Баланс энергии

Баланс энергии процесса теплообмена. Энергетический баланс любого теплообменника сводится обычно к составлению равенства АП = Q, где АН равно изменению энтальпии всех потоков, входящих и выходящих пи аппарата. Полагая, что потери тепла в атмосферу отсутствуют, можно написать [c.160]

Действительно, факт, что температура материала в процессе сушки практически >е изменяется до тех пор, пока влага испаряется с поверхности материала, вытекает из баланса энергии и массы в стационарном состоянии. Поэтому общее выражение для определения температуры влажного термометра может быть получено из основных законов тепло- и массопереноса. Этот вывод представлен ниже. [c.139]

Баланс импульса Баланс энергии Принципы расчета Расчет [c.253]

Если давление и температура заданы заранее как некоторые функции координаты 2, уравнения материального баланса (IX.3) или (IX.9) можно проинтегрировать. В общем случае, однако, мы не можем указать заранее значения термодинамических переменных. Давление надо определять из баланса импульса, а температуру — из баланса энергии. [c.259]

При выводе уравнения баланса энергии будем пренебрегать потенциальной энергией реагентов, так как она обычно незначительна и в любом случае зависит от физических условий в реакторе. [c.260]

Составляя баланс энергии в бесконечно малом элементе объема реактора, учтем следующие величины [c.260]

БАЛАНС ЭНЕРГИИ ГРАДИРНИ [c.171]

Даже если реакция термонейтральна, должна существовать медленная стадия, которая требует по крайней мере умеренной энергии активации, и для баланса энергии либо продукты этой стадии, либо продукты любой последующей стадии должны образовываться со значительным избытком энергии. При простой бимолекулярной реакции образования Н1 из На + 1г АН ° = —2,4 ккал [c.341]

В градирне, работающей при определенном установившемся режиме, энтальпия потоков на входе должна быть равна их энтальпии на выходе. Общий баланс энергии градирни при этих условиях можно записать в следующем виде [c.171]

Баланс энергии определяется первым законом термодинамики [c.90]

Проверьте в следующем упражнении ваше понимание действия солнечного излучения и его ро п в поддержании баланса энергии на Земле. [c.399]

После преобразования этих уравнений и их совместного решения с уравнением для локального баланса энергии [c.78]

У1.8. Баланс энергии на Земле [c.399]

Формирование поля скоростей происходит под воздействием поступающего в -й элементарны объем ДУ газового потока, энергия которого обозначена на диаграмме связи элементом 8р. Энергия уходящего газового потока обозначена элементом Изменение кинетической энергии газа отображено узлом О и С-элементом, с которыми связаны упругие свойства газового потока. Затраты энергии на сопротивление слоя потоку газа изображены на диаграмме узлом 1 и Л-элементом, который является обобщенным коэффициентом трения. Передача импульса энергии газового потока твердым частицам представлена ТР-элементом с коэффициентом передачи 8р 8р — суммарное лобовое сечение частиц -го элементарного объема. Элемент 1, отображающий инерционные свойства движущегося материала, и 5 -элемент, соответствующий затратам энергии на преодоление силы тяжести с учетом силы Архимеда, объединены единичным узлом. Согласно методике составления уравнений по диаграмме связи аналитическая форма баланса энергии для Д имеет вид [c.231]

Наконец, отметим, что смысл понятия отсутствие равновесия разный при вариации перемещений в принципе возможных перемещений и при вариации длины трещины в теории трещин. В последнем случае отсутствие равновесия может означать нарушение баланса энергий (упругая энергия совместно с работой внешних сил превышает работу разрушения), в то время как все перемещения находятся в согласии с внешними силами. [c.227]

Последняя группа слагаемых в уравнении (7.22) учитывает пространственные неоднородности электрических и магнитных полей и отклонения от равновесных переменных полей, тепловой эффект же учитывается включением соответствующего источника тепла (4.12) в баланс энергии в полных уравнениях тепломассопереноса, что и приво дит к появлению дополнительных градиентов температуры и давления. Перемещение влаги с поверхности материала в окружающую среду происходит через пограничный слой. [c.161]

Объединяя рассмотренные фрагменты диаграмм, т. е. диаграмму баланса сил и диаграмму баланса энергии по газу, получим [c.280]

Согласно этой теории и учета баланса энергий связи, кислород из газовой фазы не мол<ет превращать Ag-Оадс в Ag-Oz, аде Из данного механизма следует, что максимально возможная селективность составляет 6/7, или 85,7%. В других аналогичных теориях она не превышает 80%, в экспериментах была достигнута более высокая селективность, и эти теории не подтверждаются практикой [36]. Воге и Адамс [37] констатировали, что существует обескураживающее количество данных о кинетике окисления этилена на серебре , и опубликовали хороший обзор результатов, полученных вплоть до 1967 г. [c.231]

Комбинируя (20) с уравнением неразрывности (13), можно получить уравнение баланса энергии в следующем виде 13] [c.179]

Усредненный по времени коэффициент теплоотдачи можно найти в результате точного решения уравнения баланса энергии для элемента объема и уравнения Фурье. Для практических приложений в случае плоского слоя можно рекомендовать следующее корреляционное соотношение [c.80]

Отсюда видно, чю при малых плотностях потока массы его влияние пренебрежимо мало,. /равнение баланса энергии в газоном потоке имеет ьид [c.90]

Обычно в реализующихся на практике ситуациях известными величинами являются разность температур пара и стенки АТ и высота стенки I, а не число Рейнольдса Ке . Связь между независимыми переменными АТ к I к числами Не и Nu получим с помощью баланса энергии [c.96]

Комбинируя это выражение с балансом энергии df [c.222]

Баланс. энергии для этой системы представим в виде [c.227]

Методы расчета матрицы , / коэффициентов переноса массы рассмотрены в [10, 12]. Баланс энергии записывается теперь в виде [c.422]

Общие соображения показывают, что разность между температурами жидкой и твердой фаз в процессе фильтрации должна быстро исчезать из-за огромной поверхности теплообмена между флюидами и скелетом, так что температуры допустимо считать одинаковыми. Более точный ответ может дать следующая оценка. Характерный размер, поры / имеет порядок 10 м или менее, температуропроводность, насыщенной пористой среды х обычно порядка 10 м /с. Тогда выравнивание температуры между флюидом и скелетом должно происходить за время t = / /х = 10 с. Если нас интересуют фильтрационные процессы, с характерными временами такого порядка, то разницу температур флюида и скелета необходимо учитывать. В противном случае можно считать, что Т,., = Т. Мы так и будем делать, поскольку для технологических процессов разработки месторождений время 10 с ничтожно мало(.о Запишем теперь соотношение, выражающее баланс энергии дл системы жидкость - пористая среда. Пористую среду будем считат .. недеформируемой. Вследствие малости скоростей фильтрации пренебрежем изменением кинетической энергии флюида. Тогда, если 7-внутф ренняя энергия некоторого объема флюида и скелета, П-энергия флюида в поле потенциальных сил (в нашем случае-поле силы тяжести), тср/ согласно первому началу термодинамики имеем [c.316]

Примерно половина солнечной энергии поглощается, нагревая атмосферу, океаны и континенты. Все тела с температурой выше абсолютного нуля излучают энергию, количество которой зависит от их температуры. Земная поверхность переизлучает большую часть поглощенной энергии, но не на исходной, а на меньшей частоте - в ИК-области спектра. Это возвращаемое излучение играет исключительно важную роль в поддержании баланса энергии на Земле. Его фотоны, обладающие более низкой энергией, чем исходные, легче поглощаются атмосферой и таким образом ее нагревают. [c.398]

Без атмосферных воды и диоксида углерода, поглощающих и переизлуча-ющих энергию, баланс энергии на нашей планете поддерживался бы при средней температуре -25°С (-13°Р), очень близкой, средней температуре на Марсе. [c.399]

Такое большое расхождение по Гриффитсу объяснялось наличием мелких трещин в однородном материале, приводящих к большой концентрации напряжений в упругом состоянии. При этом составлялся баланс энергий энергии необходимой для разрушения и имеющейся потенциальной энергии деформации, которая может быть израсходована на разрушение. [c.174]

Точно такой же анализ справедлив и для сред, движущихся в направлении оси х параллельно поверхности А, если рассматривать квазигтанионарные условия и пренебрегать потоком энергии вдоль оси х. Пусть Vj — объемный расход сред, (рс Т ау)/, j- (рс1 )у. Уравнения баланса энергии в этом случае имеют вид [c.73]

Это уравнение вместе с уравнення н баланса энергии (2) и (3) составляет исходную систему уравнений для расчета изменения температур и Т - Подобный расчет демонстрируется ниже на конкретном примере. На рис. 4 изображено двухтрубное устройство для охлаждения воды с находящимся во внутренней трубе испаряющимся фреоном. В режиме кипения при вынужденной конвекции индивидуальный коэффициент теплоотдачи растет с ростом паросо-держання х. В качестве грубого приближения можно принять линейную связь между <х., и л. Уравнение баланса энергии имеет вид [c.78]

На рис. 5, построенном на основе данных измерений [5], показан баланс энергии турбулентности при течении в трубе (Не- 5-10 " ). Положительные величины озилчяют прирост энергии турбулентности. [c.124]

Это уравнение описывает баланс следугои1их пяти процессов генерации энергии турбулентности, ее вязкой диффузии, турбулентной диффузии и диффузии под влияние,и пульсаций давлеиия и ее диссипации, В первом приближении можно считать, что производство уравновешивается диссипацией всюду, за исключением центральной области трубы, где турбулентность поддерживается диффузией энергии турбулентных пульсаций. По мере приближения к пристсночиому слою начинается быстрое изменение всех слагаемых. Диффузионные слагаемые изменяют знак. В пристеночном слое оба турбулентных диффузионных слагаемых велики, ио противоположны по знаку, поэтому в балансе энергии нх суммарный вклад почти не проявляется. [c.124]

Анализ распределения температуры в теле основан на первом законе тер.чодинамики и на законе Фурье для переноса теплоты. Баланс энергии для элементарного объема несжимаемой среды, находящейся в покое, можно представить в виде [c.214]

Комбинируя уравнение баланса энергии (1) и закон Фурье (2), получаем ди4х1)еренциальное уравнение в частных производных для распределения температур [c.215]

Полное термодинамическое равновесие — скорость жидких капель настолько велика, что температура паровой фазы Tg(z) равна температуре насыщения, пока согласно балансу энергии все капли ие испарятся. Температура стенки Ти,(г) рассчитывается с помощью обычного уравнения ио теплоотдаче к одпофаз1юй жидкости с учетом увеличения скорости пара вследствие испарения капель. [c.401]

Тепловые потоки и профили температур в таких системах газ — тЕ1ердые частицы получают на основе решения уравнений баланса энергии, которые соответствуют различным способам переноса энергии. [c.426]

Р. Уравнения, определяю1цие поле температур Т г, г) в твердой фазе и Т г,г) в газовой фазе. В тех случаях, когда профили температур в насадке изменяются быстро, папример в регеперяторах нлн при быстрых реакциях с высоким тепловыделением, необходимо делать различие между температурами твердой фазы и газовой. Эти тем-перэтуриые поля можно получить, если известны адекватные модели для переноса энергии в твердой и в газовой фазах и еслн имеются параметры этих моделей. В этой ситуации оказываются пригодными следующие взаимосвязанные уравнения баланса энергии для твердой фазы [c.440]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология