению. Этот функционал имеет реальный физический смысл и связывается, как правило, с понятием диссипации энергии. [c.11]

В. Зеркальное изображение. Представление о зеркальном изображении формально введено в анализ радиационного переноса теплоты в [1, 2]. Представление является полезным главным образом в том случае, когда рассматриваемая полость состоит лишь из нескольких плоских отражающих поверхностей, установленных таким образом, чтобы количество многократных зеркальных отражений было ограничено или составляло легко суммируемую цепь. Представление основывается на том факте, что траектория луча, пришедшего от элемента диффузной поверхности и отраженного зеркалом т в направлении элемента диффузной поверхности /, можно принимать за непрерывную прямую линию от г до зеркального изображения точки /. Таким образом, угловой коэффициент в уравнении (6) 2.9.3 можно ввести между поверхностью г и зеркальным изображением / при расчете переноса между I и / через т. Изображение / в зеркале /и обозначим (т). Угловой коэффициент зеркального изображения запишем в пиде / /-/(м). [c.478]

Очевидно, что при этих условиях главные напряжения связаны определенной зависимостью друг с другом. Для слипающихся материалов с линейной зависимостью ЛПН круг Мора может быть проведен через начало системы координат с касанием линии ЛПН (рис. 8.3). Результирующее максимальное главное напряжение называют напряжением лавинообразного движения а . Такая ситуация реализуется тогда, когда максимум нормальных напряжений при условии зарождающегося разрушения приходится на точку, в которой другие главные напряжения стремятся к нулю. Обычно это случается на поверхности типа арки или свода (см. рис. 8.11, б) в момент обрушивания. Напряжение лавинообразного движения поэтому играет важную роль при решении вопроса течет — не течет в цилиндрических и конических бункерах. Так как сг<. зависит от ЛПН, а она в свою очередь зависит от уплотняющего давления, то и оказывается функцией уплотняющего давления. Для сыпучего материала, в котором велики силы слипания между частицами, ЛПН соответствует уравнению (8.7-2), а при начинающемся разрушении имеет место следующее соотношение между главными напряжениями [c.228]

Основные закономерности теплообмена в этой области рассматривались рядом исследователей [43, 72, 118]. Полученные ими зависимости устанавливают влияние основных факторов — физических свойств жидкости, давления и т. д. Влияние давления можно определить из типичных зависимостей, представленных на фиг. 42 с увеличением давления линия АВ перемещается влево и занимает положения А В и А"В". Это показывает, что с ростом р пузырьковое кипение подавляется при более высокой скорости жидкости. Из литературных данных известно, что при пузырьковом кипении в большом объеме геометрические размеры не оказывают влияния на значения коэффициентов теплоотдачи. В рассматриваемой области теплообмена при кипении в трубах размеры диаметра также практически не имеют значения. Общее, достаточно полное уравнение для данной области выведено не было. Это объясняется главным образом влиянием материала поверхности (стр. 140), которое в настоящее время не может быть выражено аналитически. Некоторые обобщенные зависимости приводятся в приложении (табл. IV). [c.146]

Главное квантовое число п — это положительное целое число, 1, 2, 3,4,..которое характеризует в основном энергетический уровень электрона. Оно имеет приблизительно такой же смысл, как и в модели Бора, если речь идет только об энергии электрона, однако в квантовомеханической модели с каждым энергетическим уровнем не связывают орбиту строго определенного радиуса. Вместо этого значениями п характеризуют относительные радиусы электронных облаков. При и = 1 электрон находится в самом низком по энергии разрешенном состоянии, называемом основным состоянием. По мере возрастания п энергия электрона увеличивается. Подстановка значений п в уравнение Ридберга (5.2) позволяет объяснить спектральные линии атомарного водорода переходами электрона между его энергетическими уровнями, подобно тому как это делалось в модели Бора. [c.76]

Эта система состоит из дифференциальных уравнений равновесия (1.43)., условия пластичности О] - Стг = 2к и равенства =" 01. Линии скольжения а, р (траектории г ах) в плоскости г, 2 наклонены под углом 7с/4 к главным направлениям (рисунок 1.30). На площадках [c.60]

В этом пункте проведено строгое исследование уравнения (3.67) на линии = оо. Такое исследование позволяет, во-первых, выяснить ограничения, при которых справедливо решение, полученное в 3.5, и, во-вторых, найти другие решения на линии = оо, В основе исследования лежит предположение (3.71). Его физическое обоснование содержится в пункте 3 данного параграфа. Полезно рассмотреть указанное предположение и с другой, формальной точки зрения. Согласно ей главный член асимптотического разложения функции /(f, ) в окрестности линии = оо описывается автомодельной зависимостью, т.е. [c.121]

Выше было показано, что в случае плоской задачи линии главных напряжений, вдоль которых нормальные составляющие напряжений на площадках, касательных к этим линиям, достигают предельного значения, равного а все касательные напряжения равны нулю, совпадают с интегральными кривыми х == = (S, 11), У = 2 (I, л) уравнения [c.47]

Уравнение (3.19) описывает искомое семейство линий (поверхностей) главных напряжений. [c.48]

Обсуждение. Применение средних значений t или 0, определяемых уравнением (9.129), соответствует допущению о том, что удовлетворительное описание рабочей линии возможно при сравнительно плавном изменении потоков по высоте колонны. Значение 0А, найденное таким способом, необязательно должно в точности отвечать локальным значениям 0 на различных высотах в аппарате. Например, если компонент А абсорбируется из газа, а другой компонент В десорбируется из жидкости, то 0а может изменяться от положительного значения, близкого к единице в нижней части колонны, до небольшого отрицательного значения в верхней части. Если переносимые количества компонентов А и В, равны, то рабочую линию можно описать, основываясь на значении 0а, равном бесконечности. С другой стороны, если растворитель испаряется со скоростью, находящейся в п тоянном отношении со скоростью абсорбции компонента А, то 0д будет иметь постоянное значение, равное локальным значениям 0а в аппарате. Настоящая процедура подтверждается выводом, который вытекает из анализа, приводящего к рис. 9.33, а именно, что значение 0л, выраженное через фактор фл, оказывает очень слабое влияние на интеграл (9.123) для iVoo- Уравнение (9.123) зависит в основном от члена V—Y и, следовательно, от формы и положения рабочей линии. Главной задачей поэтому является выбор значения 0а, удовлетворяющего уравнению рабочей линии. [c.498]

В работах [134, 135] в главном приближении изучается система уравнений Дана — Линя, а в других исследованиях па рассматриваемую тему за основу берется приближение Лиза — Липя. Это соответствует тому, что в работах [134, 135] матрицы и,ли из (3.4.22) и ( .3.4) раскладываются на две части где матрица Жт описывает приближение Дана —Лиля. При этом от величины появляется добавка к правой части (5.1.4), что [c.120]

Интересно применить эти уравнения к тензору анизотропного СТВ для ядра С, который зависит главным образом от плотности неспаренного электрона на р-орбитали атома. Рассмотрим знаки Т,, и для этой системы. Три ориентации р-орбитали в молекуле относительно направления приложенного поля показаны на рис. 9.20. Штриховыми ЛИНИЯМ указаны областп, где функция j os G - 1 равна нулю. Это позволяет учесть знаки для различных областей линий поля, создаваемого ядерным моментом. Поэтому, глядя на рис. 9.20, можно решить, каков знак [уравнение (9.34)]. Например, как следует из рис. 9.20,Л. если Pj-орбиталь направлена вдоль поля, почти полное усреднение дипольного взаимодействия ядерного момента по р,-орбитали происходит в положительной части конуса. Поэтому можно ожидать, что представляет собой большую положительную величину. Для ориентации [c.39]

Если предположить, что число молекул НА и НВ равно, а общее время жизии протонов т в этих двух состояниях одно и то же т1г, = тнв = 2т, то форма линии завггсит главным образом от значения тДуо, где Дуо — расстояние между линиями в отсутствие обмена, Гц. Для различных скоростей обмена выведены соответствующие уравнения, связывающие времена жизии с величиной химического сдвига между сигналами обменивающихся групп н шириной линии. [c.270]

Смысл]этих преобразований заключается в упрощении интегрирования, так как для сильных электролитов коэффициент активности является функцией от корня квадратного из концентрации или активности и коэффициент активности является линейной функцией от 1/яд. Это позволяет находить интеграл в таких координатах, в которых график больше всего приближается к прямой линии. Велигина интеграла невелика. Дело в том, что отношение т /т близко к единице и, следовательно, множитель [(тя1т) — 1] сравнительно невелик. Главное значение при определении 1н у . имеют первые два члена уравнения (1,69). [c.42]

ТОЙЙНЙХ одно й то же (тнл = тнв = 2т), форма ЛИНИИ зависит главным образом от значения тДvo, где Avo — расстояние между линиями в отсутствие обмена (Гц). Для различных скоростей обмена выведены соответствующие уравнения, связывающие время жизни с величиной ХС между сигналами обменивающихся групп и шириной линии. [c.106]

Поэтому концентрация q принимает постоянные значения на линиях тока. Однако этой информации оказывается недостаточно для определения q. Выписывая уравнение для следующего члена разложения и интегрируя его далее по замкнутым линиям тока (см. 7 гл. 3), можно вывести уравнение эллиптического типа для функции q. в общем трехмерном случае решение соответствующей краевой задачи для определения главного члена разложения концентрации q нельзя представить в явном аналитическом виде (при необходимости следует использовать численные методы). Тем не менее с учетом структуры разложения концентрации с и отмеченных выше свойств функции Со можно сделать очспь ганшый качественный вывод в тех случаях, когда частица (капля) окружена областью течения с замкнутыми линиями тока, среднее число Шервуда при Ре —> оо стремится к некоторому конечному постоянному значению, т. е. выполняется равенство [c.150]

Теперь проинтегрируем все члены уравнения (4.2) по линии тока. Учитывая представление (4.4) и условие несжимаемости жидкости, полушам в главном приближении по числу Пекле [c.300]

Влияние молекулярного веса полимера на термодинамические параметры растворения было изучено главным образом на при -мере стеклообразных полимеров, плотность упаковки которых заметно изменяется с увеличением длины цепн. Однако наблюдае- мые закономерности, по-видимому. справедливы и в случае растворения высокоэластических полимеров. Чем д линнее цепи, тем больше времени требуется полимеру для образования равновес ной плотной упаковки, Если низ-комолекуляриьге полимергомоло-гн за время охлаждения успевают плотно упаковаться, то с увеличением молекулярного веса это время оказывается недостаточным для образования равновесной плотной упаковки макромолекул. Поэтому по Л[ере увеличения молекулярного песа полимера величина s2 у.меньшается н, согласно уравнению (52), энтальпия смешения [c.369]

Смещением аналогового нуля контролируют значение НУ на эпюре Б рис. 5.48. Это дает возможность добавлять или вычитать постоянное число тактовых импульсов ко всем обрабатываемым импульсам главного усилителя и, следовательно, может использоваться для установки 2о в уравнении (5.10). С точки зрения воспроизведения данных многоканального анализатора на электронно-лучевой трубке изменение НУ цриводит к линейному смещению спектра на экране. В нашем примере значение НУ = 2 В привело бы к смещению спектра на 25%. При воспроизведении на трубке отображалась бы область от 2,56 до 12,80 кэВ и /Са-линия меди имела бы ту же самую ширину, но с центром в канале 402—256=146. На практике регулировка аналогового нуля для удобства калибровки ограничивается установкой 2о=0. Сдвиги только что описанного типа обычно произво- [c.251]

На рис. 13 показано, что орбиты З3, 2 н 1 являются круговыми. Но пз геометрии известно, что отношение Ь/а может быть любым в пределах от О до 1, благодаря чему облик эллипсов мон<ет изменяться от прямой линии до окрунсности. В теории Зоммерфельда введено ограничение, что отношение Ь/а должно равняться отношению квантовых чисел к/п, следовательно, допустимые эллиптические орбиты имеют строго определенную форму. Из квантовых постулатов, выраженных уравнениями (80) и (81), следует, что размер главной полуоси эллипса для допустимых орбит является величиной, кратной наименьшему боровскому радиусу а , а нри заданной величине главной полуоси может существовать лишь несколько эллипсов с различным эксцентриситетом. По соображениям, которые будут изложены несколько нозже, здесь не рассматривается прямолинейное движение, аналогичное колебанию маятника, когда электрон проходит через ядро [c.119]

Перед тем как выписать окончательное уравнение для функщш, рассмотрим асимптотику коэффициента А перед производной по времениподобной координате Эта асимптотика позволит установить особый характер линии = оо, а также найти предельное значение, к которому стремится уравнение линии, на которой коэффициент А обращается в нуль. Из (3.94) следует, что главный член асимптотики Л имеет вид [c.124]

Важную роль при получении уравнения (3.98) играло условие (3.88). Отсюда можно сделать вывод, что использованный в 3.5 приближенный метод получения уравнения (3.51) применим только при выполнении этого условия. Строгий анализ решений (3.67) на линии = > позволил также установить физический смысл постоянной а в уравнении (3.98). Как это видно из (3.90), значение постоянной а определяет главный член асимптотики коэффициента перемежаемости. Поэтому определение значения а является необходимым элементом в постановке краевой задачи для уравнения (3.67). [c.126]

Мне хотелось бы подчеркнуть фундаментальный характер диаграммного метода, упомянутого в докладе А. М. Евсеева, при выводе уравнения для бинарной функции распределения в гиперцепном приближении. В настоящее время диаграммные разложения получены фактически почти для всех представляющих интерес как статистических, так и термодинамических величин. При этом для каждой из таких величин получены самые различные диаграммные разложения в зависимости от того, какие структурные части сопоставляются с вершинами и виртуальными линиями диа-грамл1. Главная тенденция, которая здесь имеется, заключается в сведении более слоншых диаграмм к более простым диаграммам с помощью ведения некоторых блоков в качестве структурных частей диаграмм (идея крупноблочного строительства ). Значение диаграммных разложений состоит в том, что они позволяют представить в наглядной форме любую неизвестную величину. С пх помощью можно поэтому понять и [c.349]

Разделение воды и растворенных вешеств происходит вблизи обратноосмотической мембраны вода проникает в мембрану, а растворенные вещества задерживаются и накапливаются непосредственно у поверхности мембраны. Если не предусмотрены механические средства для непрерывного удаления иэ этой зоны растворенных веществ, процесс разделения может прекратиться. Удаление растворенного вещества (или деполяризация) можно осуществить, используя объемное течение, турбулентное перемешивание или молекулярную диффузию. Известно /4,47 /, что даже если в центре русла потока имеет место значительная турбулентность, вблизи стенок канала существует граничный слой, в котором турбулентность отсутствует и массопе-ренос происходит главным образом путем молекулярной диффузии и объемного течения по линиям обтекания. Кроме того, объемные скорости в этой области относительно малы, и поэтому значительная доля полного переноса обусловлена молекулярной диффузией. Скорость диффузионного переноса определяется коэффициентом диффузии. Коэффициенты диффузии растворенных веществ и воды в жидких пищевых продуктах составляют величину порядка 10 -10 см /с и имеют тенденцию снижаться при высоких концент-рашях растворенного вещества и высокой вязкости раствора. К сожалению, точных данных дпя всех жидких пищевых материалов, за исключением сахарных сиропов, известно очень мало. (Некоторые сведения приведены в табл. 3.) Полуэмпирически получено уравнение, связывающее коэффициент диффузии, концентрацию и вязкость жидкостей [c.218]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология