Магнитный момент составляющие

Так, комплексный цианид-ион в соединении K2[Ni( N)4] (рис. 8.9, в) диамагнитен, т. е. имеет ц = 0, тогда как ион содержит два неспаренных электрона (рис. 8.9, а), и рассчитанный для него магнитный момент составляет 2,83р,в- Диамагнетизм этой комплекс- [c.200]

Для атома или иона, имеющего п неспаренных электронов со спином 5 = 72, суммарное спиновое квантовое число равно 5 = п/2 и спиновый магнитный момент составляет [c.192]

Если вращающаяся заряженная частица находится в магнитном поле Яо, причем ее магнитный момент составляет с направлением поля угол 0, то ларморова частота прецессии оси ядерного спина вокруг направления постоянного внешнего магнитного поля будет равна [c.115]

Связанный со спином магнитный момент составляет [c.397]

Вопрос о тине связи в комплексах металлов был предметом многочисленных дискуссий. В некоторых октаэдрических комплексах железа наблюдаемый магнитный. момент составляет приблизительно 5,9 В. М., в других — всего лишь 2,3 В. М., что ненамного превышает величину, соответствующую одному неспаренному электрону. Предполагалось, что эти два типа комплексов отличаются по характеру связей . Вначале полагали. [c.262]

Наличие у электрона спинового момента было доказано опытом Штерна и Герлаха, в котором пучок атомов с неспаренными 5-электронами (Н, Ма, Ag) пропускали сквозь сильное неоднородное магнитное поле М (рис. 3.1). При этом атомы отклонялись магнитным полем по-разному в зависимости от того, был ли спин параллелен или антипараллелен магнитному полю, а величина самих магнитных моментов составляла в соответствии с теорией /5(5 -г 1) = 1 3/2 магнетона Бора ( в). [c.44]

Поверочные схемы составляют при наличии не менее двух ступеней передачи размера единицы. В каждой схеме регламентируется порядок передачи размера одной или нескольких взаимосвязанных единиц (например, единицы магнитного момента и магнитной восприимчивости). Оформляются поверочные схемы в виде чертежа. Государственные поверочные схемы также содержат текстовую часть, содержащую пояснения к чертежу. Чертеж Поверочной схемы состоит из нескольких горизонтальных полей, соответствующих ступеням передачи размера единицы. В его левой части указывают наименования полей (государственный эталон, вторичные эталоны, рабочие эталоны соответствующих разрядов, эталоны, заимствованные из других поверочных схем, рабочие средства измерений). В каждом поле схемы размещают прямоугольники с указанием наименований эталонов соответствующей ступени передачи, их диапазонов измерений и характеристик погрешности, между полями - овалы с указанием методов и погрешностей передачи размера единицы. Остальные требования к содержанию и оформлению поверочных схем приведены в ГОСТ 8.061-80. [c.192]

Г/ и р/ — ее радиус-вектор и импульс соответственно, то из-за больших величин масс ядер существенно уменьшаются магнитные моменты и, следовательно, вращательные силы перехода. По сравнению с электронными переходами это уменьшение составляет несколько порядков (до 10-3... 10 5). [c.213]

Метод ЯМР широких линий (ЯМР низкого разрешения) является полезным дополнением к рентгенографии при изучении как монокристаллов и поликристаллических образцов, так и твердых рентгеноаморфных объектов [758, 759]. В отличие от ЯМР высокого разрешения (см разд. 4 1 3) характер спектров ЯМР широких линий определяется прямым диполь-дипольным взаимодействием и существенным образом зависит от относительного расположения в твердом теле атомов, имеющих ядерные магнитные моменты Для изотопов легких ядер Н, Р ширина линии значительно превышает химический сдвиг, т е линии, соответствующие поглощению изотопов, входящих в состав различных химических соединений, накладываются друг на друга Например, для протонов диапазон химических сдвигов составляет около 10 Гц, а ширина линии в твердом теле имеет порядок 10 Гц Спектры ЯМР широких линий этих элементов, как правило, симметричны Обычно регистрируется не сама линия поглощения, а ее первая производная (рис 4.1) [c.398]

Магнитный резонанс ядер и протонов имеет ряд общих характерных черт, обусловленных величиной спина, который у обоих изотопов равен 14. Однако существует и одно важное различие. Наиболее распространенный изотоп имеет спин, равный нулю, и не наблюдается в экспериментах ЯМР. У изотопа магнитный момент есть, однако естественное содержание этого изотопа составляет всего 1,1 %. К тому же гиромагнитное отношение у ядер составляет около /4 величины гиромагнитного отношения для протонов. Поскольку чувствительность метода в экспериментах по наблюдению ЯМР пропорциональна гиромагнитному отношению в третьей степени, то ядра дают сигнал ЯМР, который имеет в 4 , или 64, раза меньшую интенсивность, чем сигнал от того же количества протонов. Низкое естественное содержание (1,1 %) и одновременно малое значение величины гиромагнитного отношения приводят к понижению относительной чувствительности по сравнению с протонами в экспериментах на ядрах приблизительно в 6000 раз. [c.54]

Магнитные моменты электронов и ядер связаны с их собственными моментами количества движения (спин) и составляют [c.248]

Магнитные свойства. Магнитный момент атомов Не равен магнитному моменту их атомного ядра и составляет 0,7618 1о1> — магнитный момент протона. Магнитный момент ядра Не в отличие от момента протона отрицателен. Он является наибольшим по абсолютной величине отрицательным магнитным моментом атомного ядра. Сведения о магнитных свойствах Не важны для выяснения причин аномалий, наблюдаемых при низких температурах. [c.255]

Парамагнетизм является результатом ориентации постоянных магнитных диполей в образце. Постоянные магнитные диполи обусловлены или спинами неспаренных электронов, или угловыми моментами электронов на атомных или молекулярных орбиталях. Электроны на орбиталях с /= 1, 2, 3. .. имеют угловой момент и поэтому обладают магнитным моментом. Ядра с магнитными моментами также характеризуются парамагнитными свойствами. Однако ядерный парамагнетизм составляет только одну миллионную долю парамагнетизма, обусловленного орбитальными моментами или спинами неспаренных электронов. Магнитные свойства ядер исследуют методом ядерного магнитного резонанса. [c.496]

Концентрационные ограничения в спектроскопии ЭПР значительно ниже, чем в ЯМР. Например, если для ЯМР Н и Р рабочий интервал концентраций водных растворов лежит в пределах 1—10 М, то для спектроскопии ЭПР он значительно шире от 1 до Ю " М. Для парамагнитных частиц с шириной линии 1Э минимально обнаруживаемое число частиц составляет З-Ю о (или 10 моль/л) [824] Аналогично спин-спи-новому взаимодействию, наблюдаемому в ЯМР, нередко проявляется сверхтонкая структура (СТС), обусловленная взаимодействием между электронным и ядерным магнитными моментами. Таким образом, в принципе по своим потенциальным возможностям применительно к химии комплексонов спектроскопия ЭПР является достойным эквивалентом ЯМР спектроскопии диамагнитных комплексонатов [c.433]

Как отмечено выше, изотопы С и с / = 1/2 относятся к нечувствительным ядрам. Гиромагнитное отношение 7 (а следовательно, и магнитный момент fl) для С составляет лишь 1/4 аналогичной величины для Н. Для оно еще меньше и составляет 1/10 аналогичной величины для (уравнение 9.3-14). [c.210]

Железо(П1) подобно марганцу(П), как правило, образует высокоспиновые комплексы, за исключением соединений с лигандами сильного поля, например [Fe( N)e] , [Fe (dipy)gl + и [Fe (рЬеп)д1 . У высокоспиновых комплексов магнитные моменты почти всегда близки к чисто спиновому значению 5,9 [Хв, так как основное состояние (возникшее из состояния свободного иона) не имеет орбитального углового момента и, кроме того, по-видимому, отсутствует какой-либо механизм, обеспечивающий участие угловых моментов возбужденных состояний. Для низкоспиновых комплексов с конфигурацией 1 обычно характерен значительный вклад орбитальной составляющей в магнитный момент при температурах, близких к комнатной, и в результате магнитные моменты составляют 2,3 .i . Магнитные моменты низкоспиновых кo шлeк oв существенно зависят от температуры и при температуре жидкого азота (77° К) понижаются до - 1,9 .i . [c.276]

Если атомы ферромагнетика составляют кристаллическую решетку, то картина распределения электронов в 3< и 4х оболочках изменяется, и магнитный момент, приходящийся на один атом, уменьшается. В кристаллической решетке элеетроны оболочек М и 4 имеют склонность к переходу от одного атома к другому. Если усреднить во времени число неском-пенсированных спиновых моментов, приходящихся на один атом в кристаллической решетке, то оно окажется меньшим, чем для изолированного атома. Так, для железа магнитный момент атома в кристаллической решетке равен 2,2 1б, ДЛя кобальта - 1, 7дб и для никеля - 0,6дб- [c.21]

Измерения магнитной восприимчивости Кз[Ре(СЫ)е] показывают, что магнитный момент железа (111) в этом комплексе составляет 2,3 магнетона Бора. Таким образом, по характеру связ1-г это соединение приближается к ковалентным комплексам. [c.345]

Так как поле лигандов любой симметрии снимает вырождение -орбиталей, легко видеть, каким образом орбитальная составляю щая углового момента может быть погашена. При наличии поля лигандов энергетическая эквивалентность йхг у2- и -орбиталей будет нарушена, а их орбитальный вклад в магнитный момент будет полностью уничтожен. В симметричном поле могут быть вы рожденными только е-орбитали. Однако они не будут иметь орби тального углового момента, если будут полностью или наполови ну заполнены. Так, для октаэдрических комплексов можно ска зать, что орбитальная составляющая углового момента будет по гашена для следующих электронных конфигураций спин-свобод-ные 1, Y, Y, спин-спаренные и ЗД. Для электронных конфигураций, имеющих 1, 2, 4 или 5 е-электронов, должна сохраняться некоторая орбитальная составляющая, и в первом приближении этот факт объясняет различие между экспериментально найденным магнитным моментом и вычисленным из чисто спиновой формулы. Поля с другой симметрией могут быть рассмотрены аналогичным образом. На основании сказанного, из табл. 7-12 видно, что, даже принимая во внимание полное или частичное погашение орбитальной составляющей, некоторые эксперименталь ные значения все еще недостаточно хорошо согласуются с пред сказанными моментами. Это можно приписать спин-орбитально-му взаимодействию, которое может примешиваться в случае неко горых более высоких уровней со значением 5, таким же, как и е основном состоянии . Для учета этого взаимодействия напишеы следующее выражение для эффективного магнитного момента [c.279]

Явление ферромагнетизма обусловлено тем, что внутри ферромагнетиков ниже температуры, называемой точкой Кюри, имеются небольшие кристаллические области, называемые доменами ( 3), в них спины неспаренных электронов оказываются ориентированными взаимно параллельно. Это значит, что в пределах домена существует спонтанная (самопроизвольная) намагниченность. Обычно направленность магнитных полей доменов самая разнообразная. Поэтому, чтобы намагнитить все тело, необходимо воздействовать на него внешним магнитным полем. Действие этого поля сводится к повороту магнитных моментов доменов в направлении внешнего поля (ориентация доменов) и к увеличению тех доменов, магнитные моменты которых составляют неименьшнй угол с направлением магнитного поля, и к уменьшению других доменов. Магнитное насыщение будет достигнуто тогда, когда магнитные моменты всех доменов окажутся ориентированными в направлении поля. Это связано с изменением линейных размеров тела (с м а г н и -тострикцией). Выше точки Юори ( рромагиитные свойства тела [c.349]

Обнаружена гигантская магнитострикция кристаллов солей серебра (азида, бромида и хлорида) - относительное изменение размеров составляет 10 . Поскольку азид серебра проявляет свойства характерные для классических диамагнетиков (ц=0,9999523 0,0000072), то природа гигантской магнитострикции обусловлена не взаимодействием атомных магнитных моментов с кристаллической решеткой, а скорее всего сегнетоэлек-трическими свойствами соединения. [c.93]

Основу применения спектроскопии протонного магнитного резонанса и в общем ядерного магнитного резонансг (ЯМР) для определения структуры неизвестных веществ составляют эмпирически найденные корреляции между спектральными параметрами, химическим сдвигом и спин-спиновым взаи модействием, с одной стороны, и строением образца — с дру гой. В этом отношении ядерный магнитный момент оказалс5 [c.12]

Для вещества, состоящего из ионов или молекул с одним неспаренным электроном, вьиисленное, согласно этой формуле, значение магнитного момента должно составлять 1,73 магнетона Бора. При и = 2, 3, 4 и 5 магнитный момент должен быть равен соответственно 2,83, 3,88, 4,90 и 5,92 магнетона Бора. Приведенное здесь соотношение, учитывающее магнитный момент, который обусловлен только электронным спином, представляет собой упрощенный вариант более полного уравнения, где принимается во внимание не только спиновое, но и орбитальное движение электронов, а также диамагнитные вклады в общий магнитный момент от каждого атома, иона или молекулы и, кроме того, другие факторы (см. разд. 5.6). Однако рассматриваемое чисто спиновое уравнение вполне позволяет различать высокоспиновые и низкоспиновые электронные структуры любого комплекса путем сопоставления вьиисленного на его основе и экспериментально измеренного магнитного момента комплексного соединения. Например, экспериментальное значение магнитного момента Ре(Н20)б оказывается равным 5,10 магнетона Бора, а для Fe( N)6 оно равно нулю другими словами, последнее соединение диамагнитно. Это означает, что Ре(Н20)б является высокоспи- [c.417]

При изучении комплексонатов кадмия с ЭДТА [236] и ЦГДТА [806] благодаря ССВ М— Скарб и М—непосредственно в растворе была установлена гексадентатность этих хелантов. Как известно, кадмий имеет два изотопа, обладающих ядерным магнитным моментом (спин /г) и " С(1. Естественное содержание их невелико и составляет соответственно 13 и 12%. Поэтому наиболее интенсивная линия в спектре ЯМР комплексоната [Сс1с(11а]2 обусловлена поглоще- [c.424]

Первоначальной целью ЯМР-спектроокопии было получение спектра высокого разрешения, в котором магнитный момент каждого ядра регистрировался бы в виде четкого сигнала или сигналов поглощения. Минимальная ширина сигналов ограничивается принципом неопределенности Гейзенберга, согласно которому АЕ-А1 = к/2л, где Л — постоянная Планка, АЕ — неопределенность в энергии, а Д/ — время жизни возбужденного магнитного состояния. Поскольку для электромагнитного излучения Е = к, величина Д прямо пропорциональна ширине сигнала. Ядро, обладающее собственным магнитным моментом, хорошо экранировано от внешних воздействий, и время его жизни в возбужденном состоянии может быть сравнительно велико. Отсюда следует, что величина Av должна быть мала, часто она составляет менее 0,2 Гц. Это обстоятельство способствует успешному [c.344]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитный момент составляющие: [c.150] [c.309] [c.424] [c.229] [c.193] [c.13] [c.606] [c.37] [c.53] [c.295] [c.37] [c.6] [c.36] [c.160] [c.297] [c.303] [c.265] [c.343] [c.325] [c.435] [c.502] [c.158] [c.398] [c.11] [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология