Газы идеальные if сжатие

Охлаждение газов при их расширении в детандере. В данном случае расширение предварительно сжатого газа происходит в газовом двигателе, который одновременно совершает внешнюю работу последняя может быть использована для любых целей, например для перекачки жидкостей или нагнетания газов. Расширение сжатого газа в детандере происходит без обмена теплом с окружающей средой, и совершаемая при этом газом работа производится за счет его внутренней энергии, в результате чего газ охлаждается. Предельная температура охлаждения определяется по общему уравнению (IV, 1) для адиабатического расширения идеального газа. [c.652]

Физический смысл модуля упругости газа может быть показан следующим образом. Идеальный газ, помещенный в цилиндр при температуре Т и давлении Р, занимает объем V=Sl (где S—площадь поперечного сечения цилиндра, I—его высота). Поскольку газ идеальный (PV—RT), то при изотермическом сжатии (перемещение поршня на расстояние di) объем и давление газа изменяются по уравнению [c.160]

Известно, что отклонение реальных газов от законов идеальных газов осуществляется посредством включения в уравнение Клайперона в качестве поправки на сжатие и расширение газов коэффициента сжимаемости 2 [c.20]

Механические потери в центробежных и осевых компрессорах относительно малы. У больших машин механические потери составляют в ряде случаев менее 1%, а у малых машин — 2% н более. Коэффициентом полезного действия на муфте называется отношение мощности, затрачиваемой в идеальном компрессоре, который работает без потерь, к общей действительной мощности, подведенной к компрессору от привода. Считается, что в машинах, работающих без охлаждения газа, идеальное сжатие протекает адиабатически, а в компрессорах, работающих с охлаждением газа в процессе сжатия, — изотермически при постоянной температуре, равной температуре газа на всасывании. [c.52]

Обобщая полученные результаты и опираясь на многочисленные расчеты, следует сказать, что, заменяя в некоторой области диаграммы реальный газ идеальным, у которого / у < I, мы получаем значения КПД, удовлетворяющие нас по точности совпадения с действительными значениями. То обстоятельство, что при йу < 1 в процессе сжатия i) o < ( ,, а в процессе расширения 1]пол > 4s. > огя в реальном рабочем веществе все будет наоборот, может быть препятствием к применению метода условных температур только при ky <<С 1. Однако, как показывает опыт, даже для такого вещества как R12, обладающего высокой сжимаемостью, средние значения показателя изоэнтропы ky, определенные по формулам (3.47) и (3.48) для конечных интервалов давлений, становятся меньше единицы только в области, близкой к критической точке, и отличаются от нее не более чем на 2—4 %. При таких близких к единице значениях ky изоэнтропный и политропный КПД практически совпадают независимо от того, будет k , больше единицы или меньше ее. [c.123]

Пример. Определить изменение энтропии 1 г-моля идеального газа при сжатии от 1 до 100 ат. [c.70]

Если давления всасывания велики, то из-за влияния конечного объема молекул окажется больше, чем при сжатии идеального газа. В случае низких давлений всасывания межмолекулярное взаимодействие в сложных газах может способствовать уменьшению объема газа при сжатии и противодействовать его расширению. [c.37]

При давлениях выше р р = 100 ат объем, занимаемый сжатым реальным газом, окажется большим, чем следует по законам идеального газа, работа сжатия и перемеш,ения газа окажется большей, чем у идеального газа. Это отклонение будет возрастать с увеличением давления. Следовательно, в области давлений выше р вычисление работы необходимо производить по уравнениям (63), (64) и (65). [c.30]

В случае идеального газа работа сжатия по политропе может быть определена с помощью уравнения (111-20). Отсюда следует, что при постоянном объеме [c.250]

Кроме того, над газом, поступающим в подсистему / из подсистемы 7/а (например, из газовой бюретки), производится работа сжатия внешней силой (поднимающей ртуть в бюретке, подробнее см. руководство [1]). В разд. 6 этой главы показано, что при п интегральное изменение внутренней энергии AUi nJA выражается в этом случае той же формулой (см. с. 134), что и полученная в разд. 5 формула (III,61а). При изотермическом сжатии газа работа сжатия полностью (для идеального газа) или частично переходит в тепло, и это учитывается в формулах (1П,61а) и (П1,80б). Однако только часть этого тепла достигает калориметра. Подробнее эти вопросы могут быть рассмотрены только с учетом особенностей проведения конкретного калориметрического опыта в данной конкретной установке. Такой анализ нужен для перехода от измеряемой в калориметре величины ду к величине —AUj. [c.143]

Для НзЬ при 0° С коэффициент летучести (активности) =ЦР составляет 0,9847 при 3 атм и 0,6961 при 60 атм [19]. Оцените АО (кал) для обратимого изотермического сжатия 1 моля ЫаО при 0° С от 3 до 60 атм. а) Примите, что газ идеальный б) используйте приведенные данные по летучести. [c.42]

Постройте по этим данным график, подобный изображенному на рис. 9.10. Обладает ли данный газ идеальными свойствами Можно ли превратить этот газ в жидкость повторяющимся циклом сжатие — охлаждение — расширение [c.167]

Рассмотрим теперь сжимаемость газообразных подвижных фаз [15]. В жидкостной хроматографии, несмотря на наличие перепада давления, понуждающего жидкость перетекать по колонке, скорость или расход жидкости являются постоянными величинами, поскольку жидкости практически несжимаемы. В отличие от них газы сжимаемы, их объем уменьшается с ростом давления. Поэтому в газовой хроматографии на начальном участке колонки газ сжат и занимает минимальный объем, а по мере перемещения к концу колонки, попадая в области меньшего давления, постепенно расширяется, и его объем увеличивается. Соответственно увеличивается объемная и линейная скорость потока. Поведение идеального сжатого газа в изотермических условиях подчиняется закону Бойля — Мариотта [c.26]

Мы вправе были бы различать компенсацию двух родов. Будем говорить, что происходит компенсация первого рода, если в итоге процесса, когда теплота Q превращается в работу А, имеет место изменение термодинамического состояния рабочего тела. Пример — изотермическое расширение газа. Если газ идеальный, то при изотермическом расширении его внутренняя энергия остается, как известно, без изменения и вся сообщаемая газу теплота нацело превращается в работу. Компенсацией этого превращения тепла в работу здесь является увеличение объема газа. Если бы, не меняя температуры, мы хотели вернуть объем газа к исходному значению, мы должны были бы затратить на сжатие газа работу в том же количестве, в котором работа была получена, причем обратно выделилась бы теплота Q. В итоге никакого превращения тепла в работу не происходило бы. [c.61]

Соответствие характера деформации виду напряжения подтверждает первая аксиома реологии при всестороннем равномерном (изотропном) сжатии все материальные системы ведут себя одинаково — как идеальные упругие тела. Это означает, что в таких разных по структуре телах, как металл, смола, вода, кислород (газ), изотропное сжатие вызывает только упругую деформацию, а именно, уменьшаются размеры системы при сохранении ее формы и увеличивается плотность. При снятии нагрузки все параметры тела принимают первоначальные значения. Отсюда следует, что изотропное сжатие не позволяет выявить качественные различия в структуре тел. [c.408]

При политропическом сжатии идеального газа работа сжатия определяется по уравнению [c.110]

Распределение сжатия. Работа в двухступенчатом теоретическом цикле равна сумме работ в циклах первой и второй ступеней. При начальном давлении всасывания Р , конечном давлении нагнетания Ра и промежуточном давлении Р для идеального газа и сжатии по адиабате, суммарная работа [c.60]

Изменения, происходящие в компрессоре с вредным пространством, можно представить на идеализированной индикаторной диаграмме, показанной на рис. 44. Кривая 3--4 представляет ход сжатия, 4—5 — ход выхлопа, 5—2 — ход повторного расширения и 2—3 — ход впуска (всасывания). Объем в точке 5 — объем вредного пространства, 1 3 — 5 — объем, отвечающий перемещению поршня, т. е. а 1 3—— объем газа, всасываемого в цилиндр Считая газ идеальным, к постоянным, а сжатие и расширение адиабатными и [c.333]

Полученное соотношение известно как уравнение Гюгонио для ударных волн. Теперь можно вычислить температуры сжатых газов, если известны их термодинамические свойства. Для идеальных газов [c.408]

Заметим, что приведенные выше формулы для р и М являются приближенными, особенно для реальных газов, при сжатии которых показатели адиабаты и коэффициенты сжимаемости изменяются. Лучшее приближение достигается для идеальных газов и термодинамически подобных веществ, у которых показатели адиабаты и коэффициенты сжимаемости изменяются при сжатии одинаковым образом. [c.126]

Если температура охлаждающей воды ниже температуры воздуха, то получим оптимальное значение работы при изотермическом сжатии при температуре охлаждающей воды. Если температура всасывания ниже температуры охлаждающей воды, то для получения минимально возможной работы необходимо было бы осуществить адиабатическое сжатие до достижения температуры охлаждающей воды, а далее производить изотермическое сжатие до конечного давления при температуре охлаждающей воды. Так как всасываемый газ предварительно не охлаждается и практически различие между обеими температурами настолько мало, что по сравнению с изотермическим сжатием при температуре охлаждающей воды им можно пренебречь, изотермическую работу сжатия при температуре охлаждающей воды можно рассматривать как идеальное сжатие. Если обозначить температуру охлаждающей воды через °абс.,то идеальная работа сжатия [c.136]

Работа реального компрессора и термодинамические процессы, совершающиеся при этом, в действительности значительно отличаются от работы и процессов, происходящих в идеальном компрессоре. Это отличие прежде всего заключается в том, что в цилиндре реального компрессора после окончания процесса нагнетания (крайнее левое положение поршня) остается определенное количество газа объемом сжатого до давления нагнетания рз. В течение процесса всасывания этот газ, расширяясь и заполняя освобождающуюся часть объема цилиндра, уменьшает рабочую производительность компрессора. Поэтому пространство цилиндра, заполняемое этим остаточным газом, называется мертвым , или вредным (имеется в виду, что пространство заполняется газом при крайнем или мертвом положении поршня). [c.209]

Величину изотермической мощности определяют без учета потерь давления и утечек газа. При сжатии с водяным охлаждением приходится учитывать различие температур поступающего газа и охлаждающей воды. Вместе с тем должна быть исключена всякая зависимость величины изотермической мощности от конструкции и, в частности, от устройства компрессора одно-или многоступенчатым. Для удовлетворения такому требованию можно предложить условие,, согласно которому сжатие до давления р = е-рд,., где е = 2,718, происходит при температуре газа, поступающего в компрессор, а дальнейшее сжатие при средней температуре охлаждающей воды. Тогда изотермическая мощность компрессора для сухого идеального газа определится выражением [c.88]

С ростом температуры низконапорного газа степень сжатия эжектора в ирл всех значениях V уменьшается. Падение с ростом является следствием резкого возрастания потер/на смешение газов, так как в идеальном эжекторе (см. [2]) с ростом > степень сжатия увеличивается. С уменьшением степень сжатия в изменяется слабо, причем в зависимости от / величина г с уменьшением может и уменьшаться, и возрастать. При О степень сжатия а стремится к некоторой конечной величине, определяемой с помощью уравнений (11), (12), (13), (19) и (20). [c.163]

Для оценки возможного повышения эффективности газового эжектора вследствие уменьшения потерь, связанных с торможением сверхзвуковой струи смеси газов в диффузоре, расположенном за камерой смешения, а также для выяснения некоторых общих свойств газовых эжекторов с диффузором, имеющим горловину, рассмотрим эжектор с идеальным сверхзвуковым диффузором типа обратного сопла Лаваля, в котором осуществляется адиабатическое торможение сверхзвуковой струи смеси газов. Степень сжатия такого эжектора при работе на расчетном режиме ввиду = равна [c.238]

Сжатие реального газа. При сжатии газов со сравнительно высокой температурой кипения (например, метана, этилена) нельзя пренебрегать отличием их свойств от свойств идеального газа. При изотермическом сжатии техническая работа по (2.33) [c.34]

Для одноступенчатого компрессора задача минимума не ставится. Работа сжатия на 1 моль идеального газа в этом случае равна [c.340]

Если сделать приближения такого же типа, как и в случае стационарных пламен, то можно использовать уравнения (XIV. 10.22), чтобы получить скорость потока массы сгоревших газов относительно ударного фронта. Это уравнение вместе с законом идеального газа и законами сохранения (массы, момента и энергии) для двух зон полностью определяют плотность и давление в каждой из трех областей, разделенных зонами (т. е. несжатые газы, сжатые газы и сгоревшие газы). [c.409]

Основньши параметрами компрессорных машин являются производительность, степень сжатия и изотермический КПД, Производительность Q — количество газа, выраженное в единицах объема, подаваемое машиной в единицу времени. Производительность компрессоров обычно выражают в единицах объема газа, приведенного к нормальным условиям (273 К и 101 325 Па), Степень сжатия т — это отношение давления р в линии нагнетания к давлению ра на линии всасывания. Изотермический КПД Т1из характеризуется отношением мощности, необходимой для сжатия газа идеальной компрессорной машиной при изотермическом процессе сжатия газа, к фактической мощности компрессорной машины, [c.392]

V связаны ур-нием pV" = onst, где и — показатель политропы. Чем ближе реальный процесс к изотермич. (для идеального газа я= 1), тем меньше он требует энергии. К. осуществляется компрессорами — машинами с искусств, охлаждением сжимаемого газа, степень сжатия в к-рых Е > 3,5 (отношение давления нагнетания к давлению всасывания). Для К. без охлаждения с е = 2—3 примен. вентиляторы (создают давление менее 15 кПа), нагнетатели (более 15 кПа) и эксгаустеры, всасывающие газ при пониж. давлении и сжимающие его до давления, близкого к атмосферному. При е > 3,5 примен. многоступенчатое К. с охлаждением газа после каждой ступени. [c.271]

В идеальном газе, по определению этого понятия, нет взаимодействия между молекулами. Следовательно, причиной сопротивления газа сжатию может являться только тепловое движение молекул. Из кинетической теории газов известно, что давление, которое оказывает газ на стенку сосуда, определяется числом ударов частиц газа о стенку в единицу времени и скоростью поступательного движения молекул. Скорость движения молекул падностью определяется температурой газа и поэтому, в случае изотермического сжатия, не может зависеть от приложенных внешних сил. Однако число ударов о стенку возрастает при сжатии газа, так как объем, занимаемый движущимися молекулами, становится меньше. Следовательно, возрастает давление газа на стенки сосуда и, в частности, на сжимающий газ поршень. Таким образом, газ противодействует сжатию с тем большей силой, чем больше он сжимается. Этот факт находит свое выражение в уравнении Клапейрона [c.187]

Изотермическое сжатиэ. Третий член правой части уравнения (26) является работой сжатия (или расширения) он уже был определен для большого числа частных случаев. Так, если сжатие изотермическое, а газ идеальный, то работа сжатия дается уравнением (6) так как для идеального газа при постоянных температуре и массе то уравнение (6) вместе с тем дает и работу цикла на [c.330]

При употреблении этого уравнения встречаются недоразумения, так как каждая из величин указанного отношения может толковаться по-раз-ному. Фактически затраченная работа обычно означает работу на валу компрессора в случае двигателя или индикаторную мощность паровой машины в случае компрессора, приводимого в движение поршневой паровой машиной. Однако в некоторых случаях фактической работой двигателя считается энергия, подведенная к мотору, и поэтому к. п. д. двигателя включает к.п.д. мотора и передачи. Теоретической работой может считаться работа обратимого изотермического сжатия между давлениями всасываемого и нагнетаемого газа или же адиабатная обратимая работа, при вычислении которой, в случае многоступенчатого сжатия, предполагается идеальное промежуточное охлаждение. Теоретическая работа будет также зависеть от того, считают ли газ идеальным или же пользуются реальными свойствами рассматриваемого газа, а также от других дапущеШ 7 включённ некие, используемое для вычисления теоретической работы. [c.345]

Определить минимальное количество работы (в кал), требующейся, чтобы сжать изотермически 1 моль аммиака, взятого при 1 атм и 150°, до 10 л а) считая газ идеальным б) предполагая, что он подчиняется уравнению Ван-дер-Ваальса (а = = 4,170 л атм молъ , Ь = 0,03707 л мoль ). [c.72]

Представим себе, что в цилиндре находится газ, который имеет объем абвг и может сжиматься поршнем 1 (рис. 13, А). Если газ идеальный и в точности следует закону Бойля и Мариотта, то прй увеличении давления, апример, в 2 раза объем) газа уменьшился бы тоже в 2 раза и поршень должен был бы занять положение, соответствующее объему газа адег. Если же мы имеем дело с реальным газом, то вследствие его большей сжймаемости по сравнению с газом идеальным объем газа после сжатия будет [c.51]

Перед зажиганием поршень сжимает газы. Степень сжатия составляет около 7—11. В идеальных условиях зажигание смеси топлива с воздухом должно происходить в верхней точке хода поршня, в результате чего происходит мгновенное увеличение давления, что показано на рисунке непрерывной линией. Однако в связи с тем, что химическая реакция является скоростьопре деляющим фактором, зажигание должно происходить прежде, чем завершено движение поршня вверх для того, чтобы фронт огня имел время для распространения от искры по всему объему газовой смеси. В результате этого ограничения предельное давление несколько ниже идеального. [c.206]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология