Световые волны

Первоначально свойства и поведение поляризованного света интересовали исключительно физиков. Однако в 1815 г, французский физик Жан Батист Био (1774—1862) показал, что при прохождении поляризованного света через некоторые кристаллы происходит поворот плоскости колебаний (плоскости поляризации) световых волн. В одних случаях она поворачивается по часовой стрелке (правое вращение), в других — против часовой стрелки (левое вращение). К числу кристаллов, обладающих указанным свойством,— оптической активностью, относятся и кристаллы ряда органических соединений. Белее того, некоторые из этих органических соединений, например различные сахара, оптически активны и в растворах. [c.86]

Рис. 18. Аналитические и графические представления некоторых видов поляризации световой волны

Диапазону световых волн от 700 до 200 нм соответствует энергия фотонов от 170 до 580 кДж/моль. Эта энергия сравнима с энергией связей органических соединений. Энергия простых С- С-связи составляет примерно 346 кДж/моль, О-0-связи-около 358 кДж/моль, С-Н-связи-около 408 кДж/моль и -N-связи-около 304 кДж/моль. Поэтому под действием света могут протекать реакции, в которых происходит разрыв ковалентных связей внутримолекулярные фотореакции, фотовосстановление и др. [12]. 177 [c.177]

Простые вещества. В виде простых веществ галлий, индий и таллий — легкоплавкие серебристо-белые металлы. Индий в отличие от других блестящих металлов наиболее равномерно отражает световые волны всех длин и поэтому применяется для изготовления зеркал. Важнейшие константы рассматриваемых металлов приведены ниже [c.462]

Действие лазеров основано на энергетических переходах в квантовой системе [9]. При прохождении через среду световой волны с частотой V, соответствующей разности каких-либо двух энергетически уровней К г и атомов или молекул, выполняется соотношение [c.97]

Световые волны распространяются со скоростью с = 2,9379 Ю см с- [c.334]

На рис. 18 приведены аналитическое и графическое представления некоторых видов поляризации, получаемых в результате сложения соответствующих компонент и Еу. Показаны траектории во времени проекции конца светового вектора Е на плоскость хОу для наблюдателя, смотрящего навстречу световой волне. На рис. 18, а, д, и приведены линейно поляризованные волны с различной ориентацией плоскости поляризации на рис. 18, в — волны с левой круговой поляризацией (ЛКП) на рис. 18, ж — с правой круговой поляризацией (ПКП) на рис. 18, б, г, е, з — с эллиптической поляризацией с различными направлениями вращения вектора Е и различными ориентациями основных осей эллипса. [c.34]

Световые волны — это не волны на поверхности, а потому колебания в них не должны происходить обязательно в направлении вверх-вниз. Число направлений, в которых колебания световых волн могут происходить под прямым углом к направлению их распространения, практически бесконечно. В луче обычного света ни одно из направлений колебаний не является предпочтительным Однако если такой луч света пропустить через некоторые кристаллы, то упорядоченное расположение атомов в кристалле заставит световые колебания происходить только в какой-то определенной плоскости — в плоскости, которая позволяет лучу проходить и обходить ряды атомов. [c.86]

Напряженность электромагнитного поля световой волны монохроматического света с частотой ссо также зависит от времени [c.16]

Под воздействием электрического поля световой волны происходит поляризация электронов в молекуле . Наведенный дипольный момент молекулы ц пропорционален напряженности электрического поля Е [c.16]

А. = с//, нижняя граница СВЧ диапазона в свободном пространстве (с 3-10 м/с) соответствует метровым волнам, а верхняя примыкает к длинноволновым инфракрасным лучам. Таким образом, СВЧ диапазон - это, как образно выразился Клингер [16], мост между радиоволнами и световыми волнами. [c.84]

Помимо теплового излучения газы, жидкости и твердые тела могут давать люминесцентное излучение, возбуждаемое под воздействием света, электрического тока, химических реакций и других возбудителей (кроме теплового). По Видеману-Вавилову, к люминесценции относят излучение, превышающее тепловое излучение при данной температуре и имеющее длительность, значительно превосходящую период возбуждающих световых волн [1]. Явления люминесценции классифицируют по типу возбуждения и характеристикам элементарных процессов. [c.93]

Световая волна со спектральной плотностью p(v) может вызвать процессы двух типов. Атомы, находящиеся на нижнем уровне с заселенностью Л 1, поглощая энергию, будут переходить на верхний уровень К 2 с заселенностью N2. Атомы, находящиеся на верхнем уровне 1 2, вследствие вынужденного излучения квантов будут переходить на уровень 1. В результате переходов первого типа световой пучок теряет в единицу времени некоторую долю фотонов, а второго типа - получает фотоны поглощенная удельная энергия в интервале частот составит [c.97]

Поведение молекул характеризуется в электростатическом поле величиной 8, а в переменном поле, в частности в поле световой волны, — показателем преломления п. Для неполярных веществ, какими могут считаться трансформаторные масла, 8 = С повышением концентрации ароматических углеводородов в масле величина г увеличивается (табл. 10. 7) [3]. [c.531]

Оптической активностью называется способность вещества вращать плоскость колебаний (и плоскость поляризации) в проходящей поляризованной световой волне. [c.895]

Приведенное уравнение показывает, что по мере вращения объекта через каждые 45° происходит чередование просветления и погасания в зависимости от интенсивности свечения, определяемой разностью хода световых волн в микрообъекте. [c.32]

Крепость микрообъектов определяют по направлениям, где они имеют большую величину. Минимальные размеры частиц, различимых по данному методу, по-видимому, ограничены длиной световой волны. Однако смещение осветителя относительно оптической оси микроскопа усиливает дифракционные явления на краях микрообъектов, что позволяет несколько расширить разрешение прибора и фиксировать частицы размером около 0,3-0,4 мкм. [c.33]

Мольная рефракция, как и показатель преломления, на основании которого она определяется, зависит от длины световой волны. Показатель преломления и мольная рефракция получены для многих веществ при различных условиях. При этом оказалось, что, несмотря на сильную зависимость показателя преломления от условий, в которых находится вещество, его мольная рефракция для колебаний волн одинаковой длины практически на зависит от температуры и давления, а изменение агрегатного состояния лишь слабо сказывается на ней. Так, например, мольная рефракция воды при 0 20 и 100° С и водяного пара при 100 С соответственно равна 3,715 3,715 3,716 3,729. Следовательно, мольную рефракцию можно рассматривать как характерную константу данного вещества. Мольная рефракция обладает аддитивными свойствами. Рефракция неорганических соединений складывается из рефракций ионов рефракция органических молекул складывается из рефракции атомов, групп и связей. [c.53]

Длины световых волн могут выбираться произвольно, но обычно Г] относится к красной линии водорода Нц с длиной волны 6563-10 см, а Га — к синей линии водорода Ну с длиной волны [c.49]

Рассмотрим изменение поляризации световой волны в результате ее взаимодействия с веществом. Вещества, изменяющие направление поляризации линейно поляризованного света при прохождении его через данное вещество, называются оптически активными. Оптическая активность очень часто встречается у кристаллических веществ, но она обычно исчезает при их плавлении или растворении. Только вещества растительного и животного происхождения оптически активны в растворе. [c.34]

Так как с уменьшением длин световых волн интенсивность светорассеяния соответственно увеличивается, то размеры шариков можно определять по рассеянию при коротких длинах волн. [c.151]

Изучение связи оптических явлений со структурой молекул играет огромную роль в современной химии. Новые возможности в обогащении информации, получаемой из оптических измерений, дает учет векторной природы электромагнитных колебаний световой волны. [c.32]

Поглощение света происходит за время порядка 10 с, что соответствует периоду колебаний световой волны. В течение этого времени заметно не изменяются ни положение, ни импульсы тяжелых ядер атомов молекулы. Таким образом, конфигурация ядер и их относительное движение до акта поглощения света и сразу же после него одинаковы. [c.51]

Световая волна несет с собой поток энергии электромагнитного поля. При взаимодействии с частицами вещества некоторая доля электромагнитной энергии поглощается последними и переходит в энергию колебаний электрических зарядов в атомах и молекулах [1]. В идеальной однородной среде периодически колеблющиеся диполи излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты, которые интерферируя с первичной изменяют ее фазовую скорость распространения [c.87]

Поглощение в той иди иной области спектра обусловлено взаимодействием световых волн с молекулами вещества, а точнее - с его электронами. Отсюда очевидно, что та или иная окраска вещества определяется строением его молекул. [c.158]

Длины волн теплового излучения лежат в основном в невидимой (инфракрасной) части спектра и имеют длину 0,8—40 мк. Они отличаются от видимых световых лучей только длиной (длина световых волн 0,4— 0,8 мкм). [c.270]

Рассмотренные в разд. 9.1.3 составляющие критической удельной энергии разрушения (Зхс и данные табл. 9.1 и 9.2 позволили выяснить, что поверхность разрушения, очевидно, формируется не просто путем разрыва основных и (или) вторичных связей, расположенных поперек плоскости разрушения молекулярного масштаба. У конца трещины всегда происходит пластическое деформирование, благодаря которому образуется поверхность разрушения. Следует ожидать, что степень пластического деформирования тем меньше, чем меньше сегментальная подвижность, т. е. чем ниже температура. При температуре жидкого азота большинство полимеров напоминают стекло и разрушаются как хрупкий материал. При рассмотрении поверхностей разрушения, сфотографированных без увеличения (рис. 9.16), видна макроскопическая шероховатость, но поверхности кажутся локально гладкими, хотя и не блестящими. Это свидетельствует о том, что на поверхностях имеются структурные неоднородности, размеры которых больше длины световой волны. Это относится к ПЭ, ПП, ПВХ, ПС, а также ПММА, поверхность которого, однако, оказывается очень гладкой. [c.390]

В которой 1 и По — показатели преломления соответственно дисперсной фазы и дисперсионной среды, а X = — длина световой волны. [c.21]

В качестве переменных параметров используют также длину световой волны и угол, под которым измеряется рассеяние. Сведения [c.29]

Здесь /г—постоянная Планка (А = 6,625-10- Дж-с) V —частота поглощаемого излучения, которая определяется энергией поглощенного кванта и выражается отношением скорости распространения излучения с (скорости световой волны в вакууме с = 3-10 см/с) к длине волны Я V = с/х. [c.177]

Носителем цвета является катион. Положительный заряд катиона распределен между атомами углерода и азота, что служит причиной его устойчивости. Кроме того, такое равномерное распределение заряда связано с уменьшением энергетического состояния молекулы, а это значит, что она способна возбуждаться световыми волнами с меньшей энергией. [c.328]

В 1801 г. Томас Юнг (1773—1829), выдающийся английский физик, астроном и врач (разработавший, в частности, теорию цветного зрения), провел опыты, показавшие, что свет ведет себя так, как будто он состоит из очень маленьких волн. Затем, примерно в 1814 г., французский физик Огюстен Жан Френель (1788—1827) показал, что световые волны относятся к классу волн, называемых поперечными волнами. В таких волнах колебания происходят под прямым углом к направлению их распространения. Самый наглядный пример волн такого типа — волны на воде. Отдельные частицы воды перемещаются вверх и вниз, а сама волна движется по поверхности. [c.85]

И ОН преломляется сильнее, чем красный свет (ббльшая длина волны). Исследования, начатые Зелльмейером [76, 44, 42], были завершены Друде [14, 441, давшим количественную зависимость коэффициента преломления от числа, заряда и массы колеблющихся частиц в веществе, через которое распространяется световая волна. [c.251]

Процесс массообмена моделировали в плоском канале высотой Н= —4 мм, шириной г = 60 мм и общей длиной 950 мм, включавшей зону гидродинамической стабилизации (400 мм) и участок селективного отсоса (450 мм). Верхние и нижние стенки канала проницаемы (использована асимметричная мембрана из поливинилтриметилсилана). Развитие диффузионного пограничного слоя контролировали в пяти точках канала, где установлены оптические окна. Для измерения профиля концентраций использован интерферометрический принцип регистрации фазовых изменений фронта световой волны при прохожденпи ее через оптическую неоднородность, представляющую собой двумерный диффузионный пограничный слой. Интерферограм-мы процесса фиксировали с помощью фото- и киносъемок и расшифровывали на микрофотометре. Оптическая система создана на базе теневого прибора ИАБ-431 [45]. [c.139]

Одной из важнейших оптических характеристик является показатель преломления п, показывающий во сколыко раз скорость распространения световой волны в данной среде меньше скорости света в вакууме. Показатель преломления является функцией температуры н частоты падающего света. Это дает возможность проводить исследование фазовых превращений [45]. По данным [104], показатель преломления легких нефтей меняется в пределах 1,495—1,514 для длины волны 550 нм. У тяжелых нефтей п возрастает и меняется от 1,507 до 1,518. Увеличение показателя преломления происходит п с возрастанием температуры кипения нефтяных фракций. [c.58]

Светорассеяние позволяет оценивать также форму п конформации частиц макромолекул, если их размеры сопоставимы с длиной световой волны. Для этого необходимо измерить значения интенсивности света, рассеянного под разными углами. Основной экспериментальной трудностью измерений является очистки исследуемых объектов от пылг., создающей недопустимый фон рассеянного света. Для этой цели используют стеклянные и полттер-ные фильтры. [c.265]

Взаимодействие света с флуктуационными движениями среды приводит к нелинейному эффекту — модуляции световой волны, что эквивалентно появлению в спектре рассеянного света излучения новых частот. Это явление можно трактовать как неупругое рассеяние фотонов. Рассмотрение взаимодействия фотон-фонон (квант гиперакусти-ческого поля) приводит к известной формуле цля частоты линий триплета Мандельштама-Бриллюена [c.9]

Если шарики плотно упакованы, то при рассеянии световых волн наблюдается их интерференция (Валстра, 1965). Это присуще концентрированным эмульсиям или тем, в которых до измерения произошла флокуляция. [c.148]

Рассмотрим три случая взаимодействия линейно поляризованного света с веществом 1) ЩфПг, El = Zr 2) П1 = Пг, гьФгг и 3) щф фПг, ггфгг. В первом варианте из-за неравенства коэффициентов преломления rti и Пг одна из соответствующих световых волн будет распространяться в веществе быстрее второй составляющей. Между лево- и правополяризованными составляющими появится разность фаз, которая приведет к вращению плоскости поляризации (рис. 20, б). Угол поворота (а) плоскости поляризации выражается уравнением а = яД( г— —где X — длина волны падающего света. Во втором варианте после прохождения через вещество левая и правая составляющие [c.36]

Скорости переходов. При изучении фотолюминесценции необходимо знать временные характеристики излучательных и конкурирующих с ними безызлучательных процессов дезактивации возбужденных состояний. Для излучательных процессов характерны следующие времена. Поглощение света происходит за время порядка одного колебания световой волны, т. е. около 10 с. Флуоресценция из самого нижнего возбужденного синглетного состояния происходят от 10 с (для я —я-переходов) до 10 (для я —п-переходов). Излучательные времена триплетных состояний лежат в пределах от 10 2 до с. Безызлучательные переходы из верхних возбужденных состояний происходят за время порядка 10 2 с. Скорость внутренней конверсии с нижнего возбужденного синглета в основное состояние часто сравнима со скоростью флуоресценции. Интеркомбинационная конверсия из нижнего синглетного состояния протекает за время порядка излучательного времени жизни флуоресценции. Р1нтеркомбинационные переходы из триплета в основной синглет происходят сравнительно медленно (Ю — 10 с в зависимости от условий). [c.57]