Разряд при сверхвысоком давлении

Для возбуждения люминесценции пользуются различными источниками ультрафиолетового излучения. Наиболее широкое применение в качестве источника ультрафиолетового света нашли ртутные и ртутно-кварцевые лампы. Действие их основано на электрическом разряде в парах ртути, который возникает при определенной разности потенциалов на электродах лампы. По величине давления паров ртути, возникающего при работе, лампы разделяют на лампы низкого, высокого и сверхвысокого давления. Наиболее удобны для люминесцентного анализа лампы высокого давления марки ПРК-2, ПРК-4 и т. д. При необходимости получения ультрафиолетового света большей яркости применяют ртутно-кварцевые лампы сверхвысокого давления марки ДРШ. Их действие основано на явлении газового дугового разряда. [c.153]

Источники возбуждающей радиации должны быть достаточно интенсивны, иметь надлежащий спектральный состав и отличаться большой стабильностью. Так, лампы накаливания дают сплошное излучение и легко стабилизируются. Наиболее подходящи маломощные лампы. Распространены газоразрядные источники УФ-излучения ртутные газоразрядные лампы. Они имеют в УФ-области спектра достаточное число интенсивных линий. В зависимости от давления паров ртути, развивающегося при работе лампы, различают разряд низкого давления мм рт. ст.), высокого давления (0,3ч-3 атм) и сверхвысокого давления (от 3 до нескольких сот атм) в соответствии с характером разряда газоразрядные лампы бывают низкого, высокого и сверхвысокого давления. [c.239]

Ртутно-дуговые лампы. В зависимости от давления паров ртути, наполняющих колбу, ртутные лампы с дуговым разрядом делятся на лампы низкого, высокого и сверхвысокого давления. При низком давлении ртутных паров (порядка нескольких миллиметров ртутного столба) и малых плотностях тока наибольшая часть излучения приходится на ультрафиолетовую и видимую области спектра. При высоком давлении паров ртути плотность тока [c.55]

Дальнейшим шагом в применении дугового разряда сверхвысокого давления в источниках С1 ота явилось создание ламп СВД-шар, наполненных аргоном, криптоном и ксеноном до давления порядка 10—15 атмосфер (в холодной лампе). Цвет излучения этнх ламп очень близок к белому и получаемая при их применении цветопередача очень хорошая (см. 123 гл. XV). Для зажигания разряда в этих ламнах требуется дополнительный электрод (рис. 133). [c.342]

Появление сплошного фона наблюдается также и в спектре ртутного разряда сверхвысокого давления, как это видно на спектрограмме рисунков 141 и 142. Но в спектре ртутных ламп СВД интенсивность сплошного фона много меньше, чем интенсивность отдельных расширенных линий, тогда как в спектре ламп СВД с инертными газами большинство линий исчезает на сплош- [c.383]

Различие между разрядом сверхвысокого давления в инертных газах и в парах ртути заключается в ином поведении плотности тока в шнуре разряда при увеличении силы тока. В парах ртути диаметр шнура дуги сверхвысокого давления в шарообразной колбе почти не увеличивается с увеличением силы тока, а плотность тока в шнуре и яркость излучения этого шнура возрастает. В одноатомных инертных газах плотность тока в шнуре при возрастании тока остаётся постоянной за счёт увеличения площади поперечного сечения шнура. [c.541]

Разряд сверхвысокого давления в N6, Аг, Кг и Хе обладает сплошным спектром излучения (см. 13 гл. XI). Это обстоятельство определяет собой специфические области применения ламп СВД с инертными газами. [c.542]

Исходными положениями теории положительного столба дугового разряда при высоком и сверхвысоком давлении служит уравнение Сага для термической ионизации в виде [c.335]

В настоящее время, кроме дугового разряда в парах ртути сверхвысокого давления (до 100 атм и более), исследован и нашёл техническое применение также и дуговой разряд в инертных газах N6, Аг, Кг и Хе при давлениях до 20 атм и выше. [c.339]

Другой тип электрической дуги, который применяется для той же цели, представляет собой дугу между вольфрамовыми электродами в парах ртути при давлении последних в несколько десятков атмосфер. Такая дуга осуществляется в шаровых лампах сверхвысокого давления (СВД-шар). В холодном состоянии эти лампы содержат аргон при давлении в несколько миллиметров рт. ст. и капельку ртути. Дуговой разряд возникает первоначально в аргоне. Разряд разогревает колбу лампы. Давление паров ртути [c.342]

В связи с этим удельный вес излучения нерезонансных линий в общем балансе мощности разряда сильно возрастает, в то время как -/ рез попрежнему незначительно (в случае ртути порядка 1%). При опытах с ртутной лампой сверхвысокого давления был осуществлён такой режим, при котором излучение нерезонансных линий составляло 75% общей мощности разряда. [c.438]

Наша промышленность выпускает ртутно-кварцевые лампы сверхвысокого давления ДРШ-100, ДРШ-250, ДРШ-500 и ДРШ-1000 (буква Д определяет вид разряда — дуговой, буква Р характеризует наполнение лампы — ртуть, Ш — шаровая, число — [c.56]

В зависимости от давления паров ртути, развивающегося при работе лампы, различают разряд низкого давления (10 -7-1 мм рт. ст.), высокого давления (0,3 атм Ъ атм) и сверхвысокого давления (от 3 до нескольких сот атм). В соответствии с характером разряда газоразрядные лампы бывают низкого, высокого и сверхвысокого давления. [c.156]

В спектре излучения ламп сверхвысокого давления наиболее отчетливо видны особенности, проявляющиеся при увеличении давления ртутных паров в процессе разряда (рис. 79). Значительно возрастает непрерывный фон, наблюдается заметное расширение и самообращение линий, вследствие чего излучение [c.165]

В некоторых новых источниках света имеет место разряд при сверхвысоком давлении (в некоторых случаях до 100 атмосфер). Этот разряд имеет вид чрезвычайно узкого Шнура (независимо от формы содержащего газ сосуда и от формы электродов) и характеризуется полным преобладанием термической ионизации над другими видами последней, а также равенством между средней энергией беспорядочного движения электронов и нейтральных частиц газа. [c.25]

Но плазма в лампах сверхвысокого давления обладает свойством, которое позволяет построить новую теорию этого типа разряда. Мы имеем в этом случае изотермическую плазму, т. е. плазму, в которой температура электронного газа, температура ионного газа и температура нейтрального газа равны или почти равны между собой. Следовательно, мы имеем перед собой случай термодинамического равновесия и можем пользоваться для построения теории наблюдаемого явления законами термодинамики и выводами из них. [c.395]

ПОЛОЖИТЕЛЬНЫЙ СТОЛБ ДУГОВОГО РАЗРЯДА ПРИ ВЫСОКОМ и СВЕРХВЫСОКОМ ДАВЛЕНИИ [c.532]

О других исследованиях разряда при сверхвысоком давлении смотрите [1843—1848, 1860, 1863—1866, 2507]. [c.537]

Порядок отдельных глав книги изменён. Изложение элементарных процессов более чётко расчленено. Порядок следования глав, трактующих о газовом разряде, приведён в соответствие с классификацией различных видов разряда по происходящим в них элементарным процессам и с выкристаллизовавшимися за последнее время теориями разряда. Ряд охватываемых книгой явлений разряда расширен. Изложена современная теория искрового разряда, введено краткое описание и объяснение про цессов, имеющих место в молнии. Включены главы о разряде при высоком и сверхвысоком давлении, об электрических явлениях в земной атмосфере и о химических реакциях в газовом разряде. В главе XXIII даётся обзор приложений электроники и газового разряда в технике. В главе XXIV Приложения собраны некоторые данные, полезные при исследовательской и прп практической работе в области газового разряда. Литературньп [c.11]

Выражение (668) показывает, что при одном и том же количестве g l паров ртути в разрядной трубке, приходящемся на один сантиметр длины трубки, и при одной и той же мощности разряда Ni градиент в плазме ртутного разряда при высоком и сверхвысоком давлении обратно пропорционален диаметру D разрядной трубки в степени [c.538]

Современные газоразрядные лампы имеют ряд преимуществ перед лампами накаливания. Основным преимуществом газоразрядных ламп является большая световая отдача — от 50— 100 лм/Вт (натриевые до 100, люминесцентные до 75—80, ртутные высокого давления до 60, газовые сверхвысокого давления до 50 лм/Вт). Они имеют значительно больший срок службы, который у некоторых типов ламп достигает 8000—14 000 ч. От газоразрядных ламп можно получить световой поток практически в любой части спектра, подбирая соответствующим образом инертные газы и пары металлов, в атмосфере которых происходит разряд. [c.115]

Для возбужцения люминесценции пользуются различными источниками ультрафиолетоЁого излучения, наиболее часто — ртутными и ртутно-кварцевыми лампами. Электрический разряд в парах ртути возникает при некоторой разности потенциалов на электродах лампы. По величине давления паров ртути, возникающего при работе, лампы бывают низкого, высокого и сверхвысокого давления. Наиболее удобны для люминесцентного анализа лампы высокого давления ПРК-2, ПРК-4 и др. При необходимости получения ультрафиолетового света больщей интенсивности применяют ртутно-кварцевые лампы сверхвысокого давления ДРШ. В них происходит газовый дуговой разряд. [c.66]

Неорганический синтез широко использует такие факторы, как температура, давление (в том числе за счет взрыва), концентрация компонентов, скорость гомогенизации реагирующих масс, инициирование и ускорение реакций за счет катализа, воздействие электромагнитного излучения в широком диапазоне длин волн и энергий и т. п. Следует отметить широкое распространение таких методов, как синтез при высоких и сверхвысоких давлениях и температурах, приведший к получению искусственного алмаза и боразопа, осуществление процесса под воздействием ударных волн, синтез в неводпых средах, в том числе в расплавленных солях. Эффективно проходит синтез в низкотемпературной плазме (например, получение окислов тугоплавких металлов). Электрические разряды в газах часто нримепяются для получения соединений, которые вследствие высокой эпдотермичности их образования не могут быть получены другим путем. [c.59]

Наиболее интенсивное излучение в ультрафиолетовой и видимой областях спектра обеспечивают ксеноновые лампы высокого и сверхвысокого давления, работающие в режиме дугового сильноточного разряда. Стабильность излучения ксеноповых ламп ниже водородных. Тем не менее при фотографических исследованиях [c.109]

Даже если бы удалось создать тело накала, выдерживающее температуру, при которой максимум излучения совпадает по своему положению в спектре с максимумом кривой спектральной чувствительности человеческого глаза, то к.п.д. такого тела накала был бы только 14% (светоотдача 87 лм1вт). Техническая мысль уже давно работала над проблемой удачного использования избирательного излучения газового разряда для целей как специального, так и общего освещения. Нами уже описаны в 93 гл. XI лампы сверхвысокого давления с парами ртути. Светоотдача этих ламп доходит до 50 лм1вт, но достигаемая ири их применении цветопередача всё ещё неудовлетворительна из-за избытка излучения в сине-зелёной области спектра и слабого излучения в красной области. [c.445]

Парометаллические газоразрядные лампы характеризуются весьма небольшим давлением паров при разряде. Это объясняется тем, что при температурах работы ламп давление насыщенного пара металла незначительно, а для достижения высоких и сверхвысоких давлений необходима температура порядка 1000° С и выше. При таких температурах кварц [c.170]

Ксеноновые лампы высокого и сверхвысокого давлений выпускаются трубчатых и шарообразных форм. По конструкции они напоминают соответствующие ртутные лампы, хотя имеют более массивные электроды и вводы. Эта особенность объясняется тем, что градиент потенциала в ксеноне гораздо ниже, чем в парах ртути, и при той же мощности ксеноновая лампа потребляет больщий ток (табл. 33). Существенным отличием ксеноновых ламп является то, что они наполнены газом под давлением, достигающим 20—30 атм (у ртутных ламп давление развивается в процессе разгорания), и процесс разгорания у них почти отсутствует. Кроме того, спектральный состав излучения в щироких пределах почти не зависит от давления наполняющего газа и электрических параметров разряда. Газосветные лампы (ГСВД), наполненные ксеноном или криптоном, работают на постоянном токе в вертикальном положении анодом (более массивным электродом) вниз. Зажигание происходит при подаче импульса высокого напряжения. Включение их аналогично включению ртутных ламп. Срок службы составляет 1000 ч. В случае если необ- [c.172]

Настоящая книга первоначально была запроектирована как третье издание Физических явлений в вакууме и разрежённых газах . Однако в процессе переработки и дополнения книги облик её изменился настолько, что прежнее название неверно отражало бы содержание книги, и это название пришлось изменить. По сравнению с прежним значительно расширены и увеличены в числе главы, посвящённые электронике и разряду не только в разрежённых газах, но и в газах при высоком и сверхвысоком давлении. Вместе с тем все главы, в которых была изложена вакуумтехника, сильно сокращены и составляют в новой книге лишь часть главы П, посвящённой методике эксперимента в области электроники и электрических разрядов в газах. Прежняя глава II, содержавшая краткое изложение основ кинетической теории газов, совершенно опущена необходимые формулы приведены лишь в приложении (глава XXIV). [c.11]

В области обш,ей теории разряда другой метод подхода к явлениям газового разряда был указан в 1923 году Ленгмю-ром, установившим представление о газоразрядной плазме и указавшим пути экспериментального и теоретического исследования последней [1021—1023, 1581, 1582]. В новейшее время Лёб и его школа пошли по другому направлению в изучении газового разряда [1869, 1870, 1875]. Созданная этой школой теория искрового пробоя и кистевого разряда учитывает в числе основных элементарных процессов фотоионизацию в объёме газа и наряду с представлением об электронных лавинах Таунсенда вводит представление о стримерах . Этим путём в значительной степени удалось расшифровать явления искрового разряда и молнии, а также разряда с острия. Количественную теорию термической ионизации дал индийский физик Сага (1923 г.) [811]. Приложение теории Сага к отшнурованному дуговому разряду дали Эленбас и другие (1935 г.) [1837—1839]. Среди них Бойль впервые осуществил разряд в парах ртути при сверхвысоких давлениях порядка ста атмосфер и выше [1850. [c.29]

Исходный уровень 6 Pi второй резонансной линии требует для непосредственного возбуждения большого количества энергии. Ступенчатое возбуждение этого уровня, как показывает схема рисунка 148, может произойти только сложными обходными путями, при которых электрон может попасть на этот уровень лишь в результате перехода с какого-либо более высокого уро-вня с излучением той или иной нерезонансной линии. Возможностей обратного перехода на более высокие уровни тоже много ). В результате, как показывает диаграмма рисунка 150, при давлении порядка 100 мм, Hg львиная доля мощности, расходуемой в разряде, приходится на т и лишь небольшое число процентов на ч не ез. ещё меньше на у ез При дальнейшем увеличении давления из-за большого -По сильно возрастает температура газа. Это приводит к тому, что существенную роль начинает играть новое явление термическая ионизация и термическое возбуждение. При последнем преимущественную роль играет ступенчатое возбуждение исходных уровней нерезонансных линий по тем же причинам, которые при несколько более низких давлениях вызывают более медленное уменьшение / ер ез ПО Сравнению с i pes" при больших плотностях тока (в случае ртути — несколько ампер) и при дальнейшем повышении давления термическое возбуждение играет всё большую и ббльигую роль. В связи с этим удельный вес излучения нерезонансных линий в общем балансе. мощности разряда очень сильно возрастает, в то время как "Пр,. , попрежнему незначительно (в случае ртути порядка 1%). Бойль в его опытах со ртутной лампой сверхвысокого давления осуществил такой режим, при котором излучение нерезоиансных линий составляло 75% общей мощности разряда [1100]. [c.346]

В ртутных лампах сверхвысокого давления количество ртути в лампе, прочность стенок и условия охлаждения рассчитаны таким образом, что эти лампы используются в зависимости от их типа при давлениях ртутного пара от 20 до 100 атм. При этом в узких капиллярных трубках отшнурование разряда достигает такой степени, что во всей трубке очень ярко светится только чрезвычайно тонкая полоска газа. Яркость свечения этого щнура приближается к яркости солнца и, наконец, превосходит её. Диаметр отщнурованного светящегося столбика в этих крайних случаях около 0,1 мм. К такому типу разряда совершенно не приложимы ни теория Таунсенда, ни теория Ленгмюра, так как положение этих теорий об однородности разрядного промежутка и о преобладающей роли ионизации толчком электронов отпадает. [c.395]

При малых давлениях газа светящийся положительный столб заполняет собой всё сечение разрядной трубки. По мере увеличения давления, а также по мере увеличения силы тока при давлениях порядка нескольких десятков жж Н положительный столб суживается, отделяясь от стенок трубки. При давлениях порядка одной атмосферы положительный столб представляет собой узкий ярко светящийся стержень (шнур), расположенный по оси трубки. При дальнейшем повышении давления диаметр такого отшнуро-ванного положительного столба уменьшается ещё больше. Яркость шнура увеличивается. Наиболее рельефно наблюдается эта картина при разряде в парах ртути при постепенном повышении давления паров ртути путём увеличения температуры наиболее холодной части разрядной трубки, содержащей ртуть. (Трубки Игар —давление около 1 атмосферы и лампа сверхвысокого давления — десятки атмосфер.) [c.480]

Ни теория Таунсенда-Роговского, ни теория Ленгмюра не М01 ли объяснить существование катодного пятна и относящиеся к нему количественные соотнощения. Теория изотермической плазмы рассматривает катодные части дytoвoгo разряда при высоком и сверхвысоком давлении, как область постепенного перехода от высокой температуры шнура (около 6000° К) к сравнительно низкой температуре раскалённого ка- [c.520]

Исходными полол<е1шшми теории положительного столба дуго-во го разряда при высоком и сверхвысоком давлении [1837—1842] служат уравнение Сага для термической и01иизации в виде [c.532]

Дуговой разряд в инертных газах при сверхвысоком давлении. В настоящее В(ремя, кроме дугового разряда в парах ртути сверхвысокого давления (до 100 атм и более), исследован и нашёл техническое применение также и дуговой разряд в инертных газах N0, Аг, Кг и Хе при давлениях до 20 атм [1199, 1208]. [c.541]

В ртутных лампах сверхвысокого давления — лампах СВД [2345—2356] — очень большая яркость свечения отщнурованного тонкого столбика плазмы используется как источник света в проекционных аппаратах в кинотехнике, а также в различного рода специальных фарах и прожекторах. По происходящим в них процессам между лампами высокого и сверхвысокого давления принципиальной разницы нет. В связи с тем, что в лампах СВД давление ртутных паров много выше, в них в более сильной степени сказывается контрагирование разряда в узенький столбик плазмы. Температура паров ртути в этом столбике выше, яркость свечения больше. [c.706]

Д. A. Гоухберг, Изв. АН СССР, ОТН, № 9, 1297 (1949), Характеристики дугового разряда в тяжёлых инертных газах при сверхвысоком давлении. [c.779]

Таким образом, вероятной средой образования гиперхимических соединений является сильно сжатая неидеальная плазма, которая может быть получена, например, в мощном электрическом разряде при сверхвысоком давлении. [c.65]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология