Дейтрон, масса

Таблица 2.1. Заряды и массы электрона, протона, нейтрона и дейтрона (ядро атома дейтерия)

Бомбардировка легкими ядрами. В качестве ядерных снарядов для бомбардировки ядер-мишеней использовались альфа-частицы, протоны, дейтроны, электроны, фотоны, нейтроны. Наибольший заряд и массовое число имеет альфа-частица [Ще], которая, внедряясь в ядро мишени, может дать дочернее ядро с зарядом на 2 единицы и с массой на 4 единицы больше, чем у материнского ядра-мишени. Если дочернее ядро р -радио-активно, то, испуская электроны, оно превращается в новое ядро с зарядом, большим на единицу. Последнее свойство было использовано для получения 93 и 94 элементов из урана 238 при его бомбардировке тепловыми нейтронами [c.73]

Юри (1932 г.) на основе изучения спектров водорода сделал вывод о том, что в природном водороде содержится изотоп с массой 2 а. е. м. ([ Н] [ Н] = 1 7000). Этот изотоп получил название дейтерий (О), а его ядро — дейтрон [й). Большое [c.36]

В дейтроне, масса которого почти в два раза больше массы протона, а заряд равен заряду протона, найдено очень эффективное средство для опытов по дезинтеграции ядер. [c.65]

Процесс синтеза ядер также может сопровождаться высвобождением энергии. Из схемы для энергии связи видно, что при делении очень тяжелых ядер происходит превращение в энергию примерно 0,1% их массы. Еще большие доли массы очень легких ядер превращаются в энергию при их слиянии в более тяжелые ядра. Процесс 4Н—> Не, служащий основным источником энергии солнца, протекает с превращением 0,7% исходной массы в энергию. Аналогичная реакция между дейтроном и тритоном с образованием ядра гелия и нейтрона сопровождается превращением 0,4% массы в энергию [c.630]

Частицы, которыми бомбардируют ядра-мишени, подвергаются предварительно разгону в различных ускорителях (циклотрон, синхрофазотрон и др.). Наиболее часто используются а-частицы и дейтроны, у которых отношение массы к заряду равно 2, реже используют протон Н, у которого отношение массы к заряду равно 1 и поэтому накопление энергии в этом случае относительно меньше. Иногда пользуются ядрами других элементов, которые могут накопить очень большое количество энергии. Соотношение энергий частиц при одинаковых условиях ускорения в магнитных и электрических полях циклотрона таково протон — 10 МэВ, дейтрон— 20 МэВ, а-частица — 40 МэВ, а ядро атома азота 7N — 140 МэВ. [c.65]

Ввиду особой роли, которую в ядерных реакциях играют ядра водородных атомов, им были присвоены, так же как и самим изотопам, различные названия. Протоном (символ р) теперь называют ядро только легкого изотопа водорода, т. е. частицу с массой, равной 1, и зарядом 1. Ядро атома тяжелого водорода, т. е. частицу с массой 2 и зарядом 1, называют дейтроном (символ. с1). Ядро трития называют тритоном (символ 1). [c.49]

Вначале в качестве примера рассмотрим дейтрон. Это ядро атома тяжелого водорода, или атома дейтерия. Дейтрон имеет такой же электрический заряд, как и протон, но его масса приблизительно вдвое превышает массу протона. Полагают, что дейтрон состоит из одного протона и одного нейтрона, как показано на рис. 3.2. [c.52]

Циклотрон изобретен в 1929 г. американским физиком Эрнестом -Орландо Лоуренсом (1901—1958). На этом циклотроне положительные ИОНЫ (протоны, дейтроны или другие легкие ядра) получают последо- вательные ускорения при многократном прохождении разности потенциалов в несколько тысяч вольт. Заряженные частицы движутся при этом по кругу под действием. магнитного поля, создаваемого большим магнитом, между полюсами которого помещен аппарат (рис. 20.1). Циклотроны можно использовать для ускорения частиц примерно до 100 МэВ. Но большие энергии оказываются недостижимыми, ибо релятивистское изменение массы частицы приводит к тому, что она движется не в фазе с переменным электрическим полем. [c.589]

ДЕЙТЕРИЙ (тяжелый водород) В, стаб. и.зотоп водо юда, мае. ч. 2, ат. м. 2,014. Прир. водород содержит 0,012— 0,016% по массе В. Газ —254,5 °С, г ,, —249,5 °С Ср 29,2 Дж/(моль-К) (ирн 298 К), 5 144 Дж/(моль-К), Молекула двухатомна. Ядро атома Д. наз. дейтроном, Получ. ректификация водорода многоступенчатый электролиз воды. Примен. изотопный индикатор входит в состав ВВ в водородной бомбе перспективное термоядерное горючее. [c.149]

Протоном (символ р) теперь называют ядро атома только легкого изотопа водорода, т. е. частицу с массой 1 и с зарядом 1. Ядро же атома тяжелого водорода, т. е. частица с массой 2 и с зарядом 1, называется дейтроном (символ с1). [c.410]

Отрицательно заряженные частицы (мюон ц", л", К "-мезоны и др.) при торможении в среде образуют мезоатомы, в к-рых эти частицы играют роль тяжелых электронов. Образуясь первоначально в высоковозбужденных состояниях, мезоатомы в результате каскадных переходов при испускании у-квантов или оже-электронов переходят в основное состояние. Орбиты мезоатомов (их размер обратно пропорционален массе частицы) на 2-3 порядка меньше электронных орбит. При этом эффективный заряд ядра Z уменьшается на единицу, в результате чего мезоатом имеет электронную оболочку ядра Z-1. Т. обр., в принципе могут моделироваться атомы любых элементов, напр, при захвате атомом Ne образуется мезоатом [iF. Уникальны мезоатомы, состоящие из ядра водорода (протон, дейтрон, тритон) и отрицательно заряженной частицы, поскольку они являются нейтральными системами малого размера (напр., радиус мюонного атома водорода равен 2.56-10"" см, а радиус пионного атома водорода-1,94- 10" см) и, подобно нейтронам, проникают внутрь электронных оболочек к ядрам, участвуя в разл. процессах. Так, напр., могут образоваться системы ф и Лц, аналогичные мол. ионам водорода, в к-рых ядра вступают в р-ции холодного ядерного синтеза (dd - Не + п или dt -> Не -(- п) с высвобождением ц, осуществляющего послед, акты синтеза (мюонный катализ). Процессы захвата отрицательно заряженных частиц на мезоатомные орбиты и перехвата их др. атомами обусловлены строением электронной оболочки, что позволяет изучать структуру молекул и хим. р-ции мезоатомов. [c.20]

Эти цифры хорошо согласуются с данными Астона (массы протона, дейтрона и а-частицы равны соответственно 1,0081, 2,0148 и 4,0041). Из этих данных можно вычислить изменение энергии при любых реакциях, в которых участвуют указанные ядра. При взаимодействии протона и нейтрона с образованием дейтрона и уизлучения [c.217]

Формула (110,36) сравнительно хорошо описывает зависимость сечения рассеяния от энергии относительного движения (до 5 МэВ) нри рассеянии нейтронов на протонах в состоянии с параллельными спинами. В этом случае е 2,23 МэВ соответствует энергии связи нейтрона с протоном в дейтроне, ц = = М/2, где Л1—масса нуклона. При этом максимальное сечение [c.524]

Уместность такого вывода иллюстрируется следующим примером. Рассмотрим полные сечения и я сЗ, которые различаются лишь слегка и тривиально — волновыми функциями и я" в кулоновском поле, и на это можно ввести поправку. Так как дейтрон имеет изоспин 7 = 0, то сечения заряженного и нейтрального пиона равны в пределе точной изоспиновой симметрии (зарядовая независимость). Симметрия нарушена разностью масс я—р, так же как и разностью масс л- по отношению к л°. Симметрия с меньшими ограничениями — это зарядовая симметрия [2], которая заключается в инвариантности относительно замены h- — h для третьей компоненты изоспина. В настоящем случае это означает равенство полных сечений для я" и я . [c.123]

Малой энергией связи дейтрона мы пренебрегли. После поглощения покоящегося пиона (а) = т , я = 0), конечные нуклоны приобретают равные и противоположные по направлению импульсы (т.е. р1 = = - рз). Кинетическая энергия каждого из этих нуклонов равна половине массы пиона [c.128]

Наиболее интересные результаты были получены при бомбардировке веществ частицами, имеющими энергию около 10 эв [771, 1781]. Протон, проходящий с такой энергией через ядро, выбивает несколько нейтронов и протонов и оставляет возбужденное остаточное ядро. Последние могут излучать протоны, дейтроны, тритоны, Не, а-частицы, а возможно, и другие легкие ядра возбужденные ядра могут претерпевать деление с одновременным дальнейшим излучением. Эти процессы, сопровождающиеся уизлучением, продолжаются до тех пор, пока не закончится высвечивание ядра. Для измерения сечения образования различных осколков необходимы высокочувствительные масс-спектрометры специальной конструкции. [c.245]

При исследовании биополимеров выбор растворителя особенно важен, поскольку основным объектом исследования обычно являются конформации цепей и их зависимость от растворителя (см. гл. 13—15). Чаще всего используются диметилсульфоксид (ДМСО), хлороформ, трифторуксусная кислота (ТФУ), ацетонитрил, гексафторацетон, метанол и вода. Усложнения спектров сигналами протонов растворителя можно избежать, используя дей-терированные производные, хотя при этом сохраняются небольшие остаточные сигналы, несколько смещенные в сильные поля (0,02— 0,05 м. д.) относительно соответствующих сигналов протонсодержащих растворителей. В спектре дейтерохлороформа остаточный сигнал является синглетом, в то время как остаточные 2-ацето-нитрил и 5-диметилсульфоксид дают характерные квинтеты, обусловленные спин-спиновым взаимодействием дейтронов с остаточным протоном. Важным моментом приготовления растворов полимеров, как и всех прочих растворов, предназначенных для исследования методом ЯМР, является очистка от мельчайших нерастворимых частиц, могущих вызвать нарушение однородности магнитного ноля при их движении внутри приемной катушки датчика. Поэтому приготовляемые растворы желательно фильтровать. Наиболее удобно выдавливать раствор в ампулу через пористую мембрану, вмонтированную в шприц для подкожных инъекций. Высокая вязкость полимерных растворов может сделать эту процедуру затруднительной. В ранних работах для повышения отношения сигнал/шум приходилось использовать высокие концентрации— до 10—15% (масс./об). Высокая чувствительность современной аппаратуры (см. разд. 1.18) и, в особенности, возможность производить накопление спектров позволяют получать хорошие спектры при концентрациях порядка 1—2%. [c.55]

Отношение разности между массой атома М и его массовым числом А (массовое число — общее число составных частей ядра —нейтронов и протонов) к его массовому числу А, т. е выражение (М — А)/А называется упаковочным множителем. Дефектом массы атомного ядра называется разность между массой атомного ядра и суммой масс входящих в его состав свободных нейтронов и протонов. Дейтрон, состоящий из протона и нейтрона, имеет дефект массы, равный 1,007597+ 1,008990 — 2,014196 = 0,002391 единицы массы, или 2,391 1 ЕМ. [c.47]

Масса атома водорода, состоящего из протона и электрона, равна 1,0078 атомной единицы массы. Обычный водород почти полностью состоит из таких атомов, однако наряду с ними он содержит в отношении 1 5000 более тяжелые атомы водорода. Масса тяжелого атома водорода, или атома дейтерия, составляет 2,0143 атомной единицы массы. Ядро дейтерия называется дейтроном. Он имеет такой же заряд, как и протон, но масса его примерно вдвое превышает массу протона. [c.80]

Физики, занимающиеся изучением строения ядра, обнаружили частицу нейтрон, которая имеет почти такую же массу (около 1,0090 атомной единицы массы), как и протон, но эта частица электрически нейтральна. Дейтрон можно рассматривать как ядро с атомным номером 1 и атомной массой 2 ядро дейтерия состоит из одного протона и одного нейтрона. [c.80]

В тексте данной главы говорилось, что реакция между дейтроном и тритоном с образованием ядра гелия и нейтрона сопровождается превращением 0,4% массы в энергию. Пользуясь данными табл. 39, подсчитайте это количество с точностью до второго знака после запятой. [c.558]

Для облучения используются следующие (в порядке возрастания масс) заряженные частицы электроны (е), позитроны (е+), дейтроны (й, или Н+), тритоны (Т или Н+) и а-частицы (а или Не +). Массы электрона и позитрона в несколько тысяч раз меньше, чем массы других перечисленных выше частиц. Более тяжелые ядра также могут быть ускорены и использованы для бомбардировки. [c.317]

Как мы отмечали во введении, не все ядра обладают магнитными моментами. Кроме того, ядра более тяжелые, чем протон, могут иметь спиновые числа больше 1/2. Спиновые состояния таких ядер в соответствии с уравнением (1.2) характеризуются магнитными квантовыми числами т/=/, I—1, / — 2,. .., —/. Например, для дейтрона диаграмма энергетических уровней имеет вид, показанный на рис. 1.7. Ядра с четной массой и четным атомным номером, так называемые четночетные ядра, не имеют магнитного момента (/ = 0), а для всех [c.25]

Постоянная Ридберга для агома, п котором ядро предполагается бесконечно тяжелым (п поэго.му неподвижным), дается выражение.м (14.1.4). Па самом деле необходимо учитывать небольщое движение ядра. Это можно осуществить дово.тьио просто, поскольку постоянная Ридберга для ядра массы /пх(Лх) связана с постоянной при бесконечно большой массе (R= .) соотношением Rk = = R.- (l+mJms). Поправочный член дает нам возможность спектрально взвешивать ядра. Рассчитайте массу дейтрона на основании того, чго первая линия серии Лаймана. 1ежнт при 82 2.59,098 см- лля Н н прн 82 281,476 см- для D. [c.505]

Возможно установить точную связь между вещественной частью длины рассеяния и длинами л К-рассеяния. Причина заключается в том, что физика взаимодействия определяется большими размерами дейтрона. Отношение длины л Ы-рассеяния к дейтронному радиусу, йлы/Ла = 1/20, является естественным малым параметром этой задачи. Радиусом тгК-взаимодействия можно пренебречь, т.е. нуклоны можно рассматривать как точечноподобные. Дополнительное упрощение заключается в малости отношения массы пиона к массе нуклона. Хорошим приближением является предположение о статичности нуклона и пренебрежение членами порядка тж М. [c.126]

Я.р. осуществляют под действием налетающих, или бомбардирующих, частиц (нейтроны п, протоны р, дейтроны а, электроны е, ядра агомов разл. элементов) либо у-квантов, к-рыми облучают более тяжелые ядра, содержащиеся в мишени. По энергиям бомбардирующих частиц условно различают Я. р. при низких ( < 1 МэВ), средних (1-100 МэВ) и высоких (> 100 МэВ) энергиях. Разфаничивают р-ции на легких ядрах (массовое число ядра мишени А < 50), ядрах ср. массы (50<Л < 100) и тяжелых ядрах (А > 100). [c.514]

Масса частиц может бьггь выражена и в единицах энергии посредством соотношения Эйнштейна Е = тс . Например, для электронаЕ = (9,11-10 кг)-(2,998-10 м/с) = = 8,188-10 4 Дж = 0,511 МэВ. Энергетический эквивалент массы для других частиц, применяемых для возбуждения различного рода спектров, соответственно равен 938,3 МэВ для протонов 939,6 МэВ для нейтронов 1875,6 МэВ для дейтронов и 3727,4 МэВ для а-частиц. При практическом применении скорости этих частиц обычно значительно меньше 10 м/с. Поэтому релятивистсьсие эффекты не играют роли, и массы частиц не зависят от скорости. [c.357]

Качественная оценка (6.31) для длины рассеяния Ло может быть в значительной степени улучшена в легчайших элементах путем включения члена с двукратным рассеянием, как это было сделано для дейтрона в разделе 4.4 (Moyer and Koltun, 1969). Поскольку и эксперимент, и теория в этом случае очень точны, необходимо учитывать не только поправки на приведенную массу, как для дейтрона, но так же и поправки на движение нуклонов в ядре. [c.219]

С. Томпсоном и Г. Хиггинсом в 1952. Т-ра плавления 860 °С степень окисл. -t-2 и -(-3, наиб, устойчива -(-3, в к-рой Es по хим. св-вам подобен др. трехвалентным актиноидам. Изотопы Es образуются при облучении f или Вк дейтронами или ядрами Не и выделяются экстракц. и сорбц. методами. Металлич. Es получ. восст. EsFa парами Li. ЭКВИВАЛЕНТ ХИМИЧЕСКИИ элемента, равен отношению части массы элемента, к-рая присоединяет или замещает в хим. соед. одну атомную массу водорода или половину атомной массы кислорода, к /i2 массы атома С. Понятие <3. х. применимо и к соединениям. Так, Э. х. кислоты численно равен ее мол. массе, деленной на основность (число ионов водорода), Э. х. основания — его мол. массе, деленной на кислотность (у неорг. основания — на число гидроксильных групп), Э. X. соли — ее мол. массе, деленной на сумму зарядов катионов или анионов. Э. х. соединения, участвующего в окисл.-восстановит. р-ции, равен частному от деления его мол. массы на число электронов, принятых (отданных) атомом восстанавливающегося (окисляющегося) элемента. [c.692]

Если считать, что протон или дейтрон колеблются относительно другого, массивного партнера, то приведенные массы можно заменить массами ядер т. Применим это уравнение к процессу ионизации связи О—Н и О-В в молекуле, например, глюкозы или дейтериро-ванной глюкозы. Частота колебания, по данным спектроскопии комбинационного рассеяния, для связи О—Н равна 3650 см , следовательно, V2 Vн = 5215 кал/моль и разность Е. (В) — Ец (Н) становится равной 1527 кал. Это значение близко к экспериментальному значению 1250 кал (см. табл. 11.11). Однако эти значения непосредственно несопоставимы. В действительности энтальпии диссоциации АЛ"(Н20) и А7/(В20) равны между собой, а отношение ионных произведений (В20)/ (Н20) равно 0,195, а не 0,076, как можно было бы ожидать, если бы изменения энтропии в этих двух случаях были также равны. Однако качественное заключение о том, что ВаО — менее диссоциированная кислота вполне логично [8]. Отношение скоростей для реакций, катализируемых водородом и тритием, больше, чем для реакций, катализируемых водородом и дейтерием, а кажущиеся энергии активации (в ккал) для катализируемой основаниями енолизации ацетона образуют последовательность, которую и следовало ожидать 12,4 (0Н ) 14,5 (ОВ ) 15,3 (ОТ ) 142]. [c.338]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология