Возбуждение рентгеновских лучей рентгеновскими лучами

Возбуждение рентгеновских лучей. Рентгеновские лучи возникают при бомбардировке какого-либо вещества быстро двигающимися электронами. [c.139]

Возбуждение рентгеновских лучей. Рентгеновские лучи возникают при бомбардировке какого-либо вещества быстро двигающимися электронами. В настоящее время рентгеновские лучи получают в специальных электровакуумных приборах — рент- [c.133]

Специфика возбуждения рентгеновскими лучами, по сравнению с фотовозбуждением, заключается в том, что на люминофор действуют фотоны со значительно большей энергией. При этом свечение люминофора вызывается не непосредственным действием самих рентгеновских лучей, а воздействием электронов, вырываемых из атомов или ионов основы люминофора рентгеновскими лучами. Вследствие этого рентгенолюминесценция имеет многие общие черты с катодолюминесценцией. Различие заключается в том, что эффективность возбуждения рентгеновскими лучами возрастает с увеличением коэффициента поглощения рентгеновских лучей веществом люминофора, который, как известно, растет с увеличением атомного номера элементов. Поэтому, в качестве рентгенолюминофоров наиболее целесообразно применять соединения, содержащие тяжелые элементы, например. d, Ва, W. Рентгенолюминофоры применяют в экранах двух типов для рентгеноскопии и флюороскопии с непосредственным наблюдением видимого изображения [c.158]

В последнее время появились работы, в которых обсуждается возможность замены рентгеновской трубки искусственным радиоактивным источником излучения. Характеристическое рентгеновское излучение можно возбуждать Р-частичками (аналог первичного метода возбуждения) и тормозным излучением, возникающим при торможении Р-частиц на экране (аналог флуоресцентного возбуждения рентгеновских лучей). В работе [93] использовано у-излучение и рентгеновское излучение источника Ти для флуоресцентного возбуждения /С-излучения элементов с порядковыми номерами от 30 ( п) до 92 (и). Найдено, что такой генератор рентгеновских лучей наиболее пригоден для анализа соединений элементов с порядковыми номерами от 47 до 64, однако его можно использовать и при анализе таких пар элементов, как N6—Та, Ъх—Н1. [c.440]

Диффракция рентгеновских лучей. Рентгеновские лу- чи получаются при действии быстрых электронов на материю. Как было указано в гл. I, они появляются при возбуждении электронов во внутренних орбитах атомов. Орбита К. дает жесткие лучи или лучи с короткой длиной волны, электронная орбита Ь дает лучи с большей дли ной волны и орбита М дает рентгеновские лучи с еще большей длиной волны. Длина волн видимого света лежит между 4000 и 8000 А, у рентгеновских лучей длина волн гораздо короче — между 0,1 и 100 А. Для получения рентгеновских лучей поток электронов направляют на анод, атомы которого затем испускают рентгеновские лучи. Анод обычно делается из меди, хрома или железа. Рентгеновские лучи, получающиеся с этих анодов, не монохроматичны, а имеют определенные максимумы интенсивности при различной длине волн. Для точной работы должны применяться монохроматические рентгеновские лучи, хотя /Га-излучение из меди может применяться для большинства работ без очистки. Для получения монохроматических лучей имеются специальные приспособления. [c.392]

ВОЗБУЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ [c.106]

Рис. 55, Схема возбуждения рентгеновских лучей

Развитие экспериментальных исследований, особенно в области физики, в конце XIX и начале XX в., привело к ряду важных открытий (например, открытие радиоактивности элемента), доказавших сложную природу атома и определивших дальнейшие пути изучения его внутреннего строения. Открытие явления радиоактивности подтвердило наличие в атомах более простых частиц и возможность превращения атомов одних элементов в атомы других. Был открыт электрон и связанный с ним ряд явлений, как, например, поток свободных электронов в вакууме, возбуждение рентгеновских лучей при торможении потока электронов, испускание электронов накаленными телами (термоэлектронная эмиссия), фотоэлектрический эффект, давление света и др. [c.10]

Схема установки для рентгенофлуоресцентного определения брома в органических веществах с возбуждением спектра лучами рентгеновской трубки имеется в работе [361]. Автоматизированная система анализа с применением d в качестве источника возбуждения, рассчитанная на исследование до 100 проб воздуха в сутки с одновременным определением Вг, Си, Fe, Мп, Ni, РЬ, Rb, Se, Sr и Zr, описана в работе [390]. Чувствительность определения брома составляет около 0,2 мкг на 1 см поверхности фильтра. [c.153]

Воздействие на полимеры у-лучей, рентгеновских лучей, а также света УФ- и видимой областей спектра, как и других видов проникающей радиации, приводит к увеличению электрической проводимости. Известно, что облучение вызывает ионизацию и возбуждение макромолекул. Часть обусловленных этим изменений строения и свойств наблюдается лишь в процессе облучения и носит обратимый характер. Эти обратимые изменения наиболее существенно влияют на электрическую проводимость полимера. [c.55]

Применение возбужденного Р-лучами рентгеновского излучения в абсорбциометрии. Обычные методы рентгеновской абсорбциометрии могут быть [c.241]

В 1926 г. был описан странный случай, который состоял в том, что рентгеновское или ультрафиолетовое облучение холестерина или некоторых других веществ в твердом состоянии дает продукт, который действует на фотографическую пластинку [Н4]. Это может означать, что образуются долгоживущие возбужденные состояния, которые распадаются с испусканием света флуоресценции. Однако изображения не образуются, если между облученным материалом и фотографической пластинкой поместить целлофан или кварц это явление можно объяснить различным образом. Чтобы эффект проявлялся с рентгеновскими лучами, во время облучения должен присутствовать кислород. Такие эффекты, не имеющие еще объяснения, не ограничиваются радиационной химией и одной какой-либо группой веществ. [c.219]

По оси ординат отложен фазовый угол света люминесценции добавки. / и 2 —1,3,5-трифенил-Д -пиразолин (ЗФП) в поливинил-толуоле 3 п 4 — 1,1,4,4-тетрафенил-1,3-бутадиен (ТФБ) в полистироле. Кривые / и 3 соответствуют возбуждению рентгеновскими лучами, 2 и 4 — возбуждению ультрафиолетовым светом (А, = 3200—А 3800 А) [c.123]

По современным представлениям, поглощение световых лучей в видимой и ультрафиолетовой областях спектра связано с переходами электронов с одних энергетических уровней на другие. Возбуждение прочно связанных электронов внутренних электронных слоев атомов требует больших порций энергии, соответствующих энергии фотонов рентгеновских лучей. Чем дальше электрон расположен от ядра атома, тем меньшим квантом энергии он может возбуждаться. Валентные электроны, слабее удерживаемые атомным ядром, переходят в возбужденное состояние под действием фотонов ультрафиолетовых лучей и даже лучей видимой части спектра (например, валентные электроны окрашенных элементов хлора, брома, фтора, иода). [c.26]

Полная мощность или интегральная интенсивность рентгеновского пучка в ваттах выражается произведением эффективности (эмпирической) возбуждения рентгеновских лучей и мощности катодного пучка [6, стр. 14], откуда следует [c.21]

Если электроны бомбардируют бесконечно толстую мишень, то они быстро замедляются при взаимодействии с атомами мишени. В результате они проникают совсем неглубоко в материал мишени . Кроме того, различные электроны, взаимодействуя с отдельными атомами мишени, теряют разное количество энергии. Поэтому даже при бомбардировке анода электронами одной и той же энергии создается энергетический спектр электронов. Возбуждение рентгеновских лучей при этом осуществляется электронами, имеющими существенно различную энергию. Вследствие этого рентгеновские лучи, испускаемые мишенью, распределены в соответствующей широкой области длин волн. Иными словами, даже электроны одинаковой энергии будут возбуждать полихроматический рентгеновский пучок. [c.22]

Рис., 15. Спектр молибдена. возбужденный электронами при наиряжении 35 кв (кривая 1) и полихроматическим пучком при том же напряжении на рентгеновской трубке (Кривая 2). При возбуждении рентгеновскими лучами большая часть энергии сосредоточена в характеристических линиях, а при возбуж/де-НИ.И электронами — в непрерывном спектре

Итак, все линии одной рентгеновской серии имеют общее начальное и различные конечные состояния (этим они существенно отличаются от других спектров). Начальное состояние характеризуется наличием дырки в одном из энергетических уровней. Для образования этой дырки данный электрон должен быть выброшен либо из-за удара атома другим весьма быстрым электроном (электронное возбуждение), либо из-за поглощения фотона (возбуждение рентгеновскими лучами). В каждом из этих элементарных процессов должен выполняться закон эквивалентности Эйнштейна для фотоэффекта. [c.46]

Рассмотрим возбуждение характеристической линии рентгеновскими лучами. При заданном числе квантов возбуждающего пучка в секунду для определения интенсивности линии испускания необходимо знать геометрию и толщину образца, а также его состав и спектральное распределение интенсивности в возбуждающем пучке. Все эти факторы влияют на поглощение возбуждающего пучка, а также самой характеристической линии. Однако ни один из них не учитывает того, что не каждый квант, поглощенный атомом, приведет к излучению этим атомом кванта с длиной волны данной характеристической линии. Другими словами, можно сказать, что выход флуоресценции меньше единицы. [c.49]

ВОЗБУЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ 115 [c.115]

Обычно для возбуждения рентгеновских лучей желательна высокая интенсивность непрерывного спектра. Эффективность возбуждения рентгеновских лучей [c.116]

Эффективность возбуждения рентгеновскими лучами [c.118]

ЭФФЕКТИВНОСТЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ РЕНТГЕНОВСКИМИ ЛУЧАМИ 119 [c.119]

Механизм возбуждения рентгеновскими лучами отличен от действия света. Непосредственными возбудителями рентгенолюминесценции служат фото- и комптоновские электроны, вырываемые из люминофора за счёт поглощения рентгеновского излучения [232, стр. 155]. Из всех видов люминесценции наибольшее сходство с рентгенолю-минесценцией падает на катодный процесс [244]. Общность их спектров подтверждена многими авторами [203, 205, 213, 310], в частности, на ультрафиолетовой флуоресценции хлорида калия при возбуждении электронами и рентгеновскими лучами. Следует, однако, заметить, что рентгеновские лучи дают отличные серии полос и структура флуоресцентных центров только в ультрафиолетовой области одинакова [203, стр. 112]. То же самое справедливо для урановых соединений [310]. [c.307]

Материал этой части главы разбит по разделам возбуждение, приготовление образцов, измерения и разнообразные методические приемы. Вначале рассмотрены главным образом вопросы выбора источников света, интенсивности света и выделения выбранных спектральных интервалов при помощи фильтров и монохроматоров. Кроме возбуждения действием света, существует множество других методов возбуждения, включая возбуждение рентгеновскими лучами, гамма-лучами, электронами и другими быстрыми частицами. Однако в большинстве исследований по люминесценции для возбуждения используют видимый и ультрафиолетовый свет. Поглощение света значительно более селективно, чем другие методы, а так как последние с большей полнотой рассмотрены в ряде уже опубликованных работ, то мы ограничимся здесь только первым методом. Приготовление образцов включает очистку веществ, приготовление твердых стекол, низкотемпературную методику и выращивание монокристаллов. В следующем разделе описана аппаратура для регистрации флуоресценции и фосфоресценции, для измерения времени жизни и квантового выхода. Прингсгейм [17] в своей монографии Флуоресценция и фосфоресценция дает хорошее представление о методах эксперимента, применявшихся примерно до 1949 г. Исчерпывающий обзор по спектроскопии и спектрофотометрии в видимой и ультрафиолетовой области дан Вестом [33]. Более специфичные вопросы, связанные с определением флуоресценции и фосфоресценции, источниками света, приемниками, флуориметрами, приборами для регистрации спектров флуоресценции и фосфоресценции и для измерения времени жизни и квантового выхода рассмотрены Вотерспуном и Остером [35]. Исчерпывающая библиография, собранная Липсетом [36], содержит ссылки на работы, в которых рассматриваются вопросы методики исследования переноса энергии и сходных явлений. [c.81]

В приборах со сфокусированным пучком злектронов сигнал рентгеновского излучения довольно слабый, и можно полагать, что он исходит из точечного источника. Поэтому рентгеновские спектрометры с полной фокусировкой, работающие с изогнутым кристаллом, более широко используются по сравнению с спектрометрами, имеющими плоский кристалл. Спектрометры последнего типа обычно используются в рентгеновском эмиссионном анализе при возбуждении с помощью рентгеновской трубки. В спектрометре с полной фокусировкой типа Иоганссона, схема которого приведена на рис. 5.3, точечный источник рентгеновского излучения, образец, кристалл-анализатор и детектор перемещаются по одному и тому же кругу радиуса R, называемому кругом фокусировки. Более того, кристалл изгибается так, чтобы кристаллические плоскости имели радиус кривизны 2R, а сама поверхность кристалла шлифуется до кривизны радиуса R. При такой геометрии все рентгеновские лучи, выходящие из точечного источника, будут падать на поверхность кристалла под одним и тем же углом 0 и фокусироваться в одной и той же точке на детектО ре. Этим обеспечивается максимальная эффективность сбора рентгеновского излучения в спектрометре без потери высокого разрешения по длинам волн. Очевидно, что в случае плоского кристалла угол падения рентгеновских лучей будет изменяться по длине кристалла, что. приводит к уширению и возможному наложению пико1В, вследствие чего уменьшаются максимальная интенсивность пика и отношение сигнал/фон. Хотя применение щелей Соллера дает возможность получить более параллельный пучок лучей, падающих на кристалл, однако и в этом случае не удается избежать потери интенсивности сигнала. [c.193]

Керамика состава ОдзОазОп со структурой фаната, допированная ионами В1 проявляет люминесцентные свойства [359]. Возбужденный рентгеновскими лучами сцинтиллятор обнаруживает послесвечение, которое используется в медицинской радиодиагностике. Измерения термолюминесценции в интервале температур от 50 до 600 К позволяют определить концентрацию ловушек в этих материалах. По всей вероятности, ловушки связаны с дефектами решетки, обусловленными дефицитом кислорода. Термолюминесценция при более высокой температуре обнаруживает глубокие ловушки, которые определяют послесвечение в этих люминесцентных материалах. [c.299]

В Дубне был разработан новый метод синтеза тяжелых элементов с помощью магических ядер. (Подробнее о нем рассказано в следующей статье.) Этим методом, предложенным профессором Ю. Ц. Оганесяном, был получен легкий спонтанно делящийся изотоп 105 при облучении висмута-209 ионами титана-50. С помощью топ же комбинации частица—мишень экспериментаторы з Дармштадте получили изотоп 105. Изотоп 105 был зарегистрирован по альфа-распаду в Веркли. В Ок-Ридже успешно завершились эксперименты по установлению генетической связи между альфа-распадом изотопа ""105 и возбуждением рентгеновских лучей (L-серии) элемента № 103. [c.493]

В соотношение (1) вводят поправки на эффект взаимодействия электронов с веществом антикатода, на поглощение рентгеновского излучения в антикатоде и на вторичное возбуждение рентгеновских лучей. Поправки, предложенные Кастеном на основе теоретического рассмотрения взаимодействия электронов и рентгеновских лучей с твердым телом и с использо- [c.63]

При комнатной температуре спектры фотолюминесценции природных алмазов представляют собой широкую бесструктурную полосу (так называемая полоса А) с максимумом в районе длин волн 440— 450 нм (рис, 112), Синтетические алмазы, полученные в традиционных условиях синтеза, при возбуждении УФ-светом не люминесцируют. Свечение их можно наблюдать при возбуждении рентгеновскими лучами, электроиа.ми и други.ми частицами (катодолюминесценция). Спектры катодолюминесценции (КЛ) синтетических алмазов приведены иа рис. 113. [c.118]

Рентгеновские /С-спектры получают при возбуждении элемента бомбардировкой рентгеновскими лучами или электронами, в результате чего происходит нспускание атомами элемента одного из 15-электронов. После этого какой-либо электрон с бэлее высокого уровня, например с уровня с и = 2, переходит на полузаполнениую 1.5-орбиталь, в результате чего испускается рентгеновское Л -мзлучепне. Отмерим, что рентгеновская /С-линия водорода является первой линией серии Лаймана. [c.165]

Коротковолновая граница непрерывного спектра имеет ярко выраженную квантовую природу. Возбуждение рентгеновских лучей электронной бомбардировкой в принципе напоминает ка-тодолюминесценцию, так как оба эти явления представляют собой обратные фотоэлектрические эффекты. Коротковолновая граница Хо, открытая Дьюаном и Хантом [7], подчиняется соотношению [c.20]

Оценка энергии рентгеновского пучка с помощью этого соотношения становится менее надежной при уменьшении величины V. Тем н-е менее это соотношение подчеркивает неэффективность возбуждения рентгеновских лучей электронной бомбардировкой. В типичных случаях В рентгеновское излучение переходит менее 1% энерпии электронов. Почти вся остальная энергия превращается в тепло для охла-ждения . мишени, ак п-равило, не-об.ходимы специальные шриопособления. [c.22]

Рассмотренный здесь вопрос по существу является частью общей проблемы фона при эмиссионном рентгеноспектральном анализе (см. 8.2). Забегая вперед, отметим, что при измерении интенсивности рентгеновских линий всегда приходится считаться с наличием фона. На рис. 27 показана запись характеристического спектра, возбужденного рентгеновскими лучами. Отдельные линий испущены элементами, содержание которых в образце было порядка михрограммов. На записи видно, что фон может замаскировать линию элемента (например, хрома), дающего слабый сигнал. Отметим также различие между рис. 20, где линия изображена без фона, и реальной записью спектра на рис. 27. [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология