Характеристика зажигания разряда

Наличие минимума на кривых рис. 167 объясняется тем, что при уменьшении давления происходят два процесса возрастает интенсивность ионизации (вследствие увеличения прироста энергии электрона на одном свободном пробеге) и увеличиваются потери электронов из-за диффузии. Сначала преобладает первый процесс и число электронов в 1 сж возрастает. Но затем (при дальнейшем уменьшении давления) влияние прироста энергии перекрывается возрастанием диффузии. Таким образом, ход кривых ряс. 167 объясняется несколько иными причинами, чем ход обычных кривых характеристики зажигания разряда на постоянном [c.401]

Рис. 6. Характеристика зажигания разряда в зависимости от расстояния между электродами Л и давления газа р.

Сравнение характеристик положительного столба высокочастотного тлеющего разряда с тлеющим разрядом постоянного тока производилось в ряде исследований. Потенциал зажигания высокочастотного разряда значительно ниже, чем на постоянном токе и зависит от частоты р22 223] Особо подчеркивается влияние стенок на потенциал зажигания разряда Р [c.49]

Пусковая характеристи-ка тиратрона показывает напряжение катод-сетка 11 , вызывающее зажигание разряда в тиратроне, как функцию напряжения катод-анод и а- Примеры двух таких характеристик приведены на рис. 125, где/соответствует большой, а II— малой проницаемости сетки. [c.320]

Характеристики рис, 125 соответствуют зажиганию тиратрона на постоянном токе при неизменном режиме. На переменном токе при каждом повторном зажигании разряда в цепи сетки ещё имеет место ток, созданный ионами, оставшимися от предыдущего [c.320]

Для этой области давлений зависимость пробойной напряжённости поля Еа от давления при каждой данной частоте имеет такой же общий вид, как кривые—характеристики зажигания для разряда на постоянном токе (рис. 165). [c.398]

Пусковая характеристика тиратрона показывает напряжение катод — сетка 11д, вызывающее зажигание разряда в тиратроне, как функцию напряжения катод — анод (/<,. Примеры двух таких [c.691]

Характеристика возникновения разряда. Напряжение зажигания зависит от расстояния между электродами, их формы, материала, катода, от давления газа, его состава и степени чистоты. [c.14]

На рис. 6 приведены соответствующие характеристики возникновения разряда. Они дают возможность определить напряжение зажигания в зависимости от величины произведения расстояния между электродами с1 на давление газа р. [c.14]

Рис. 21. Характеристики запаздывания зажигания разряда в цепи анода (а) и характеристики восстановления пробивной прочности анодного промежутка тиратрона (б).

Заметим, что все три описанные схемы можно использовать не только для сравнения характеристик ламп, их можно использовать и как измерительные. Однако в последнем случае необходимо, во-первых, заранее проградуировать масштабную сетку экрана осциллографа, во-вторых, устранить смещение положения нулевой точки, которое наблюдается в момент зажигания разряда в лампе, или каждый раз перед измерением возвращать нулевую точку в исходное положение. Для возвращения нулевой точки в исходное положение в случае осциллограмм на рис. 23,а и б в качестве ориентира можно использовать, например, вертикальные участки осциллограмм, соответствующие нулевым значениям тока, а в случае рис. 23,в — точку В. [c.44]

При частотах питающего напряжения ниже нескольких сотен герц характеристики периодического разряда мало отличаются от соответствующих характеристик разряда постоянного тока. Правда, при этом в начале каждого полупериода может происходить новый пробой. Действительно, на низкой частоте после обращения внешнего поля в нуль заряды могут успеть рекомбинировать раньше, чем поле вновь в достаточной степени вырастет, причем разряд будет гаснуть дважды в период. Чем выше частота, тем меньшая доля зарядов успевает рекомбинировать за время существования недостаточного для поддержания разряда поля. Поэтому потенциал повторного зажигания разряда падает с ростом частоты. При частоте выше нескольких килогерц состояние разряда, как целого, почти не успевает измениться за полупериод и степень ионизации остается практически постоянной. С дальнейшим ростом частоты амплитуда колебаний электронов становится много меньше расстояния между электродами. Процессы на электродах перестают играть роль. Появляется возможность возбуждения разряда не только в реакторах с внутренними электродами, но и (при диэлектрическом корпусе реактора) с помощью наружных электродов или индуктора. При индукционном возбуждении разряда возбуждающее поле максимально у стенок разрядной трубки. Это оказывает влияние на условия баланса электронов и тем самым — на локальные и усредненные характеристики плазмы 16]. Однако надежные экспериментальные данные, позволяющие корректно сравнить свойства плазмы индукционного разряда и разряда постоянного тока, нам не известны. [c.342]

Характеристика лампы тлеющего разряда показана на рис. 22.11. Как видно из этого рисунка, ток через лампу не течет до тех пор, пока напряжение питания не достигнет потенциала зажигания. Последний не строго постоянен, мо может изменяться в некоторых пределах в зависимости от интенсивности светового или ионизирующего излучения, воздействующего на возникновение тлеющего разряда в лампе. Как только разряд устанавливается, напряжение на лампе несколько падает и в дальнейшем остается почти постоянным при изменении тока, протекающего через лампу, в очень широких пределах. [c.292]

В период осуществления этой программы многие переменные исследовались с точки зрения влияния, которое они оказывают на физические и электрические характеристики разрядов и на энергию, необходимую для зажигания [1—5]. Разработана также теория зажигания движущихся газов [4], которая связывает многие из этих переменных. Цель настоящей статьи — суммировать эти экспериментальные данные, изложить теорию и показать, до какой степени эта теория подтверждается экспериментальными данными. [c.32]

Разработана теория искрового зажигания в нетурбулентном н турбулентном потоках однородных газовых смесей при использовании разрядов большой длительности. Теория основана на концепции, что только часть разряда существенна для зажигания. Пользуясь этой теорией, удалось установить связь между энергией зажигания, плотностью и скоростью газа, расстоянием между электродами, длительностью искры, интенсивностью турбулентности и характеристиками топлива. Имеющиеся в ограниченном количестве данные подтверждают полученное соотношение, за исключением зависимости от состава смеси, которая требует введения эмпирического множителя. [c.52]

В третьей главе (автор В. А. Бондарь) в связи с вопросами, связанными с воспламенением горючих сред электростатическими разрядами, приводятся новые данные по определению минимальной энергии зажигания — характеристике чувствительности газо-, паро-и пылевоздушных горючих смесей к тепловому воздействию. [c.8]

Минимальная энергия зажигания — один из важных параметров, используемых при обеспечении пожаро- и взрывобезопасности технологических процессов при переработке горючих веществ и электростатической искробезопасности. Она может служить характеристикой чувствительности к воспламенению горючих смесей электрическими разрядами. [c.312]

Рис. 15. Вольт-амперная характеристика дуги переменного тока С — напряжение зажигания В — напряжение тлеющего разряда, возникающее на короткое время после зажигания дуги А — напряжение дугового режима

Поверхность некоторых полимеров, подвергаемых действию электрического разряда, может обуглиться и стать причинои появления тока проводимости. Дугостойкость — мера такого свойства материала — оказывается весьма важным показателем при использовании полимеров в качестве электроизоляционного материала, например в системах зажигания двигателей внутреннего сгорания. К сожалению, никакой корреляции этой характеристики с химическим строением найти пока не удалось. [c.221]

Катод, не успевший ещё охладиться после разряда, имевшего место в предыдущем полупериоде тока, с самого начала полупериода, когда внешняя э.д.с. проходит через нуль, эмиттирует электроны. От точки О до точки А характеристика соответствует несамостоятельному разряду, источником которого являются эмиттируемые катодом электроны. В точке А происходит зажигание дуги. После точки А разрядный ток быстро увеличивается. При наличии сопротивления во внешней цепи напряжение между электродами дуги падает, хотя э.д.с. источника тока (пунктир на рис. 127), пробегая синусоиду, ещё увеличивается. С уменьшением напряжения и тока, даваемого внешним источником, разрядный ток начинает уменьшаться. [c.328]

Вольтамперная характеристика. Распределение потенциала в тлеющем разряде. При увеличении разности потенциалов между электродами до потенциала зажигания и выше несамостоятельный разряд переходит в самостоятельный, согласно картине, обрисованной в предыдущей главе. Если внешнее сопротивление цепи таково, что сила тока не может достигнуть очень больших значений, развитие разряда останавливается на стадии тлеющего разряда. [c.456]

Вид характеристики низковольтной дуги очень сильно зависит от условий внешнего контура разрядной трубки. Типичные примеры характеристик низковольтной дуги приведены на рисунках 215 и 216. Кривая рисунка 215 имеет резко выраженную падающую часть ВС и далее неустойчивую соответствующую колебательному режиму разряда часть О. На кривой рисунка 216 показано явление гистерезиса тока и различие между величиной наименьшего потенциала горения 1] и потенциала зажигания В низковольтной дуге весь разрядный промежуток представляет собой газоразрядную плазму, за исключением сравнительно тонких слоёв пространственного заряда около каждого из электродов. [c.507]

Зажигание короны происходило при 600 в. Величина V равнялась 500 в. При повышении напряжения выше V к ок, проходящий через детектор, возрастал, причем колебания тока были ничтожны. При напряжении выше 1000 в положительный коронный разряд переходил в другие виды самостоятельного разряда. В связи с большой устойчивостью разрядного тока на протяжении всей вольтамперной характеристики областью работы детектора на положительной короне является вся вольтамперная характеристика детектора. [c.49]

Исследования разряда проводились с целью выяснения физической картины ионизационных процессов при разряде между диэлектрическими стенками. Существует несколько точек зрения на ход процесса разряда в подобных условиях. Так, в работах [1, 2] принято, что разряд носит дискретный импульсный характер, каждому импульсу соответствует напряжение зажигания и погасания. В некоторых случаях принимается, что напряжение погасания равно нулю. В работе [3] макроскопические характеристики (зависимости среднего тока и мощности от напряжения) озонатора, использующего данный вид разряда, рассчитываются с точки зрения постоянства напряжения горения на газовом промежутке при разряде. В работе [4] ток разряда характеризуется импульсной и квазистационарной составляющими. [c.74]

Максимальное напряжение характеристики самостоятельного тихого разряда соответствует напряжению зажигания Пг. При тлеющем разряде минимальное напряжение на лампе определяет нормальное напряжение горе[шя (Уг и. [c.14]

Электростатические разряды, следующие с проводящих элементов оборудования, по энерго-временным характеристикам адекватны разрядам заряженного конденсатора. В искровом разряде в этол1 случае может реализоваться энергия, достаточная для воспламенения горючих смесей даже с большой энергией зажигания. [c.121]

Характеристика электрического разряда в парах хлористого бора. Для тлеющего разряда в парах B lg характерно, во-первых, более высокое напряжение зажигания по сравнению с разрядом в чистом водороде во-вторых, при снятии возрастающей и падающей характеристики наблюдается явление гистерезиса, что связано с непрерывным выделением бора на электродах, способствую- [c.38]

Характеристики рисун-ка 306 — статические. Они соответствуют зажиганию тиратрона на постоянном токе при неизменном режиме. На переменном токе при каждом повторном зажигании разряда в цепи сетки ещё имеет место ток, созданный ионами, оставшимися от предыдущего периода горения тиратрона. Сеточный Рис. 306. Пусковые характеристики тира- ТОК 1д приводит к доба- рона. вочному падению напря- [c.692]

Для исследования пусковых характеристик тиратронов с потенциальным управлением собирают схему по рис. 24,6, Потенциометром fil устанавливают нужный ток подготовки / i (например, 50 мка), потенциометром Яв — заданное значение анодного иа-пряжснпя (например, 175 в. т, е, чтобы i/a было меньше О з.а)-Начальное напряжение на второй сетке U z выбирают потенциометром Ri в пределах 30—60 в, т. е. между левой и правой ветвями пусковой характеристики (рис. 19). Затем постепенно уменьшают U 2 до тех пор, пока не зажжется разряд между анодом и второй сеткой (момент зажигания фиксируют по снижению показаний вольтметра Ua - Так получают точку на левой ветви пусковой характеристики (например, точку Л). Разрывом цепи анода или снижением анодного иапряжения гасят разряд и устанавливают снова прежнее L a и начальное напряжение L z- После этого постепенно увеличивают 1)сг до момента зажигания разряда между катодом и анодом. Таким образом, получают точку на правой ветвн пусковой характеристики (например, точку D). [c.46]

Дополнительная инжекция электронов позволяет заметно улучшить эксплуатационные характеристики пртг сверхнизких давлениях 10" — 10" Па, для которых из-за недостатка свободных электронов типично затягивание зажигания разряда. Для подавления этого недостатка стандартная электродная система дополняется радиоактивным /3-источником (разрядная ячейка с триггерным устройством). [c.199]

При искровом зажигании с помощью электрической искры в газовой смеси возникает нестационарное самораспространяющееся пламя. При успешном зажигании искровой разряд инициирует узкий очаг пламени, возникающий почти мгновенно, развивающийся при некоторых условиях в самораспространяющееся пламя. Однако при зажигании может наблюдаться и кратковременное локальное распространение пламени, которое затем охлаждается и гаснет. Это случай неудачного искрового зажигания, называемого отказом зажигания. Условия, определяющие характер искрового зажигания, зависят от характеристик газовой смеси и электрической искры. Для газовой смеси основными характеристиками являются ее состав, температура, давление, динамическое состояние смеси — покой или течение, причем в случае течения смеси определяющими для зажига-ь ия искрой являются параметры этого течения. Электрическая искра характеризуется энергией, параметрами разряда, полярностью, длиной искрового промежутка. [c.16]

Чтобы установить соотношение между энергией, необходимой для зажигания, и характеристиками потока, следует определить энергию, которую выделяет этот линейный источник. Светт [2] показал, что полную энергию разряда можно разделить на две основные части. Одна часть рассеивается в небольшой зоне, называемой зоной катодного падения и расположенной вплотную к отрицательному электроду. В используемых здесь условиях эта часть составляет от 7з ДО /2 полной энергии. Вторая часть рассеивается на оставшейся длине, или в зоне положительного столба. Линейный источник энергии состоит из части этого положительного столба. Предполагается, что энергия, рассеивающаяся в катодной зоне, не играет существенной роли в процессе зажигания. Это предположение вполне допустимо, так как, согласно Кобину [7], почти вся катодная энергия теряется на катоде. [c.41]

Минимальная энергия зажигания зависит также от вида пыли, влал ности воздуха и материала. С увеличением влажности количество требуемой энергии возрастает. Поскольку эффективность источников зажигания различная, следует учитывать, что минимальную энергию зажигания, найденную по искровому разряду, можно использовать без оговорок лишь как характеристику способности к воспламенению пыли под действием источника этого вида. Поэтому заслуживает внимания сделанный по результатам исследования вывод о том, что пылевоздушные смеси, требуюшие для зажигания больше 100 мДж энергии, недостаточно восприимчивы к воспламенению от разряда статического электричества в промышленных условиях [70]. Для большинства пылей, однако. [c.79]

До сих пор рассматривались только опыты с пробоем между двумя больигами плоскими электродами. Если взять электроды другой формы, например цилиндр с расположенной на его оси проволокой, то потенциал зажигания будет сильно различаться при разных полярностях, причем различие зависит от природы газа (рис. 103) и давления. Это объясняется тем, что при высоких давлениях искровому пробою предшествует коронный разряд на прово,токе, весьма сходный по своим характеристикам с тлеющим разрядом. [c.222]

Если сопротивление внешней цепи не слишком мало и давление газа невелико, то при зажигании самостоятельного разряда получается форма разряда, называемая тлеющим разрядом. Тлеющий разряд характеризуется своеобразным расположением и чередованием светящихся и тёмных участков разрядного про- межутка, сравнительно малой плотностью тока и наличием около катода сравнительно узкой области с большим падением потенциала порядка сотен вольт. Температура электродов при тлеющем разряде невелика. Если в тлеющем разряде постепенно увеличивать силу тока, уменьшая сопротивление внешней цепи, то постепенно увеличиваются интенсивность свечения газа и температура катода. Вольтамперная характеристика пробегает небольшую падающую, затем возрастающую ветвь. Наконец происходит новое изменение явления прохождения тока через газ ток снова увеличивается скачком, напряжение, приходящееся на разрядный промежуток, резко уменьшается, светящиеся части разряда перестраиваются, катод сильно накаляется, и мы имеем перед собой дуговой разряд с падающей вольтамперной характеристикой. Если уменьшать сопротивление внешней цепи ещё дальше, то разряд бурно развивается. Количество тепла, выделяющееся в разрядном промежутке и на электродах, возрастает настолько, что электроды плавятся, разрядная трубка погибает. При других условиях (хорошо защищённые от потерн тепла быстро разогреваемые разрядом электроды, малое сопротивление внешней цени) стадия тлеющего разряда при увеличении напряжения между электродами пробегается быстро при пробое газового промежутка в этом случае практически непосредственно возникает мощный дуговой разряд, и всё явление носит характер короткого замыкания цепи. [c.15]

Введение больших проб электроотрицательных соединений может погасить разряд, и зажигания короны вновь не произойдет, так как величина на вольтамперной характеристике находится выше области работы детектора. Величина пробы, которая может погасить корону, зависит от силы тока. Например, при токе 10 ца было достаточно 0,2 цл кислорода, чтобы погасить разряд. Максимальная чувствительность детектора при данных условиях о пыта приблизительно равна 10 —105 мл-мв1мг. [c.48]

Если изменять напряжение на лампе с включенным последовательно резистором R (рис. 8), то, когда i/б достигает напряжения зажигания (Уз. ток в цепи скачком возрастает. При уменьшении (/в ток плавно уменьшается. Лампа гаснет, когда питающее напряжение достигнет величины Un, при которой ток в лампе становится меньше критической величины, необходимой для поддержания разряда. Приведенная характеристика зависимости тока от напряжения пО Добна характеристикам реле и поэтому называется релейной характеристикой. [c.18]