Температура идеальная

Закон Гей-Люссака выражает зависимость между объемом и температурой идеального газа при постоянном давлении, а также между температурой и давлением этого газа при постоянном объеме. [c.45]

При повышении температуры идеального газа теплота расходуется только на увеличение кинетической энергии поступательного и вращательного движения его молекул и на усиление колебательного движения атомов, составляющих молекулы, и внутреннего вращения ( 35). Все эти формы движения не зависят от давления газа, и при данной температуре энергия их постоянна. Поэтому не зависит от давления и теплоемкость каждого данного газа. Отсюда следует, что и внутренняя энергия идеального газа не изменяется с изменением давления, [c.231]

Температура идеального газа в политропическом процессе равна [c.22]

Согласно уравнению (1.7) абсолютная температура идеального газа является мерой кинетической энергии его молекул, [c.16]

Т. е. температура идеального газа при дросселировании не изменяется. [c.139]

Рассчитать конечные объем, давление и температуру идеального газа при обратимом адиабатическом изменении объема [уравнения (3.2.29), (3.2.31) и (3.2.33)]. [c.86]

Параболический закон окисления (7) в самом общем виде предполагает высокие температуры, идеальные условия равновесия, отсутствие объемных зарядов и, следовательно, гомогенную стационарную диффузию. Этот закон, согласно теории Вагнера, соблюдается только после достижения определенной толщины слоя оксида. На более ранних стадиях образования слоя оксида наблюдается отклонение от параболического-закона [46]. [c.42]

Удобно взять эту функцию в виде РТ, где Р — газовая постоянная и Т— абсолютная температура идеального газа [c.15]

Если температура идеального раствора ниже критической температуры газа, т.е. происходит конденсация газа, то система подчиняется закону Рауля, который можно получить, сопоставив выражения (2.6) и (2.9) при условии равенства химических потенциалов [c.30]

Наконец, если температура идеального раствора выше критической температуры растворяющегося газа, то применим закон Генри /7р = Сх или у = ( IP) х и = у1х = С/Р. Величина /и для каждой системы зависит от температуры и давления (растворимость газа растет с повышением давления и понижением температуры). [c.426]

Следовательно, процесс дросселирования проводится по изоэнтальпе. Изображение такого процесса в различных системах координат дано на рис, 111-27. Зная условия Ти до расширения реального газа, можно по этим диаграммам отсчитать темпера-туру Гг после расширения до давления р . Изменений температуры идеального газа не происходит Т Тг), так как энтальпия идеального газа не зависит от давления. [c.239]

Ур. (III, 16) показывает, что абсолютная температура идеального газа является мерой кинетической энергии его молекул и прямо пропорциональна ей. [c.98]

А. Абсолютная температура идеального газа является мерой средней кинетической энергии поступательного движения его молекул. Так как средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул газа не может быть отрицательной, то температура Т не может быть меньше нуля. Поэтому значение Т — О-назы-вается абсолютным нулем, а соответствующая шкала — абсолютной температурной шкалой. Из выражения (1,2) видно, что абсо- [c.11]

Q = -Qi-Q3- (В.5) Для того чтобы вычислить коэффициент полезного действия, надо знать величину Qi, т. е. величину тепловой энергии, которую надо поглотить, чтобы сохранить температуру идеального газа неизменной в процессе расширения. Внутренняя энергия идеального газа по определению не зависит от его объема и зависит только от его температуры. Поэтому при обратимом изотермическом расширении идеального газа [c.262]

Химически активные гипоидные присадки. Гипоидные присадки этой группы вступают в необратимую реакцию с металлом, образуя неорганические пленки, предотвращающие задирание и прихват. Чаще всего в качестве таких присадок применяют соединения, содержащие хлор, серу или фосфор — раздельно или в сочетаниях. В настоящее время выяснены далеко не все механизмы действия этих соединений, но проведенные исследования все же проливают некоторый свет на возможный характер их действия. Большинство таких веществ разлагается, выделяя фосфин, хлор, хлористый водород, серу или сероводород продукты разложения взаимодействуют с металлом, образуя сульфидную, хлоридную или фосфидную пленку. Могут образоваться и промежуточные соединения, например соли меркаптидов, которые, однако, в свою очередь, разлагаются на более простые продукты. Предотвратить чрезмерные агрессивность и износ удается лишь в том случае, если разложение и взаимодействие присадки с металлом происходит только в условиях, когда это необходимо, т. е. когда начинающееся заедание или высокий коэффициент трения вызывают значительное повышение температуры. При более низких температурах идеальная гипоидная присадка не должна разлагаться. [c.31]

ОТ смесь обладает важными достоинствами. Во-первых, значение пт, удовлетворяющее критерию Лоусона, для этой реакции существенно меньше соответствующих значений для других термоядерных топлив. Во-вторых, О + + Т реакция зажигается при относительно низких температурах. Идеальная пороговая температура, определяемая из равенства выделяемой энергии и потерь на тормозное излучение при полном удержании частиц, равна 4 кэВ [18], а оптимальная температура горения оценивается в 15 кэВ [18] или в 20 кэВ [19]. И, наконец, выделяемая удельная мощность не менее чем на два порядка превосходит энергетические характеристики других смесей. [c.236]

При добыче ПГ часто приходится иметь дело с процессом дросселирования, т. е. с изменением давления без совершения внешней работы. Температура идеального газа при этом не должна изменяться. Температура реального газа изменяется, что очень важно учитывать, т. к. это явление связано с вьшадением из газа капельной воды и углеводородного конденсата. [c.185]

Наибольшее значение для получения равномерной окраски прокаленной шихты имеет применение солей кадмия, диссоциирующих при возможно низкой температуре. Идеальным было бы соединение, диссоциирующее при температуре плавления селена, т. е. при 220°, так как образующаяся при этом окись кадмия сразу вступила бы в реакцию с серой и селеном. В этом случае образование сернистого и селенистого кадмия происходило бы, пока сера и селен распределены во всей шихте равномерно и пока не наступило обогащение наружных слоев селеном за счет большей летучести серы. Поэтому наиболее пригодной солью для получения красного кадмия является щавелевокислый кадмий, который диссоциирует при температуре более низкой, чем другие соли кадмия. [c.329]

В работах [264—266] рассматривается вопрос об определении характера и оценке погрешности экспериментальных данных на основе использования уравнений Дюгема— Маргулеса, а также Херингтона, Редлиха и Кистера. Применяя описанные методы проверки, следует иметь в виду, что уравнения Дюгема — Маргулеса и Херингтона, Редлиха и Кистера являются строгими лишь при условиях постоянства температуры, идеальности паровой фазы и возможности пренебречь молярным объемом жидкости по сравнению с молярным объемом пара. [c.209]

Работа термометра основана на законе Шарля, устанавливающего прямую зависимость между давлением и температурой идеального газа [c.35]

Аи+ —2,88А). Если атомы разных металлов приблизительно равны друг другу, то твердый неупорядоченный раствор устойчив при низких температурах (идеальный смешанный кристалл). Если атомы сильно различаются по размерам, то сверхструктура может не образоваться. В этом случае даже при высоких температурах твердые растворы не возникают. Примеры некоторых сверхструктур приведены в табл. 9.4. [c.461]

Источник электронов обычно представляет собой простой проволочный катод прямого накала в форме кольца, охватывающего образец. В некоторых случаях вместо одного ставится несколько электронных эмиттеров. К материалу для электронных эмиттеров предъявляются следующие требования 1) у него должна быть подходящая работа выхода (т. е. поток электронов должен быть достаточно большим при обычных напряжениях), 2) в условиях эксперимента он не должен химически реагировать с окружающей средой, 3) он должен иметь достаточно низкую упругость пара, чтобы не загрязнять образец, и 4) он должен быть достаточно прочным, чтобы сохранять форму при рабочих температурах. Идеальный материал — вольфрам, а идеальная ситуация такая, когда электронный эмиттер и образец идентичны по составу. Отражательные пластины изготавливаются из тугоплавких проводников, часто из тантала на них подают нулевой или отрицательный потенциал, чтобы улучшить фокусировку пучка на образец. С помощью электрических или магнитных полей можно отклонять пучок соответствующие теория и методики [c.225]

Допустим, что при постоянной температуре идеальный газ находится в равновесии с жидкостью, в которой он может растворяться. В этом случае свободные энергии вещества в газе О (г) и в растворе Сг должны быть равны, т. е. С(г) = Сг. Таким образом, из уравнений (П1-5) и (У-1) следует, что [c.76]

В то время как при адиабатическом расширении любого газа, происходящем с совершением внешней работы, его температура сильно меняется, температура идеального газа при расширении без совершения внешней работы остается постоянной в течение всего процесса. Однако опыт показывает, что при адиабатическом расширении без совершения внешней работы температура реальных газов хотя и незначительна, но снижается снижение его происходит за счет работы внутримолекулярных, так называемых ван-дер-ваальсовых, сил. Это явление носит название холодильного эффекта, для подсчета которого существует ряд эмпирических формул [c.74]

Применяя описанные методы проверки, следует иметь в виду, что уравнения Дюгема—Маргулеса и Редлиха и Кистера являются строгими лишь при условиях постоянства температуры, идеальности паровой фазы и возможности пренебречь молярным объемом жидкости по сравнению с молярным объемом пара. Однако для метода Редлиха и Кистера несоблюдение этих ограничений имеет меньшее значение, чем для уравнения Дюгема—Маргулеса. Это вытекает из того, что по условиям вывода уравнения Редлиха и Кистера (91, стр. 26) несоблюдение указанных выше ограничений сказывается только в виде поправочного члена XI ё lgYl + (l— 1) Уз = 0. [c.160]

Число степеней свободы в тройной точке равно нулю. Степень свободы ненасыщенного раствора равна двум, т. е., не изменяя числа фаз, можно изменять два параметра концентрацию и температуру. Идеальный газ, характеризующийся уравнением Клапейрона рь=ЯТ, или р=сЯТ, так какс = — имеет две степени свободы, т. е. мы можем, не изменяя количества фаз в системе, менять два параметра р и Г, с и Г или сир. [c.70]

Основной проблемой, связанной с измерением инфракрасного излучения очень малой интенсивности, являются тепловые шумы. При комнатной температуре идеальная поверхность излучает энергию порядка 0,05 Вт/см в диапазоне частот, достигающих 10 Гц. При таком малом потоке тепловые шумы, связанные со случайным характером излучения, ограничивают чувствительность приемника излучения. Поэтому вариации излучения меньшего уровня, чем случайные вариации шумов, однозначно интерн претировать не представляется возможным. [c.526]

Расширение сжатого газа (с совершением внешней работы) осуществляется в поршневых или турборасширительных машинах (детандерах). Изменение температуры идеального газа при его расширении в политропическом процессе с показателем политропы /г [c.55]

Т. е. температура идеального газа при дросселировании остается постоянной. Это явление объясняется тем, что внешняя энергия идеального газа до и после дросселирования, т. е. при его расширении без совершения работы, одинакова (piV = поэтому сохраняется его запас внутренней энергии и Т = onst. [c.742]

Как отмечено выше, теоретическая плотность железа, имеющего при комнатной температуре идеально упакованную кристаллическую решетку, может быть установлена довольно точно. Все нарушения укладки атомов в решетке (дефекты структуры) - точечные (вакансии и межуэельные атомы и их Группировки), одномерные (дислокации и дисклинации), двумерные (дефекты упаковки, границы субзерен, границы зерен и границы фаз), а также трехмерные дефекты (например, микропоры), которые по определению относятся к микроструктуре и не требуют анализа на атомном уровне, - неизбежно приводят к дилатации и изменению плотнос- и металла. Соответственно вклад дефекта в изменение удельного объе-или плотности металла может послужить оценкой значимости вклада Данного вида дефектов в изменение его субмикроструктуры. [c.97]

Повышение индекса вязкости объясняют изменением растворимости присадки в масле с повышением температуры. Идеальная присадка при самой низкой избранной температуре близка к выпадению в осадок (крупные клубки, плохая сольватация и, следовательно, низкая загущающая способность). При высокой температуре молекула присадки находится в масле в вьггяну-том состоянии вследствие лучшей растворимости и сольватации и, следовательно, присадка обладает высокой загущающей способностью. [c.967]

Boyle температура Бойля, температура идеального поведения газа [c.421]

При понижении температуры идеального газа происходит линейное уменьшение произведения РУ в соответствии с тем, что мь1 определили идеальный газ как подчиняющийся уравнению РУ=Я1. Экспериментальные исследования большого числ газов при низких давлениях показывают, что произведение РУ стремится к нулю при температуре, несколько меньше —273 °С. Другие экспериментальные данные также свидетельствуют о том, что температурная точка около —273 °С обладает особыми [c.229]

В 1845 г. Джоуль пытался заметить, какое измене1ше температуры происходит, когда идеальный газ, расширяясь, переходит нз одного сосуда в другой, из которого предварительно был откачай воздух. Ему ие удалось за.метить какого-либо изменения температуры идеального газа и, основываясь иа этом, он опроверг теорию Ньютона, описаниую в задаче [c.249]

Идеальный газ — система материальных точек, находящихся в беспорядочном движении и не обладающих силами притяжения. В идеальных газах взаимодействие между молекулами отсутствует, и объем, занимаемый самими молекулами, исчезающе мал по сравнению с объемом всего газа. Идеальный газ в действительности не существует. Но в ряде случаев газ находится в таком состоянии, когда конечные размеры молекул и силы взаимного притяжения настолько малы, что ими можно пренебречь. Такое положение возникает в тех случаях, когда расстояние между отдельными молекулами во много раз больше размеров самих молекул. К идеальным можно отнести газы, находящиеся при сравнительно невысоких давлениях и высоких температурах. Идеальные газы подчиняются основным газовым законам, установленным Гей-Люссаком, Шарлем, Бойлем и Ма-риоттом. [c.10]

Для идеальных газов энтальпия не зависит от давления. Отсюда следует, что при дросселировании 11 = 2=соп51 и при этом температура идеального газа останется неизменной. Таким образом, в этом случае эффект Джоуля — Томсона равен нулю, [c.207]