Эффективность экранирования поля ВЧ и УВЧ

Приложение 1. Эффективность экранирования поля ВЧ и УВЧ Приложение 2 Меры защиты работающих от СВЧ облучения. Приложение 5 . Методика проведения измерений плотности потока [c.559]

ПРИЛОЖЕНИЕ 1 Эффективность экранирования поля ВЧ и УВЧ [c.564]

В таблице приведены значения эффективности экранирования полей высоких частот металлическими листами или сетками. [c.566]

Главное квантовое число. В многоэлектронных атомах конкретный электрон находится в поле ядра, экранированном полем остальных электронов. С физической точки зрения это можно представить так, что данный электрон видит не все ядро атома, а лишь некоторую его часть. Данный заряд ядра, действующий на электрон конкретной орбитали с учетом экранирования ядра другими электронами, называется эффективным зарядом ядра данной орбитали (г ). В этом случае [c.50]

Различие в свойствах элементов главных и побочных подгрупп объясняется различными способностями к экранированию поля ядра электронами второго снаружи слоя. Например, у атома калия внешний 4 -электрон экранирован подоболочкой Зр , а у его соседа по группе, атома меди, внешний 45-электрон экранирован подоболочкой 3 . Электроны /7-подоболочки, более проникающие , чем -электроны, образуют более прочный экран для внешнего электрона, поэтому эффективный заряд по Слейтеру для внешнего электрона атома натри (Ка) = 2,2, а на внешний электрон атома меди действует эффективный заряд (Си) = = 3,7. В результате внешний, электрон атома натрия значительно подвижнее, чем у атома меди, это и объясняет различие в физических, оптических и химических свойствах этих двух элементов, принадлежащих к разным подгруппам первой группы. Аналогично обстоит дело и в других группах. [c.61]

В настоящей главе излагаются результаты экспериментальных работ по выращиванию монокристаллов германия с малым разбросом удельного сопротивления по радиусу слитка, с минимальным числом дислокаций. Приводятся результаты исследований температурного поля в расплаве в зависимости от конструкции нагревателя, от размещения тигля внутри него. Эффективность нагревателя, поля температур, сформированного в расплаве, оценивается в зависимости от качества полученного кристалла. Подробно рассматриваются схемы теплового экранирования, с помощью которых получены без-дислокационные монокристаллы. [c.205]

Эффективное магнитное поле с учетом эффекта экранирования [c.353]

Экранирование ядер, проявляющееся в ХС ЯМР, обусловлено несколькими факторами. Внешнее поле Я о вызывает круговой ток в электронной оболочке вокруг детектируемого ядра. Круговой ток индуцирует вторичное магнитное поле, направленное против поля Я о, тем самым уменьшая эффективную величину поля, действующего на ядро. Этим вызывается диамагнитное экранирование ядра, которое должно быть компенсировано увеличением напряженности внешнего поля — наблюдается положительный сдвиг резонансного значения напряженности поля по сравнению с тем, что было бы в случае голого ядра. Важно, что это диамагнитное экранирование ядра пропорционально электронной плотности у данного ядра. [c.217]

Внутри сферы радиуса электрон движется в полном поле, а вне ее — в экранированном поле с эффективным зарядом ядра Z—1. [c.340]

Ячеистые полы (рис 3.32) могут рассматриваться как одна из разновидностей подпольных каналов и представляют собой систему непрерывных полостей в бетонных плитах конструкции пола. Данная конструкция имеет практически те же свойства, достоинства и недостатки, что и подпольные каналы, за исключением эффективности экранирования электромагнитного излучения, однако, несколько превосходит их по емкости. [c.126]

Затем поле вблизи центра листа измерялось в экранированной комнате с тем, чтобы оценить вклад остаточной намагниченности. Это поле оказалось равным 4500 нТл и направленным противоположно полю Земли в процессе размагничивания. Таким образом, вклад остаточной намагниченности составлял всего около 10%, и отсюда следует, что для эффективного экранирования не нужен замкнутый объем. [c.273]

Физическая природа такой немонотонности связана с осо- бенностью поведения поверхностных электрических диполей в среде с двумя механизмами экранирования, которая заключается в том, что вклад диполей в электрическое поле не зависит от характерной длины экранирования (в отличие от вклада зарядов). Следовательно, для различных механизмов экранирования эффективный поверхностный заряд одной и той же поверхности будет различен. [c.160]

В нормах и правилах приведены следующие ириложеппя 1. Эффективность экранирования поля ВЧ п УВЧ 2. Меры защиты работающих от СВЧ облучения 3. Методика проведения измерений плотности потока мощности излучений СВЧ 4. Методика проведения измерений напряженности ВЧ и УВЧ поля в пропзводственных помещениях действующих передающих радиоцентров и телецентров 5. Протокол измерения. [c.127]

Предсказания теорий, основанных на сферич. моделях, плохо согласуются с опытом. Оказывается, что потенциалы электростатич. поля, оцененные, напр., из данных потенциометрич. титрования и по электро-форетич. подвижности, много выше. В то же время рассчитанное разворачивание полиионов оказывается существенно больше наблюдаемого на опыте. Несовершенство сферич. моделей в значительной степени обусловлено заменой дискретных фиксированных зарядов полииона непрерывным распределением заряда на поверхности или в объеме сферы. Это приводит к тому, что потенциал внутри проницаемой сферы оказывается приблизительно постоянным. На самом деле он сильно изменяется от точки к точке это предполагает как большие отрицательные, так и большие положительные отклонения от нек-рой приблизительно постоянной величины, даваемой теорией. Вблизи заряженного участка реального полииона электростатич. потенциал в несколько раз превышает кТ1в, очень быстро уменьшается с расстоянием и становится пренебрежимо мал на расстоянии порядка 1/х. Т. обр., хотя вблизи каждого участка полииона потенциал высок, потенциал средней силы между участками полиионов ниже, чем предсказывает теория, основанная на непрерывном распределении заряда. Отсюда следует эффективное экранирование фиксированных зарядов реального полииона и завышенные теоретич. оценки степени его разворачивания. [c.47]

Наконец, часть величин, входящих в те или иные упрощенные варианты волнового уравнения для данной молекулярной системы, либо получающихся в результате математических действий с привлечением этого волнового уравнения, можно рассматривать в качестве эмпирических параметров. Кроме того, к последним могут быть отнесены экспериментальные значения длин связей и валентных углов. Подходы такого типа, обычно называемые полуэмпи-рическими, могут оцениваться с двух точек зрения. Во-первых, в качестве основы сохраняется исходная физическая модель, представляющая молекулу как систему из атомных ядер (или эффективных— экранированных — ядер) и электронов, и, во-вторых, мы имеем дело с корреляциями между нег<оторыми характеристиками химических объектов рассматриваемого класса и экспериментально измеренными параметрами, описывающими эти же или какие-либо другие, но в чем-то аналогичные, системы. В этом отношении полу-эмпирические квантовохимические подходы обладают некоторой аналогией даже с формальными моделями, не говоря уже о классических физических моделях. [c.9]

Рассмотрим теперь вкратце энергетические соотношения при взаимодействии ионов металлов с лигандами. В комплексном ионе электронная плотность иона металла, соответствующ,ая электронам на -орбиталях, часто располагается на орбиталях, ориентированных в направлениях между лигандами (т. е. dxy, dxz и dyz). Это приводит к усилению притяжения положительного иона металла к лигандам по сравнению с тем притяжением, которое можно было бы ожидать без перераспределения этих электронов (т. е. в сферическом поле), поскольку такое перераспределение уменьшает эффективность экранирования положительного заряда ядра иона его электронами от электронной плотности лигандов. Такое дополнительное притяжение называется энергией стабилизации в кристаллическом поле. У иона Zn (II) в комплексе перераспределение электронов невозможно, поскольку все -орбитали заполнены, и по этой причине нет энергии стабилизации в кристаллическом поле. С другой стороны, у Со(III) в октаэдрическом окружении (случай ) все -электроны иона металла иЛогут расположиться на /ггорбита-лях, ориентированных в направлениях между лигандами. Со(III) имеет большую энергию стабилизации в кристаллическом поле. [c.96]

Эффективность экранирования Э показывает, во сколько раз уменьшается напршкенность поля на данном участке при экранировании источника [c.564]

Рис. 8.1. Две тонкие оболочки обеспечивают более эффективное экранирование, чем одна очень толстая. Например, в соответствии с формулами, приведенными в работе S hweizer, 1962, экран в виде сферического слоя с внутренним радиусом R и внешним 2R, изготовленный из материала с магнитной проницаемостью (1 = 2000, ослабляет внеплнее поле в 390 раз, а экран из двух сферических оболочек толщиной 0,05A, имеющих радиусы R и 2R, обладает коэффициентом экранирования 1732.

При экранировании нужно учитывать и временнью вариации поля. Поскольку экранирующее действие обычно применяемых материалов связано в основном со сравнительно устойчивыми доменами, то экраны из таких материалов оказываются менее эффективными, если поле меняется во времени. Подобные поля часто создаются движущимися магнитными предметами, например транспортными средствами, некоторыми видами лабораторного оборудования, лифтами. Чтобы избавиться от подобных помех, лучше всего располагать экранированную комнату там, где их уровень минимален. В этом случае следует учитывать любую информацию о движении всевозможных объектов вблизи экрана. [c.278]

Опыт показывает, что моновалентные Fab- или РаЬ -фрагменты противовирусных антител значительно уступают нерасщепленным антителам в нейтрализации вируса в культуре клеток. Такие данные в опытах с полио-вирусом получены, в частности, Ю. Первиковым с соавторами (1975, 1976). Добавление к комплексу вирус-РаЬ-фрагмент нерасщепленных противовирусных антител не обеспечивало полной нейтрализации вируса. Последнее связано, очевидно, с блокированием антигенных детерминант вируса РаЬ-фрагментами, которые сами по себе не обеспечивают эффективного экранирования вириона. Но почему Из-за того ли только, что молекула фрагмента меньше по размеру молекулы антитела [c.144]

Истинная напряженность магнитного поля, в котором находится ядро, зависит от его окружения и отличается от напряженности, создавашой внешним электромагнитом. Это обусловлено тем, что при движении электронов, окружающих атомное ядро, создаются локальные магнитные поля, напряженность которых составляет (15—20)-10 Т. Когда равнодействующая локальных магнитных полей направлена против внешнего поля, эффективная напряженность поля у каждого ядра будет ниже, чем внешнее магнитное поле. В этом случае говорят о диамагнитном экранировании. Экранирование тем, слабее, чем сильнее притягиваются электроны соседними ядрами В том случае, когда результирующая локальных полей направлена по внешнему полю, резонансный переход происходит при меньшем значении напряженности поля, поэтому говорят о дезэкранировании. В результате резонанс одних и тех же ядер в разных химических группах наблюдается при разных частотах, их полосы смещены одна относительно другой. Это смещение измеряется относительно сигнала некоего стандартного соединения и называется химическим сдвигом. В ПМР-спектроскопии в органических растворителях таким стандартным спектром является сигнал сильно экранированного протона тетраметилсилана, ЗКСНз),, а в водных растворах используют триметилсилилпропансульфонат [c.175]

Особое внимание следует уделить защите измерительных цепей от паразитных токов, возникающих как в различных регулирующих устройствах, так и в нагревательном элементе. Наводки от этих токов, наблюдаемые особенно при высоких температурах, сильно искажают запись и затрудняют анализ термограмм. Для устранения этих помех используются различные приемы. Прежде всего измерительные цепи обязательно экранируются, а экран заземляется (но не зануляется). Это экранирование не исключает полностью всех наводок, поскольку сами термопары находятся в электромагнитном поле печи. Поэтому необходимо предпринять ряд дополнительных мер заземление печи и блока, экранирование самих термопар (однако при этом увеличивается теплоотвод от спая термопары, что уменьшает точность определения температуры). Кроме того, хорошие результаты дает бифилярная намотка нагревательного элемента или питание печи через разделительный трансформатор. Наконец, эффективным средством борьбы с помехами является питание печи постоянным током. [c.11]

Н шкала ХС формируется из частот для свободных ядер протонов Н+ и ядер атома водорода, входящих в какую-либо молекулу. Первая частота — это обычная частота Лармора прецессии ядер Н+ в магнитном поле Яо VG= (11н//й)Яо, где 11н — магнитный момент ядра атома водорода / — спин ядра Й — постоянная Планка. В поле Но= Т значение го = 42,578 мГц. Это и есть первая фундаментальная частота в шкале химических сдвигов — частота свободных ядер. Важным моментом является то, что она зависит от напряженности магнитного поля и не зависит от материала, в котором находятся ядра. Однако исследования сигналов ЯМР показали, что частоты, на которых происходит поглощение, для одного и того же ядра зависят от того, в какой молекуле оно находится и от его месторасположения в ней. Разница частот обычно незначительна по сравнению с величиной резонансной частоты, но тем не менее при современной разрешающей способности спектрометров ее можно обнаружить. Наблюдение резонанса ядер протонов, входящих в молекулу, при частоте, отличной от резонансной частоты ядер Н+, обусловлено экранированием ядра от внешнего поля. Физический смысл экрапировапия обычно связывают с правилом Ленца, по которому внешнее магнитное поле возбуждает ток, магнитное поле которого компенсирует приложенное поле. Таким образом, эффективное поле, действующее на ядро, равно [c.68]

Наиболее важной проблемой, с точки зрения аналитического применения метода, является природа процессов релаксации в жидкостях. При рассмотрении возможности передачи энергии путем спонтанной эмиссии, теплового излучения, электрических взаимодействий показано, что найденные экспериментально времена релаксации Т, и Та, например, протонов воды могут быть объяснены лишь при учете магнитных взаимодействий между частицами через локальные магнитные поля. Локальные поля будут флуктуировать, поскольку молекулы в растворах совершают трансляционные, вращательные и колебательные движения. Компонента создаваемого таким образом переменного поля с частотой, равной частоте резонанса, вызывает переходы между энергетическими уровнями изучаемого ядра совершенно так же, как и внешнее радиочастотное поле. Скорость процесса, приводящего к выравниванию энергии в спиновой системе и между спиновой системой и решеткой , будет зависеть от распределения частот и интенсивностей соответствующих молекулярных движений. При эюм следует учитывать следующие виды взаимодействий магнитное диполь-дипольное, переменное электронное экранирование внешнего магнитного поля, эле.ктрпческое квад-рупольное взаимодействие (эффективное для ядер с / > /2), спин-вращательное, спин-спиновое скалярное между ядрами с разными значениями I. [c.739]

Смотреть страницы где упоминается термин Эффективность экранирования поля ВЧ и УВЧ: [c.16] [c.16] [c.417] [c.352] [c.47] [c.102] [c.88] [c.120] [c.88] [c.463] [c.147] [c.419] [c.417] [c.264] [c.265] [c.290] [c.264] [c.265] [c.290] [c.17] [c.18] [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология