Время импульсное возбуждение

Поскольку торцы рубинового стержня (диаметр стержня обычно меняется от 0,5 до 1 см, а его длина — от 2 до 10 см) имеют зеркала, то за счет многократного отражения возникшее индуцированное излучение само себя лавинообразно усиливает — фотон, испущенный одной частицей параллельно оси 00 (рис. 209, а ), может играть роль сигнала для другой частицы. В частности, он может, отразившись от зеркала, сыграть вторично роль сигнала для той же самой частицы, которая его испустила, и произойдет весьма бурное высвечивание энергии, накопленной в возбужденных состояниях во время импульсной накачки. Возникает излучение рубинового лазера в виде вспышки. Выходная мощность руби- [c.522]

Самый простой способ регистрации спектра или передаточной функции состоит в том, что на вход системы подают монохроматический сигнал и измеряют (комплексную) амплитуду отклика. Длительные по времени измерения по точкам позволяют определить полную спектральную функцию. На практике для снятия непрерывного спектра применяется медленная развертка по частоте. Этот метод мы называем методом медленного прохождения, а сам спектр — стационарным спектром. Эта традиционная техника спектроскопии преобладала в первые 25 лет развития спектроскопии ЯМР высокого разрешения (1945—1970 гг.), в то время как применение импульсного возбуждения ограничивалось в основном измерениями времен релаксации. [c.22]

Общие положения протонного магнитного резонанса справедливы и для углеродного магнитного резонанса. До появления ряда усовершенствований, сделанных в последнее время, исследование атомов углерода в органических соединениях методом магнитного резонанса представляло большие трудности. Это связано с тем, что , магнитно-чувствительный изотоп углерода, не является основным изотопом. Кроме того, ядра имеют значительно меньшую чувствительность ядерного магнитного резонанса, чем протон, из-за меньшей величины гиромагнитного отношения для углерода-13. Современные приборы ЯМР- С преодолевают эти трудности с помощью ЭВМ, которые дают возможность работать в режиме импульсного возбуждения, ядер С и позволяют проводить фурье-анализ полученных данных для возбужденных ядер С. [c.500]

Групповая скорость соответствует скорости распространения вершины импульса. Часть энергии распространяется со скоростью, превышающей групповую, и возможно частичное наложение сигналов, переносимых различными волнами. Поэтому особое значение приобретает рассмотрение нестационарных процессов, обусловленных импульсным возбуждением звукопровода. Соответствующая задача может быть решена применением к уравнениям движения, а также начальным и граничным условиям двойных интегральных преоб -разований - синус-косинусного преобразования Фурье для пространственных координат и преобразования Лапласа по времени. Решения в замкнутом виде получены лишь для простейших случаев, имеющих ограниченное практическое значение. Однако можно предположить, что на значительном расстоянии от места возбуждения для не слишком высоких частот характер возмущения практически не зависит от распределения возмущающей нагрузки по возбуждаемому сечению стержня. Показано, что если изменение возбуждающей функции/(0 происходит за время, которое велико по сравнению с наибольшим периодом собственных колебаний тела, эффекты, обусловленные пространственным распределением приложенной силы, затухают на расстояниях, сравнимых с размерами тела, определяющими наименьшую частоту собственных колебаний (динамический принцип Сен-Венана). [c.122]

Импульсное возбуждение с малым фронтом нарастания. Импульсные разряды короткой длительности используются в основном для возбуждения газовых лазеров на самоограниченных переходах, В таких разрядах время нарастания импульса тока должно быть сравнимо с радиационным временем жизни верхнего лазерного уровня. Только в этом случае возможно достижение инверсной населенности в разряде Плотность тока в максимуме импульса, необходимая для создания инверсии, оказывается порядка сотен и тысяч ампер на квадратный сантиметр. Условия возбуждения в разряде зависят от потерь энергии в единицу времени, давления газа, напряженности пробоя в газе, геометрии электродов и их расположения. [c.673]

При поглощении света органическими молекулами образуются синглетные и триплетные возбужденные состояния, имеющие спектр поглощения, отличный от спектра основного состояния. В жидких матрицах время релаксации возбужденных Т- и 5-состояний лимитируется диффузией тушащих примесей, которыми являются кислород и другие вещества. Возбужденные молекулы тушатся и при столкновении между собой. Время релаксации возбужденных 5-состояний в чистых обезгаженных растворах сравнимо со временем релаксации изолированных молекул, и фотохромизм за счет 1— -поглощения может наблюдаться при лазерном возбуждении [2—4]. В случае 7-состояния время релаксации не превышает 10 — 10 с и фотохромный эффект может наблюдаться при импульсном возбуждении с /имп > 10 с. [c.193]

Практическое различие между кратковременными и долговременными прочностными испытаниями состоит в том, что первые обычно связаны с наклонными ступенчатыми и импульсными возбуждениями, а последние со ступенчатыми и синусоидальными. Впрочем, это не дает однозначной классификации для стандартного испытания на растяжение при очень малых скоростях удлинения. Определение долговременный физически приемлемо, оно означает время жизни образца в процессе испытания — большое по сравнению с длительностью скоротечных функций возбуждения. Простейший случай долговременного разрушения представляется испытанием набора образцов со ступенчатым возбуждением при различных амплитудах напряжений, когда все они разрушаются как пластичные. [c.130]

Метод импульсного возбуждения. Молекулы возбуждают коротким оптическим или электронным импульсом и наблюдают последующее затухание флуоресценции во времени. Преимуществом метода является то, что молекулы не возбуждаются во время намерения флуоресценции. Для данного метода идеально подходят импульсные лазеры или лазеры с синхронизацией мод [186]. Прн пспользовании импульсных лазеров большой мощности, имеющих обычно низкую частоту повторения, после каждого имиульса детектируется много фотонов флуоресценции. Затухание флуоресценции может непосредственно наблюдаться на экране осциллографа [187], запоминаться в переходном устройстве [188] или выводиться на дисплей с усреднением сигналов. [c.293]

В жесткой среде (замороженные до стеклообразного состояния жидкости, твердые полимеры) многие молекулы ароматических соединений в триплетном состоянии обладают большой продолжительностью жизни, порядка 1—10 сек. Это позволяет получить в таких средах столь высокие стационарные концентрации триплетных молекул при возбуждении обычными источниками света, что становится возможным наблюдать поглощение света триплетными молекулами (триплет-триплетное поглощение света). Это явление было обнаружено в 1941 г., и тогда же высказано предположение, что поглощение света триплетными молекулами может приводить к фотохимическим реакциям. Лишь в 1963 г. было доказано реальное существование таких реакций, которые получили название двухквантовых реакций. Несколько лет назад обнаружены двухквантовые реакции в жидкой среде. Хотя время жизни возбужденных молекул в жидкой среде порядка 10 —10 сек, поглощение в возбужденном состоянии и двухквантовые реакции удается наблюдать при импульсном освещении, в частности, лазерами в УФ-диапазоне. [c.3]

Молекула из состояния Т может перейти в состояние Зд двумя пз тями с излучением кванта света фосфоресценции или без излучения. В жидких растворах, за очень редкими исключениями происходит только переход без излучения света. Время жизни молекулы в триплетном состоянии т в жидких растворах обычно заключено в пределах 10 —10 сек, как это следует из данных по импульсному возбуждению. Эта величина, однако, не является характеристической и, по-видимому, определяется концентрацией неконтролируемых примесей, индуцирующих переход [c.7]

Начальная интенсивность свечения зависит от условий опыта. В случае насыщения она определяется общим числом центров, могущих возбуждаться, и вероятностью высвечивания и не зависит от развития явлений тушения. Ири кратковременном импульсном возбуждении начальная интенсивность также не зависит от постоянной тушения, так как за время импульса [c.145]

В отличие от чистых кристаллов, когда испускание сцинтилляции затухает по экспоненциальному закону вслед за импульсным возбуждением ионизирующей частицей, испускание сцинтилляции от бинарного раствора характеризуется конечным временем разгорания , а также и конечным временем затухания. Время разгорания определяется меньшей из величин Тох и (тоу)о время затухания определяется большей из этих двух величин. [c.187]

Блок-схема установки, реализующей метод счета фотонов , приведена на рис. 37. В качестве источника возбуждающего света используется импульсная лампа, работающая от источника постоянного тока. Электрические импульсы, получаемые на втором электроде, используются в качестве стартовых импульсов время-амплитудного преобразователя. Серьезной трудностью, ограничивающей разрешающую способность данного метода, является тот факт, что импульсы на выходе ФЭУ имеют длительность нескольких наносекунд и широкий разброс по амплитуде. Электронная аппаратура позволяет регистрировать положение крутого переднего фронта импульсов с точностью до 0,01 не, однако само его положение зависит от амплитуды импульса (рис. 38), Преодолеть эту трудность позволяет использование дискриминатора импульсов с изменяющимся порогом, зависящим от амплитуды поступающего импульса. Таким путем удается резко повысить временную разрушающую способность метода (без такого дискриминатора не удается получить разрешение лучше нескольких наносекунд). Преобразование интервала времени в амплитуду импульса производится гак называемым время-амплитудным преобразователем, имеющим два входа старт и стоп соответственно для первого и второго импульсов. Такие схемы хорошо разработаны в электронике. Особенность таких преобразователей в том, что они срабатывают от первого поступающего импульса стоп и не регистрируют никаких последующих импульсов в течение определенного мертвого времени . Поэтому, если на фотоумножитель после импульса возбуждения попадут последовательно два фотона, будет зарегистрирован лишь первый из них. В результате при большой интенсивности флуоресценции, когда вероятность попадания более чем одного [c.106]

В настоящее время используются в основном два типа установок импульсного фотолиза — кинетическая и спектрографическая, которые различаются способом регистрации. Кинетическая установка позволяет получать непосредственно кинетическую кривую гибели промежуточного продукта на одной длине волны возбуждения. При помощи спектрографической установки регистрируется весь спектр промежуточных продуктов через определенный промежуток времени после фотолитической вспышки. Кроме наиболее распространенных спектральных методов регистрации используются также другие, например при образовании короткоживущих ионов измеряется кинетика электропроводности. [c.156]

Поскольку свободные радикалы, как правило, высокореакционноспособны, для изучения их свойств необходимо создать достаточно большую концентрацию свободных радикалов, доступную изучению физическими методами, за время, малое ио сравнению со временем последующего их превращения в другие частицы. Поэтому для изучения свойств и превращений свободных радикалов нашли широкое применение импульсные методы воздействия на систему, способную к образованию свободных радикалов. Для получения свободных радикалов за счет возбуждения молекул светом используется импульсный фотолиз (флеш-фотолиз). В установке для флеш-фотолиза (рис. 7) при помощи электрического разряда боль- [c.24]

Среднее время жизни т возбужденной молекулы играет существенную роль при рассмотрении механизмов реакций возбужденных молекул. Импульсный метод определения т состоит в следующем. Раствор флуоресцирующего вещества облучают коротким импульсом света ( 2—4 нсек) и интенсивность флуоресценции измеряют как функцию времени. Интенсивность флуоресценции (/f)i в момент I после начала измерений связана с интенсивностью флуоресценции в начальный момент (//)о соотношением [c.62]

Наилучшими источниками коротких мощных импульсов света являются лазеры. В настоящее время разработано и выпускается промышленностью большое количество импульсных лазеров различных типов. Лазеры, работающие в режиме модулированной добротности, дают импульсы длительностью 10 —10 с, а ]В режиме синхронизации мод — до 10 2 с (см. таблицу). Возможность использования умножения частот ((при прохождении лазерного импульса через некоторые сильно поляризующиеся кристаллы возникает излучение с частотой 2v, Зv или 4v) и лазеров на красителях позволяет получать лазерные импульсы любой необходимой длины волны в диапазоне 250—1300 нм. К недостаткам лазеров следует отнести то, что в результате большой мощности импульсов в образцах могут возникать специфические лазерные эффекты (эффекты, связанные с большой локальной концентрацией возбужденных молекул и их взаимодействием между собой и нелинейные эффекты), и кроме того, в фотохимически активных системах происходит быстрый фотолиз вещества. Характеристики некоторых импульсных лазеров приведены в таблице на с. 209. [c.210]

Первый и второй законы фотохимии применимы к любым фотохимическим реакциям. Третий и четвертый законы относятся главным образом к фотохимии органических соединений. Однокванто-вость поглощения связана с тем, что время жизни электронно-возбужденного состояния молекулы достаточно мало, а обычно используемые интенсивности света невелики (10 —10 квантов, поглощенных в 1 смз за 1 с). Если удается повысить интенсивность света (импульсный фотолиз, действие лазеров), или увеличить время жизни возбужденных состояний за счет устранения диффузионно-контролируемых процессов тущения (понижение температуры, увеличение вязкости среды), становится возможным поглощение кванта света молекулой, находящейся в электронпо-возбуж-деипом состоянии или одновременное поглощение двух квантов света молекулой, находящейся в основном состоянии. [c.132]

При наблюдении электронных переходов в молекуле посредством облучения ее ультрафиолетовым светом возбужценные электроны возвращаются иа исходные орбитали очень быстро (за несколько десятков пикосекунд), и измерить время жизни возбужденного состояния оказывается совсем непросто, В ЯМР возбужденные состояния могут существовать на протяжении нескольких минут. Это создает большие неудобства в импульсном ЯМР, идея которого состоит в многократном повторении возбуждения ядра с целью повышения отношения сигнал/ шум при усреднении данных различных прохождений. И действительно, успех эксперимента в фурье-спектроскопии ЯМР во многом определяется скоростью возвращения наблюдаемого ядра из возбужденного состояния в основное, и если она очень велика илн мала, то эксперимент может не дать требующейся информации. [c.129]

К тому л<е выводу можно прийтп, если еще раз взглянуть на рис. VII. 17, б, где показано соотношение между диапазоном частот и числом боковых полос, с одной стороны, и между диапазоном частот и параметрами tp и tr — другой. Таким образом, импульсное возбуждение ЯМР требует малых значений tp и больших значений tr. В пределе с ростом tp величина Av хменьшается до нуля и боковые полосы исчезают. Тогда мы получаем ситуацию, аналогичную той, которая встречается в традиционном эксперименте с непрерывно накладываемым полем В,. В то же время если уменьшится, то разность частот между индивидуальными боковыми частотами будет возрастать, пока наконец мы вновь не придем к непрерывному (стационарному) случаю. [c.247]

Стохастическое возбуждение в ЯМР предлагалось использовать в ряде случаев первоначально — для специально подобранной и широкополосной развязки [4.64, 4.65], а позднее — в качестве альтернативы одномерной фурье-спектроскопии [4.59, 4.66—4.69], поскольку в смысле требований к мощности РЧ-сигнала он имеет преимущества перед последней. В последнее время Блюмих, Зиссов и Кайзер [4.70—4.79] применили стохастический резонанс в двумерной спектроскопии. Они убедительно показали, что большинство результатов, получаемых при импульсном возбуждении [4.80], могут быть также получены с помощью стохастического возбуждения при соответствующей обработке данных. [c.147]

Ключевую роль в этой номенклатуре играют приборы измерения расхода и количеств теплоносителей и тепла. В первичных преобразователях этих приборов используются разнообразные методы измерения. В настоящее время выпускаются приборы измерения расхода и количества (счетчики) теплоносителей, основанные на методе переменного перепада (дифманометрические) с сужающими устройствами разного типа и с интегрирующими трубками. Широко применяются тахометрнческие приборы с преобразователями крышлатого и турбинного типа. Все большее применение находят электромагнитные преобразователи расхода с полем возбуждения, охватывающим канал, и с преобразователями локального типа ультразвуковые с время-импульсными, доплеровскими и корреляционными преобразователями вихревые с различными способами съема пульсации. В последнее время начинают применяться для этой цели кориолисовые преобразователи с прямыми и изогнутьпии мерными участками труб, а также приборы, использующие струйные генераторные преобразователи (см. п. 18.2). [c.503]

Следует также упомянуть, что времена жизни во всем указанном выше интервале можно измерить с помощью импульсного возбуждения способом, описанным для измерения времени жизни быстрой флуоресценции (раздел III, М). Этот метод имеет то преимущество, что можно измерять времена жизни много меньше 0,1 мс (с удачно подобранной импульсной лампой) и интенсивность в большом промежутке времени после вспышки. Впервые этот метод был использован в работе Бекстрёма и Сан- [c.268]

Направление спина электрона может измениться, и молекула путем безызлучательного перехода перейдет в первое трпплет-ное состояние Т1 (константа скорости Й4). Это состояние соответствует более низкому энергетическому уровню по сравнению с состоянием. 1 и имеет большее время жизни, по-видимому, вследствие того, что для возвращения на исходную орбиталь и перехода молекулы в состояние 8о направление спина электрона должно снова измениться. Время жизни возбужденного состояния Т1 составляет около 10 с, и безызлучательный переход к состоянию 8о почти полностью определяется константой скорости 5. Существует также возможность излучательного перехода от Т1 к 8о (фосфоресценция), но этот процесс, идет так медленно ( р-<10 с), что его можно уловить только с помощью методов импульсного фотолиза [259]. Триплетное состояние Т1 имеет большое время жизни, что обеспечивает возможность протекания химических реакций. Если синглетное состояние 81 также участвует в фотохимических реакциях фотосинтеза (как это предполагает Франк [97]), то реагирующее вещество должно образовать комплекс с хлорофиллом до того, как произойдет возбуждение. В этом случае передача энергии возбуждения не будет зависеть от случайного столкновения между этим веществом и хлорофиллом, которое должно успеть произойти в течение 10 с. [c.30]

По существу кратковременные испытания берут начало от старой практики. В настоящее время их опора на наклонное ступенчатое и импульсное возбуждение зиждится скорее на физической, чем на математической основе. Это обычные стандартные испытания, в которых образцы постепенно деформируются до разрушения. Долговременные испытания были освоены только недавно, непосредственно следуя за разработкой металлов, которая сама по себе в какой-то степени запоздала по отношению к времени применения металлов в несущих конструкциях. Тесная связь между долговременным разрушением и явлением ползучести обусловлена использованием для возбуждения функций повторяющихся импульсов, ступеньки и синусоиды, которые в настоящее время модны в обоих случаях. [c.107]

В последнее время вниманце исследователей приковано к проблеме определения следовых загрязнений атмосферы. Было показано, что для определения некоторых важных загрязняющих атмосферу веществ, например СНоО [90], ЗОг [91], ОН [92] и СМ [93], можно с успехом использовать флуоресцентные методы с лазерным возбуждением. Для первых трех веществ необходимо возбуждение в УФ-области, что требует в настоящее время импульсного возбужденпя и удвоенпя частоты генерации. [c.579]

В радиационной химии органических жидкостей обычно участвует большее число возбужденных состояний, поэтому последующие реакции, как правило, сложнее, чем в аналогичных фотовоз-бужденных системах однако эти реакции имеют и много общего. При радиолизе органических жидкостей путем возбуждения или при нейтрализации электрона могут получаться сииглетные и три-плетные состояния [уравнения (136) и (141)]. В исследованиях возбужденных молекул в синглетном состоянии обычно используют сцинтилляторы [345, 346], для которых определены выходы и времена жизни возбужденных состояний. Одновременно удается определить времена жизни возбужденных молекул растворителя и запаздывающей флуоресценции [345, 347—350]. Времена жизни три-нлетных состояний, индуцированных излучением, определяются кинетическими [351, 352] и импульсными [353] методами, а также с помощью таких химических индикаторов, как бутен-2 [352, 354] и РеС1з [355]. [c.192]

В силу плохой теплопроводности люминофоров температура поверхности экрана, непосредственно подверженной бомбардировке, существенно отлична от температуры подложки. 13еличина градиента почти не поддаётся учёту. Это вносит известную неопределённость в количественную оценку наблюдений и заставляет вэсти эксперименты при импульсном возбуждении, чтобы дать время экрану притти в состояние теплового равновесия, из которого он выведен бомбардировкой. [c.95]

Одноквантовость поглощения, постулируемая вторым законом, имеет место потому, что время жизни электронно-возбужденных молекул сравнительно мало, а обычно используемые интенсивности облучения невысоки (101 —101 квантов, поглощаемых в 1 см за 1 сек). Поэтому концентрация электронно-возбужденных молекул низка, и поглощение ими еще одного кванта чрезвычайно маловероятно. Двухквантовые процессы можно осуществить лишь в специальных условиях (при импульсном возбуждении и под действием лазеров, см. разделы 6-4А и 7-1Е). [c.21]

Примером дипольиого излучателя может слу кить молекула флуоресцеина. Если взять сравиитсльио слабый раствор этого вещества С = 10 г см ,. то в 1 см такого раствора будет находиться 2 10 молекул. Средняя, длительность возбуждониого состояния флуоресцеина 4-10 сек., следовательно, при режиме насыщения каждая из молекул флуоресцеина должна возбуждаться в среднем 2,5 10 раз в секунду. Принимая во внимание, что квант излучения флуоресцеина / я 4-10 эрга, находим, что для поддержания указанной системы молекул в возбуждённом состоянии требуется световой поток 2- 2,5-10 - АЛО- эрг/см сек эрг/см сек == 2-10 ке/ге/сж . Подобные световые потоки в настоящее время не могут быть осуществлены даже при импульсном возбуждении. Поэтому для дипольиого излучения (длительность 10 —10 сек.) насыщение заведомо не может быть достигнуто ). В этих случаях всегда возможно применение формулы (2.35). [c.143]

С помощью импульсных ламп в течение небольших промежутков времени можно получать свет, интенсивность которого в несколько тысяч раз превышает интенсивность источников непрерывного действия [63, 152, 1651. Электрическая энергия, накопленная на конденсаторе, быстро разряжается через кварцевую или пирексовую трубку, наполненную благородным газом (обычно криптоном или ксеноном) при давлении несколько десятков миллиметров ртутного столба. Используемая энергия может составлять от 50 до 400 ООО дж и накапливаться на конденсаторе емкостью от 1 мкф до нескольких тысяч микрофарад при напряжении до 20 кв. Время вспышки варьирует от нескольких микросекунд до нескольких миллисекунд. Импульсные лампы можно успешно использовать для измерения времени жизни фосфоресценции, следя с помощью фотоумножителя за затуханием свечения после импульсного возбуждения. Скарсваг [1861 описал метод регистрации затухания фосфоресценции с временем жизни более 2-10 сек с помощью стробоскопической импульсной лампы [1491 и фотоумножителя. Вспышка достигала половины максимальной интенсивности за 5 мксек. Другими преимуществами использования импульсного источника являются уменьшение фотохимического разложения и нагрева образца по сравнению с повторяющимся прерывистым освещением в обычном фосфороскопе. [c.82]

Дополнительную ва 1 ную информацию о динамике дают исследования реакций молекул, предварительно колебательно возбужденных излучением лазера [183, 527, 593]. Например, в работе (441] было и.чмереио сечение реакции К -f H l (l == 1) K l -h Н при получении H l облучением пучка НС1 импульсным химическим НС1-лазером. Сопоставление сечепий этой реакции с сечением реакции К -Ь НС1 (у = 0) = КС1 + Н показало, что молекулы НС1 (v — i) реагируют с калием в 100 раз быстрее молекул НС) (v = 0). В то же время, как это следует из измерений сечения реакции К -f- H l (v -- 0) K l + Н в зависимости от Et [470, 471], увеличение поступательной onepi HH иа величину колебательного кванта НС1 приводит к увеличению сечония в, 10 ра-э, что моягпо рассматривать как доказательство преобладающей роли колебательной эпергии в химической активации. Приведем еще пример реакции [c.141]

Другой способ влияния мультиплетности на реакционную способность частиц демонстрируется на примере трехатомной молекулы метилена, СНг. Исследования по импульсному фотолизу указывают на то, что основное состояние метилена является триплетным, хотя имеется первый возбужденный сииглет, лежащий незначительно выше основного состояния (энергия возбуждения 30 кДж/моль). При фотолизе H2N2 или СНгСО преимущественно образуется метилен в синглетном состоянии с небольшой примесью триплетного метилена. Интеркомбинационная конверсия от синглета к триплету индуцируется инертными газами. Химическая реакционная способность триплетных и синглетных частиц совершенно различна. Синглетное состояние реагирует с Нг и СН , на три порядка быстрее, чем триплетное. Синглетный СНг внедряется в связь С—Н алканов, в то время как триплетный СНг отрывает атомы Н [c.152]

Наиболее типичным методом проведения экспериментов с временным разрешением в фотохимии является метод импульсного фотолиза. Этот метод первоначально разработали Норриш и Портер в 50-е годы нашего века с целью идентификации промежуточных продуктов реакции в фотохимических системах. Стационарные концентрации промежуточных продуктов — атомов, радикалов или возбужденных соединений, — имеющиеся в стационарных условиях, обычно слишком малы для того, чтобы зарегистрировать их по спектрам поглощения. Однако при использовании импульсного источника света предельно высокой интенсивности удается получить концентрации короткожи-вущих промежуточных соединений, достаточные для спектроскопического наблюдения. Более того, по спектру оптического поглощения можно следить за изменением концентрации промежуточного соединения в зависимости от времени и получать кинетические данные, например времена жизни радикалов. Это направление спектроскопии с высоким временным разрешением часто называется кинетической спектроскопией. (Кинетическая спектроскопия может также использоваться для непрерывной регистрации концентраций подходящих реагентов и конечных продуктов в зависимости от временного интервала после световой вспышки.) С помощью информации, полученной в экспериментах по импульсному фотолизу и касающейся природы и химической активности промежуточных продуктов, были окон- [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология