Поглощения сечение ЗГЗ

На рис. VI.1 дана схема абсорбционной установки. Газ на абсорбцию подается газодувкой 1 в нижнюю часть колонны 2, где равномерно распределяется перед поступлением на контактный элемент (насадку или тарелки). Абсорбент из промежуточной емкости 9 насосом 10 подается в верхнюю часть колонны и равномерно распределяется по поперечному сечению абсорбера с помощью оросителя 4. В колонне осуществляется противоточ-ное взаимодействие газа и жидкости. Очищенный газ, пройдя брызгоотбойник 3, выходит из колонны. Абсорбент стекает через гидрозатвор в промежуточную емкость 13, откуда насосом 12 направляется на регенерацию в десорбер 7, после предварительного подогрева в теплообменнике-рекуператоре И. Исчерпывание поглощенного компонента из абсорбента производится в кубе 8, обогреваемом, как правило, насыщенным водяным па- [c.102]

Влияние движения ядер на процесс замедления состоит в том, что уменьшается средняя логарифмическая потеря энергии по мере того, как кинетическая энергия нейтрона уменьшается до кТ. Нейтрон в действительности чаще сталкивается с ядрами в любом энергетическом интервале выше энергии Е = кТ, чем это следует из теории, которая предполагает, что не зависит от энергии. Использование в расчетах постоянного занижает число поглощений в области низких энергий, в которой сечение поглощения особенно велико, хотя эта погрешность может быть частично скомпенсирована тем, что число делений в той же самой области энергий также уменьшается. [c.88]

Количество абсорбируемой двуокиси углерода в расчете на единицу поперечного сечения колонны будет равно 3,16-10 . 25/75 = 1,05-10 моль см" -сек), откуда количество, поглощенное единицей объема жидкости, составит 1,05-10 /1,69 = = 0,62- 10 моль см . Значит состав раствора, вытекающего из колонны, будет следующим [c.196]

Коэффициент диффузии в порах можно записать в виде = = У.О, где В — коэффициент диффузии в гомогенной системе, и — так называемый коэффициент извилистости, учитывающий искривление пор и непостоянство их сечения. Величину у. находят из эксперимента она колеблется от 0,01 до 0,9. Пусть поглощение исходного вещества характеризуется скоростью Юз = кС, отнесенной к единице поверхности катализатора. В элементарном [c.274]

Оптические свойства отдельных рассеивателей характеризуются поперечными сечениями поглощения а и рассеяния Ор, а также амплитудной матрицей рассеяния тр(/, связывающей комплексные амплитуды напряженностей падающей (/о) и рассеянной Е (I) волн соотнощением [c.40]

Моноэнергетические нейтроны изотропно испускаются из точечного источника мощностью да нейтр/сек в бесконечной среде. Найти, сколько нейтронов поглощается в 1 см данного вещества в 1 сек в любой точке бесконечной среды, если ядра этой среды имеют сечение поглощения о о а для нейтронов данной энергии, незначительное сечеиис рассеяния и ядерную плотность А. [c.37]

Е, = — макроскопическое поперечное сечение поглощения [c.33]

А Оу — макроскопическое поперечное сечение радиационного захвата —макроскопическое поперечное сечение деления (условно считают, что в случае ядерного горючего поглощение включает в себя и радиационный захват и деление) [c.33]

Ед = 2а + 2а — полное макроскопическое сечение поглощения среды в реакторной системе [c.40]

Пусть среда характеризуется нейтронными поперечными сечениями 2д(Ё), 2s(Z ) и f(E) и средним числом нейтронов v, испускаемых при одном делении, где 2д( ) — макроскопическое сечение упруго рассеивающих соударений между нейтронами энергии Z и ядрами, 2 (7j, ) = И (Ь ) г 2/( ) — макроскопическое сечение поглощения (см. 2, 4, б). Будем также пользоваться полным поперечным сечением -j-2,. [c.50]

Такое название отражает тот факт, что основной вклад в интеграл (4.98) вносит та часть кривой поперечного сечения иоглощения, которая содержит резонансные пики (рис. 4.18). Так как поперечное сечение поглощения в области резонансных пиков очень велико, то плотность рассеивающих столкно- [c.74]

Применимость соотношения (4.98) для оценки вероятности того, что нейтрон избежит резонансного поглощения в поглощающей среде, зависит от параметров резонансов. Параметры резонансов определяются максимальной величиной о Е) резонансного пика и ш и р п н о й резонанса. Шириной резонанса Г обычно принято считать поперечное сечение (в энергетических единицах) резонанса на высоте, равной половине максимальной величины кривой о (Е) (рис. 4.18, а). Очевидно, что если резонанс широкий [c.75]

Сечение ионизации и возбуждения быстрым электроном очень слабо зависит от температуры газа. Поэтому главным кинетическим параметром, характеризующим скорость химического превращения всщества в радиациохг-ной химии, является величина G — числе превратившихся молекул па единицу поглощенной веществом энергии (обычно за Taityro единицу берется 100 эв). Эта величина носит название радиациошю-химического выхода. Выход ионизации для разных газов лежит в диапазоне от 2,39 у гелия до 4,46 у бутана [354] и слабо зависит от типа облучения [111]. [c.184]

При этом мы использовали тот факт, что — нормированная функция. Таким образом, в системе, в которой поглощение подчиняется закону 1/и, сечение п о 1 л о щ е п п я не зависит от скорости и температуры. [c.99]

В соответствии, с выражением (4.181) для поперечного сечения поглощения в тепловой области можно написать соотношение [c.100]

Использование эффекта Мёссбауэра [1] может быть полезным для изучения химических структур. При возбуждении нижних уровней ядер (например, при р-рас-паде) некоторая доля -лучей, испускаемых в процессе перехода ядер в низшее состояние, будет вылетать без ядерной отдачи. Эти у-лучи сохраняют энергию, которая может быть поглощена в обратном процессе, что легко обнаруживается простыми экспериментами. Вследствие резонансного характера поглощения сечение захвата оказывается очень высоким. Для сохранения условия резонанса используется эффект Допплера. В наших опытах скорости образцов составляли несколько сантиметров в секунду. Использование эффекта Мёссбауэра для исследования химических объектов определяется тремя основными факторами. [c.370]

Нередко в зарубежной литературе чувствительность фотометрических методов выражают по Сенделу через количество вещества в микрограммах в слое раствора с поперечным сечением в I см (мкг1см ), которое обладало бы й = 0,001. Однако такое значение О не может быть измерено с достаточной степенью точности, поэтому указанное выражение чувствительности мало удобно для решения практических вопросов. Бланк, заменив в формуле математического выражения закона поглощения О = ь.С1 входящую в нее величину С следующим значением [c.484]

В волнистых компенсаторах, работающих при повышенных давлениях среды, применяют 2-образный профиль, без колец (рис. 59, в) и с кольцами круглого сечения (рис. 59, г). Этот профиль используют также с несъемными упругими кольцами (рис. 59, д), которые воспринимают через стенку волны пульсации давления перекачиваемой жидкости, получая при этом упругие деформации. Упругие кольца могут быть применены и в других профилях волн компенсаторов при таких давлениях среды, когда гибкий элемент без колец не способен выдержать рабочее давление. При импульсе давления упругие кольца прргибаются, объем полости волн увеличивается, вследствие чего давление выравнивается. Упругие кольца, кроме того, способствуют поглощению вибраций и снижают вес компенсатора. [c.109]

Рентгеновское излучение можно использовать также для наблюдения за движением твердых частиц, причем отдельные из нйх могут быть сделаны видимыми, если они отличаются от других по способности поглощения рентгеновских лучей. Практически, однако, невозможно увидеть частицу с длиной пробега, в 10 раз превышающей ее диаметр (нанример, частицу диаметром 500 мк в слое диаметром 10 см), если она типична, т. е. резко не выделяется среди остальных частиц по поглощению рентгеновских лучей. Следовательно, рентгеновский метод для изучения движения отдельных твердых частиц не всегда оказывается пригоднымОднако, пользуясь таким методом, легко наблюдать возмущения в слое (особенно в горизонтальном его сечении), содержащем некоторое количество частиц, менее прозрачных, чем остальные. [c.130]

Первоначально пытались объяснить эти результаты, предполагая образование каталитического комплекса сенсибилизатора и добавки, но такое предположение не согласуется с отсутствием влияния комплекса без воздействия -квантов. Более естественно объяснить этот эффект на основе поглощения энергии тушителем возбужденного состояния гранс-изомера. В этом случае добавка стабилизирует молекулы гранс-олефина и позволяет селективно Перевести цис-тоиер в транс-. Олефины сами являются активными тушителями (сечение захвата у пропилена равно 0,46 нм про-,Тив 2,3-10-2 нм для пропана), и, естественно, они активно поглощают энергию возбужденных молекул сенсибилизатора. Таким рбразом, из проведенного рассмотрения ясны многостадийный ха- )актер передачи энергии при активированной цис-гранс-изомери-Йацйи и вероятность существования нескольких различных возбуж-ненных форм сенсибилизатора и олефина. [c.65]

Природный натрий содержит один изотоп 23Na, который при поглощении нейтрона превращается радиоактивный 2 Ка с пеоиолом полураспада 14,24 ч, испускающий два р-кванта с энергиями 2,75 и 1,37 МэВ и Р-частицы с энергией 1,39 МэВ сечение активации натрия составляет 9,53 барн, а выход V-излучения на один захваченный нейтрон [c.106]

Из химических процессов тушения флуоресценции ртути наиболее детально изучен процесс Hg + На = ПаИ + Н. Так, Каллир и Хеджес [221] ио спектру поглощения обнаружили молекулы HgH и НдВ, образующиеся при взаимодействии Н ( Р1), а также Hg" ( Ро) с н Сечения этих процессов имеют порядок величины oчeнияiHg -Ь N2 = Hg" -р N3 (0,86 А-). [c.164]

Рис. 4.27. Поперечное сечение поглощения 2 — закон 1/и 2 — действительная кривая полеречиого сечения.

При измерении предела прочности гранулу равномерно сжимают вдоль одной оси. Давление увеличивают до разрушения гранулы. Предел прочности находят как а=Р]А, где Р — нагрузка, а Л — площадь поперечного сечения. Наблюдаемая прочность может изменяться от 100 фунт/дюйм для некоторых высокопористых материалов до 10 фунт/дюйм для усов высококристаллической керамики [35]. Дефекты поверхности сильно снижают прочность материалов. Не следует упускать из виду чистоту поверхности, так как трещины могут начать распространяться от частиц примеси к чистой поверхности. Напряжения, возникающие при охлаждении порошков и гранул после прокаливания, могут привести к образованию микротрещин, которые затем увеличиваются в условиях реакции. Если возможно, то нужно избегать быстрого охлаждения и циклических изменений температуры. Как указывалось ранее, микротрещины образуются также при дроблении. Пластическая деформация вязких металлов предотвращает развитие трещин в них. В по-ликристаллической керамике аналогичные процессы поглощения энергии не происходят, и образование трещин продолжается до разрушения. Поры могут предотвращать развитие трещин, поэтому оптимальная пористость желательна и с этой точки зрения. [c.32]

Методы измерения сечений отдельных нейтронных реакций значительно более сложны и здесь не обсуждаются. Сечения для тепловых нейтронов обычно относят к сечениям взаимодействия нейтронов, кинетическая энергия которых соответствует равновесной температуре материала. Обычно эта температура принимается равной 20° С (0,025 эв). Соответствующая скорость нейтронов составляет 2200 м1сек. Поперечные сечения поглощения, упругого рассеяния и деления в тепловой области для некоторых материалов реактора приведены в табл. 2.2 [10]. В ней также приводится плотность материалов при температ/ре 20° С. [c.35]

В выражении (3.1) иод 2 (у) нужно понимать макроскопическое сечени( той нейтронно-ядерной реакции, о которой идет речь. Нанример, Е,(г )г и (г, V, 1) — полное число соударений всех типов, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г за единицу времени 2 и)ип (г, и, I) — число поглощений, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г в единицу времени I. [c.38]

Четвертое предположение является также упрощением, но оно не вносит больших изменений в результаты. Прн этом поперечные сечения поглощения и упругого рассеяния будем отиоспть к скорости нейтронов и, хотя символ V будем опускать. [c.40]

Оиределеиная часть нейтронов постоянно исчезает пз объема в результате яоследиих двух процессов. Ядра замедлителя, теплоносителя и конструк-цнонных материалов обладают непродуктивным захватом. Только нейтронЫ поглощенные ядрами горючего, могут воспроизвести новые нейтроны. Однако не любой захват в ядерном горючем приводит к делению, так как ядра всех делящихся элементов имеют также определенные поперечные сечения радиационного непродуктивного захвата. [c.41]

Активная зона реактора всегда имеет относительно высокую концентрацию деляш нхся материалов, для которых характерно наличие большого количества резонансов (рпс. 4. 19) в сечении иоглош сния. В этом случае с помощью уравнения (4,98) могут быть сделаны лишь предварительные грубые он енкп резонансного поглощения. Для более точного определения вероятности нейтрону избо кать резонансного поглощения и этих случаях должны быть применены иные методы. Возникающая при атом принципиальная [c.77]

Тот факт, что в обоих распределениях (4.170) имеется один и тот же параметр Т, есть прямое следстБие предположения о том, что среда чисто рассеи -вающая. Однако для многих сред характерно заметное поперечное сечение поглощения, особенно это относится к активной зоне тепловых реакторов. В этих случаях выражения (4.170) в общем несправедливы и функции распределений следует уточнить, чтобы учесть влияние на сиектр потерь нейтронов из-за поглощения. Наличие поглощения уменьшает время пребывания нейтронов на тех энергетических интервалах, где сечение поглощения относительно велико. Так как для большинства материалов микроскопическое поперечное сечение поглощения изменяется примерно по закону Ни, то это означает, что плотности нейтронов по мере уменьшения энергии (скорости) нейтронов все более отклоняются от плотности, которая имеет место в чисто рассеивающей среде. В результате распределение нейтронов т искажается, а точка максимального значения средней скорости смещается в область более высоких значений скоростей, для которых поперечные сечения поглощения несколько меньше. Это смещение максимума и искал ение формы функции распределения нейтронов называется у жестчением спектра. Это ужестчение спектра тем больше, чем больше величина [c.92]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Определение величины вероятности того, что нейтрон избежит резонансного поглощения, связано с вычислением интеграла от поперечных сечений быстрой области по области падтепловых энергий таким образом, [c.111]

Введем обозначения, аналогичные обозначениям гл. 3 — сеченне поглощения для нейтронов со скоростью у 8 (г, ) — нейтронный источник п (г, I) — плотность нейтронов, ф (г, t)=v п (г, I) — нейтронный ноток. [c.116]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология