Плотная упаковка

Рис. 1,82. Плотнейшие упаковки шаров а—гексагональная б—кубическая гранецентрированная.

В комплексе находится шесть молекул мочевины в гексагональной ячейке. Изучение чистых кристаллов мочевины показывает, что они принадлежат к тетрагональной системе и имеют плотную упаковку без каких бы то ни было каналов или свободного пространства, в котором могли бы быть заключены другие молекулы. Таким образом, в процессе комплексообразования наблюдается изменение кристаллической структуры с тетрагональной на гексагональную. [c.214]

При определенной концентрации эмульгатора, соответствующей достижению плотной упаковки молекул ПАВ в адсорбционном слое и минимальному поверхностному натяжению на границе раздела фаз, в объеме начинается и заканчивается формирование мицелл, представляющих собой частицы коллоидной (мицелляр-ной) фазы [21, 22]. Такая концентрация называется критической концентрацией мицеллообразования (ККМ). [c.144]

Однако шумную известность Муассану принесло не получение фтора, а совсем другая работа, которая, как выяснилось позднее, в сущности ни к чему не привела. Древесный уголь и алмаз являются разновидностями углерода алмаз отличается от угля только более плотной упаковкой атомов. Следовательно, под действием высокого давления атомы в кристалле древесного угля могут перегруппироваться и образовать алмаз. И Муассан попытался получить таким образом драгоценный камень. Он растворил древесный уголь в расплавленном железе и вылил полученную массу в воду, считая, что при резком охлаждении углерод будет кристаллизоваться в виде алмаза. [c.142]

При нерегулярной загрузке шаров в реактор образуются, как правило, случайные группировки с различными локальными значениями 8 и iVk и со средней порозностью г= 0,38—0,39. Укладка шаров с последующей вибрацией слоя или встряхиванием дает несколько более плотную упаковку с ё = 0,33—0,36. В относительно узких трубках средняя порозность слоя несколько повышается вследствие более рыхлой укладки у стенки [1, стр. 11]. [c.8]

Коэффициент р характеризует расположение частиц насадки относительно друг друга. По данным Куни и Шмидта [117], для большинства практических случаев он изменяется в пределах 0,9—1. Чем плотнее упаковка, т. е. чем меньше отличается количество точек контакта между частицами от их теоретически возможного значения, тем меньше величина р. И наоборот, в случае более рыхлого слоя насадки, Р стремится к единице. [c.69]

Ф, — рыхлая упаковка <р, — плотная упаковка. [c.70]

Расчеты показывают, что обмен молекулами между жидкостью и ее насыщенным паром происходит исключительно интенсивно на каждом квадратном сантиметре поверхности ежесекундно концентрируется около 8,5-10 молекул. Если учесть, что на аналогичной площади воды даже при самой плотной упаковке не может разместиться более 101 молекул, то из этого следует, что длительность пребывания одной молекулы на поверхности не превышает 1,25-10- с. Такой стремительный обмен молекулами между жидкостью и паром должен сопровождаться подобным же обменом между объемом жидкости и ее поверхностным слоем. А это означает, что в поверхностном слое движение молекул чрезвычайно интенсивно. [c.187]

В еще более тонких порах этот эффект может быть, вероятно, еще более значительным. Однако достижение плотной упаковки частиц более высокодисперсных порошков представляет значительные трудности. Эту трудность удалось преодолеть недавно, используя метод послойного вибропрессования [35]. В этой работе исследовали высокодисперсные порошки аэросила, частицы которого не обладают, в отличие от исследованных ранее образцов [33, 34], внутренней пористостью. Это позволяет отнести полученный результат только к воде в промежутках между частицами аэросила. Средний радиус пор при пористости 0,5, достигнутой вибрационной упаковкой порошка, составлял около 5 нм. Полученная зависимость AV/Vo от Т для аэросила совпадает с кривой 1 на рис. 1.4, что указывает также и на малый вклад в обнаруживаемые эффекты внутренней пористости частиц. [c.13]

Необходимо отметить, что последнее соотношение в (2.55) для А(д>/ с может быть использовано при расчете относительной скорости твердых сферических частиц в режиме Ньютона, если значение концентрации частиц не слишком близко к концентрации плотной упаковки уЗд. При этом скорость одиночной частицы должна рассчитываться [c.80]

Как и бифуркационная диаграмма режимов (см. рис. 2.2), график на рис. 2.9 для выбранных конкретных значений коэффициентов I и п вьшолняется только до значений р°, не превышающих приблизительно 0,6, что соответствует плотной упаковке твердых сфер. Однако, поскольку качественный характер кривых сохраняется и для капель и пузырей, допускающих течения с более высокими значениями 1/ °, кривые на рис. 2.9 построены до <<5° = 1. [c.117]

В табл. 72 приведены равновесные концентрации, соответствующие максимумам изотерм адсорбции, а также предельное содержание адсорбированного октена-1 в цеолитах. При предельном заполнении полостей цеолита СаА в каждой полости находится примерно три молекулы октена-1, что свидетельствует об их плотной упаковке и сильном взаимодействии с поверхностью цеолита. [c.197]

У неблагородных металлов, где вслед за адсорбцией происходит также и разрыв молекулы кислорода, механизм образования окисной пленки сложнее, однако и здесь вследствие достаточно больших размеров атомного кислородного иона правильная ориентировка кислородных слоев с плотнейшей упаковкой параллельно поверхности металла должна сохраняться. [c.44]

Структура воды. Как уже указывалось, молекулы Н2О в кристаллической решетке льда связаны друг с другом водородными связями. Кристаллическая структура льда весьма далека от плотнейшей упаковки. При плотнейшей упаковке молекул Н2О лед имел бы плотность 2,0 г/см , тогда как в действительности плотность льда равна 0,9 г/см [c.156]

Различие молекулярного строения обусловливает разную способность углеводородов к плотной упаковке при кристаллизации и связанные с этим особенности изменения структуры в твердом растворе, а следовательно, и свойств. На рис. 31 и 32 приведены температурные зависимости ИК-спектров и показателей преломления, типичные для твердых углеводородов, образующих и не образующих карбамидные комплексы, т. е. различающихся по структуре молекул компонентов, входящих в их состав. Превращения в смесях комплексообразующих углеводородов характеризуются наличием двух фаз в интервале перехода расплава и вы- [c.124]

Начнем рассмотрение со структур металлов. Для большинства металлов характерна максимально плотная упаковка частиц. Возможны два варианта плотнейшей упаковки сферических тел — кубическая гранецентрированная и гексагональная (рис. 1.82). [c.146]

Эти структуры отличаются расположением слоев шаров (показаны на рис. 1.82 в горизонтальной плоскости). При гексагональной упаковке шар каждого третьего слоя находится точно над шаром первого слоя. В кубической гранецентрированной структуре шары третьего слоя расположены над лунками между шарами первого слоя. В обоих случаях степень заполнения пространства шарами одинакова и составляет 74,05%- Координационное число атомов в том и другом вариантах структуры равно 12. Примером металла, имеющего кубическую плотнейшую упаковку, является медь, гексагональную — магний. [c.146]

Здес ) /(м — константа Маделунга, зависящая от характера взаимного расположения ионов в кристаллической решетке (ее значения известны Д.ПЯ различных типов решетки так, например, для решетки Na l — гранецентрированного куба —/(м = 1,7476) г—равновесное расстояние между ионами противоположного знака в данном кристалле (обычно оно определяется по принципу плотной упаковки и отвечает сумме кристаллохимических радиусов Гольдшмидта) п — константа, характеризующая изменение сил отталкивания с расстоянием между частицами оиа лежит в пределах от 5 до 12 (для Na l п = 7,5). [c.44]

Согласно адсорбционной теории наступление пассивного состояния не обязательно связано с образованием полимолекулярной сксндной пленки. Оно может быть достигнуто также за счет торможения процесса растворения, вызванного адсорбированными атомами кислорода. Появление кислородных атомов на поверхности металла в результате разряда ионов 0Н (или молекул воды) может происходить при потенциалах более низких, чем те, при которых выделяется кислород или образуются оксиды. Адсорбированные атомы кислорода пассивируют металл, или создавая на его поверхности сплошной мономолекулярный слой, или блокируя наиболее активные участки поверхности, или, наконец, изменяя эффективную величину скачка потенциала на границе металл — раствор. Представление о сплошном мономоле1сулярном слое кислородных атомов как о причине пассивности металлов не дает ничего принципиально нового по сравнению с пленочной теорией пассивности, тем более, что такой слой трудно отллчить от поверхностного оксида. По количеству кислорода мономолекулярный слой его адсорбированных атомов (или молекул) при плотной упаковке эквивалентен двум — четырем молекулярным слоям, составленным из поверхностного оксида. [c.483]

Поскольку металлическая связь ненасыщаема и ненаправлена, мета. лы имеют координационные решетки с максимально плотной упаковкой. Как указывалось выше (см. рис. 65), для металлических простых веществ самых разнообразных по химической природе элементов наиболее типичны три типа кристаллических решеток кубическая гранецентрированная (к. ч. 12), гексагональная (к. ч. 12) и ку()ическая объемноцентрированная (к. ч. 8). Для большинства металлов характерна аллотропия. Это прежде всего связано с тем, что энергии кристаллических решеток различных металлических структур близки. Полиморфизм чаще проявляется у ii- и /-элементов (в особенности 5/), чем у S- и р-элементов. Это обусловлено энергетической близостью п — 1) d-, ns-, пр-состояний у ( -элементов и близостью 5/-, bd-, 7з-состояний у 5/-элементов. [c.233]

Расплавы солей обладают ионной проводимостью, поэтому к ним применим закон Фарадея. Расстояния между ионами в расплавах малы, следовательно электростатические взаимодействия ионов очень велики. С другой стороны, ионы в расплавах обладают большой кинетической энергией, поэтому трудно говорить о степени диссоциации расплавов. Можно предполагать полную диссоциацию солей в расплаве. Однако при сравнительно низ-К1Х температурах плотная упаковка ионов препятствует более или менее сиободному их движению. Каждый ион в расплаве занимает (в среднем по времени) место, соответствующее минимальной потенциальной энергии отно-С1тельных соседних ионов положение ионов аналогично положению их в кэисталлической решетке при равновесии. В связи с миграцией энергии каждый ион колеблется около положения равновесия, потенциальная энергия eio при отклонении от равновесного состояния увеличивается. Такое смещение ионов вызывает нарушения структуры расплава, подобные дефектам кри- [c.451]

Для концентрированных систем следует принять во внимание еще и степень их концентрированности, определяемую как отношение средней объемной концентрации зерен к максимально допустимой при самой плотной упаковке д = а/сттах. Как указывалось в разделе 1.2, для слоя из одинаковых шаров при максимально плотной упаковке етш = 0,259 = 0,26 и сгтах == = 1 — 0,26 = 0,74. Средняя же объемная концентрация при беспорядочной засыпке составляет а = 1 — 0,4 = 0,6 концентрированность такой засыпки равна дш = 0,6/0,74 — 0,81. [c.16]

Экстремально заниженные значения до i 2,75 3 в большинстве случаев наблюдаются при D n/d < 12 и е < 0,36 это позволяет предположить образование в пограничном слое и частично в ядре зернистого слоя ромбоэдрической укладки. Так, Коллеров [39] специально отмечает, что в исследованной им системе фарфоровых шаров d = 8 мм в колонне с Dan = 1.00 мм измеренный коэффициент извилистости имел резко заниженное значение Т = 1,13. В работах же [46, Г. Ф. Требин 67] применяли плотную упаковку шаров. [c.55]

Заметим, что в определении соударения имеется ряд произвольных допущений, которые касаются, в частности, сил взаимодействия частиц АиВ. Часть из этих допущений заключена в принятой нами модели строения растворов. Так, если принять квазикристаллическую модель строения жидкости, то ближайшие соседние частицы будут расположены друг от друга на расстояниях, соответствующих такой кристаллической решетке. Для гексагональной плотной упаковки сферических молекул ближайшие частицы будут расположены на расстоянии г ав ДРУГ от друга, следующие соседние частицы — па расстоянии 7 дв (8/3) 2 1,7гдв. Если принять кристаллическую модель, то вероятность существования в растворе пар А — Вс расстоянием между А и В в интервале от гдв до 1,7гдв очень мала. [c.425]

Если предположить, что силы, приводящие к образованию такой плотной упаковки, не очень велики, то в этом случае кристаллическая решетка не слишком плотна и возможны промежуточпые расстояния между АиВ (от 7-дв до 1,7гае)- [c.425]

Аналогичный результат получен на основании уравнения (XV.2.13), если рассматривать плотную упаковку с Z = 10, Д с = Д 1п 2/Сз меняется от О для таких жидкостей, как бензол (Сдзь-10 моль/л) до—3,3 кал/молъ-град для П2О (при Сд = 55 М). [c.429]

Удельная вязкость N2 при 0° равна 1,66-10 пз. Вычислить диаметр сечения соударения N2 и сравнить с диаметром N2, вычисленным из следуюнцих данных а) объема, занимаемого твердым азотом в предположении гексагональной плотнейшей упаковки (при которой каждая частица пмеет 12 ближайших соседних частиц) б) постоянной Ван-дер-Ваальса Ь, которая в свою очередь вычисляется из критического объема газообразного азота, в) Вычислить коэффициент самодиффузии газообразного азота при НТР. [c.584]

Структура упаковки. Пространство между частицами в зернистом слое со случайной упаковкой имеет весьма сложную форму, которую трудно представить наглядно. Некоторое представление о форме пб-рового пространства можно составить, рассматривая простейшие способы правильной упаковки шаров одинакового размера. Возможны различные правильные структуры — от кубической упаковки с пористостью е = 0,48 и координационным числом (т. е. числом соседей каждого шара), равным 6, до плотнейшей упаковки с долей свободного объема е = 0,26 и координационным числом 12. В неупорядоченном слое сферических частиц могут встречаться отдельные области, приближающиеся к различным способам правильной упаковки, а также локальные дефекты, вызванные отсутствием какой-либо частицы на положенном месте и образованием сводов , которые оберегают участки с повышенной локальной пористостью от давления лежапщх выше частиц. Еще более сложным может быть характер упаковки слоя, состоящего из частиц неправильной формы или зерен различного размера. Вибрация зернистого слоя способствует переходу от менее плотных к более плотным структурам. [c.214]

Нас будет интересовать, как изменяется характер движения в системе при изменении параметров до и Рсо- Построим так называемую бифуркационную диаграмму — кривые 5до, со)=0 на плоскости > до< при различных значениях Усо- Здесь - корень уравнения (2.79) или значение объемной концентрации дисперсной фазы в состоянии равновесия. Для движения твердых частиц в жидкости в режиме Ньютона (и =1,78, /=0, Рд>Рс) подобная диаграмма представлена на рис. 2.2 в интервале значений [0,1]. Значения лежащие за пределами ЭТОГО интервала, лишены физического смысла. Для других систем (жидкость—жидкость, газ-жидкость) и режимов движения частиц качественный характер бифуркационной диаграммы не изменяется. Однако следует иметь в виду, что для твердых частиц диаграмма вьшолняется только для значений <р°, соответствующих состоянию плотной упаковки, т. е. до V 0,6. Для деформируемых частиц предельные значения <р° могут быть порядка 0,9 и даже вьпые. [c.91]

НИИ она падает. Объемная концентрация частиц в первом режиме сравнительно невелика, а скорость частиц достаточно высока. Наблюдается интенсивное мелкомасштабное пульсационное движение частиц и значительное перемешивание как сплошной, так и дисперсной фазы по высоте аппарата. Движение частиц во втором режиме носит замедленный и достаточно регулярный характер . Объемная концентрация частиц Bbmie, чем в первом режиме, и при не слишком больших расходах сплошной фазы близка к концентрации плотной упаковки. Продольное перемешивание значительно снижено по сравнению с первым режимом. Частицы соприкасаются друг с другом. Капли и пузыри в этом режиме заметно деформированы. За эти особенности второй режим движения капель и пузырей получил название режима плотной упаковки [156] или плотного слоя [133]. Из-за высокой объемной кош1ентрации частиц, а следовательно, и значительной межфазной поверхности, а также низких значений коэффициентов продольного перемешивания режим движения частиц во взвешенном состоянии имеет преимущества по сравнению с режимом обычного осаждения при проведении процессов тепло- и массообмена. [c.95]

Микроструктура полиизопрена оказывает решающее влияние на физико-механические свойства резин на его основе. Прочность ненаполненных вулканизатов минимальна при суммарном содержании 1,2- и 3,4-звеньев 20—60% (рис. 3) [13]. Скачок на кривой (см. рис. 3) обусловлен прежде всего возможностью плотной упаковки регулярно построенных макромолекул и кристаллизации их в условиях деформации. Следует отметить, что полимеры с высоким содержанием 1,2- или 3,4-звеньев характеризуются очень малыми значениями эластичности (рис. 4). При содержя--нии 1,2- и 3,4-звеньев близком к 100% как каучук, так и вулканизаты на его основе сильно закристаллизованы. [c.203]

При плавлении льда разрушается лишь часть гюдороднык связей. Поэтому при температурах, близких к О °С, и(ндкая вода содержит как остатки структуры льда, так й оторвавшиеся от них отдельные молекулы, Последние могут размещаться в пустотах ледяных агрегатов, в результате чего достигается более плотная упаковка молекул. Именно поэтому при плаплении объем воды уменьшается, а ее плотность возрастает. [c.208]

Не зависят от выбора эталонной жидкости методы, основанные на измерении теплового расширения воды, заполняюшей тонкие поры [33]. Для исследований брали высокодисперсные порошки белой сажи и рутила с низким коэффициентом теплового расширения. Порошок запрессовывали для получения плотной упаковки и малых пор под давлением около 10 Па в сосуд из инвара — сплава также с очень низким коэффициентом теплового расширения ( — 10 град ). Пористость упакованного порошка составляла около 0,5, что отвечало среднему радиусу пор г = 5 нм. Порошок заполняли под вакуумом предварительно обезгаженной водой. Контроль за отсутствием остаточного воздуха в порошке проводили путем проверки сжимаемости системы. [c.12]

Все. молекулы приближенно преллолагаются сферически%<и тогла при наиболее плотной упаковке они ДОЛЖНЫ 1анимать объема пространства. Если Л/—. молекулярная. масса. Л —число Авогадро и [c.154]

Обычно экстракционные колонны работают в условиях, когда удерживающая споссбность равна наименьшему из положительных корней этих уравнений. Установлено, однако, что распылительные колонны могут работать при больших значениях Ф, соответствующих другим корням уравнения (VIII. 11) (режим плотной упаковки капел ). [c.139]

Даже если учесть, что число Шервуда при плотной упаковке частиц пол5П1ается [11] на порядок выше 2 и что возможно его увеличение в результате 1урбулизации потока, то вывод автора остается справедливым. — Прим. ред. [c.312]

Для точного расчета размеров атомов необходимо знать их расположение в кристаллах твердых веществ. Эти сведения дает метфл рентгеноструктурного анализа (см. разд. 3.2). Установлено, что многие простые вещества имеют структуру, аналогичную плотнейшей упаковке шаров. В такой упаковке на долю самих шаров приходится 74,05% от занимаемого ими объема. Поэтому точное значение радиуса атома в указанных структурах моЖет быть найдено по формуле [c.9]

Понятие о координационном чнсле применяют не только ири рассмотрении окружения атомов в кристаллах, но и в свободных молекулах (в газах) и в многоатомных ионах, существующих в растворах. Для большинства металлов в кристаллах к. ч. равно 12, что соответствует наиболее плотной упаковке. Радиусы атомов и ионов зависят от к. ч. Значение радиуса Га или ri при другом к.ч. можно найти умножением г при данном к.ч. на определенный коэффициент. Так, при уменьшении к.ч. от 12 до 8,6 и 4 Га, отвечающий к.ч. = 12, нужно умножить соответственно на 0,97 0,96 и [c.51]

Иную структуру имеет хлорид натрия (рис. 1.84) , Расположен twe ионов одного вида, например, С1, в решетке Na l такое же, как и при кубической плотнейшей упаковке, т. е. эти ионы располагаются в вершинах куба и в центрах каждой его грани. В центре кубической ячейки Na l находится ион натрия, другие ионы натрия располагаются посередине ребер куба все вместе они образуют такую же сетку, как и ионы хлора. Координационное число как для ионов Na+, так и для С1- в структуре хлорида натрия равнй 6, вокруг каждого иона располагается б ионов другого знака (образуется правильный октаэдр). [c.147]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.449 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.449 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1959) -- [ c.128 ]

Валентность и строение молекул (1979) -- [ c.136 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1956) -- [ c.128 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.0 ]

Химия Справочник (2000) -- [ c.55 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология