Возбуждение полное

Слабое возбуждение частиц, как показывает теория, можно разложить на отдельные почти независимые элементарные возбуждения. Полная энергия системы вблизи ее основного состояния складывается, таким образом, из энергии основного состояния и суммы энергий отдельных элементарных возбуждений. Но так как средняя энергия элементарных возбуждений оказывается меньше энергии взаимодействия между частицами, представляющими собой строительный материал конденсата, то последние не могут явиться элементарными носителями движения. Такими носителями становятся сами элементарные возбуждения, которые поэтому и называют квазичастицами. [c.72]

Альтернатива таким методикам - концентрация всей намагниченности ядер растворителя вдоль оси +г . Это достигается, в частности, путем селективного возбуждения полной намагниченности ядер растворителя и последующим поворотом ее суммарного вектора к направлению +z при помощи соответствующих импульсов и задержек. Например, последовательность, состоящая из двух селективных импульсов, первый из которых - с произвольным углом поворота намагниченности, за которым следует неселективный импульс с противоположной РЧ фазой, но тем же самым углом, оставляет лишь незначительную величину поперечной намагниченности, при этом остальные части спектра не изменяется. [c.14]

Рис. 3.4. (а) Деформационный отклик на чисто ступенчатое напряжение возбуждения в сравнении с откликом на наклонное ступенчатое возбуждение (полное напряжение приложено в момент <=/о). (б) Разность между откликом на чисто ступенчатое и наклонное ступенчатое возбуждение, синхронизированные по полному напряжению в момент = 0. Оба отклика [c.46]

У электродвигателей этого типа магнитный поток Ф создается в обмотке возбуждения полным током нагрузки. С увеличением нагрузки магнитный поток растет, скорость резко уменьшается, момент растет. С уменьшением нагрузки магнитный поток уменьшается, скорость резко возрастает и стремится стать бесконечно большой, двигатель, как говорят, идет в разнос . [c.41]

Если при окислении бензина в последних порциях смеси накапливается много перекисных соединений, то свыше некоторого критического значения происходит их взрывной распад с образованием так называемого холодного пламени . Продуктами сгорания в этом пламени являются главным образом альдегиды и СО, так что и энергия, выделяемая в холодном пламени , составляет лишь малую часть от полной теплоты сгорания топлива (5—10%) с соответственно незначительным повышением температуры. Свечение холодного пламени обязано оптическому возбуждению молекул формальдегида [c.66]

Но перевод атома в валентное состояние не сводится только к его возбуждению (промотированию). Следует учесть также неопределенность в ориентации спинов неспаренных электронов, участвующих в образовании химических связей. А если говорить точнее, то необходимо принять во внимание, что волновая функция валентного состояния атома не является собственной функцией операторов квадрата полного спина атома (5 ) и его проекции на ось квантования 2 Зг) — равно как она не является и собственной функцией операторов квадрата полного орбитального момента количества движения ( ) и его проекции [c.172]

В случае РФС наблюдаемая полуширина линии (полная ширина на половине высоты) значительно вьппе, чем в случае УФС. Фотоионизация электронов оболочки приводит к возбужденным состояниям, время жизни которых значительно короче, чем в случае УФС, поскольку время жизни пропорционально —энергии фотоионизационного перехода. Данные по поглощению и испусканию рентгеновских лучей [33] показывают, что присущая внутренним атомным уровням щирина линий снижается с уменьшением атомного номера и может быть порядка [c.335]

К образованию ковалентной связи способны только неспаренные электроны атома. Поэтому образование соединений высших валентностей нередко требует энергетического возбуждения атома с переходом электрона на более высокий подуровень. Так, в свободном атоме хлора при нормальном состоянии его имеются электроны 15 , 2 2, 2р , Зр Невозбужденный атом хлора содержит только один неспаренный электрон и может образовать соответственно только одну валентную связь. Соединения же более высоких валентностей (более высоких степеней окисления) хлора образуются в результате энергетического возбуждения атома с переходом части электронов на Зй -подуровень, Так, образование соединений пятивалентного хлора может быть объяснено переходом двух электронов с Зр-подуровня на З -подуровень, в результате чего, в атоме оказывается 5 неспаренных электронов. Если требуется невысокий уровень возбуждения, то достигнуть его можно повышением температуры, действием сильного окислителя или другими путями. Расход энергии на возбуждение может быть возмещен при образовании связи. Если полной компенсации расхода энергии не происходит, это отражается на химической стойкости соединения. Как известно, многие соединения пяти- и семивалентного хлора в соответствующих условиях способны разлагаться со взрывом. [c.65]

Важными характеристиками фотохимической реакции являются квантовый выход первичной фотохимической реакции и полный квантовый выход фотохимического процесса. Квантовый выход первичной фотохимической реакции у1 есть отношение числа прореагировавших возбужденных молекул в первичной фотохимической реакции к числу поглощенных квантов. Видимо, у, не может быть больше единицы. Полный квантовый выход фотохимического процесса у есть отношение числа образовавшихся в результате процесса молекул к числу поглощенных квантов. Полный квантовый выход фотохимического процесса может быть меньше и много больше единицы. Так, в результате взаимодействия На с СЬ полный квантовый выход достигает 10 молекул НС1 на один поглощенный квант (А. =400 нм). Полный квантовый выход в реакциях, протекающих в растворах, обычно меньше единицы. Так, полный квантовый выход фотохимической реакции разложения щавелевой кислоты в водном растворе равен [c.612]

Таким образом, дисперсионное взаимодействие обусловлено возбужденным состоянием молекул при виртуальных переходах возникают ненулевые переходные дипольные моменты. При взаимодействии двух сближающихся молекул уменьшается полная энергия этой системы, т. е. дисперсионные силы являются силами притяжения. [c.40]

Энергия возбуждения, проявляющаяся как увеличение внутренней энергии ядра, в точности равна энергии, потерянной падающим нейтроном. Таким образом, сумма кинетической энергии излученного нейтрона и бомбардируемого ядра (после столкновения) отличается от полной кинетической энергии системы перед столкновением точно на величину энергии возбуждения. [c.15]

Возбуждение спектра. Для возбуждения искрового разряда используют следующий режим работы генератора ИГ-3 индуктивность 0,55 мГн, емкость 0,005 мкФ, сила тока 1,5 А. Наблюдая спектр через окуляр стилометра, добиваются четкого изображения. Если освещенность спектра плохая, то необходимо в первую очередь проверить положение барабанов, меняющих освещенность спектра и рамки. Если и после этого освещенность спектра слабая, неравномерная или спектр вообще не наблюдается, то разряд смещен относительно фокуса объектива стилометра. При этом возможны три случая 1) поле зрения освещено слабо, но нижняя часть ярче — необходимо сместить разрядный промежуток несколько вверх 2) поле зрения освещено слабо, но верхняя часть ярче — необходимо сместить разрядный промежуток вниз 3) поле зрения не освещено — полное нарушение корректировки электродов. Корректировку электродов проводят при полностью отключенном от электрической сети приборе. [c.21]

Заметим в связи с этим, что, в то время как возбуждение электронных и колебательных состояний ограничено только сохранением энергии, возбуждение вращательных состояний, кроме того, ограничено сохранением полного углового момента. [c.19]

В точке активированного комплекса можно дифференцированно возбуждать нормальные колебания, что позволяет исследовать влияние начального возбуждения различных нормальных мод на динамику процесса. В численных экспериментах, как правило, задавалась лишь кинетическая энергия нормальных колебаний. Расчет траекторий проводился с использованием исходного потенциала, а локальное разделение полной энергии на энергии нормальных колебаний проводилось только в точке перевала ППЭ и использовалось для задания начальных условий. [c.74]

Процессы передачи и релаксации энергии являются одними из определяющих в механизме элементарных реакций. Метод классических траекторий позволяет достаточно полно исследовать процессы внутримолекулярной релаксации энергии и межмолекулярной ее передачи и сопоставлять результаты расчетов с экспериментом. В этом разделе приведены примеры исследования методом классических траекторий процессов колебательной релаксации. Для конкретных систем изучается механизм передачи энергии, определяются порции переданной энергии в зависимости от температуры термостата. Другой класс работ связан с исследованием вопроса о внутримолекулярном перераспределении энергии. Путем расчета траекторий движения изолированной молекулы определяются времена рандомизации молекулярной системы, исследуются процессы межмодовой передачи энергии в случаях термического и селективного возбуждения молекулы. [c.104]

Следует также отметить работы [199, 200, 214, 215, 247, 333, 353, 359-362], посвященные процессам перераспределения колебательной, вращательной и поступательной энергий возбужденных двухатомных молекул (Н2, N2, КВг) в собственной атмосфере или в атмосфере инертного газа (Аг, Не). Для этих процессов рассчитаны дифференциальные сечения переходов как функции колебательных и вращательных квантовых чисел и полные сечения переходов из заданных квантовых состояний. Оценены зависимости этих сечений от вариации ППЭ. Оказалось, что полное сечение менее чувствительно к подобным вариациям, чем дифференциальное. Изучалась зависимость вероятности колебательно-вращательного перехода и характер- [c.104]

Метод автокорреляционных функций был применен к исследованию динамики внутримолекулярного перераспределения энергии в модели молекул D,X, где X = Н, С1. Использовались различные ППЭ, моделирующие реакцию с активационным барьером и без него. Начальное возбуждение молекулы соответствовало химической или термической активации. Найдено, что возможность рандомизации начального распределения энергии активной молекулы зависит от характерных особенностей ППЭ и полной энергии системы. Распределение энергии в продуктах соответствует равновесному для ППЭ без барьера в выходном канале или а случае сильного межмо-дового взаимодействия. [c.105]

Ток возбуждения полюсов ротора включается, когда ротор разовьет полное асинхронное число оборотов, составляющее около 95% от номинального. После этого двигатель входит в синхронизм. Длительность пускового периода синхронных двигателей составляет 5—6 сек. Пусковой ток у них равен 5,0—6,5-кратному номинальному. Как и у короткозамкнутых асинхронных двигателей, он может быть снижен почти вдвое первоначальным включением только половины асинхронной пусковой обмотки статора либо с включением через пусковой трансформатор. [c.139]

Возбужденное состояние электрона в атомах и молекулах, частота, амплитуда и полная энергия его колебаний [c.37]

Полная средняя энергия возбужденного состояния электрона (уравнение 21) на II орбите атома водорода [c.40]

Если возбужденное состояние ато.ма с колебанием полной энергии (уравнения 25 и 26) достигнуто за время т < 10 сек, то при сообщении упругими соударениями достаточной энергии за время 10 сек, электрон может перескочить с I орбиты па И, И1, IV, V, VI и т.д., а также со II на III, IV, V, VI и т.д. (см. рис. 3). Поскольку наи-низшее значение энергии невозбужденного атома Е, имеет атом с радиусом г,, с ростом г, до г (т.е. с росто.м п) или с переходом электрона на более далекие от протона орбиты согласно уравнению (21) положительная энергия электрона возрастает. Энергия возбуждения электрона [1] иа 1 орбите равна Е, - Е, = 10,15 эв, на II - [c.41]

Полное удаление электрона из молекулы, т. е. ионизация, требует больше энергии, чем его возбуждение, и оказывает даже более сильное влияние на энергию диссоциации. [c.110]

Чистые генераторы реактивной мощности (синхронные и асинхронные) построены до мощностей в 30 ООО kVA с хорошим коэфициентом полезного действия (98%) и быстрым (ударным) возбуждением (полное возбуждение примерно в 1 сек.). Для приведения во вращение таких генераторов не требуется никаких приводных двигателей, так как необходимая для их вращения энергии генераю- [c.969]

Влияние способа возбуждения. Полный спектр всех излучений фосфора определяется его химическим составом и физико-химическим состоянием. Однако в заданных условиях возбуждения нередко происходит излучение лишь части полного спектра. Большинство фосфоров имеет два и более активатора и может излучать несколько различных no fio свечения. Изменение способа возбуждения нередко приводит к значительным изменениям спектрального состава излучения. Так, при возбуждении катодными лучами и корпускулярными лучами радиоактивных веществ особенно сильно развивается кратковременное свечение, которое не всегда совпадает по спектру с длительным свечением. Кроме того, это возбуждение вызывает свечение всех полос излучения фосфора (холодных, нормальных и горячих). При оптическом возбуждении при комнатной температуре нз числа полос длительного свечения возникают лишь нормальные полосы. Поэтому цвет свечения при катодном и корпускулярном возбуждепии может сильно отличаться от цвета при оптическом возбуждении. [c.302]

НО пусковой реакцией является возбуждение с помощью света. Это заставляет электроны перетекать из ячейки солнечной батареи к вакантным дыркам, об разовавшимся при возбуждении. Полная последовательность событий включает превраще- [c.17]

Было высказано предположение- [44, 45], что реакции цис-транс изомеризации могут протекать по двум различным путям. Первый из них должен включать крутильное колебание около двойной связи. Этот путь требует больших энергий активации, но должен иметь нормальный частотный фактор. Второй путь должен включать возбуждение двойной связи, соответствующее образованию бирадикала с двумя неспареиными электронами, благодаря чему возникает возможность свободного вращения вокруг результирующей одинарной связи. Если этиленовая молекула может почему-либо совершить переход из своего нормального (синглетного) состояния в бирадикальное (триплетное) состояние, то энергия активации может быть много меньшей. Было рассчитано, что в некоторых случаях она равна лишь 25 ккал моль [46]. Однако такие переходы являются запрещенными в квантовой механике, поскольку они включают изменение мультиплетности полного электронного спина молекулы. [c.229]

Учет энергии корреляции можно осуществить различными методами, например, методом конфигурационного взаимодействия (КВ ). В этом методе полная волновая функция записывается в виде линейной комбинации детерминантов Слэтера, каждый из которых характеризует различные способы размещения электронов по орбиталям. Однако вычисления корр методом КВ достаточно сложны для учета 40—60% этой энергии приходится рассматривать до тысячи возбужденных конфигураций. [c.187]

Для практических приложений метода МО, особенно в молекулярной спектроскопии, важно сопоставление рассчитанных энергий возбуждения и потенциалов ионизации молекул с опытными значениями. Обе указанные величины, строго говоря, должны определяться как разность полных энергий возбужденной молекулы или ее положительно заряженного иона и ее основного состояния. Если в основном состоянии молекула обладает заполненной оболочкой (5 = 0), то при возбуждении или ионизации ее оболочка становится открытой (5 0), а для таких систем уравнения ССП МОЛКАО значительно усложняются . [c.187]

Ненулевые недиагональные элементы ответственны за искажение волновой функции основного состояния под действием наложенного поля (ранее мы получили матричные элементы для и 8 , но полный гамильтониан определяется как (3 ( -Ь - Н. Это искажение осуществляется в результате примещивания подходящих возбужденных состояний. Диагональные элементы называются зеемановскими членами первого порядка, а недиагональные — зеемановскими членами второго порядка. Если недиагональные члены отсутствуют, все диагональные матричные элементы должны иметь первый порядок по Н и результирующие энергии также должны зависеть от Я в первой степени. [c.139]

Переходя к твердому состоянию, мы в значительной степени уменьшаем ширину резонансных линий по сравнению с тем, что показано на рис. 15.1. В твердом состоянии доплеровское уширение становится пренебрежимо малым и имеет величину около 10эВ для у-квантов с энергией 100 кэВ и излучателей с массовым числом 100. Полная ширина линии на ее полувысоте дается с помощью принципа неопределенности Гейзенберга как А =/г/т = 4,5610 10 = 4,6710 эВ, или 0,097 мм/с (для Ре). Ширина линии—величина бесконечно малого порядка по сравнению с энергией источника 1,410 эВ. Времена жизни возбужденных состояний мессбауэровских ядер лежат в интервале от 10 до 10" ° с, что ведет к ширине линий большинства ядер от 10 до 10 эВ. Этот вопрос обсуждается в работах [1—5], в которых более подробно рассматривается МБ-спектроскопия. [c.287]

При фотохимическом возбуждении новые энергетические уро1 ни могут различаться спинами электронов. Состояния с пара лельными спинами (триплеты) имеют более низкую энергию, че состояния с антипараллельными спинами (синглеты). При возбу дении молекулы атомом сенсибилизатора выполняется правил Вигнера, по которому перенос энергии между возбужденной част цей и молекулой в основном состоянии разрешен только при сохр нении полного спина системы. Работы Лейдлера показали, чт правило сохранения спина позволяет объяснить характер ряд фотохимических реакций углеводородов. Основное состояние ол( фина с заполненной я-орбиталью (спины антипараллельны) — си1 глет возбуждение в триплетное состояние представляет собой з прещенный переход. Не следует понимать это как отсутствие во бужденных триплетных состояний, но такие молекулы будут обр зовываться при безизлучательной потере энергии возбужденным синглетными молекулами. [c.66]

Пусть в начальном состоянии колебательная энергия молекулы равняется нулю. Тогда сб. 1ижение А и ВС изображается на поверхности потенциальной энергии прямолинейны м участком траектории, проходящей к тупику по дну долины. Процесс колебате.ттьного возбуждения соответствует отражению точки, причем, разлет атома А и возбужденной молекулы ВС описывается синусообразыой траекторией, которая не может пересечь эквипотенциальную линию 1, соответствующую полной энергии Е (см. рис. И). [c.65]

Константа скорости химической реакции. Характерной особенностью химического кинетического эксперимента является неполнота получаемой в нем информации о механизме реакции, в частности о поведении и концентрации реакционноактивных частиц типа радикалов, ион-радикалов, атомов, возбужденных молекул и т. д. Наблюдаемыми величинами в таком эксперименте являются лишь отдельные компоненты, возникающие и расходующиеся в ходе процесса, и более или менее полный набор устойчивых продуктов реакции. [c.10]

При росте (р,., p ) происходит большее возбуждение бирадикала СР и рост энергии относительного движения продуктов распада. Аналогичное влияние на распределение энергий между продуктами реакции оказывает полный момент импульса СНРз. [c.122]

Динамико-статистическое описание возбужденных молекул было использовано для численного моделирования колебательно-возбужденной молекулы СНгР с ППЭ вида (4.17). Начальная область фазового объема выбиралась так, чтобы провести моделирование условий химической активации молекулы СН2 Р1 в результате присоединения атома Р к радикалу СНг I. Конечная область фазового пространства определялась заданной величиной растяжения связи С-1 (5к = / < . ). Полная энергия системы атомов СН2Р1 равнялась ПО ккал/моль. Величина энергии связи С—Р случайным образом задавалась в интервале от 90 до 100 ккал/моль. Остальная энергия также произвольно распределялась по оставшимся связям. Было выбрано четыре конечных состояния. Эти состояния соответствовали длинам [c.124]

Аналогично феноксильным радикалам при облучении нафтолов образуются пафтоксильные радикалы, спектры которых перекрываются со спектрами триплет — триплетного поглощения и могут быть выделены в чистом виде при их регистрации в присутствии воздуха, т. е. при полном тушении триплетных состояний кислородом. При импульсном фотолизе хиионов образуются семихиноио-вые радикалы путем отрыва атома водорода от среды возбужденным хиноном [c.174]

При этом и/к есть полный ток возбуждения, а / о/и>в - та его часть, которая затрачивается на преодоление порога перемагничивания. При координатной выборке превышение полного тока над пороговым не может бьпъ большим. При трехкоординатной выборке тоже К = 0,65...0,75, но здесь уже [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология