Пробег в веществе излучения

В настоящее время во многих странах разрабатываются новые, более эффективные самосветящиеся тритированные краски. Основные проблемы, которые приходится при эР)у( решать, связаны, во-первых, с наиболее целесообразным совмещением тритированного соединения с порошком люминофора и со связующим, что обусловлено малой длиной пробега Р-излучения трития (доли микрона), и, во-вторых, с необходимостью использования наиболее радиационно-и химически стойких веществ [И]. [c.164]

Величина 1, обратная ц, называется длиной свободного пробега у-излучения в веществе. [c.66]

Зная максимальный пробег Р-излучения в алюминии, можно рассчитать величину пробега в любом другом веществе с атомным номером 2 и массовым числом А, пользуясь соотношением [c.24]

В соответствии с большой ионизирующей способностью а-излучения чувствительность измерения по а-лучам больше, чем по Р- или у. Поэтому для измерения по а-лучам могут быть использованы простые приборы—ионизационная камера, соединенная с электроскопом или электрометром, а также альфа-счетчики. Оценка общей а-активности производится сравнением токов ионизации эталона и препарата, вызванных а-излучением порошковой пробы. Поскольку а-излучение легко поглощается, производят сравнение или очень тонких слоев, в которых поглощением излучения можно пренебречь, или так называемых а-насыщенных слоев, толщина которых больше величины пробега а-излучения в твердом веществе. Очевидно, при таком сравнении поверхность проб должна быть одинакова и измерения выполнены в идентичных условиях. [c.208]

При извлечении радиоактивного источника из детектора необходимо соблюдение особых мер предосторожности, поскольку - или а-излучение действует на глаза. Такая опасность отсутствует только при работе с тритием вследствие малой длины пробега его излучения. При работе с источником лицо следует защищать экраном или очками из плексигласа, а руки — резиновыми перчатками. Следует обращать внимание на то, чтобы механически или химически не нанести повреждений тонкой защитной оболочке, закрывающей радиоактивное вещество, поскольку это может привести к серьезному поражению радиоактивностью. Повреждение криптонового источника ведет лишь к потере радиоактивного вещества. [c.140]

Поражение радиоактивным излучением может происходить при попадании радиоактивных веществ в организм или при внешнем его облучении. Прежде всего возможность поражения возникает при работе с долгоживущими нуклидами, а также тогда, когда соответствующие вещества могут накапливаться в организме. Так, например, °5г, накапливаясь в костях, препятствует образованию в крови красных кровяных шариков. Особенно опасно воздействие у-излучения. Напротив, а- и р-ча-стицы легко поглощаются и поэтому имеют небольшую длину пробега. Если работа с веществами, активность которых лежит в области порядка милликюри, ведется в стеклянных сосудах, то вредное действие этих частиц уже сводится к минимуму. Труднее осуществить защиту от нейтронного излучения. Его можно ослабить слоем парафина или воды толщиной 10—15 см. В общем интенсивность любого излучения обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника излучения до облучаемого объекта. Поэтому работу проводят на максимально возможном удалении от источника излучения и за возможно более короткий промежуток времени. [c.383]

Максимальный пробег можно также найти. из.мерением слоя вещества, ослабляющего интенсивность р-излучения вдвое (а у)- [c.324]

Проникающая способность Р-частиц, даже при очень небольшой предельной энергии, намного больше проникающей способности а-частиц. В отличие от а-излучения при прохождении через вещество Р-излучение не только ослабляется, но и сильно рассеивается веществом. Длина пробега Р-частиц в значительной степени зависит от их энергии. Ослабление пучка Р-частиц в зависимости от толщины слоя поглотителя приближенно определяется формулой [c.305]

Часто проникающую способность р-излучения характеризуют не длиной максимального пробега, а массой поглощающего вещества, приходящегося на 1см его поверхности, для чего длину максимального пробега умножают на плотность материала. Так, проникающая способность р-частиц в алюминии будет составлять 2,47 10 м 2,7Мг/м = == 6,67 кг/м. [c.55]

Внешнее воздействие излучения создает опасность только во время контакта с радиоактивным препаратом. Поскольку пробег а-частиц в твердом веществе мал, резиновые перчатки, надетые На руки работающего, служат достаточной защитой. [c.115]

Альфа-излучение характеризуется длиной пробега а-частиц и их энергией. Большая доля энергии при поглощении расходуется на ионизацию вещества. Удельная плотность ионизации воздуха а-частицами меняется в пределах от 2200 до 7000 пар ионов на 1 мм для интервала энергий 7,9—0,95 Мэе. Удельная плотность ионизации воздуха р-частицами составляет всего 5—20 пар ионов на 1 мм пробега в интервале энергий 1,5 Мэе — 60 Кэе. Удельная ионизация у-лучами почти на два порядка меньше. Таким образом, существует возможность определения а-активности препарата На фоне преобладающей р- и у-активности сопутствующих элементов, что особенно важно при анализе реакторных [c.123]

Другой стороной, характеризующей процесс поглощения а-излучения веществом, является длина пробега а-частиц. Для [c.124]

Гамма-излучение в отличие от альфа- и бета-излучения не характеризуется определенным пробегом в веществе — оно поглощается по мере прохождения через вещество по экспоненциальному закону. Наиболее эффективно поглощают гамма-излучение вещества с большим атомным номером, например свинец. Гамма-излучение определенной энергии можно характеризовать толщиной слоя половинного ослабления в веществе. Это та толщина защитного материала, которая ослабляет первоначальную интенсивность излучения в 2 раза. Через защитный материал, толщина которого равна 7 слоям половинного ослабления, проходит около 1% излучения незащищенного источника. [c.60]

Т олщина слоя половинного ослабления -излучения приближенно равна 1/7 максимального пробега Р-частиц в этом веществе. [c.454]

Длина пробега а-частиц в веществе даже для моноэнергетического излучения распределяется по вероятностному закону Гаусса, поэтому их пробег характеризуется средней длиной пробега, соответствующей максимуму кривой, и которая приближенно может быть найдена из выражения (см) [c.298]

Наиболее опасными, с точки зрения внутреннего облучения, оказываются а-излучающие радионуклиды, так как пробег а-частиц в веществе мал, и их энергия целиком поглощается вблизи места концентрации радионуклида. Степень внутреннего облучения зависит не только от вида радионуклида и энергии излучения, но также от количества радионуклидов, попавших внутрь, характера распределения их в организме, периода полураспада и скорости его выведения из организма. [c.41]

Кривая ослабления р-частиц подчиняется экспоненциальному закону, однако при относительно больших толщинах поглотителя наблюдается отклонение от экспоненциальной зависимости, поскольку р-излучение имеет конечный пробег в веществе. При толщине поглотителя d < зависимость ослабления р-излучения в веществе может быть записана в виде [c.53]

Радиационные единицы длины и критические анергии. Проходя через вещество, быстрые электроны теряют энергию главным образом в процессах радиационного излучения и образования пар. Спектральная плотность потерь энергии на излучение на единице пути практически не зависит от знергии электронов. Расстояние, на котором энергия электрона уменьшается в <е> раз, представляет собой удобную масштабную единицу длины пробега быстрых электронов и носит название радиационной, или лавинной единицы длины го. Критическую энергию е определяют обычно как среднюю величину потерь энергии электроном яа иониза-цию на г -единице длины (8]. [c.971]

Проникающая способность радиоактивных излучений определяется величиной длины свободного пробега. По мере пробега в веществе скорость альфа- или бета-частиц уменьшается и на некотором расстоянии от начала пути становится равной скорости движения атомов и молекул среды. Это расстояние называется длиной пробега. [c.60]

Наименьшей ионизирующей и наибольшей проникающей способностью характеризуются гамма-лучи. Гамма-лучи имеют значительно большую проникающую способность, чем бета- и альфа-лучи. Прохождение гамма-лучей через вещество вообще не может быть охарактеризовано длиной пробега. Ослабление потока гамма-лучей при прохождении через вещества подчиняется экспоненциальному закону и характеризуется коэффициентом ослабления [I, который зависит от энергии излучения и свойств вещества., . [c.60]

Л12 И Лая представляют собой усредненные по спектру длины пробега излучения в веществе плазменной струи в тех случаях, когда она является соответственно оптически тонким или оптически толстым телом. В случае, когда плазменная струя — оптически тонкое тело, кванты света, возникшие в любой точке внутри плазменной струи, выходят из нее, не испытывая поглощения. При этом плазменная струя представляет собой объемный излучатель , так [c.41]

Спектр излучения плазменной струи, имеющей достаточно низкую температуру, сдвинут в инфракрасную область в то же время излучение более высокотемпературной плазменной струи 15-10 °К) в основном лежит в видимой и ультрафиолетовой областях. При прочих равных условиях поглощение излучения веществом плазменной струи в ультрафиолетовой части спектра существенно больше, чем в красной и инфракрасной его частях. В связи с этим следует ожидать, что при прочих равных условиях повышение температуры плазменной струи вызывает увеличение самопоглощения излучения внутри нее, а также приводит к возрастанию ее оптической толщины. Известно что при прочих равных условиях поглощение излучения в газе при повышении температуры возрастает и у высокотемпературных газов коэффициенты поглощения могут быть достаточно большими, а длины пробегов излучения — малыми даже для относительно небольших частот. Например, коэффициенты поглощения и длины пробега излучения с длиной волны А, = 6,5-10 А в воздухе при различных температурах равны [c.43]

При прохождении излучений через вещество энергия излучения расходуется в основном на ионизацию и возбуждение. молекул и атомов этого вещества. а-Лучи отличаются малой проникающей способностью и сильным ионизирующим действием. Проникающая способность а-частиц характеризуется величиной пробега. Пробегом а-частиц называется длина траектории (трека) в данном веществе. Треки а-частиц обычно прямолинейны. Распределение числа а-частиц по толщине слоя поглощающего газа представлено на рис. 14. В результате неоднородности поглощающего вещества не все а-частицы с равной начальной энергией имеют одинаковый пробег, поэтому более точное определение величины пробега а-частиц производится дифференцированием кривой 1, показывающей распределение числа а-частиц по длине пути. Абсцисса [c.21]

Альфа- и бета-частицы при взаимодействии с электронами вещества, через которое проходят, теряют энергию маленькими порциялти. Поэтому он и имеют определенную длину пробега. Гамма-излучение проникает прямолинейно до момента разового взаимодейст- [c.281]

С периодом полураспада 1,2-10 лет, испускающим р -лучи с максимальной энергией 1,33 Мэе, в 12% случаев имеет место Л -захват. Период полураспада этого изотопа столь велик, что 1 мг естественного калия имеет всеГо около двух распадов в 1 мин и для регистрации излучения калия необходимо брать большие навески. В слое вещества происходит поглощение р -частиц, максимальный пробег которых может быть вычислен по формуле (18а), по их максимальной энергии — 1,33 Мэе. Он равен приблизительно 0,55 г/см . При плотности порошкообразных проб около 2 г см слой полного поглощения р -излучення К составит приблизительно 0,3 см. Слои с толщиной более 0,3 см имеют активность по Р -лучам при измерении в одинаковых условиях, пропорциональную содержанию калия в образце. Излучение [c.362]

Защита от внешнего альфа- и бета-излучения радиоактивных препаратов осуществляется сравнительно просто вследствие малой проникающей способности этих излучений. Альфа-и бета-излучение характеризуется определенной величиной пробега альфа- и бета-частиц, т. е. расстоянием, на которое они могут проникать в вещество. Пробег альфа-частиц в воздухе не превышает нескольких сантиметров. Альфа-частицы поглощаются резиновыми перчатками, одеждой, стенками сте клянной ампулы и т. п. Пробег бета-частиц в воздухе в зависимости от их энергии составляет величину от сантиметров до нескольких метров. Для защиты от бета-излучения применяют материалы с малым атомным номером, например специальные [c.59]

ОО локализована вблизи оси луча. При прохождении через резист электронный пучок в результате РМУ расширяется, так что на границе резист — подложка экспонируется площадь большая, чем в поверхностном слое резиста. Эта площадь определяется длиной пути электрона в резисте и подложке. Хотя максимальное рассеяние энергии в единице объема из-за 00 гораздо меньше, объемный их вклад сравним. Доля РМУ и 00 в экспозиции резиста зависит от энергии излучения, толщины слоя и атомного номера элемента, входящего в состав вещества подложки. При повышении энергии излучения уменьшается потеря энергии на единицу длины пути, а при увеличении толщины слоя возрастает кумулятивный эффект столкновений электронов РМУ. Площадь, экспонируемая на границе резист — подложка, увеличивается с ростом толщины слоя. Адекватное экспонирование требует, чтобы пробег электронов в полимерном слое превышал его толщину с тем, чтобы обеспечить экспонирование резиста вблизи границы резнст — подложка. С возрастанием атомного номера элементов, образующих вещество подложки, увеличивается доля электронов 00 и уменьшается длина пробега электронов в подложке, в результате чего электроны 00 концентрируются вблизи оси луча. [c.220]

При стремлении обеспечить высокую производительность следует применять высокоэнергетическое рентгеновское и у-излучения и низкоэнергетическое тормозное излучение ускорителей с малыми значениями д. и больщими длинами свободного пробега квантов в веществе. Такие излучения имеют лучшие проникающие свойства и поглощаются веществом существенно меньше, чем излучения с большими значениями ц. Вследствие [c.56]

Значения максимальных пробегов Лщах и массовых коэффициентов ослабления Р-излучения в алюминии приведены в табл. 3.8. При расчетах, не нуждающихся в особой точности, значениями, приведенными в табл. 3.8, пользуются и для друтих веществ (например для воздуха и биологической ткани). [c.29]

Частицы при взаимодействии с электронами поглощающего вещества легко рассеиваются. Длины их действительных траекторий оказываются в 1,5 раза больше толщины поглощающего слоя. Кроме того, р-частицы одного радионуклида имеют разные пробеги из-за непрерывного спектра Р-излучения. Поэтому проникающую способность Р-излучения характеризуют значением максимального пробега р-частиц Кгаш . Максимальный пробег определяется как минимальная толщина поглотителя, при которой полностью задерживаются Р-частицы с энергией, равной максимальной энергии р-спектра. Пробеги р-частиц в воздухе доходят до 10-11 м, а в мягкой биологической ткани — до 1 см. [c.53]

Оценить максимальный пробег р-частиц в веществе можно путем измереши слоя половинного ослабления р-излучения. Слоем половинного ослабления р-излучения [c.53]

Существуют и другие факторы, благодаря которым ЭОС является более важным методом анализа поверхности. Добиться высокой разрешающей способности намного легче для электронов, чем для рентгеновских лучей в последнем случае разрешение АЕч,/Е — отношение ширины линии на половине высоты к энергии) в 1—2%, по-видимому, является тем максимумом, который можно достичь в настоящее время. Система рентгеновской эмиссии значительно сложнее и менее приспособлена для СВВ. Эмиттированные рентгеновские лучи имеют относительно большую длину свободного пробега в металле, поэтому, чтобы метод был поверхностночувствительным, глубина проникновения возбужденного электронного пучка должна быть минимальной, для этого следует или ограничить энергию первичного пучка электронов примерно 1 кэВ, или, применяя электроны с энергией 10—20 кэВ, направлять их под углом 1—2°. Применение возбуждающих электронов с низкой энергией приводит к получению относительно мягкого рентгеновского излучения, что создает трудности, связанные с его поглощением веществом окна и т. п. Тем не менее метод рентгеновской эмиссии используется для анализа состава поверхности, см., например [36]. [c.413]

Из (35) и (35а) следует, что при достаточно высоких температурах коэффициент поглощения одноатомных газов йа частоте V быстро возрастает с повышением Гй- В молекулярных газах существуют еще и другие механизмы поглощения излучения (диссоциация и т. д.). Следовательно, коэффициент поглощения в молекулярных газах также достаточно быстро растет с повышением температуры (при неслишком низких температурах). В плазменной струе состав вещества достаточно сложный ионы, радикалы и т. д., и поэтому число каналов для поглощения излучения ё такой системе будёт больше, чем в одноатомном газе. В связи с этим следует ожидать, что коэффициент самопоглощения излучения, испускаемого центральными областями плазменных струй первой групйы, будет заметно превышать соответствующую величину у плазменных струй второй группы. Оценки показывают, что в плазменных струях первой группы для значительной части спектра длины пробегов излучения оказываются меньше диаметра плазменной струи б. В связи с этим на таких частотах высокотемпературная плазменная Струя в основном излучает с поверхности, где температура уже не столь высока, как на оси плазменной струи. В плазменных струях второй группы поглощение излучения внутри меньше, й ойи в ряде случаев для значительной части испускаемого ими излучения служат объемными излучателями. Так как у плазменных струй первой группы значительная часть излучения внутренних областей может поглощаться веществом плазменной струи, не выходя из него, то эффект тивная температура Тэфф, определяемая формулой (9), может быть значительно ниже температуры внутренних областей плазменной струи и больше соответствовать температуре ее поверхностных слоев. [c.51]

Ионизирующее действие р-лучей на единице длины пути (удельная ионизация) меньше, а их проникающая способность соответственно больше, чем у а-излучения. При прохождении через вещество Р-частицы легко рассеиваются, так что траектории Р-ча-стиц в веществе в 1,5—4 раза превышают толщину пройденного слоя. Поэтому пробегом в веществе Р-частиц данной энергии называют минимальную толщину поглотителя, при которой практически полностью задерживаются все электроны начального потока. Поскольку Р-излучение имеет непрерывный энергетический спектр, прокика ощая способность р-из-лучения характеризуется величиной максимального пробега Р-частиц. Максимальный пробег соответствует пробегу в веществе Р-лучей максимальной энергии. [c.22]

В реальных условиях измерений экспоненциальная зависимость для ослабления 3-лучей даже при малых, по сравнению с пробегом, толщинах поглотителей выполняется с точностью в 10—15%. При толщинах поглотителя, превышающих 0,ЗRmax формулы (12—I ) и (14—I) вообще несправедливы вследствие того, что Р-излучение имеет конечный пробег в веществе. [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология