Шуман

Шуман [73] дал решение уравнений (IV. 61) и (IV. 62) в виде рядов, по которым построил зависимости 0 и Г от 2 при разных значениях V [76]. В работе [75] получено приближенное решение для больших значений критерия [c.145]

Для частной характеристики крупности сыпучего материала А. М. Годэн, а Б дальнейшем для суммарной характеристики ("по минусу ) С. Е. Андреев и Р. Шуман предложили следующее уравнение [c.48]

Шуман Д. Хим. и технол. полимеров, 4, 81, 1957. [c.831]

Форма и высота пламени, определенные Бурке и Шуманом при помощи формулы (26), находятся в достаточно хорошем соответствии с экспериментом. Это соответствие удивительно хорошее, если принять во внимание недостаточную обоснованность некоторых из исходных допущений, справедливость которых обсуждается ниже. [c.69]

Бурке и Шуман [125], развивая дальше этот анализ, предположили, что при сгорании в условиях естественной конвекции частица окружена застойной пленкой , мен<ду границами которой и происходит процесс диффузии толщина указанной пленки, согласно исследованиям Райса, принималась зависящей от размеров частицы и скорости потока по формуле [c.204]

В дальнейшем Бурке и Шуман [125] дали решение задачи горения углеродной частицы, исходя из другого механизма окис- [c.204]

Фронт диффузионного горения. Исследование чисто диффузионного горения проведено Бурке и Шуманом [Л. 26,41,90]. Их теоретические расчеты находятся в полном качественном и удовлетворительном количественном согласии с полученными ими опытными данными. Исследование велось для цилиндрического и плоского пламени и экспериментально поверялось на приборе, схема которого показана на фиг. 9-15. [c.91]

До сих пор речь шла лишь о высоте диффузионного пламени, возникающего в струе горючего газа, вытекающего из горелки. Возникает вопрос, какую форму имеет диффузионное пламя Этот вопрос много лет тому назад был решен численно Бурке и Шуманом [7], которые получили результаты, позволившие объяснить качественно и даже количественно экспериментальные факты. Бурке и Шуман рассмотрели задачу о ламинарном диффузионном пламени следующим образом. На срезе вертикальной трубки радиусом L, по которой поступает горючий газ, устанавливается ламинарное диффузионное пламя. Эта трубка помещена по оси другой, более длинной внешней трубки, имеющей радиус Н. По зазору между внешней и внутренней трубками поступает воздух. Средние скорости течения горючего газа и воздуха одинаковы, т. е. объемные расходы горючего газа и воздуха поддерживаются в отношении (/ — 1)2. Для упрощения задачи вводятся следующие допущения скорости течения горючего газа и воздуха в зоне пламени постоянны коэффициент диффузии постоянен диффузия осуществляется только в радиальном направлении смешение горючего газа с окислителем осуществляется только за счет диффузии. Фактически химическая реакция локализуется в пределах очень узкой области, которую можно рассматривать как математическую поверхность. Она занимает положение, в котором скорости диффузии горючего газа и воздуха обеспечивают получение стехиометрической смеси. [c.180]

Форма пламени, определенная в результате расчетов, очень хорошо согласуется с формой реальных пламен. Бурке и Шуман подтвердили достоверность теории, сопоставив теоретическое решение с экспери-ментом. [c.182]

Данные, иллюстрирующие пропорциональность между высотой ламинарного диффузионного пламени и расходом газа (Бурке, Шуман) [c.183]

Высота ламинарного диффузионного пламени (Бурке, Шуман] [c.184]

К=0,63 дюйма = 0,41 дюйма (Бурке, Шуман) [c.185]

Рассмотрим форму и особенности широко распространенных диффузионных пламен. Диффузионные пламена наблюдаются при горении неперемешанных газов, а также при горении металлов, жидких и твердых органических и элементорганических соединений в окружающей окислительной среде. На основе представлений об определяющей роли диффузии при горении в ряде работ [2—6] проведен теоретический анализ характеристик диффузионного пламени. Бурке и Шуман в 1928 г. рассмотрели горение параллельных ламинарных потоков горючего и окислителя, движущихся с одинаковыми скоростями, и получили уравнение, описывающее форму и размеры пламени. Полученные в предположении бесконечно большой скорости реакции зависимости, определяющие форму и размеры пламени, оказались в удовлетворительном соответствии с опытом. Расчеты основывались на рассмотрении взаимной диффузии горючего газа и кислорода. Случай, рассмотренный Бурке и Шуманом, является частным, однако результаты расчетов имеют общее значение и могут быть применены, например, к диффузионным пламенам жидкостей [2]. [c.11]

Состав газа в ламинарном диффузионном пламени окиси углерода в воздухе экспериментально исследован Бурке и Шуманом (1928 г.). На рис. П.1 показаны результаты анализа состава газа. Концентрации окиси углерода, двуокиси углерода и азота представлены в зависимости от высоты к над устьем горелки. Помимо азота внутрь пламени диффундирует двуокись углерода, образующаяся при взаимодействии окиси углерода с кислородом воздуха в реакционном слое на поверхности пламени. Авторы получили хорошее совпадение экспериментальных и расчетных данных. [c.97]

Работа Нуссельта является первым шагом в теории горения угольной частицы. Дальнейшая попытка расчета времени выгорания угольной частицы, также без учета химической реакции, принадлежит Бурке и Шуману [24С]. Они рассматривали горение сферической угольной частицы как процесс молекулярной диффузии через окружающую пленку, вне которой как температура, так и концентрация газа считаются одинаковыми вследствие турбулентного перемешивания. [c.233]

Тю, Девис и Хоттель, также как Бурке и Шуман, пользуются уравнением молекулярной диффузии через пленку, окружающую угольную частицу, но толщина этой застойной пленки ставится в зависимость от критерия Рейнольдса. Таким путем делается попытка учесть. [c.233]

Формула (99) дает возможность определять концентрацию фронта сорбции С в любой момент времени т, пользуясь методом, предложенным Шуманом для определения температур при теплообмене в неподвижном слое зернистого материала [П-17]. [c.83]

Аналогичные кривые были получены Шуманом [П-17] при решении задачи о нагреве неподвижного зернистого слоя. Поэтому изображенные на рис. 24 и 25 кривые в дальнейшем будут называться кривыми Шумана. [c.85]

Эта теория впервые была предложена Бурке и Шуманом в 1928 г. [7], Они рассмотрели горение ламинарной струи газа, вытекающей из цилиндрической горелки в соосную цилиндрическую камеру, по которой протекал воздух. Скорость течения газа и воздуха принималась одинаковой. Авторы получили уравнение, которым определялись форма и размеры пламени. [c.50]

Случай, рассмотренный Бурке и Шуманом, является частным, однако ряд результатов имеет общее значение. Так как теорию Бурке и Шумана можно применить и к пламенам жидкости, то мы кратко на ней остановимся. [c.50]

Решение дифференциального уравнения (2.4) при только что написанных граничных условиях, найденное Бурке и Шуманом, имеет вид [c.51]

Рис. 3. Форма ди( )фузионного пламени по Бурке и Шуману

Схему с трехфазным псевдоожиженным слоем катализатора для гидрогеиолиза углеводов предложили Хеллвиг и Шуман (фирма Хайдрокарбон Ресерч Инк. , США) [15]. Для проведения гидро-генолиза предложено использовать катализатор с размером частиц менее 12,7 мм цилиндры высотой 6,7 мм и диаметром 2,5 или [c.104]

Опубликован [4] математический анализ системы двухмерного пламени, в которой симметрично расположенные в камере сгорания струи газа и воздуха имели одинаковую ширину. Эти авторы исходили из тех же допущений, что и Берк и Шуман [56] поэтому им пришлось вычислять среднюю скорость и соответствующую концентрацию в струе из фактических скоростей и ширины струй и из размера камеры сгорания. ГТоскольку они рассматривали турбулентную струю, потребовалось ввести коэффициент вихревой диффузии Z) , который принят равным 2 Р //г, где U — средняя скорость [c.333]

Согласно (16) и (17), h не зависит от давления при постоянном объемном расходе, пересчитанном на нормальные условия (т. е. 1 ата и 273° К). Особенно наглядно это видно из (17), где при = onst =i= f (р) Сею — Р, D Ир и соответственно h ф =h f (р). Экспериментально этот вывод подтвержден Бурке и Шуманом (для пламени СН4), однако в очень узком интервале давлений (1—1,5 атм). [c.44]

Исходные уравнения, принятые Шуманном, для 1 сечения слоя, имеют следующий вид [c.394]

Б. И. Китаев [243] сделал попытку разрешить эту задачу, основываясь на гидравлическом моделировании процесса нагрева неподвижного слоя кусков. На гидравлической модели были получены в виде графиков для нескольких значений В1 зависимости г = tгf wJ., а , т), аналогичные зависимостям, иллюстрируемым графиками Шуманна для тел при усло Бии — = 0. [c.406]

Дзвис и Шуман [492] показали, что если хранить 1,2-дихлорзтан в течение нескольких недель в склянке из бесцветного стекла при ОТСУТСТВИИ действия прямых солнечных лучей, то он приобретает КИСЛУЮ реакцию если же растворитель хранить в темноте, то он портится очень медленно. [c.398]

Отсутствию ясности в вопросе о ПС способствовал не только недостаток надежных методов его определения, но порой и неудачный выбор объектов исследования [56—58]. Действительно, трудно измерить поверхностное сопротивление при изучении стационарной (или квазистационарной) массопередачи бензойной и уксусной кис-лрт не только потому, что акты ассоциации и диссоциации кислот очень быстры, по и вследствие того, что эти реакции могут протекать одновременно как на поверхности, так и в объеме фаз. Другими словами, массоперенос и реакция не являются последовательными процессами, а диффузионное и химическое сопротивление не аддитивны. Недавно Шуман и Штробель [61 ] показали, что при изучении массопередачи уксусной кислоты и ацетона между водой и некоторыми органическими растворителями результаты экспериментов хорошо описываются без привлечения понятия о ПС. Однако Нитш [62] нашел, что в начальные моменты времени массопередачи уксусной, муравьиной, пропиоиовой и масляной кислот, поверхностное сопротивление измеримо и его значение составляет 23—63 с/см. [c.389]

Эти значения были определены прп малом времени контакта, т. е. тогда, когда протекает именно поверхностная реакция и сопротивления массопередаче складываются. При квазистационарной массопередаче, когда реакция углубляется в слои, прилегающие к границе раздела фаз, по-видимому, осуществляется режим экстракции, изученный Шуманом и Штробелем. Таким образом, еще одна причина несоответствия литературных данных, по нашему мнению, связана с исследованием различных периодов нестационарной диффузии. [c.390]

Возможны два случая. Если поверхностное сопротивление настолько велико, что практически полностью определяет скорость экстракции, на графиках зависимости скорости экстракции от скорости вращения обычно наблюдается плато [19]. Для доказательства, что данное плато пе связано с конструктивными особенностями самой ячейки, можно воспользоваться приемом, предложенным Шуманом и Штробелем [86]. Они реколхендуют наблюдать одновременно за тепло- и массопередачей. При наличии ПС аналогия между тепло- и массопередачей не должна соблюдаться. [c.393]

Некоторые фенолы удается проанализировать без предварительного разделения смеси. Так, л -крезол выделяют из крезольной фракции и анализируют [56, 57] в виде тринитро-л-крезола (метод Рашига — Шумана). Общим недостатком этого последнего метода, как и многих подобных, является то, что достаточно надежен он лишь при работе с узкими фракциями, В частности, определение этим методом содержания -крезола оказывается надежным лишь при отсутствии в смеси фенола, который также дает тринитропроизводное. Это обстоятельство в течение ряда лет вводило в заблуждение потребителей трикрезольной фракции. Согласно техническим условиям содержание. м-крезола в трикрезольной фракции должно было быть не менее 42% (определение по Рашигу —Шуману). Фактически же смесь содержала около 5—27 /о ж-крезола и более 20% фенола, который, естественно, нельзя было отделить от смеси крезолов простой перегонкой, предусмотренной прописью. Таким образом, при анализе трикрезольной фракции метод Рашига — Шумана может быть надежным [c.49]

Для иллюстрации сказанного приведем два характерных примера — ламинарное горение неперемешанных газов (диффузионное горение) и горение однородной смеси. В первом случае используется изящный прием, который предложен Бурке и Шуманом [1928], а именно вводится так называемая восстановленная концентрация горючего 2 = (51су — с о + 0/(1+ + 51), где 51 — стехиометрический коэффициент (показывающий, сколько граммов окислителя необходимо для полного сгорания одного грамма топлива), с — массовая концентрация, индексы /и о относятся к горючему и окислителю соответственно. Введенную величину можно интерпретировать как концентрацию атомов горючего во вх ех образовавшихся химических соединениях. Следовательно, химические реакции явно не влияют [c.8]

Предположим также, что все коэффициенты молекулярного переноса равны, а начальные распределения концентраций всех веществ и энтальпии и граничные условия подобны. Первое ограничение не является слишком сильным, поскольку характеристики смешения слабо зависят от числа Рейнольдса. Как известно, в указанных выше предположениях для описания рассматриваемых процессов достаточно задать лишь гидродинамическую скорость и концентрацию какого-нибудь одного вещества (Бурке и Шуман [1928], Зельдович и Франк-Каменецкий [1938а,6J. Шваб [1948], Зельдович [1949]). [c.55]

Теоретически процесс ламииарного диффузионного горени был подробно исследован Бурке и Шуманом в 1928 г. Согласно рассмотренной модели концентрации топлива максимальна по оси и снижается до нуля на поверхности пламени. Концентрация кислорода максимальна в окружающей среде (при достаточном удалении от пламени) и снижается до нуля па поверхности пламени. Химическая реакция, с участием кислорода окружающей среды протекает в узкой зоне контакта на поверхности пламени. На рис. 1.1 представлена упрощенная схема распределения концентраций по сечению ламинарного диффузионного пламени. Д нная схема предложена и экспериментально подтверждена в работе [41 при исследовании водород-воздушного пламени и соответствуй" теоретическим представлениям о диффузионном горении, [c.92]

В. Лебель, В. Шуман, О. Л о х м ю л л е р. X, Ш и д е в и ц, X. Фри дел ь, Ф, Кукс, Статическое электричество при переработке химических волокон, Легкая индустрия , 1966, [c.38]

В разработке этого научного направления принял участие ряд исследователей в разных странах Предводителев, Кнорре, Вулис (в теории горения угля). Жаворонков (в теории процессов и аппаратов химической технологии), Темкин, Боресков (в теории катализа) — в Советском Союзе Хоттель, Майерс, Бурке и Шуман, Шервуд, Чильтон и Кольберн, Льюис и Эльбе, Дамкелер, Фиш-бек — за рубежом. [c.3]

Бурке и Шуман [246] выдвинули теорию непрямого окислепия углерода через одну вторичную реакцию восстановления углекислоты. Согласно этой теории, кислород не доходит до поверхности углерода и расходуется па горение окиси углерода, диффундирующей навстречу кислороду. Далее уже только углекислота, получающаяся при горении окиси углерода, достигает поверхности уг герода и реагирует с ной. Подобные же взгляды на характер окисления кокса были высказаны Бенгстремом [247]. Такой характер реагирования можно себе представить только при очень высоких температурах, т. е. при интенсивном протекании реакции восстановления углекислоты. [c.188]

Совпадение результатов, полученных Бурке и Шуманом, с опытными данными имеет суш,ественное значение и показывает, что скорость сгорания струи неперемешанного газа определяется условиями смешения и что в этих процессах химическая кинетика итступает на задний план старость сгорания определяется скоростью более медленно текущего процесса. Этот вывод справедлив и в отношении сгорания паров жидкостей. [c.52]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология