Работа изотермического

Изотермический процесс. Работу изотермического процесса можно определить по формуле [c.57]

Максимальная работа изотермического расширения идеального газа от давления Р до давления и от объема V] до объема 1 2 определяется с помощью ур. (VII, 54) в виде [c.232]

Полная работа изотермического процесса может быть представлена выражением [c.100]

Определите работу изотермического обратимого расширения 3 моль водяного пара от 0,5 10 до 0,2 10 Па при 330 К. Водяной пар при таких параметрах подчиняется закону идеального газообразного состояния. [c.49]

Работа изотермического процесса [c.68]

Работы изотермических процессов на участках АВ и СВ, равные теплотам процесса, определяются по уравнению (I, 27) [c.44]

С установлением специфических условий работы изотермических реакторов идеальных типов общее уравнение преобразуется в характеристические уравнения соответствующих реакторов периодического действия, непрерывного действия с полным вытеснением, непрерывного действия с полным перемешиванием п полупериодического действия. Характеристическое уравнение реактора должно выражать взаимозависимость его основных параметров. [c.32]

Работа изотермического сжатия реального газа будет отличаться от отводимого тепла. Теплоту эту можно определить по энтропийной диаграмме Т — 5 (рис. 111-31) как площадь под изотермой сжатия от состояния рь Т до состояния рг, Т. Согласно определению энтропии, имеем [c.246]

График работы изотермического реактора представлен на рис. 11-26. [c.224]

Складывая величины А и А, получаем работу изотермического цикла, в результате которого система (резервуары, цилиндры и ящик) вернулась в исходное состояние [c.268]

Пример. Требуется вычислить минимальную работу изотермического расширения идеального газа в количестве 1 моль от давления 1 МПа до 0,1 МПа при температуре О °С и количество теплоты, поступившей из внешней среды. [c.221]

Другой случай, когда расчет реактора не вызывает особых затруднений, возможен, если тепловой эффект процесса незначителен, а теплообмен с окружающей средой достаточно интенсивен. В таких условиях реактор работает изотермически при Т Т уравнение (IV, 16) в расчете не учитывается. [c.124]

Можно показать, что минимальная работа разделения газовой смеси равна работе изотермического сжатия компонентов смеси от давления, равного их парциальному давлению в смеси, до общего давления смеси. [c.547]

Рис. 111-31. Работа изотермического сжатия на диаграмме Г-5.

Главное преимущество реакторов этого типа заключается в их простоте и малом размере. Если устанавливается низкая степень конверсии, реактор может легко работать изотермически. Недостаток его — Б необходимости точного анализа состава газа, поскольку скорость реакции рассчитывается из небольшой разницы между входной и выходной концентрациями. [c.58]

Формы связи внутренней воды с коксом могут быть определены по величине энергии связи или работы изотермического обратимого отрыва 1 моль воды при данной влажности и неизменном составе вещества. [c.150]

Из сопоставления результатов видно, что с увеличением числа ступеней работа многоступенчатого цикла уменьшается, приближаясь к работе изотермического цикла- [c.66]

Рис. 111-32. Работа изотермического сжатия иа диаграмме — 5.

Аналогично тому, как было получено выражение (11.20) для расчета работы изотермического процесса идеального газа, выводятся формулы для расчета работы адиабатического процесса идеального газа [c.61]

Метод определения работы изотермического сжатия 1 кг газа показан на рис. П1-31, а метод определения минимальной работы конденсации 1 кг газа — на рис. П1-49. Учитывая степень конденсации Z (вычисляемой по 2, 1), найдем по уравнению (П1-176) потери работы. [c.267]

Работа изотермического процесса (Т = onst) расширения идеального газа [c.45]

Количество тепла которое необходимо отводить при изотермическом сжатии 1 кг газа от давления р до давления р , численно равно удельной работе изотермического сжатия 1 , выраженной в дж кг. Величина <7 з может быть определена из диаграммы с помощью простого соотношения [c.154]

Степень приближения процесса сжатия в турбокомпрессоре с охлаждением газа между ступенями к изотермическому характеризуется изотермическим к. п. д. Т1, , представляющим собой отношение работы изотермического сжатия к затраченной работе [c.171]

Взаимодействие молекул газа с адсорбентом в теории Поляни характеризуется величиной адсорбционного потенциала е—работой изотермического переноса моля газа на поверхность из объема газа в адсорбционный слой. Адсорбционный потенциал приравнивается к работе изотермического сжатия моля газа от равновесного давления р до давления р . Для идеального газа [c.30]

Рис. 11-28. График зависимости Рис. 11-29. Гра ик" работы изотермическо-(11-101, а) с параметром а [13]. го реактора для случая, когда одновременно с имеется

В практике технических расчетов уравнения работы изотермического сжатия или расширения (38) и (38а) занимают очень незначительное место, так как все процессы сжатия фактически протекают настолько быстро, что температура газа при этом не остается постоянной, а сильно изменяется. В практике расчетов уравнение изотермы широко применяют только в форме уравнения Ьойля, на котором мы подробно останавливались выше (стр, 45). [c.69]

Основным элементом является ректификационная колонна 1 (см. фит. 78), сделанная из пирекса и впаянная в эва куиро1ванную муфту 2. Муфта вверху имеет раструб на подобие дьюаровского сосуда 10, по оси которого проходит верхняя часть колонны, служащая дефлегматором. Сжиженный га.з находится внизу колонны, где испарение его достигается нагреванием нихромовой проволокой 3 сила тока регулируется трансформатором и реостатом 4. В верхний сосуд 10 наливается легкий бензин, охлаждаемый жидким воздухом из термоса 6, подающимся по трубке. Температура отгоняющихся газов измеряется точной термопарой 5 для увеличения электродвижущей силы применяются тройные термопары, нечетные спаи которых охлаждаются льдом, а четные вводятся в дефлегматор. Отгоняемые газы через трубку 11 собираются в бутыль 7, через кран 8 , проходя мимо манометров, один из которых служит для измерения количества газа в бутьши, другой — для намерения давления в установке. Самая колонна работает изотермически, т. е, флегма образуется только в дефлегматоре и обегает в-низ навстречу газам по насадке, нредста-вляющей собой спираль из алю миниевой проволоки толщиной в 0,5 мм (1а). [c.392]

Эти формулы показывают, что работы изотермического, адиабатического и изобарического процессов различаются по величине. Последнее легко устанавливается по величинам площадей под кривыми I, П и HI. Получение разной работы с помощью процессов I, II и III связано с разным изменением давления при изменении объема и температуры. Действительно, каждый процесс описывается соответствующим уравнением изотерма — P-V onst, адиабата P-V = onst, изобара Р = = onst. [c.18]

Для расчета реактора инженеру-химику необходимо располагать Т0ЧН1.1МИ данными о скоростях протекающих химических реакций. Эти данные должны быть найдены в лабораторных условиях — проведением процесса в экспериментальном реакторе. Экспериментальный реактор по типу может не соответствовать промышленному, существенно лишь, чтобы режим в нем приближался к режиму в одном из модельных реакторов и чтобы он работал изотермически. [c.235]

Другой способ уменьшения перепада температур — снижение скорости нревращения. Для гетерогенных реакций в реакторе с неподвижным слоем этого можно достигнуть, например, разбавлением каталитической фазы инертным материалом, имеющим хорошую термическую проводимость. В этом случае радиальные температурные перепады могут быть более или менее сглажены. Математические поправки для радиального температурного распределения, если оно все же существует, были рассмотрены в работе Изотермические условия также можно создать снижением концентрации реагента, либо путем разбавления инертным веществом, либо, в случае газов, уменьшением давления (ле Гофф, Боннетен и Леторт [c.237]

Работу изотермического процесса идеального газа определяем так же, используя (1.10). Разница в том, что в данном случае изменение объема системы сопровождается, согласно закону Бойля—Мариотта, изменением и давления. Поэтому работу обратимого изотермического процесса газа удобнее и проще определить графически она равна площади S фигуры, заключенной между линией 2—1 (рис. П.З, а и осью У, т. е. площади фигуры VJ2Vi,. Ее можно рассчитать, воспользовавшись свойством интеграла 2 [c.59]

Следовательно, при изотермическом процессе сообщенная системе теплота целиком превращается в работу расширения. Для одного моля идеального газа Р = RTIV. Подставив эту формулу в уравнение (57.10) и затем проинтегрировав его, получим выражение для работы изотермического расширения одного моля идеального газа [c.192]

Эмульсии относятся к микрогетерогенным системам, частицы которых видны в обычный оптический микроскоп, а коллоидные растворы принадлежат к ультрамикрогетерогенным системам, их частицы не видны в обычный микроскоп. Хотя по своей природе эти системы близки, но физико-химические их свойства различны и зависят в значительной степени от дисперсности. При образовании эмульсии образуется огромная поверхность дисперсной фазы. Так, количество глобул воды в одном литре 1%-ной высокодисперсной эмульсии исчисляется триллионами, а общая межфазная площадь поверхности — десятками квадратных метров. На такой огромной межфазной поверхности может адсорбироваться большое количество веществ, стабилизирующих эмульсию. В процессе образования эмульсии на хщспергирование жидкости затрачивается определенная работа и на поверхности раздела фаз концентрируется свободная поверхностная энергия — избыток энергии, содержащейся в поверхностном слое (на границе двух соприкасающихся фаз). Энергия, затраченная на образование единицы межфазной поверхности, называется межфазным поверхностным натяжением. Удельная поверхностная энергия измеряется работой изотермического и обратимого процесса образования единицы поверхности поверхностного слоя и обозначается а. [c.15]

При изотермическом сжатии процесс протекает при Г= onst и изображается горизонтальной линией 1—2 , причем точка 2 характеризующая состояние газа после сжатия, лежит на изобаре р2- Количество отводимого тепла q, согласно формуле (7-31), составляет ГД5 и на рис. 7-28 выражается площадью заштрихованного прямоугольника а—1—2 —Ь, высота которого равна Ti, а основание — изменению энтропии Д5. В данном процессе энтропия уменьшается, т. е. величина А5 отрицательна. Поэтому количество тепла будет также отрицательным, т. е. процесс сопровождается, как указывалось выше, отводом тепла. Та же площадь а—1—2 —Ь выражает работу изотермического сжатия в тепловых единицах, а площадь а—2—2 —Ь на рис. 7-28 равна работе адиабатического сжатия. [c.219]

Проточные реакторы, которые не работают изотермически и адиабатически, называются псевдоизотермическими. Вследствие того, что реакционные условия обычно не могут быть рассчитаны математически, этот тип реактора мало полезен для составления рабочего уравнения. Тем не менее он полезен для контроля и для быстрых сравнений между различными катализаторами. Как правило, невозможно использовать информацию, полученную на реакторах этого типа, для целей масштабного перехода. Реакторы обычно ра-.ботают так вследствие ограничений в теплопередаче, которые происходят при реакциях с высоким тепловым эффектом. Изотермический режим невозможен в этих случаях, так как, чтобы достичь большого отношения поверхности к объему, необходимо ограничение диаметра конвертора ниже практически допустимого предела. [c.57]

На основании зависимости (ПЫ24) полную работу изотермического сжатия можно выразить следующим образом [c.247]

Интересно сравнить работы сжатия по адиабате и по изотерме. Для идеального газа кривая изотермического сжатия определяется уравнением pu = onst, а адиабатического — уравнением pu = onst. Из сравнения уравнений следует, что у адиабаты, выходящей иа точки (/3], Ui) на диаграмме р—и, ход круче, чем у изотермы, вЫ ходящей из той же точки. При одинаковом изменении давлений площадь, представляющая работу изотермического сжатия, меньше чем для адиабатического сжатия (рис. П1-34). [c.249]

Работа L, затрачиваемая в компрессоре на политропическое сжатие 1 кг газа, мо-5кет быть выражена через работу изотермического сжатия э, определяемую по уравнению (IV,7), и изотермический коэффициент полезного действия Чиз. значение которого [c.667]

Константы Ко и а следовательно, и скорость /о могут быть вычислены статистическими методами (Фаркаш, 1927 г. Каишев и Странский, 1934 г. Беккер и Дёринг, 1935 г. Френкель, 1939 г. Зельдович, 1942 г. Дерягин, 1972—1977 гг. и др.). Однако расчет очень важного в данном случае энергетического барьера А к, можно произвести, как уже отмечалось, термодинамическим путем (Фольмер и Вебер, 1926 г.). Работа изотермического образования зародыша равна изменению АР свободной энергии системы при образовании в ней капли (зародыша). Пусть капля критического размера содержит и молей пара. Свободная энергия этих Пй молей до образования капли была Ру = а после этого стала Р = [c.96]

Простейшим случаем конденсации на ядрах считается тот, когда ядро обладает сферической формой и полностью смачивается, так что его можно рассматривать как подзародыш (Крыстанов, 1941 г.). Тогда скорость образования зародышей будет пропорциональна числу подзародышей в 1 см . Энергетический барьер, равный работе образования зародыша на смачиваемом ядре, вычисляется так же, как и в других, уже рассмотренных случаях, т. е. как сумма поверхностной и объемной работ изотермического образования зародыша [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология