Коэффициент диссипации

Мерой интенсивности демпфирования является отношение энергии, диссипируемой за цикл колебаний, к максимальной потенциальной энергии, запасенной на протяжении цикла. Это отношение называется коэффициентом диссипации, или тангенсом угла механических потерь (тангенс потерь) [c.163]

Экспонента (4.3.9) хорошо аппроксимирует поведение автокорреляционной функции при больших числах Рейнольдса за исключением окрестности = О, т. к. она не удовлетворяет условию симметрии Ф (0) = 0. Этот дефект в поведении при С О приводит к тому, что дополнительная диссипация (4.3.6) при определении коэффициента диссипации согласно (4.3.8) не обращается в нуль для безынерционных частиц тр -> 0), а стремится к конечному пределу. Поэтому формулу (4.3.8) для коэффициента дополнительной диссипации Ар (так же, как и для коэффициента вовлечения и) можно использовать только для частиц, время релаксации которых больше временного микромасштаба турбулентности. [c.121]

Вязкость при 98,9 °С, сст Диэлектрическая прочность , в мм Диэлектрическая постоянная Коэффициент мощности Коэффициент диссипации Коэффициент потерь [c.175]

Рис. 3. Зависимость коэффициента диссипации и добротности Q контакта стальных поверхностей от толщины слоя стеариновой кислоты Z (п — число монослоев)

На массивных подложках демпфирующий эффект покрытий мал, однако он значителен на тонкостенных изделиях, когда а>1 (см. рис. 4.9). Коэффициент диссипации tg6 для большинства недемпфированных конструкций обычно не превышает 0,01. Вибропоглощающие покрытия нередко увеличивают его до 0,05 и более. Увеличение потерь колебательной энергии bi [c.80]

Для оценки демпфирующих свойств покрытий применяют методы динамической петли гистерезиса, свободных затухающих и вынужденных колебаний в зоне резонанса. Покрытию,, нанесенному на подложку, сообщают вибрации определенной амплитуды и частоты и находят логарифмический декремент амплитуды и частоты или коэффициент диссипации — основные характеристики механических потерь. [c.83]

На массивных подложках демпфирующий эффект покрытий мал, однако он значителен на тонкостенных изделиях, когда а 5 1 (см. рис. 4.9). Коэффициент диссипации tg б для большинства недемпфированных конструкций обычно не превышает 0,01. Вибропоглощающие покрытия нередко увеличивают его до 0,05 и более. Увеличение потерь колебательной энергии в 5 раз обусловливает снижение амплитуды резонансных колебаний примерно на 15 дБ. [c.78]

Приведение коэффициентов диссипации основано на равенстве энергий рассеяния (тепловых потерь) в реальном объекте Фк и его динамической расчетной схеме Фс [c.208]

Для улучшения соответствия между теорией и экспериментом в /21/ предлагается рассматривать зависящий от координаты коэффициент диссипации. [c.74]

В случае электрически заряженных взаимодействующих частиц, имеющих одинаковый заряд я, коэффициенты диссипации можно выразить через их подвижности [c.79]

Определение двухчастичной функции распределения на основе уравнения (2.3) представляет собой сложную математическую проблему, решение которой даст избыточную информацию, так как требуется знать лишь функцию распределения относительного движения реагирующих частиц и не представляет интереса движение системы в целом. Хорошо известно, что для изолированной системы задача взаимодействия двух тел приводится к движению одного тела с приведенной массой. В данном случае система реагирующих частиц является открытой и существует корреляция между скоростью относительного движения частиц внутри системы и скоростью центра масс. Ниже указанное разделение движений, существенно упрощающее решение проблемы, проводится как с помощью ланжевеновских уравнений (2.1), так и с помощью уравнения (2.3). Здесь будет также показано, что исключение из рассмотрения вращательных степеней свободы сводит проблему к исследованию одноразмерного кинетического уравнения с приведенным коэффициентом диссипации и эффективным потенциалом, имеющим барьер и пониженную энергию связи /22-23/. [c.80]

Проще всего переход от (2.18) к одноразмерному кинетическому уравнению с эффективным потенциалом и приведенным коэффициентом диссипации можно выполнить для больших у. В этом случае за времена порядка у" формируется близкая к максвелловской функция распределения по скоростям как центра масс реагирующих частиц, так и их относительного движения. Поэтому рассмотрим уравнения для первых моментов функции распределения Р [c.83]

Таким образом, разделение движений центра масс системы и относительного движения реагирующих частиц совместно с предположением о равновесии вращательных степеней свободы с поступательными сводит двухчастичную задачу взаимодействия к одноразмерному движению одной броуновской частицы в эффективном потенциальном поле ие с приведенным коэффициентом диссипации. Характерный вид эффективного потенциала взаимодействия изображен на рис. 2.2. Учет вращений реагирующей системы частиц проявляется в том, что эффективный потенциал имеет локальный максимум и уменьшенную величину потенциального барьера. Как показывает анализ, для не очень высоких температур [c.85]

Данному значению точки переключения с учетом формул (2.50) и (2.53) соответствует следующий коэффициент диссипации [c.100]

Формулы (2.61) получены для температур Т Ео, и, как следует из, них, дальнодействующий характер кулоновского потенциала проявляется в том, что локальный максимум ие(г) расположен на больших расстояниях, практически совпадающих с радиусом Томсона. Поэтому 1ь существенно больше интеграла действия для потенциала Леннарда-Джонса. Кроме того, величина Ивь, на которую снижается потенциальный барьер, значительно превышает температуру среды. Все это в целом приводит к более низким коэффициентам диссипации, для которых скорость рекомбинации максимальна. [c.102]

Для кулоновского взаимодействия коэффициент диссипации можно выразить через подвижности ионов Ь [c.103]

Для малых коэффициентов диссипации ( 1) уравнение (4.69) допускает упрощенное описание, связанное с переходом к уравнению диффузии по энергии. Как было показано во второй главе этот переход осуществляется путем осреднения по времени уравнения (4.69) за период колебаний Т. В результате легко получить следующее кинетическое уравнение [c.192]

Полученные формулы позволяют определить восприимчивость бистабильной системы в случае малых значений коэффициентов диссипации [c.195]

Коэффициенты диссипации элементов конструкций РЭА [c.568]

Если первый член с правой стороны уравнения (1.8) положителен, то энергия извлекается из среднего потока. Второй член всегда отрицателен — это коэффициент диссипации энергии возмущения вязкостью. Относительная величина этих двух членов определяет, будет ли энергия возмущения убывать или возрастать. Тогда соотношение [c.23]

К основным параметрам динамической расчетной схемы — величинам, характеризующим механические свойства системы и влияющим на характер движения, — относят массу т, массовый момент инерции /, коэффициент жесткости с, внещ-ние силы Р и моменты сил М, коэффициент диссипации . При идеализации биологического объекта путем ограничения числа степеней свободы инерционные свойства системы отображают массами (или моментами инерции при вращательном [c.200]

Случайные силы характеризуются временем корреляции то, совпадающим по rfopядкy величины со временем взаимодействия реагирующих частиц с термостатными. Коэффициенты диссипации содержат параметры, характеризующие динамическую задачу взаимодействия реагирующих частиц с частицами термостата. [c.75]

Кроме потенциала взаимодействия и масс реагйрующих частиц основными параметрами, определяющими скорость реакции, являются коэффициенты диссипации. Мы покажем, что эти коэффициенты будут одинаковыми как для связанных, так и для свободных состояний реагирующих частиц. В случае очень плотных газов или жидкостей они определяются формулой Стокса [c.78]

Без учета слабой зависимости 1ь от температуры (с ростом Т положение максимума потенциального барьера сдвигается в область малых расстояний и пропорциональная 1ь максимально возможная площадь замкнутой траектории становится меньше) предсказываемую теорией температурную зависимость ожно считать удовлетворительной. Однако, оценка величины скс >ости рекомбинации, выполненная на основе (2.71), также дала завышенное на порядок значение константы. Теорию можно улучшить путем замены квазиклассических статсумм на квантовые, учесть взаимодействие вращательного и колебательного движений реагирующих атомов. Но вопрос применимости стохастической теории к нейтральным атомам напрямую связан с адекватностью определения коэффициента диссипации у. В том виде, как он определен выше, теория применима к расчету скоростей реакций для частиц взаимодействуюших посредством дальнодействующих потенциалов, В этом случае потенциальный барьер расположен вдали от равновесного расстояния частиц в молекуле и процесс перехода через барьер описывается на основе макроскопических коэффициентов диффузии или подвижности частиц. Нейтральные атомы в основном взаимодействуют посредством короткодействующих потенциалов и коэффициент трения в этом случае требует своего уточнения. Поэтому стохастическая теория химических реакций с участием нейтральных атомов может претендовать по крайней мере на качественное объяснение зависимостей констант их скоростей от основных параметров потенциала и среды, в которой протекает реакция. Квантовая теория процесса диссоциации двухатомной молекулы будет развита в следующей главе. [c.110]

Рис. 4.6. Баланс механической энергии для фиксированного прямоугольного объемного элемента в однородной жидкости плотности р. Показаны потоки через пару граней, где есть х-компонента потока плотности механической энсргнн Р. Они дают вклад в общую потерю энергии в единице объема, равную дР дх две другие пары граней дают вклады дРу/ду, дР дг, где Ру и есть у- и 2-компоиенты Р. Баланс энергии для элемента нельзя описать полностью в терминах потоков через грани. Имеется дополнительная потеря энергии в единице объема, равная ре, где е — положительная величина, называемая коэффициентом диссипации.