Плотность насыщенных паров

Плотность насыщенного пара при температуре кипения, кг/м [c.54]

Для измерения влажности (абсолютной и относительной) служат специальные приборы — гигрометры и психрометры. Для влажного воздуха составлены таблицы, которые позволяют для каждой температуры определять плотность насыщенного пара и его давление. Если известна относительная влажность, то можно определить также парциальное давление пара, находящегося в воздухе, и его плотность, потому что Рп = ф/Оя и Рп = фРн. [c.35]

Относительной влажностью, или степенью насыщения воздуха ф, называется отношение массы водяного пара в 1 влажного воздуха р при данных условиях, температуре и общем барометрическом давлении к максимально возможной массе водяного пара в 1 воздуха Рн (плотности насыщенного пара) при тех же условиях [c.584]

При составлении графиков были использованы обобщенные данные разных авторов. Обобщения особенно касались температур кипения водно-спиртовых растворов и плотности насыщенного пара при разном давлении. Графическая обработка позволила устранить некоторые неточности табличных данных, полученных методами аналитической интерполяции. [c.41]

Плотность насыщенного пара водно-спиртовых смесей р (в кг/м ) прн различном давлении [c.50]

Прежде чем приступить к детальному изучению вопроса, рассмотрим некоторые числовые величины, входящие в вириальное уравнение состояния, и отметим некоторые из этих общих характеристик. В качестве примера возьмем аргон при температуре 25° С. Пользуясь табл. 1.1, определим вклад в ру НТ от первых нескольких членов как для ряда по плотности (1.2), так и для ряда по давлению (1.3) при различных значениях давления. Вклады от оставшихся членов, взятые из экспериментальных значений ри1ЯТ, указаны в скобках. Другие газы ведут себя подобным образом, хотя значения температур и давлений будут иными. Очевидно, что при низких давлениях сходимость обоих рядов одинаково хорошая, однако при высоких давлениях оба ряда плохо сходятся, если вообще сходимость существует. Обычно из интуитивных соображений следует, что вириальное уравнение состояния в действительности расходится при высоких плотностях, но природа расходимости и область сходимости окончательно еще не установлены ни теоретически, ни экспериментально. (Весьма обстоятельно этот вопрос рассмотрен в разд. 16 работы [24]). Упомянутые ранее простые случаи указывают на то, что сходимость вириальных рядов в любом случае является асимптотической и что все члены, которыми можно пренебрегать при низких плотностях, становятся существенными при высоких плотностях (очевидным примером могли бы служить члены, изменяющиеся как е ). Лишь недавно было дано математическое доказательство того, что вириальный ряд абсолютно сходится в области ограниченных размеров в соответствии с определенными условиями, налагаемыми на межмолекулярные силы [29]. Хотя точная область сходимости с математической точки зрения до сих пор не установлена, можно считать доказанным существование таких областей. Экспериментально установлено, что при температурах ниже критической вириальный ряд сходится вплоть до плотностей насыщенного пара [c.15]

На кривой равновесия жидкость — пар ОС имеется еще одна замечательная точка. Это точка С, в которой кривая ОС прекращается при более высоких температуре и давлении эта линия не существует. Дело заключается в том, что вдоль линии ОС с ростом температуры плотность жидкости уменьшается (тепловое расширение), а плотность насыщенного пара возрастает вследствие очень быстрого роста его давления. Таким образом, все свойства обеих сосуществующих фаз сближаются, и при температуре, при которой эти фазы перестают различаться (обе фазы аморфны, они имеют одинаковую плотность, поверхность раздела между ними исчезает), теплота перехода падает до нуля. Эта точка называется критической (Д. И. Менделеев, первым предсказавший это явление, называл критическую точку точкой абсолютного кипения). Для каждого вещества критическая точка характеризуется своими значениями критической температуры, критического давления и критического молярного объема. Для воды эти значения таковы Т р = 647,31 К, р р = = 2,212 10 Па, V ,,= 56 см /моль. Выше критической температуры существует только одна аморфная фаза. Лучше всего называть ее не газом и не жидкостью, а флюидной фазой. Однако кристаллические фазы (например, лед) выше этой температуры, конечно, могут существовать, и поэтому линия равновесия твердая фаза — аморфная фаза (флюид) простирается выше (линия ОВ на рисунке). [c.112]

Плотность насыщенных паров — величина, обратно пропорциональная удельному объему, следовательно, она равна 1 0,063 = = 15,9 кг/м . Удельный объем и плотность насыщенного бутана рассчитывают аналогично. [c.63]

В табл. 37 приведены значения плотности насыщенных водно-спиртовых паров прп давлении 0,10 п 0,11 МПа (1 и 1,1 кгс/см ) по уточненным нами данным А. А. Кирова [12]. Плотность насыщенного пара при давлении 0,105 МПа (1,05 кгс/см ), которая наблюдается в дефлегматорах, и 0,12 МПа (1,2 кгс/см )—в колоннах перегонных и ректификационных аппаратов, вычислена намп по формуле [c.47]

Объем СНГ, как и жидкостей, возрастает с повышением температуры на величину, определяемую коэффициентом объемного расширения. С увеличением температуры уменьшается плотность СНГ и увеличивается плотность насыщенных паров (табл. 8). [c.46]

При двух различных величинах температуры и давления плотность насыщенных паров метанола составляет [c.111]

Так как плотность жидкости при температурах, далеких от критической, значительно больше плотности насыщенного пара, то без большой погрешности можно записать уравнение (И 1,2) в виде [c.100]

Плотность жидкого спирта при 20 °С=0,7894 г/сж плотность насыщенного пара 0,000111 г/см . Обратные плотностям величины (удельные объемы) соответственно равны 1,27 и 9010 см 1г. [c.141]

Расчеты плотности насыщенных паров н-гексана [c.37]

Удельный объем 1 кг жидкого СеНбС при температуре кипения 132° С равен 1,019-10- м , с1Р/с1Т для этой температуры 2,736-10 н/м град. Теплота испарения при этой температуре кипения 307,231 кдж/кг. Определить плотность насыщенного пара. [c.134]

О - плотность насыщенных паров данного продукта при температуре М °С, [c.32]

Извлечение углеродсодержащих материалов с помощью пропана, находящегося в сверхкритическом состоянии. В настоящее время разрабатываются и исследуются процессы извлечения полезных светлых погонов из тяжелых углеродсодержащих минеральных материалов и хвостов (уголь, сланцы, мазут). Некоторые нз этих процессов близки к стадии промышленно-коммерческого освоения. Одним из них является процесс, использующий пропан при температуре, превышающей критическое значение (96,7 °С) и давлении, несколько большем критического (4245,5 кНа). При этих условиях пропан находится в газовой фазе, плотность которой значительно выше плотности насыщенных паров, и обладает повышенной экстрагирующей способностью по отношению к целому ряду углеводородсодержащих веществ, особенно к парафинам и циклопарафинам, содержащимся в угле и других материалах. [c.376]

Поиск решения ведется с учетом того, что давление в уравнении Планка—Риделя (1.84) в явном виде разрешено относительно температуры и может быть найдено с помощью процедуры РНАС (Т, Р) [см. (1.88)]. Поэтому решение приходится искать итеративным путем, определяя каждый раз по температуре насыщения давление насыщения, а затем, пользуясь процедурой ПЛ(ТП,РП, КОП) [см. (1.59)], плотность насыщенного пара, которая сопоставляется с заданной. В процедуре ТНРНКОН поиск решения ведется методом половинного деления — наиболее удобным в тех случаях, когда заранее известны пределы изменения варьируемых параметров. Верхнее значение температуры насыщения всегда равно критической температуре, а нижнее задается для каждого вещества индивидуально (или в пределах области определения уравнения состояния, или в соответствии с потребностями конкретного расчета). [c.103]

Критическая температура, °С Критическое давление, 10 Па Критическая плотность, кг/м Плотность жидкости при 25 °С, кг/м Теплота парообразования при температуре кипения, кДж/кг Плотность насыщенного пара при -25 °С, кг/м [c.149]

ГПа а у газов эта величина на 3—4 порядка выше. При нагревании жидкости от температуры плавления до температуры кипения многие ее свойства приближаются к свойствам насыщенного пара. Так, при нагревании плотность жидкости уменьшается, а плотность насыщенного пара увеличивается. С повышением температуры уменьшается теплота испарения. [c.223]

В обеих средах представится в этом случае кривой /. Давление и плотность насыщенного пара в направлении оси х до поверхности жидкости не меняется, между тем в бесконечно тонком слог пара, прилегающем непосредственно к жидкости, количество молекул все время убывает вследствие конденсации. Для восполнения этой убыли должно иметь место молярное или молекулярное движение частиц пара к жидкости, однако то и другое возможно лишь при наличии какого-то перепада плотности или давления в направлении оси х, но ни того ни другого нет. Следовательно, для осуществления процесса конденсации, по-видимому, надо предположить существование градиента температуры в паре. Распределение температур в обеих средах изобразится тогда кривой, похожей на кривую II рис. 9. [c.182]

При достаточном охлаждении или увлажнении воздуха находящийся в нем водяной пар становится насыщенным. С этого момента дальнейшее понижение температуры воздуха или увеличение содержания влаги в нем приводит к конденсации из воздуха избыточного количества водяных паров. Поэтому количество пара, содержащегося в насыщенном воздухе, является предельно возможным при данной температуре. Оно равно массе 1 пара в состоянии насыщения, или плотности насыщенного пара р в кг1м . Отношение абсолютной влажности к максимально возможному количеству пара в 1 воздуха, при той же температуре и данном барометрическом давлении, характеризует степень насыщения воздуха влагой и называется относительной влажностью воздуха , [c.736]

Превращение пара в жидкость (процесс конденсации) сопровождается отводом теплоты и у чистых веществ происходит при постоянной температуре конденсации. Пар в состоянии, когда начинается про-, цесс конденсации, называют насыщенным паром. Его показатели в этом состоянии обозначают двумя штрихами, например q" — плотность насыщенного пара, кг/м . [c.18]

При температурах, далеких от критической, плотность насыщенного пара во много раз меньик плотности жидкости, а обратная величина—мольный (удельчьт) объем пара во много раз больше мольного (удельного) объема жидкости. Поэтому значением в уравнении (IV, 56) можно пренебречь, и оно примет вид [c.141]

Относительная влажность (ф)-это отношение количества паров жидкости в газе к максимально возможному при данных температуре и общем давлении или (что то же) отношение плотности пара Рп при данных условиях к плотности насыщенного пара рн.п при тех же условиях [c.215]

Здесь RO — плотность насыщенного пара в кг/дм при температуре насыщения ТС= 273,15 К R — теплота парообразования в кДж/кг при температуре насыщения ТС. Эти величины должны быть объявлены глобально. Если термогазодинамические расчеты выполняются в области сильно перегретого пара, то постоянными энтальпии и энтропии можно просто задаться. [c.34]

Удельный объем 1 кг жидкого СвНзС при температуре кипения 132°С равен 1,019- м , АР1АТ для этой температуры 2,736-10 Па/К. Теплота испарения при этой температуре кипения 307,2 кДж/кг. Определить плотность насыщенного пара. [c.119]

Применение вириальных уравнений. О вириальных коэффициентах выше второго, даже о третьем, известно очень мало. Исключение составляет лишь аргон, для которого получены некоторые данные и о четвертом, и о пятом вириальных коэффициентах [85], для всех вириальных коэффициентов вплоть до восьмого выведены теоретические выражения, в которых используется потенциал прямоугольной ямы. При температуре ниже критической ряд сходится вплоть до условий, соответствующих плотности насыщенного пара, в то время как для плотностей жидкости он расходится. При температуре выше критической максимальная плотность составляет 0,5—0,75 критической. Напомним, что уравнение Бенедикта — Уэбба — Рубина, некоторым образом связанное с вириальным уравнением, применяется для многих жидкостей и паров в тех случаях, когда их плотность превышает критическую величину в 1,8 раз. Критерии определения точности уравнений, ограниченных некоторым членом, показаны также на рис. 1.14. [c.50]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность насыщенных паров: [c.79] [c.82] [c.536] [c.720] [c.331] [c.209] [c.32] [c.133] [c.97] [c.21] [c.72] [c.52] [c.52] [c.189] [c.161] [c.390] [c.38] [c.28] [c.96] [c.720] [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология