Бете формула

Отношение массовых тормозных способностей можно вычислить приближенно из формулы, данной Бете [формула (3.3) для электронов] [c.83]

Э т а п 1. Вывести расчетные формулы и вычислить мвр, н,вр, рн, к.з. На основании аависимости м от е и ц, от е найти бет [c.162]

Принципиальная особенность, отличающая решетку Бете от всех остальных, заключается в том, что для них не удается получить формулы типа (1.9), (1.10), которые позволили бы найти точное решение перечислительной задачи. Однако в теории перколяции, которая представляет собой быстро развивающуюся область физики неупорядоченных систем, разработаны эффективные мето- [c.184]

Для того чтобы обеспечить большую точность измерения, самопоглощение бета-излучения и скорости счета должны быть по возможности одинаковыми в источниках, приготовленных из исследуемого препарата и образцового раствора. Для этого препарат и образцовый раствор должны иметь близкие величины объемных активностей и одинаковое количество растворенного вещества в 1 мл, что достигается соответствующим разбавлением или добавлением носителя до нужной концентрации. Измерение скоростей счета для обоих препаратов проводят в идентичных геометрических условиях с источниками одинаковых размеров. Объемную активность радионуклида в измеряемом препарате Д в беккерелях на 1 мл рассчитывают по формуле [c.68]

Если ь —энергия, выделяемая в виде тормозного излучения, а Ео — энергия падающих бета-частиц, то доля общей энергии, рассеянной в виде тормозного излучения, линейно увеличивается с энергией Ео бета-излучения и атомным номером Z облучаемого элемента, согласно формуле [c.197]

Предел обнаружения метода и погрешность определения. Предел обнаружения (ПР) радиометрического метода зависит от применяемых регистрирующих установок. Так, на хороших полупроводниковых альфа-спек-трометрах можно определять активности до 0,001 Бк. На низкофоновых установках для регистрации бета-эмиттеров и на полупроводниковых гамма-спектрометрах предел обнаружения составляет около 1 Бк. В других случаях предел обнаружения рассчитывают так, чтобы скорость счёта препарата превосходила скорость счёта фона не менее, чем в два раза. Общее количество ядер данного вида N, которое соответствует пределу обнаружения ПР, можно рассчитать по формуле N — ПР/Л, общее число молей п по уравнению [c.108]

Скорость потери энергии зависит в первую очередь от вида заряженной частицы. Для тяжелых заряженных частиц средняя потеря энергии на единицу длины пути, или тормозная способность вещества, выражается формулой Бете 2] [c.13]

И.К. Мы взяли эту плотность степенного распределения, в простейшем случае она зависит от одного параметра "бета" и обладает следующими свойствами. Во-первых, плотность степенного распределения степенным образом затухает, когда ее аргумент стремится к нулю, и тем медленнее, чем меньше параметр "бета". И, кроме того, если "бета" больше, то она достаточно быстро убывает. И, во-вторых, моменты порядка - целая часть параметра "бета" - обращаются в бесконечность для этого степенного распределения. Таким образом, если у нас "бета" приняло значение между двумя и тремя, то целая часть параметра "бета" (параметр в формуле (7.3.2) - прим. авт.) равно двум и степенное распределение не имеет дисперсии (т.е. дисперсия обращается в бесконечность). Таким образом, соответствующий случайный процесс должен совершать гигантские выбросы, чтобы набрать такую дисперсию. Действительно, существует такая северная горная река Тура, которая протекает в Эвенкийском Национальном округе, в горах, между реками Енисеем и Леной, и для нее оценка параметра "бета" равна 2,63, т.е. имеют место гигантские выбросы. Вообще говоря, применение степенного распределения в корне меняет въевшееся в плоть и кровь представление о надежности и риске. Вот мы рассмотрели мак- [c.296]

Формула Бете. Из формулы (42.12) следует, что основной вклад в полное эффективное сечение неупругого рассеяния дает [c.574]

Формула (42.36) носит название формулы Бете. С помощью этой формулы эффективное сечение а(уу ) выражается через силу осциллятора электрического дипольного перехода. Поскольку параметр р стоит под логарифмом, сечение слабо зависит от величины р. При малых энергиях формула (42.36) неприменима. В частности, у порога возбуждения (42.36) не обращается в нуль. [c.575]

Такие диастереоизомеры, отличающиеся расположением полуацетального гидроксила, называются аномерами (от греч. ано — вверху). Чтобы различить аномеры, применяют условные обозначения альфа (а) и бета (р). а-Аномер имеет полуацетальный гидроксил G той же стороны, где расположена группа ОН, указывающая принадлежность моносахарида к D- или L-ряду р-аномер — наоборот. Иначе говоря, в формулах для веществ D-ряда в случае а-аномера полуацетальный гидроксил расположен справа, для р-ано-мера — слева. Для веществ L-ряда — противоположное положение н он но Н но Н н он [c.213]

Содержание нафталин-бета-сульфокислоты (в %) вычисляют по формуле [c.122]

В. Л. Т а л ь р о 3 е. Я хочу остановиться на вопросе о том, в какой степени разница в атомных номерах элементов может сказываться в процессе первичного поглощения энергии при радиолизе. Во-первых, при этом приходится учитывать, что в формулу потерь энергии заряженными частицами (формула Бете) входит логарифмический член, который зависит от потенциала возбуждения молекулы. Можно, однако, показать, что для большинства органических систем, в том числе для кислородсодержащих систем, эта поправка не играет существенной роли. Так, для электронов с энергией 200 кэв поправка составляет один процент рт полной поглощенной энергии в случае смеси циклогексаи — бензол и 4% в случае воды. [c.281]

Однако всегда имеется вероятность того, что различие в радиационном воздействии на молекулы начнет сказываться при малых энергиях электронов (100—1000 эв), когда формула Бете практически не применима. Такое различие может оказаться существенным, если именно медленные электроны играют главную роль в химических радиационных процессах. По-видимому, единственный способ подхода к таким вопросам сопоставить экспериментальные данные о взаимодействии мед- [c.281]

Метиловый эфир бета-нафтола относится к классу простых эфиров. Его состав выражают формулой [c.126]

Из структурной формулы нафталина видно, что в его молекуле атомы углерода, соединенные с атомами водорода, делятся по своему положению на две группы. Углеродные атомы, обозначенные цифрами 1, 4, 5 и 8, связаны непосредственно с одним из двух центральных атомов углерода и совершенно равноценны между собой. Атомы, обозначенные цифрами 2, 3, 6 и 7, также равноценны между собой, но отличны по своему положению от углеродных атомов первой группы. Они одинаково отдалены от центральных атомов. Положения первой группы атомов принято обозначать греческой буквой а (альфа), а положения второй группы атомов—греческой буквой (бета). [c.35]

В результате широкого изучения природных радиоактивных элементов было найдено, что те из них, порядковый номер которых больше 83, являются членами одного из радиоактивных рядов. Первый из этих рядов — ряд урана, приведенный на рис. 11-4. Начальный член ряда — в результате альфа- и бета-распадов превращается в РЬ. Интересно отметить, что массовое число каждого из членов этого ряда может быть выражено формулой 4п + 2 (где п — целое число). Например, массовое число второго члена ряда равно 234 или, в соответствии с нашим соотношением, 4 584-2. Соотношение основано на том, что массовое число альфа-частицы равно 4. Радиоактивный ряд урана поэтому называют еще рядом 4п + 2. [c.370]

Начальный член ряда — в результате ряда альфа- и бета-распадов превращается в РЬ. Интересно отметить, что массовое число каждого из членов этого ряда может быть выражено формулой 4л + 2 (где п — целое число). Например, массовое число второго члена ряда равно 234, или в соответствии с нашим соотношением, 4 58 + 2. Вышеприведенное соотношение построено на том, что массовое число альфа-частицы равно 4. Радиоактивный ряд урана поэтому называют еще рядом 4п 2. [c.388]

В качестве последнего шага к полному исключению изощренной математики рассчитаем интеграл I [формула (ГУ.б)] методом, в котором не используется бета-функция. Рассмотрим отдельно случаи, когда сг +1 равно 2 или 1. [c.359]

Впервые обратили внимание на аналогии между гелеобразованием в полимерных системах и перколяцией Фишер и Эссам еш е в 1961 г. [94]. Они, в частности, вывели формулу (1.11) путем рассмотрения перколяции на решетке Бете и отметили связь этого результата с теорией ветвящихся процессов. Эти авторы также сопоставили перколяционный переход, когда в ансамбле впервые появляется бесконечный кластер, с точкой гелеобразования. Однако лишь в работе Штауффера [95] были детально сформулированы характеристики и понятия ансамбля разветвленных полимеров, образующихся в процессе ноликонденсации, в терминах перколяционной системы. Здесь же впервые было акцентировано внимание на отличии критических индексов перколяционной и классической теорий гелеобразования. Практически в то же время Де Жен предложил [96] рассматривать процесс сшивания линейных макромолекул как некую специальную перколяционную задачу. Начиная с этих публикаций [95, 96], скейлинговое рассмотрение гелеобразования, а также расплавов и растворов разветвленных макромолекул получило широкое развитие [87, 88, 90, 97—101]. В этих работах были, в частности, рассмотрены более сложные нерколяционные модели, принимающие во внимание факторы, не учтенные в простейшем варианте задачи перколяции. [c.185]

Методы синтеза и физико-химические исследования Р-дикетонатов висмута с общей формулой В1(К С0СНСНК )3 рассмотрены в [251], где к =К = СРз (1) к = СРзСр2Ср2, = СМез (2) к = СРз, = СМез (3) к = = СМез (4) и К, = Ме, = СМез (5). При этом бета-дикетонаты висмута получали по реакции обмена три-феиилвисмута с бета-дикетоном [c.211]

Впоследствии формула цветовых различий Джадда была пересмотрена Хантером [267] на цветовом графике альфа-бета (табл. 2.12). Эта формула определяла единицу НЕС цветового различия АЕнбс, она записывается в виде [c.357]

Электронный газ, как это было показано впервые Зоммерфельдом [3810], является вырожденным газом Ферми — Дирака, и его свойства отличаются от свойств газа, подчиняющегося классической статистике Больцмана, тем больше, чем ниже абсолютная температура или выше плотность. В своей работе Зоммерфельд вывел формулы для расчета термодинамических функций электронного газа (подробнее см. монографии Бете и Зоммерфельда [91] и Майера и Гепперт-Майер [285]). В эти формулы, в отличие от классических, входят интегралы, которые не вычисляются в конечном виде. Таблицы значений этих интегралов были составлены Мак-Дугаллом и Стонером [2701], а также Гордоном [1806]. [c.945]

В экспериментах по измерению двойного бета-распада существенно применение максимально обогащённых изотопов. Если детектор измеряет суммарную энергию двух электронов, рождённых вследствие двойного безнейтринного распада ядра, то чувствительность эксперимента к этой моде распада можно оценить формулой [c.39]

В 1957 г. немецкий физик Рудольф Мёссбауэр начал исследование резонансного рассеяния гамма-квантов с энергией 129 кэв, испускаемых возбужденными ядрами 1г - образующимися при бета-распаде материнского изотопа (см. рис. 2, б). При таком гамма-излучении энергия отдачи R = 0,046 эв, так что оптимальная для компенсации отдачи температура излучателя и поглотителя сравнительно мала и составляет величину около 280° С. Уже при комнатной температуре резонансные линии излучателя и поглотителя довольно сильно перекрываются. Желая ослабить роль такого перекрытия и измерить фон своей установки в отсутствие резонансного поглощения, Мёссбауэр поместил как излучатель, так и поглотитель в жидкий воздух (при Т — 88° К). При этом ожидалось, что пропускающая способность поглотителя возрастет [в соответствии с формулой (8) величина ст уменьшается в 20 раз при изменении Т от 300° к 88° К], а частота отсчетов расположенного за поглотителем счетчика гамма-квантов соответственно увеличится. [c.16]

Электроны. Электроны с большой энергией поглощаются при прохождении через вещество преимущественно в результате двух прсцесссв. При относительно меньших энергиях преобладают неупругие стслкнсвения с ионизацией (ДБ,-), при больших — добавляется псглсщение с эмиссией фотонов (А р). Отношение этих двух процессов определяется простой формулой (упрощенная теория Бете) [c.114]

Смещение терма согласно вычислениям Бете оказывается пропорциональным значению функции в начале координат, а потому может наблюдаться только у 5-термов. Формула для смещения терма 5 /, относительно терма Ад имеет вид (с поправкой, получаемой из релятивистской теории) [c.408]

Качественно это расщепление определяется сравнительно легко методами теории групп (глава III). В случае целых / расщепления полностью совпадают с ожидаемыми для целых L, ибо определяются совершенно идентично. Для полуцелых / необходимо привлечь к рассмотрению введенные в главе III двойные группы. В этом случае состояния классифицируются по неприводимым представлениям Е, Е 2 и т. д. (двукратные) и G (четырехкратные), где штрихи указывают на принадлежность представлений к двузначным (в обозначениях Бете — Гб, Г и Fg, соответственно), а расщепление исходных термов на эти компоненты находятся по тем же правилам, что и в общем случае [т. е. с применением формулы (III. 31), см. раздел IV. 2]. Некоторые результаты приведены в табл. IV. 9. [c.104]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология