Поршень закон движения

Зная закон движения поршня, можно установить закон подачи объемов жидкости. В самом деле, если за элементарный отрезок времени Л поршень проходит путь dx, то поданный при этом объем жидкости выразится [c.122]

Рассмотрим систему, состоящую из пружины, поршня и столба жидкости длиной /. Жидкость выведена из состояния покоя и совершает свободные колебания. Определим закон движения жидкости и вычислим период ее колебаний, если масса поршня т, площадь поперечного сечения трубопровода Р, режим течения ламинарный. В момент времени I поршень выведен из положения равновесия. Избыточное давление в этот момент равно р. Тогда дифференциальное уравнение движения поршня будет иметь вид [15] [c.181]

Неравномерное движение поршня, приводимого кривошипношатунным механизмом, является причиной неустановившегося движения перекачиваемой жидкости. Это относится не только к жидкости в цилиндре насоса, на которую непосредственно воздействует поршень, но вследствие непрерывности потока распространяется и на ту жидкость, которая находится в трубопроводах, примыкающих к цилиндру насоса. Следовательно, во всасывающем и нагнетательном трубопроводах насоса жидкость подчиняется законам движения поршня. [c.267]

Наилучшие условия работы регенератора создались бы в том случае, если бы поршень совершал не гармоническое движение, а останавливался в конце каждого хода. Однако достаточно высокий к. п. д. можно получить и при использовании, ввиду его простоты, гармонического закона движения поршня. [c.64]

Если у приводных насосов поршень движется по вполне определенному закону, обусловленному кривошипно-шатунным механизмом, то у насосов прямого действия движение поршня не ограничено какой-либо кинематической системой и зависит в каждый момент времени непосредственно от сил, действующих на всю поршневую группу. [c.91]

Основная особенность работы прямодействующих насосов — отсутствие определенного закона движения поршня, обусловленного конструкцией привода и характерного для приводных поршневых насосов. Изменение скорости движения поршня здесь определяется сопротивлениями, встречаемыми со стороны жидкости. Поршень приводится в движение давлением упругой среды (пара), вследствие чего преодоление инерции жидкости в трубопроводах идет мягко, без заметного изменения давления при работе насоса. [c.162]

Идеально вязким элементом является поршень, свободно двигающийся в цилиндре с вязкой жидкостью. Его поведение подчиняется закону Ньютона, по которому в процессе деформации при приложении напряжения о увеличивается скорость движения жидкости о=г о, где V — скорость деформирования вязкой жидкости,, [c.94]

Постановка такова пусть на отрезке О х < а находится покоящийся политропный газ с известными параметрами ро, q и пусть в момент времени I = О в этот газ из положения х - О начинает вдвигаться поршень с пулевой начальной скоростью. На плоскости событий (.х, i) из точки О выходит прямолинейная характеристика ОВ, разделяющая области возмущенного и покоящегося газа, которая приходит в точку В в момент времени Ь = a/ Q. Требуется найти такой закон движения поршня х -- X(t), чтобы его траектория соединяла точки О и В и чтобы в области ОЛВ не возникала градиентная катастрофа (см. рис. 15). [c.189]

Электрический изодром представляет собой цепь, состоящую из конденсатора 12 и сопротивления 11, подключенную к потенциометру 13. Последний постоянно обтекается током тахогенератора, выпрямленным мостовым выпрямителем Ву. Ползунок потенциометра 13 связан с перемещением поршня сервомотора направляющего аппарата. При движении поршня сервомотора по цепи электрического изодрома в зависимости от направления движения, потечет зарядный или разрядный ток, который после остановки сервомотора будет уменьшаться до нуля по закону экспоненты (подобно тому, как возвращается в среднее положение поршень масляного катаракта). [c.296]

Пусть поршень гидроцилиндра 1, имеющий площадь 5), под действием внешней силы Ру перемещается вниз с некоторой скоростью Уу. При этом в жидкости создается давление р = ]/51. Если пренебречь потерями давления на движение жидкости в трубопроводе, то это давление передается жидкостью по закону Паскаля в гидроцилиндр 2 и на его поршне, имеющем площадь а, создает силу, преодолевающую внешнюю нагрузку Р2=р8г. [c.104]

Представим себе газ, заключенный в цилиндр, который термически изолирован, и будем подвергать этот газ равновесному адиабатному сжатию. Известно, что температура газа повышается. Спрашивается, почему она возрастает, как это понять с молекулярной точки зрения Молекулы газа находятся в движении. Ударяясь о стенки и о поршень, они изменяют направление своего движения, причем каждый раз, когда какая-либо молекула ударяется о движущийся поршень, эта молекула приобретает некоторый прирост скорости, заимствованный от поршня. При каждом таком соударении этот прирост скорости, конечно, весьма мал. Однако он не равен нулю. Допустим, что мы стали двигать поршень в два раза медленнее тогда раньше, чем он пройдет определенное расстояние, та же, какая-то замеченная нами молекула успеет в два раза большее число раз удариться о поршень, и поэтому (хотя каждый раз она получит теперь в два раза меньший прирост скорости, но так как число ударов также в два раза возрастет) общий прирост скорости, а стало быть, в итоге и общее повышение температуры, вызванное определенным перемещением поршня, останутся без изменения. Поэтому, когда мы переходим в пределе к бесконечно медленному перемещению поршня, эффект повышения температуры сохраняется и равновесное адиабатное сжатие приводит к разогреву газа. Эти простые соображения об адиабатно сжимаемом газе полезно иметь в виду, анализируя содержание закона Нернста. [c.184]

Если расширение газа протекает по законам адиабаты или политропы, то необходимо иметь в виду, что здесь могут иметь место два случая 1) когда расширение идет с совершением внешней работы, т. е. когда сжатый газ действует на поршень в цилиндре расширительной машины, приводя его в движение 2) когда расширение протекает без совершения внешней работы, т. е. когда газу при его расширении не противостоит никакое препятствие (подобно поршню). Второй случай имеет место, например, при переходе газа через вентиль (или дроссельный клапан) из сосуда высокого давления в сосуд низкого давления. Отсюда ясно, что так как во втором случае, газ никакой внешней работы не совершает, то для него неприменимы уравнения (39)—(42г). Неприменимость указанных уравнений следует также из того, что вывод этих уравнений состояния основан на принципе сжатия газа за счет внешних усилий, т. е, такого сжатия, когда на этот процесс затрачивается определенная механическая работа. [c.101]

Если расширение газа протекает по законам адиабаты или политропы, то необходимо иметь в виду, что здесь. могут иметь место два случая 1) когда расширение идет с совершением внешней работы, т. е. когда сжатый газ действует на поршень в цилиндре расширительной машины, приводя его в движение [c.69]

В насосах непрямого действия поршень насоса связан с кривошипом вращающегося вала, а последний — с электродвигателем. Таким образом, движение поршня насоса происходит по закону кривошипно-шатунного механизма. [c.225]

Молекулярно-кинетическая теория дает объяснение влияния температуры и давления па поведение газа, выражаемое так называемыми законами газообразного состояния. Например, закон Бойля выражает зависимость между давлением и объемом газа нри постоянной температуре. На рис. 82, а показан цилиндр с подвижным поршнем, содержащий газ при постоянной температуре и давлении, равном единице. Все силы, стремящиеся двигать поршень книзу, включая атмосферное давление и вес поршня, принимаются равными одной единице внешнего давления. Общая внешняя сила точно уравновешивается силой ударов молекул газа о нижнюю стенку поршня. Если поршень нагрузить так, что внешнее давление станет равным двум единицам, он переместится в новое положение (рис. 82, б). Если, нагружая поршень, увеличить внешнее давление до четырех единиц, он переместится еще пиже (рис. 82, в). Экспериментально установлено, что объем газа под действием двух единиц внешнего давления равен половине объема, занимаемого газом под действием одной единицы давления. Поскольку скорости молекул газа и масса частиц при постоянной температуре остаются неизменными, кинетическая энергия газа также не изменяется. Единственное, что остается молекулам газа для уравновешивания двух единиц внешнего давления,— это увеличить вдвое частоту ударов о нижнюю стенку поршня. Это достигается в результате движения [c.105]

Движение осадка в роторе вибрационно-пульсирующей центрифуги. В центрифугах этого типа используется цилиндроконический ротор с горизонтальной осью (рис. 3.18), причем неподвижный поршень установлен в начале цилиндрической части. Направленное движение осадка по цилиндрической части ротора при его осевых вибрациях обеспечивается тем, что к стенке поршня подводится суспензия и осадок непрерывно заполняет кольцевой зазор, образующийся между поршнем и продвинувшимся по стенке ротора ранее сформировавшимся слоем осадка. Принимают, что движение обезвоженного осадка по цилиндрической части ротора определяется теми же закономерностями, что и в центрифугах с поршневой выгрузкой осадка. Предполагается, что колебания ротора происходят по гармоническому закону. На частицу массы осадка т, находящуюся на внутренней поверхности цилиндрической части ротора и примыкающей к поршню, действуют центробежная сила Р, = тгq(o, равная нормальной реакции поверхности (силой тяжести пренебрегают) N, реакция Q со стороны стенки, которая по величине равна силе инерции частицы, совершающей колебания, но имеет противоположное направление Q — P2== == mA(S) sin 0, а также сила трения F = fN = В приве- [c.121]

Как было показано в гл. 2, перемещение жидкостей по трубопроводу происходит лищь при наличии разности полных напоров на его концах. Если эта разность напоров обусловлена более высоким уровнем жидкости в исходной емкости по сравнению с собирающей, то такое перемещение жидкости именуется самотеком. Скорость движения жидкости при этом, как правило, невелика. Для повышения скорости подачи жидкости, а также для транспортирования жидкости с некоторого уровня на более высокий используют принудительное течение за счет создания дополнительного напора. Этот напор может быть обеспечен путем увеличения давления газа на свободную поверхность жидкости в резервуаре, из которого откачивается жидкость (назовем его расходным), — такие устройства получили название напорных емкостей, или монтежю. Необходимое давление в последних рассчитывают на основе законов гидравлики с учетом всех гидравлических потерь в трубопроводе от монтежю до приемного резервуара. Но чаще всего необходимый напор создают путем передачи механической энергии от движущихся рабочих органов (поршень, колесо и т.д.) к жидкости. В последнем случае преобразование механической энергии двигателя в энергию транспортируемой жидкости с помощью рабочих органов происходит в гидравлических машинах, называемых насосами, или (чтобы подчеркнуть наличие движущихся рабочих органов, передающих механическую энергию к жидкости) механическими насосами. [c.261]

Так как между поршнем и жидкостью имеется гидравлическая связь, то жидкость в трубопроводах движется по тем же законам, что и поршень, но с повышенной скоростью и ускорением, поскольку FjFi > 1. Инерционные напоры могут достичь значительных величин, приведя к недопустимым повышениям или понижениям напора в трубопроводах, вызвав наступление кавитации. Для более равномерного движения жидкости, уменьшения влияния инерционных напоров на всасывающих и нагнетательных трубопроводах ставят воздушные колпаки. Упругая среда в колпаках (жидкость или газ) смяг- [c.118]

Основную часть отсадочной машины (рис. 53) представляет ящик 7, разделенный вертикальной, не доходящей до дна перегородкой 2 на два отделения. В одном отделении движется четырехугольный поршень 3, в другом укреплено неподвижное, горизонтальное или слабо наклонное решето 4. Вода подается в нижнюю часть ящика, обычно со стороны поршня 5, и переливается через слив 6. Под влиянием колебательных движений воды, вызываемых качаниями поршня, обогащаемый уголь, поступающий на решето, расслаивается на породу, промежуточный продукт и чистый уголь. Отверстия решета делаются меньше ижних размеров обогащаемого класса. При движении поршня вниз вода быстро поднимается через решето под совместным действием поршня и свежего притока. При движении поршня вверх свежий приток воды замедляет ее опускание сквозь решето. Такое пульсирующее движение воды создает особо благоприятные условия для разделения угля от породы. Действительно, при движении воды вниз разделение взвешенного в воде материала происходит исключительно благодаря разности удельных весов, так как скорость падения его по отношению к воде не велика. Прежде всего опускается порода, затем идет полупродукт и вверху остается чистый уголь. При Движении воды вверх, по законам равнопадаемости, при соответствующем классе крупности угля и скорости движения воды, вся порода остается внизу, а весь чистый уголь выносится наверх, промежуточный продукт находится между ними. После того как на решете накопится постель породы и слой промежуточного продукта, обогащенный уголь будет уходить из отсадочной машины через слив 6 вместе с водой. В зависимости от положения заслонок 7, регулирующих толщину породной постели, промежуточный продукт может направляться частично с углем и частично с породой. При легкообогатимых углях довольствуются разделением на обогащенный уголь и породу, обычно же выделяют промежуточный продукт отдельно. Для этого две, а для труднообогатимых углей и три, отсадочные машины соединяются в одно аппарате. Такая двухсекционная (двухступенчатая) отсадочная машина системы Гум-больдта показана на рис. 54. Обогащаемый уголь поступает в машину с боковой стороны (на рисунке — слева). В первой секции происходит удаление породы, которая, подвигаясь слоем по решету, спускается через заслонку вниз, обогащенный же уголь вместе с промежуточным продуктом переносится водой через порог во вторую секцию машины. Здесь происходит отделение чистого угля от промежуточного продукта, который, образуя на решете постель, спускается вниз, а чистый уголь выносится водой через слив на обезвоживающие грохота. Порода и промежуточный продукт удаляются из машины ковшевыми элеваторами или другими устройствами. Для четкого разделения обогащаемого угля высота слоя [c.118]

Поршень, занимавший в момент времени t = 0 [юложение х = О, выдвигается по закону X = at а < 0) из трубы, заполненной покоящимся политропным газом (при а > 0), в котором скорость звука равна со. Описать движение газа в классе простых волн. [c.214]

Итак, задача обтекания заостренного тела в гиперзвуковом приближении оказывается равносильной задаче о неустановившемся движении газа, возникаюшем под действием поршня, вдвигающегося в покоящийся газ по заданному закону (И) и порождающего впереди себя ударную волну. В этом смысле говорят о поршневой аналогш1 (или поршневом приближении) при гиперзвуковом обтекании тонких тел. Эта аналогия поясняется на рис. 1, где выделена полоса, играющая роль трубы, в которой по состоянию 1 распространяется ударная волна (элемент головного скачка), когда поршень (элемент поверхности тела) вдвигается в газ 1. При этом полоса считается неподвижной, а тело — движущи.мся в отрицательном направлении оси х со скоростью ( . Можно показать (см. [11]), что поршневая аналогия справедлива не только для плоскопараллельного обтекания, но также и в общем случае пространственного обтекания с большим числом Маха тонкого тела сложной конфигурации. При этом требуется выполнение только одного условия всюду в потоке параметр К конечен и имеет порядок единицы. [c.312]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология