Вязкость реальных жидкостей

ВЯЗКОСТЬ РЕАЛЬНЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.33]

В ньютоновой континуальной механике можно производить любые изменения типа (1) в масштабах длины, массы и времени, чего нельзя сказать о релятивистской и квантовой механиках. И, по-видимому, можно быть уверенным, что законы ньютоновой механики достаточно точно описывают поведение реальных жидкостей в обычных условиях. Хотя подобные изменения масштаба могут существенно повлиять на такие свойства вещества, как плотность и вязкость, диапазон плотности и вязкости реальных жидкостей настолько велик, что это влияние обычно остается незаметным. [c.135]

При изучении законов равновесия жидкостей и газов используют понятия об идеальной (гипотетической) и реальной жидкостях. Идеальная жидкость обладает бесконечно большой текучестью. Она абсолютно несжимаема под действием давления, не изменяет плотности при изменении температуры и не обладает внутренним трением (вязкостью). Реальные жидкости делятся на капельные (собственно жидкости) и упругие (газы и пары). Капельные жидкости практически несжимаемы и обладают малым коэффициентом объемного расширения. Объем упругих жидкостей сильно изменяется при изменении температуры и давления. 1 [c.17]

Начало неупругого поведения в классическом пластичном теле наступает при достижении критического значения сдвигового напряжения неупругость классической жидкости обнаруживается в течение всего того времени, пока существует конечное напряжение сдвига. Когда вязкость реальной жидкости увеличивается (или когда ее сдвиг начинает заметно зависеть от снижения конформационной энтропии), необратимая деформация течения обнаруживается лишь при небольших скоростях деформации. При достаточно больших скоростях сдвига помимо инерционных эффектов имеет место также рассеяние составляющей потенциальной энергии приложенных сдвиговых сил. В этих условиях характер деформации реальной жидкости таков, что она является одновременно упругой и неупругой, или просто вязкоупругой. [c.61]

С учетом сжатия струи и вязкости реальной жидкости действительный расход через отверстие (V, ы /с) составит [c.29]

Потери трения вызываются вязкостью реальных жидкостей и газов, возникающей при их движении. Эти потери происходят по длине трубопровода. [c.62]

В реальной жидкости (газе), обладающей вязкостью, неравномерность распределения скоростей и давлений по поперечному 24 [c.24]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости. При движении реальной жидкости действуют силы внутреннего трения, обусловленные вязкостью жидкости, поэтому необходимо затратить некоторую энергию на преодоление сил внутреннего трения. Для сечений 1—1 и 2—2 удельная энергия для струйки реальной жидкости запишется так [c.42]

При движении реальной жидкости в ней возникают силы внутреннего трения, оказывающие сопротивление движению. Свойство жидкости оказывать сопротивление движению называется вязкостью. [c.124]

Вибрации труб при поперечном обтекании. Вибрация труб не всегда сопутствует шуму, возникающему от поперечного обтекания трубных рядов [29— 311. Наоборот, вибрация труб может не возбуждать особенно сильного шума, если движение стенок системы вызывает интенсивное демпфирование. Обычно вязкие реальные жидкости эффективно способствуют демпфированию колебания труб, тогда как вязкость газов слишком мала даже для едва заметного [c.152]

В гидравлике — разделе прикладной механики, из> чающем законы равно весия и движения жидкостей, — под термином жидкость> понимают как собственно жидкости, так и газы. При рассмотрении ряда теоретических вопросов используется представление о гипотетической, так называемой идеальной жидкости — абсолютно несжимаемой под действием давления, не изменяющей своего объема с изменением температуры и не обладающей внутренним трением между частицами. Реальные жидкости, подразделяемые на капельные и упругие, в той или иной мере сжимаемы и обладают вязкостью. Капельные жидкости (собственно жидкости) почти полностью несжимаемы, коэффициент их температурного расширения мал. Упругие жидкости (газы) характеризуются значительной сжимаемостью и относительно большим коэффициентом температурного расширения. Необходимо отметить, что движение жидкостей и газов подчиняется одним и тем же законам лишь до тех пор, пока скорость газа меньше скорости звука.— Ярил. ред. [c.11]

Движение потока реальной жидкости или газа всегда сопровождается потерей энергии. Это происходит даже при движении потока по совершенно гладким трубопроводам. Причиной таких потерь является не столько трение о стенки трубопровода, сколько внутреннее трение жидкости (вязкость). [c.19]

Реальная жидкость обладает вязкостью (внутренним трением). Поэтому в формулу (1-69) необходимо ввести поправку dZ, компенсирующую необратимость процесса [c.33]

Вязкость. При движении реальной жидкости в ней возникают силы внутреннего трения, оказывающие сопротивление движению. Эти силы действуют между соседними слоями жидкости, перемещающимися друг относительно друга. Свойство жидкости оказывать сопротивление усилиям, вызывающим относительное перемещение ее частиц, называется вязкостью. [c.25]

При движении реальных жидкостей начинают действовать силы внутреннего трения, обусловленные вязкостью жидкости и режимом ее движения, а также силы трения о стенки трубы. Эти силы оказывают сопротивление движению жидкости. На преодоление возникающего гидравлического сопротивления должна расходоваться некоторая часть энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода будет непрерывно уменьшаться вследствие перехода потенциальной энергии в потерянную энергию — затрачиваемую на трение и безвозвратно теряемую при рассеивании тепла в окружающую среду. [c.58]

Сопротивление трения, называемое также сопротивлением по длине, существует при движении реальной жидкости по всей длине трубопровода. На него оказывает влияние режим течения жидкости (ламинарный, турбулентный, степень развития турбулентности). Так, турбулентный поток, как отмечалось, характеризуется не только обычной, но и турбулентной вязкостью, которая зависит от гидродинамических условий и вызывает дополнительные потери энергии при движении жидкости. [c.85]

В реальной жидкости, обладающей вязкостью, при срыве струй из завихренных частиц пограничного слоя образуется вихрь, который как бы округляет острую кромку, и струи жидкости обтекают уже не острую кромку, а этот вихрь. [c.108]

Всякая реальная жидкость обладает свойством оказывать сопротивление перемещению одной ее части относительно другой. Это свойство является следствием внутреннего трения частиц жидкости. Внутреннее трение, или вязкость, жидкостей характеризуется величиной Г), которая носит название динамической вязкости. [c.67]

Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью. У одних жидкостей она мала (бензин, вода, дизельное топливо, реактивное топливо), у других - велика (мазуты, масла, глицерин, нефти некоторых месторождений). Механизм проявления вязкости жидкостей и газов из-за разной плотности различен. В жидкостях передача количества движения при соударении молекул несущественна, а вязкость в основном обусловлена действием силовых полей молекул, колеблющихся внутри регулярной структуры, в результате чего и происходит обмен количеством [c.17]

Идеальной жидкости не существует. Поэтому и отсутствует асимптотическая (предельная) теория жидкости. Свойства реальной жидкости не могут описываться как отклонения от некоторой идеализированной картины. Это затрудняет построение теории жидкости, которая должна охватывать равновесные свойства (термодинамические функцни, уравнение состояния, сжимаемость, коэффициент теплового расширения, температуру замерзания, поверхностное натяжение), а также кинетические свойства (вязкость, диффузия, теплопроводность, кинетика химических превращений). Кроме того, теория должна охватить рассеяние различных излучений жидкостями, в частности, рентгеновских, которые дают ии- [c.205]

Другими словами, если определяющий линейный размер модели /j составляет 0,2 4, то кинематическая вязкость модельной жидкости Vj должна составлять 0,2 / V2=0,09 Подбор таких жидкостей весьма затруднителен, не говоря о том, что описанное условие исключает возможность применения реальной жидкости, используемой в образце. Еще более усложняется вопрос, если рассмотреть и другие критерии, например, учитывающие поверхностное натяжение. [c.171]

Таким образом, влияние абсолютного размера сопла на коэффициент расхода форсунки сказывается и косвенно, проявляясь в различном характере зависимостей коэффициента расхода от вязкостных свойств и давления распыливаемой жидкости. Отсюда вытекает, что влияние вязкости жидкости на коэффициент расхода форсунок оказывается значительно сложнее, чем это следует из рассмотренных выше представлений Л. А. Клячко [Л. 3-22] о роли вязкости как о причине снижения центробежного эффекта при истечении из форсунок реальной жидкости. [c.105]

С уменьшением коэффициента трения / максимум функции б = 1 5 (2г ) удаляется от оси ординат. Для идеальной жидкости эта функция не имеет максимума (2г -> оо) и с увеличением радиуса сопла тонкость распыливания только ухудшается. Для реальных жидкостей с повышением вязкости и уменьшением скорости истечения экстремальное значение радиуса сопла понижается. При уменьшении или увеличении радиуса сопла в сравнении с экстремальным значением тонкость распыливания улучшается. [c.188]

Уравнения Эйлера. Идеальная, т. е. лишенная вязкости, жидкость служит одной из моделей реальной жидкости или газа. Пренебрежение вязкостью приводит к существенному упрощению уравнений движения- и позволяет в ряде случаев получить эффективные решения, методы расчета и конечные формулы. [c.21]

Все реальные жидкости обладают вязкостью. Это свойство проявляется лишь в движущейся жидкости и только тогда, когда имеется относительное движение соседних слоев жидкости. В этом случае между этими слоями возникают силы взаимодействия, препятствующие перемещению одного слоя относительно другого. Иначе, когда соседние слои жидкости движутся с разными скоростями, на поверхности раздела появляются силы, препятствующие сдвигу этих слоев относительно друг друга. [c.11]

Сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению реальных жидкостей пренебрежимо малы (см. п. 1.1), поэтому основной особенностью, отличающей реальную жидкость от идеальной, является отсутствие у последней вязкости. [c.39]

Пренебрежение вязкостью приводит к расхождениям теории с действительностью, и поэтому решения, полученные для идеальной жидкости, приходится трансформировать для реальной жидкости с введением поправок на вязкость, определяемых зачастую экспериментальным путем. [c.39]

При движении реальной жидкости проявляется вязкость в виде сил трения и вихрей, на преодоление и поддержание которых затрачивается энергия, т. е. теряется напор, и равенство (1.105) уже не будет выполняться. [c.44]

Идеальная жидкость. Идеальной называется жидкость, абсолютно не сопротивляющаяся сдвигу и разрыву (т.е. обладающая абсолютной текучестью и полным отсутствием сил сцепления между частицами, значит, — вязкости и липкости) и абсолютно сопротивляющаяся сжатию (т.е. абсолютно несжимаемая). Трактовка жидкости в качестве идеальной приводит к значительному упрощению ряда закономерностей, используемых в "Технической гидравлике" (раздел ПАХТ, изучающий закономерности покоя и движения жидкости). Реальные жидкости, как правило, близки к идеальным в смысле несжимаемости нужны очень высокие давления (в сотни и тысячи атмосфер), чтобы сжимаемость реальной жидкости стала заметной. Однако реальные жидкости могут весьма значительно сопротивляться сдвигу (свойство вязкости) и растяжению (свойство липкости). Заме- [c.48]

ТИМ, что газы существенно сжимаемы (скажем, идеальные — соответственно закону Клапейрона—Менделеева) реальные газы сопротивляются сдвигу (т. е. обладают вязкостью), хотя и не столь сильно, как реальные жидкости. [c.49]

Анализ течения идеальной жидкости проведен при игнорировании сил трения, что позволило отбросить слагаемые vV w в уравнении Навье — Стокса. При течении реальных жидкостей необходимо внести поправки, отражающие действие сил трения, т.е. учитывающие затраты энергии на преодоление этих сил, и тем самым компенсировать отброшенные члены уравнения, выражающие силы вязкости (вязкостные члены). [c.137]

Заметим, что реальные жидкости, встречающиеся на практике, в противоположность идеальной в некоторой мере сопротивляются растяжению (свойство липкости) и сдвигу (свойство вязкости), будучи более или менее сжимаемыми. По этой причине уравнения гидромеханики, выведенные для идеальной жидкости, могут быть применены к реальным жидкостям лишь после введения поправочных коэффициентов и даже дополнитель- [c.15]

Вязкость прямо пропорциональна а и обратно пропорциональна V- В идеальном случае эта зависимость выражается прямой 3 на рис. 10, на котором изображены наиболее часто встречающиеся кривые течения. Жидкости, обладающие таким характером течения, называются ньютоновскими. Реальные жидкости в ту [c.74]

Уравнение (2.3) получено в предположении, что давление внутри пузыря постоянно, а уравнение (2.4) — в предположении, что давление внутри следа линейно возрастает с его глубиной след жидкости принят неподвижным. Жидкостный поток, изображенный на рис. 7, испытывает, естественно, внезапное изменение скорости на границе с криволинейной поверхностью следа. Однако здесь рассматривается движение жидкости, вязкость которой стремится к нулю, и в этом случае такой разрыв непрерывности представляется возможным. В реальной жидкости след является турбулентным, хотя на коротком расстоянии за пузырем свободная линия тока QR может оказаться выраженной достаточно ясно. [c.40]

Описанные модели реостабильных (неньютоновских) жидкостей являются идеальными. Реальные жидкости при различных скоростях сдвига и в различных процессах могут подчиняться разным реологическим уравнениям состояния. Например, масляная краска, считающаяся классическим образцом жидкости Шведова - Бингама, при очень маленьких скоростях сдвига ведет себя как ньютоновская жидкость с большой вязкостью. Следовательно, закон трения нужно выбирать, учитывая скорость [c.24]

Рассмотрим сначала движение так называемой идеальной жидкости, т. е. такой воображаемой жидкости, которая совершенно лишена вязкости, и лишь потом перейдем к изучёни,ю реальных потоков. В такой невязкой жидкости, так же как и в неподвижных реальных жидкостях, возможен лишь один вид напряжений — нормальные напряжения сжатия, т. е. гидромеханическое давление, или просто давление. [c.40]

Б технике приходится иметь дело не с идеальными, а с реальными жидкостями, т. е. такими, при движении которых возникают силы трения, обусловливаемые вязкостью жидкости, характером ее движения, трением о стенки трубы и т д. На преодоление возникающего сопротивления должна расходоваться некоторая часть энергии, и обигее количе- [c.46]

Помимо указанных сил, в реальных жидкостях и газах действуют также другие силы, существование которых обусловливается вязкостью. Эти силы проявляют себя в форме напряжений сдвига между отдельными слоями жидкости, когда последние движутся с различными скоростями. При движении по схеме рис. 6-1, когда вектор скорости и параллелен поверхности стенки ab, а в нарравле- [c.158]

Полученные в начале 1823 года дифференциальные уравнения Навье-Стокса, учитывающие вязкость и сжимаемость реальных жидкостей, открыли широкие возможности для дальнейшего развития теоретической гидромеханики, но оказались неприемлемыми при решении сложных практических вопросов гидравлики из-за возникающих при этом непреодолимых математических трудностей. Поэтому развитие гидравлики пошло своим экспериментальноаналитическим путем, основываясь на работах А. Шези (1718 - 1798), Ж. В. Буссинеска (1842 - 1929), Дюнюи, Дарси, Ю. Вейсбаха (1806 - 1871), П. Е. Жуковского и др. [c.1146]

Эпюра скоростей в поперечном сечении прямолинейного па раллельно-струйчатого потока реальной жидкости имеет вид, показанный на рис. 1-1, где по осн ординат отложено расстояние от ограничивающей стенки по нормали к ней (п), а по оси абсцисс — скорость равноудаленных слоев жидкости (йу). Частицы, соприкасающиеся с поверхностью ограничивающей стенки, прилипают к ней настолько, что скорость их равна нулю по мере удаления от стенки скорость нарастает. Разность скоростей смежных слоев жидкости (их скольжение) является следствием возникновения продольных касательных сил внутреннего трения, обусловленных вязкостью жидкости, т. е. ее способностью сопро- [c.18]

В отличие от состояния покоя на реальную жидкость при ее движении действуют дополнительно силы инерции / и трения (вязкости) N. Чтобы составить уравнение равновесия для потока жидкости, можно на основании принципа д Аламбера воспользоваться уравнениями (1.2), введя в них силы / и N, отнесенные к единице массы жидкости. Применительно к элементарному прямоугольному параллелепипеду, выделенному из установившегося потока реальной жидкости (рис. 1-5, б), получим [c.33]

В тех же случаях, когда изменение свойств растворов высоко-полимеров, в частности целлюлозы и ее эфиров, во времени характеризуется уменьшением вязкости и выпадения растворенного вещества в осадок не происходит, нельзя говорить о старении в смысле понятий коллоидной химии. В этих случаях необходимо прежде всего учитывать особенности строения высокополимеров, которые, как уже говорилось, накладывают специфический отпечаток на свойства их растворов. В соответствии с интерпретацией, данной Каргиным и др. [78 ] для реальных растворов высокополимеров, можно сказать, что растворы эфиров целлюлозы с высокими эластпчески. п1 свойствами, в которых существуют сольваты и ассоциаты, могут являться неравновесными системами. Существование ассоциированных групп вообще является характерным для реальных жидкостей. Эти группы могут создаваться илп распадаться, образуя систему, [c.76]

При выводе основных закономерностей в гидравлике вводят понятие идеальной жидкостр . В отличие от любой реальной жидкости предполагается, что идеальная жидкость не изменяет объем под действием давления, т. е. является абсолютно несжимаемой, п в ней отсутствуют силы трения между частицами. В действительности идеальных жидкостей не существует — все жидкости в малых пределах сжимаемы и обладают свойством сопротивления сдвигающим усилиям, т. е. свойством вязкости. Понятие идеальной жидкости вводится в гидравлике для упрощения изучения законов реальной жидкости. [c.30]

Уравнение Бернулли для реальной жидкости. Прп движении реальных жидкостей действуют силы трения жидкости о стенки трубы, а также силы внутреннего трения, вызываемые вязкостью жидкости. Эти силы оказывают сопротивление движению жпдкостп и представляют собой гидравлическое сопротивлеппе трубопровода. На преодоление гидравлического сопротивления расходуется часть статической составляющей энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода непрерывно уменьшается. Безвозвратные потери потенциальной энергии потока принято характеризовать потерянным давлением Арп пли потерянным напором кп. Величина кп вводится в уравнение Бернулли для соблюдения энергетического баланса потока реальной жидкости [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология