Возбуждение толстого слоя

О возбуждении толстого слоя. До сих пор мы рассматривали бесконечно тонкий слой, характеризующийся тем, что он практически не ослабляет проходящие через него лучи возбуждающего света, поэтому весь такой слой возбуждается равномерно. [c.143]

Для сравнения приведен контактный способ возбуждения и приема колебаний с помощью обычного ПЭП. Соответствующие ему значения чувствительности приняты за 1. Все цифры приведены для стали, их следует рассматривать как сугубо ориентировочные. Указано также, что при иммерсионном способе акустического контакта, когда между ПЭП и ОК помещается толстый слой контактной жидкости, относительная чувствительность двойного преобразования по сравнению с контактным <0,1. [c.79]

Электроны, проходя через вещество, испытывают упругое и неупругое рассеяние. При упругом рассеянии часть кинетической энергии падающего электрона передается ядру, которое можно считать неподвижным. В результате многократного упругого рассеяния узкий пучок моноэнергетических электронов, проходя через толстый слой вещества, постепенно расширяется. При неупругом рассеянии электроны расходуют свою энергию на возбуждение и ионизацию атомов поглотителя. Эти процессы обладают равной по порядку величины вероятностью и обычно объединяются под общим названием ионизационных потерь энергии. Согласно тео- [c.15]

При высоких ускоряющих потенциалах зависимость яркости от напряжения второго анода изучена на сульфиде цинка, нанесённом на металлическую и стеклянную подложки [253]. Возбуждение производилось развёрнутым в растр (100 строк, 25 кадр/сек) электронным лучом при напряжении от 30 до 70 kV и токах пучка от 10 до 400 iA. Размер растра 3,3 см . Яркость определялась фотоэлементом на достаточно толстом слое люминофора со стороны, обращённой к возбуждающему лучу. Результаты измерений приведены на рис. 13, где сплошные кривые отвечают экранам на металлической, а пунктирные — на стеклянной подложке. В первом случае при увеличении напряжения яркость нарастает более медленно, чем требуется линейным законом все кривые обращены своей вогнутой стороной к оси напряжений. Скорость нарастания яркости закономерно падает с увеличением напряжения и плотности тока вогнутость кривых к оси напряжений систематически растёт. Обнаруживаемый на всех кривых [c.70]

Так как постоянная затухания во всех перечисленных случаях остаётся одинаковой а = -Ь аа> то скорость затухания свечения сохраняется и при переходе от тонких слоёв к толстым. При импульсном возбуждении начальная интенсивность в толстых слоях не будет зависеть от наличия тушения, но при длительном возбуждении она уменьшается с развитием тушения, так как при любой интенсивности возбуждения люминофор на больших глубинах толстого слоя (по условию) возбуждается не полностью и степень его возбуждения зависит от вероятности тушения. [c.146]

В толстых слоях картина несколько сложнее, так как по мере насыщения длительного свечения всё большая часть энергии возбуждения используется для развития кратковременного свечения. Таким образом, в этом случае между величиной падающего возбуждающего светового потока и световыми потоками длительного и кратковременного свечений нет пропорциональности. Длительное свечение стремится к предельному значению, скорость нарастания его яркости постепенно уменьшается яркость кратковременного свечения на определённом интервале возбуждения растёт быстрее, чем пропорционально увеличению интенсивности возбуждения. Однако после достижения насыщения длительного свечения прямолинейный ход нарастания постепенно снова восстанавливается. Теперь нарастание кратковременного свечения идёт пропорционально величине / — ап , где а — постоянная часть возбуждения, затрачиваемая на поддержание длительного свечения. Так как / > 1, то на этом этапе возбуждения нарастание яркости кратковременного свечения происходит почти пропорционально I. [c.148]

Другой причиной возникновения максимума в спектре возбуждения ЭПР хлоропластов при 720 нм может служить побочный эффект увеличения концентрации носителей заряда, обычно наблюдаемый в толстых слоях органических красителей-полупроводников. В результате повышенной рекомбинации [30, 31] происходит уменьшение эффекта в максимуме полосы поглош,ения исследуемого образца и его увеличение в спектральных участках, соответствуюш их спаду полосы поглощения со стороны длинных и коротких волн. [c.442]

Другая трудность заключается в том, что время жизни возбужденных ионов или молекул красителей очень мало, так что электроактивным оказьшается лишь краситель, находящийся в непосредственной близости от поверхности электрода, а еще лучше-адсорбированный на нем. Но поглощение света в адсорбционном слое, вследствие малой его толщины, невелико даже при большом коэффициенте экстинкции. Поэтому квантовый выход сенсибилизированного фототока, как правило, не превышает 1% (в расчете на падающий свет), и ожидать высокий к.п.д. преобразования энергии света не приходится. Использовать же относительно толстые слои красителей, способные поглотить весь падающий свет, невозможно, потому что красители, будучи диэлектриками, в толстом слое электрически изолируют электрод от раствора . Поэтому до настоящего времени сенсибилизация полупроводников к длинноволновому свету успешно применяется там, где не обязательно полное использование энергии света-для записи информации, в фотохромных устройствах, в фотографии и др., а не в целях преобразования энергии. Возможно, специальные конструкции фотоэлектродов, в которых свет многократно проходит сквозь адсорбционные слои красителя (например, пористое полупроводниковое тело, пропитанное раствором красителя, либо набор плоскопараллельных тонкослойных электродов с [c.97]

При количественной оценке интенсивностей линий в спектрах смесей рзэ возникают некоторые затруднения из-за самопоглоще-ния излучения в толстых слоях [334], поскольку возбуждение атомов образца имеет место не только на его поверхности, но и в более [c.208]

Показать (качественно) изменение- вида сплошного спектра, зображенного на рис. 5.1, а, после прохождения через толстый слой вещества (флуоресцентное возбуждение в мишени не учитывать). [c.160]

Расчёт эффективностей фотоионизации для оптически толстых слоёв также можно выполнить методом пошажного компьютерного моделирования. В этом случае толстый слой разбивается на множество тонких слоёв так, чтобы убыль квантов, расходуемых на возбуждение и ионизацию атомов, на любом из переходов (г —> г -Ь 1, см. рис. 8.2.19) была бы значительно меньше соответствующего потока в этом слое (г — индекс перехода, j — [c.426]

В ТОЛСТОМ слое жидкости достаточно много энергии расходуется на испарение растворителя и возбуждение его спектра. Поэтому интенсивность спектра растворителя (молекулярные полосы) увеличивается. Эти экспериментальные выводы согласуются с наблюдениями Эфендиева над фульгураторами (разд. 3.4.2). С увеличением ширины диска поверхность пленки жидкости также увеличивается. Если необходимо полное испарение пленки, то следует использовать тонкие диски. Интенсивность линии возрастает с увеличением искрового промежутка (3—4 мм) [2]. [c.163]

Возбуждение производилось на толстом слое люминофора. Разницу в отдаче автор приписал гасящему действию катодных лучей и малой глубине их проникновения в люминофоры. Если расчёт отдачи вести на равные веса или объёмы фосфора, пользуясь при этом глубиной проникновения в них электронов, то в случае активированного висмутом сульфида кальция при полном возбуждении светосумма оказывается одного порядка величины 21 [c.323]

Согласно выражению (27) между интенсивностью и искомой концентрацией в общем случае не существуетлинейной зависимости интенсивность аналитической линии от толстого слоя при возбуждении образца монохроматическим излучением без учета матричных эффектов является функцией трех переменных искомой концентрации Сд, абсорбционных свойств наполнителя ан и определяемого элемента ад. При различных соотношениях между ад и н могут получаться зависимости [c.20]

Положение полос активного поглощения может быть установлено с помощью так называемых спектров возбуждения. Па слой люминесцентного вещества с помощью спектрального аппарата проектируется непрерывный спектр возбуждающего источника. Места люминесцентного вещества, на которые падают лучи спектра, способные возбуждать люминесценцию, начинают светиться. Совокупность частот, вызывающих свечение, называется спектром возбуждения. Очевидно, что яркость возникающего свечения будет пропорциональна коэффициенту пох лощения только при соблюдении ряда условий. Для этого должно быть обеспечено 1) малое ослабление проходящего через слой пучка света (т. е. применение весьма тонких люминесцирующих слоёв), 2) отсутствие насыщения светящегося вещества (т. е. применение для возбуждения слабых световых потоков), 3) одинаковая интенсивность возбуждающего света во всём исследуемом спектральном интервале, 4) независимость вглхода люминесценции от частоты возбуждающего света на протяжении всего исследуемого интервала частот. На практике эти условия никогда не соблюдаются, вследствие чего описанный метод даёт лишь качественные результаты. Особенно часто нарушается первое условие, так как для наблюдения почти всегда применяются не тонкие, а, наоборот, практически бесконечно толстые слои. В этом случае при соблюдении условий 2) и 3) яркость свечения, возникающего под действием лучей определённой частоты, пропорциональна не коэффициенту поглощения, а выходу свечения для лучей данной частоты. [c.43]

Переходя к рассмотрению свечения толстых слоёв, мы должны принять во внимание, что здесь на различных глубинах возбуждение неодинаково верхние слои возбуждаются интенсивно, глубокие—слабо. При очень слабом возбуждении или очень быстром затухании [случай, соответствующий, формуле (2.35)] скорость нарастания свечения не зависит от интенсивности возбуждезшя (рис. 61) и будет одинакова на всех глубинах толстого слоя, поэтому разгорание люминесценции в толстом слое в этом случае ничем не будет отличаться от разгорапия люминесценции бесконечно тонкого слоя. У дипольных излучателей, для которых характерна большая скорость затухания, стационарный режим устанавливается, вообще, столь быстро (10 — 10 сек.), что нарастание их свечения почти никогда не измеряется и длительность установления считается мгновепной. [c.143]

Следует, однако,отметить, что эффект реабсорбции и вторичного возбуждения сказывается обычно но столь сильно. У фосфоров, не имеющих по-ГЛ01ЦОНИН в области спектра излучения, действие вторичного возбуждения в толстых слоях отпадает. [c.311]

Вследствие окисления поверхности величина уменьшается при выдерживании кристалла на воздухе до 18 нсек [69] или 17 нсек [70], а изме-зения со старыми поверхностями дают очень малые значения — 14 нсек 28] или 12,6 нсек [68]. Уменьшение толщины кристалла приводит к уменьшению величины йхх и вследствие этого к уменьшению т до промежуточных значений между величиной т для толстого слоя кристалла и (тох)о- Например, при использовании возбуждения рентгеновскими лучами в объеме [71] были получены соответственно следующие значения т 26, 21 и 15 нсек в случае кристалла толщиной 3 мм, крупнокристаллических образцов и порошка. Возбуждение в объеме дает более высокое значение т, чем возбуждение поверхностного слоя. Так, Хэнл и Янсен [71] получили значение т = 26 нсек в случае возбуждения кристалла рентгеновскими лучами и т = 15,5 нсек при возбуждении поверхностного слоя того же кристалла электронами с энергией 45 кэв. [c.184]

Кавитационный механизм возбуждения взрыва нужно считать одной из причин взрывов жидких ВВ при неосторожном поджигании, особенно при экспериментальных по горению ВВ в замкнутом объеме. Быстросгорающий воспламенитель, как и вспышка толстого прогретого слоя ВВ, порождает акустические колебания, распространение которых способно вызвать кавитацию жидкости и способствовать взрыву заряда. [c.268]

При оценке различия инерционных свойств свечения и величины отдачи в случае возбуждения люминесценции светол и электронами основной упор был сделан на высокую мощность электронного возбуждения, которая усилена малой глубиной проникновения электронов. Экспериментальная проверка такого заключения трудна из-за невозможности уравнять в обоих случаях условия возбуждения люминофора. Даже при равном времени возбуждения и одинаковой нагрузке (ватты на см в сек) доля поглощаемой люминофором энергии различна. Для получения сравнимых результатов необходимо относить изменения яркости или отдачи к одинаковой поглощаемой мощности в единице объёма. Для этого можно работать на слое монокристалла, который является бесконечно толстым для электронов, и, задавшись определённым законом поглощения, на основании его определять глубину проникновения электронов и вероятную толщину рабочего слоя. Гораздо лучшие результаты должна дать работа на очень тонких слоях, которые заведомо простреливаются по всей толщине в рабочем диапазоне напряжений. [c.333]

Большинство применяемых в химии радиоактивных изотопов испускает -частицы с энергией не свыше нескольких Мэв. До этих пределов можно пренебрегать радиационными потерями энергии и считать с достаточной точностью, что поглощение вызвано лишь возбуждением орбитральных электронов и вырыванием их из атомов среды.Прежде чем -частица растратит всю энергию полета, она ионизирует много атомов на своем пути. Например, как уже указывалось, ионизация атомов воздуха требует в среднем 32,5 эв и -частица с энергией Е образует Е/32, 5 пар ионов. Для частиц в 1 Мэв это число приблизительно равно 30 ООО. Если орбитальные электроны возбуждаются, не покидая атома, то их возвращение на нормальные уровни сопровождается мягким у-излучением с характеристическим спектром, отвечающим энергии возбуждения. Такое мягкое у-излучение всегда возникает при прохождении -лучей через среды. Вместе с тормозным у-излуче-нием (см. ниже) оно дает регистрируемую измерительными приборами остаточную активность, которая сохраняется на выходе из слоев поглотителя, даже если они достаточно толсты для задержания всех -частиц. Измерение активности -лучей осложняется также их рассеянием. При каждой встрече с атомами -частица изменяет траекторию в результате упругих соударений (без потери энергии). Ионизация атомов также меняет путь -частиц. В результате всех этих процессов -частица проходит сложную извилистую траекторию, как хорошо видно на следах в камере Вильсона. Длина этой траектории в несколько раз больше пройденной толщи поглотителя. Отклонение -частиц при рассеянии особенно велико из-за их малой массы. Оно иногда превышает 180°, т. е. некоторая часть -лучей отражается в направлении к источнику облучения. Такие отражения, в частности, происходят от подложек, на которые нанесен измеряемый препарат. Рассеяние вызывает дополнительную потерю интенсивности пучка, так как некоторая доля -частицы из него выходит. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология