Константа тепловых потерь

Аппаратурное оформление различных типов описывается математическими выражениями в виде комбинаций рассмотренных элементов теплового баланса. Так, например, при отсутствии потока жидкости, когда запас тепла теплоносителя определяется только его начальным значением (некоторой константой) и потерями при контакте со стенкой, математическое описание представляет собой комбинацию выражений вида (V, ) или (V, 2) и (V, 3). [c.199]

Когда реакция протекает адиабатически, т. е. в условиях, когда стенки реактора изолированы настолько хорошо, что потери тепла в направлениях, перпендикулярных потоку, пренебрежимо малы. В этом случае температура будет возрастать или снижаться вдоль оси реактора в зависимости от того, является ли реакция экзотермической или эндотермической, причем характер изменения легко определить, зная теплоту реакции. Для этой цели составляется тепловой баланс, учитывающий изменение температуры от входа в реактор до заданного поперечного сечения в зависимости от величины переменной у, которая характеризует степень превращения в этом поперечном сечении. Константа скорости (зависимость которой от температуры предполагается известной) таким образом становится функцией у, после чего интегрирование указанных уравнений может быть осуществлено либо численными, либо графическими методами. Эти методы описываются в Приложении И к настоящей главе [c.51]

Перечень принятых в работе условных обозначений О,, Ог, Кг, К — внутренний и внешний диаметр и радиус трубопровода, м Ь — длина участка нефтепровода, м — скорость, м/с О — производительность перекачки, м /с Н — полные потери напора на трение на участке нефтепровода, включая учет разницы в геодезических отметках начала и конца участка и необходимую величину передаваемого давления, м Р — давление в трубопроводе, Н/м г, г — осевая и радиальная составляющие цилиндрической системы координат, м I — время, с Т — температура, °С X — коэффициент теплопроводности, Вт/ (м °С) р — плотность, кг/м с — теплоемкость, Дж/(кг °С) т] — динамическая вязкость, Н с/м или в степенной жидкости — мера консистенции, Н с"/м X — напряжение сдвига, Шм п — показатель поведения жидкости а — коэффициент потерь тепла, Вт/(м °С) — коэффициент гидравлического сопротивления А,, В , — константы в реологических зависимостях [c.150]

Температура плавления наиболее тугоплавкого компонента должна быть ниже той, которая может развиться в результате реакции. Эта разность температур должна быть достаточной, чтобы компенсировать потерю тепла с момента начала реакции до окончания расслаивания полученной смеси на шлак и металл. Пользуясь приведенными правилами и необходимыми физикохимическими константами, можно рассчитать, при каком составе исходной смеси после разделения ее на шлак и металл температура смеси будет равна температуре плавления наиболее тугоплавкого компонента. Следовательно, можно заранее определить, пройдет ли данная металлотермическая реакция практически до конца и будет ли при этом получен металл в сплавленном виде. [c.146]

Явления, происходящие в турбулентном потоке горящего газа, описываются сложной системой уравнений. В состав ее входят уравнения движения и неразрывности для течения вязкого сжимаемого газа, а также уравнения энергии и диффузии для компонент горючей смеси и продуктов реакции, содержащие нелинейные источники тепла и вещества. Интенсивность этих источников определяется уравнениями химической кинетики. В общую систему уравнений входят также уравнение состояния и выражения, определяющие зависимость физических констант (коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии и др.) от температуры и давления, а в принципе и от состава смеси. В общем случае учету подлежат также изменение молекулярной массы в ходе реакции, отличие теплоемкости исходных реагентов от теплоемкости продуктов сгорания, потери теплоты при излучении пламени, явления диссоциации, ионизации и рекомбинации, эффекты термо- и бародиффузии и диффузионной теплопроводности, обусловленные наличием резких градиентов температуры и концентраций и др. [c.14]

Система Н +/С1 представляет собой один из примеров неорганических систем, для которых метод термометрического титрования позволяет успешно исследовать прочность связей металл—лиганд. Прежде чем перейти к другим подобным системам, выясним критерии, определяющие вид термограммы. Форма термограммы, снимаемой методом термометрического титрования, зависит от следующих факторов 1) числа реакций, 2) соотношения между константами равновесия для этих реакций, 3) соотношения между теплотами реакций, 4) соотношения между концентрациями титранта и титруемого вещества, 5) скорости подачи титранта и 6) тепловых эффектов, обусловленных разностью температур титранта и раствора, потерями тепла в окружающую среду, теплотами разбавления и т. д. [c.36]

Флуоресценция является одним из тех процессов, посредством которых возбужденные молекулы хлорофилла могут растрачивать свою энергию. Другие процессы — это рассеяние энергии (переход в колебательную энергию и, в конечном счете, в тепло) и фотохимические реакции с участием самого хлорофилла или сенсибилизируемые им. Способность флуоресцировать, присущая возбужденной молекуле хлорофилла (мономолекулярная константа флуоресценции, кр или величина, обратная ей, — естественное время жизни возбужденного состояния, т ), может рассматриваться как постоянная до тех пор, пока спектр поглощения молекулы хлорофилла существенно не изменяется. Способность к диссипации энергии (мономолекулярная константа диссипации, к ) и скорость потери энергии при химических реакциях (константы скорости, к, . .., которые могут быть мономолекулярными или [c.231]

Константа р используется для определения потерь тепла от химической неполноты горения. Значение этой величины зависит [c.62]

Определить а) расход нара на перегонку б) массовый и мольный состав отгоняемых паров в) парциальные давления скипидара и воды в смеси паров. Потери тепла в окружающую среду принять в размере 10% от полезно затрачиваемого тепла.. Расчетные константы для скипидара мольная масса 136 кг/кмоль удельная теплоемкость жидкого скипидара 1,76 10 Дж/(кг К) удельная теплота испарения 310 10 Дж/кг. [c.307]

В свинцовых печах-ваннах (см. т. И) потеря тепла с открытой поверхности жидкого металла может быть значительно выше суммы потерь тепла через стенку и полезного тепла. Данные по константам излучения расплавленных металлов довольно скудны, однако для блестящей поверхности расплавленного свинца предполагаемая излучательная способность составляет —35% от излучательной способности абсолютно черного тела. Если поверхность свинца покрыта шлаком, образовавшимся за счет окисления, излучательная способность повышается до 63%. Потери тепЛа при этом определяют по уравнению (14), только постоянную 0,155 заменяют величиной 0,06 для блестящей расплавленной поверхности и 0,11 для покрытой окислами поверхности, причем коэффициент конвекции 0,28 должен быть увеличен до 0,32. [c.151]

Скорость распространения детонации в массе взрывчатого вещества возрастает, особенно в том случае, когда взрыв происходит в ограниченном пространстве без потери тепла и давления. Эти два фактора ускоряют реакцию. Скорость распространения увеличивается до максимума и затем остается постоянной до израсходования вещества. Максимальная скорость детонации является характерной константой для каждого взрывчатого вещества. Для применяемых на практике взрывчатых веществ она составляет 5000— 8000 м/сек (следовательно, является более высокой, чем в газовых смесях). За такое предельно короткое время детонации образующиеся газы в первый момент не могут распространяться и производить механическую работу. Выделяющаяся при взрыве энергия передается с указанной выше скоростью в форме мгновенного давления, называемого взрывной или ударной волной. Явления, названные дефлаграцией и взрывом, происходят со скоростью, изменяющейся от нескольких сантиметров до нескольких сотен метров в секунду. [c.424]

Инженер Шокин приводит (работа не напечатана) следующие данные по взаимозависимости концентрации газа, процента контактирования и количества катализатора, выведенные им для ванадиевого катализатора изготовления московской каталитической мастерской. Расчет сделан на основании кинетики реакции, вычисленных из экспериментальных данных констант скорости реакции, построения изотерм и кривой максимальных скоростей для различных температур, с учетом теплоты реакций и с поправкой на потерю тепла лучеиспусканием. [c.111]

Книга Г. И. Баренблатта содержит много примеров аналитических решений различных задач. Список этих задач включает распространение тепла от источника в линейном случае (при постоянной теплопроводности) и в нелинейном случае, а также при наличии потерь тепла. Рассматривается также задача гидродинамического распространения энергии от локализованного взрыва. В обоих случаях задачи в обычной постановке, без потерь, были решены много лет назад размерности констант, характеризующих среду (ее плотность, уравнение состояния, теплопроводность), и размерность энергии однозначно диктовали в этих задачах показатели степени автомодельных переменных. [c.6]

Если сделать потери тепла во время опыта небольшими, то можно вычислять их с меньшей относительной точностью. Для этого имеются два пути во-первых, можно сделать малым значение константы К, во-вторых, можно поддерживать между калориметром и оболочкой малую разность температур. Рассмотрим здесь некоторые методы уменьшения константы К. Теплообмен за счет излучения может быть уменьшен, если хорошо отполировать внешнюю поверхность калориметра и внутреннюю поверхность оболочки. Теплообмен за счет теплопроводности снижается путем эвакуации пространства между калориметром и оболочкой. Это всегда делают при работе с низкотемпературными калориметрами, но при обычной температуре, особенно с жидкостными калориметрами и оболочками, редко пользуются этим приемом вследствие конструктивных трудностей. [c.81]

ПОДСЧЕТ ПОТЕРЬ ТЕПЛА НА ОСНОВЕ ОБОБЩЕННЫХ КОНСТАНТ [c.109]

На первый взгляд может показаться, что при работе на двух видах топлива использование простых методов расчета, основанных на обобщенных константах продуктов сгорания, невозможно. Однако в действительности разработанную методику можно использовать и при работе на двух видах топлива, не прибегая к замеру их расхода и анализу горючего и ограничиваясь лишь определением состава и температуры продуктов сгорания. Благодаря этому упрощаются теплотехнические испытания и расчеты, облегчается труд испытателей и появляется возможность систематически определять эффективность использования топлива и потери тепла непосредственно силами эксплуатационного персонала предприятий [195—197]. [c.301]

Константы первой ступени кислотной и основной диссоциации гидроокисей ниобия и тантала составляют соответственно 4-10 и З-Ю" (КЬ) или 3-10 и 1.10-13 Обезвоживание осадков ЭгОз- сНгО нагреванием сопровождается (при потере последней гидратной воды) самонакаливанием массы, обусловленным выделением тепла при переходе окисла из. аморфного в кристаллическое состояние (теплота кристаллизации). И ЫЬ20з, и ТазОз известны в двух модификациях (точки перехода 830 и 1360 °С). Высокотемпературные формы плавятся соответственно при 1490 и 1870 °С. [c.484]

Потеря тепла в окружающую среду (с непрореагировавшим сырьем в ИТН) несколько снижают расчетную конечную концентрацию н должны быть учтены Прн тепловом расчете процесса. Следует учитывать также возможность разбавления получаемого раствора ннзкоконцентрнрованнымн промывными водами [4,20]. Принимая во внимание возможные отклонения отдельных значений используемых физико-химических констант от истинных, следует оценить точность расчета по указанному выше методу в 1 % концентрацин раствора аммиачной селитры. [c.180]

Энергию активации д и предэкспоненциальный множитель к находят экспериментально, путем измерения скорости потери массы образца с помощью методов ДТА. Разумеется, эти величины не имеют физического смысла, ибо они отражают большое число различных первичных и вторичных процессов. Следует помнить, что именно поэтому эти параметры не являются константами, а имеют для одного и того же угля равличные значения в зависимости от условий опыта, размера образца, характера и скорости нагрева, условий тепло- и массообмена. По-видимому, с этим же связан тот факт, что результаты расчетов по уравнению (1), по данным различных авторов, различаются иногда на 3—4 порядка. Этот вопрос подробно проанализирован в работе [6], где показано, что при правильном подходе к определению константы скорости оказываются одинаковыми для одних и тех же функциональных групп с фактором, не превышающим 5 для самых разных классов углей. [c.148]

Эти реакции исследовались Зигерсом, который нашел, что в богатых пламенах сухой окиси углерода концентрация атомов кислорода мала, так что вклад второй реакции в общий процесс незначителен. Он определил скорость рекомбинации по температурному профилю в ходе приближения системы к равновесию и, делая поправку на радиационные потери тепла, получил константу скорости рекомбинации второго порядка, равную 2,7-10 и 2,2-10" см (молек-с). Два значения константы относятся к пламенам с разным содержанием молекул кислорода. Учитывая этот факт, Зигерс пересмотрел работу Холлан-дера [133] и получил другие константы скорости рекомбинации. [c.248]

Чувствительность (константа) калориметра, представляющая собой отношение мощности теплового потока, проходящего через стенку ячейки (0(.), к выходному сигналу (Д), вызванному этой мощностью, не зависит от теплопроводности содержимого ячеек в том случае, если весь тепловой поток, образующийся в ячейке (0н). проходит через стенки ячейки (1>н - Фс Тщательное исследование чувствительности и постоянной времени (г) калориметра в вакууме показывает, что для процессов, протекающих в вакууме, иногда имеет значение геометрия тепловьщеления в калибровочных и измерительных экспериментах. Поскольку верхний торец ячейки открыт, то возможны потери тепла через него. Поэтому, в частности, для измерений в вакууме необходимо проверять соответствие калибровочных данных для нагревателей, встроенных в оболочку и помещаемых в то место ячейки, где происходит тепловой процесс. [c.55]

Построенная в этой работе на основании экспериментальных данных зависимость максимального сигнала от корня из произведения Я<1ъ°сН (Н — коэффициент теплоотдачи, найденный экспериментальным путем) была близка к линейной с тангенсом угла наклона к оси абцисс, равным (Ь а) = 2,4. Значение тангенса, рассчитанное нами на основании уравнения (9) при тех же условиях, равнялось (tga)" = 9,8 (изменение константы В практически не влияло на значение тангенса). Получаемая разница объясняется, очевидно, тем, что в уравнении (9) не учтены вредные потери тепла. При их учете уравнение (9) можно преобразовать в следующее уравнение [6] [c.436]

Кеннеди 2 вычислил значения константы К в зависимости ОТ температуры для расплавов базальтового состава, исходя из статических экспериментальных данных, в температурных пределах от 800 до 1400°С. Поскольку малые количества железа в силикатных расплавах в первом приближении представляют идеальные растворы, постольку можно было вычислить теплоту образования РегОз при окислении FeO для различных температур при l300—эта теплота составляет около 37 500 кал моль. Эта величина недостаточна для нагревания поверхности потока базальтовой лавы при окислении, так как вычисленная скорость нагревания исчезающе мала по сравнению со скоростью потери тепла путем излучения, управляющейся законом СтефанаБольцмана Е=аТ. [c.575]

Часть этого тепла расходуется на подогрев продуктов реакции, темиература которых становится иримерно на бО"" выше температуры реагентов, поступающих на катализатор. Остальное тепло необходимо отвести во избежание перегрева катализатора, следствием чего может явиться потеря его активности и механической прочности. Кроме того, процесс следует проводить при возможно более низкой температуре (т. е. при более вы o кoм значении константы ра вновесия реакции) для достижения более высокой степени конверсии. Это тепло отводится с л ед у ющи ми сп особа м и [c.228]

Этот пример показывает, что пользоваться данной методикой подсчета теплое.чкости кристаллогидратов, сольватов или их составляющих не рекомендуется. Чем прочнее связь между кристаллизационной водой и солью, тем больше потеря их аддитивности, а следовательно, тем больше расхождение теплоемкости и других констант с опытным их значением. [c.129]

Ячейка для определения молекулярных весов методом ИТЭК представляет собой сложную физико-химическую систему, состояние которой определяется совокупностью ряда факторов. Эти факторы в разной мере проявляются в величине константы й в уравнении М=с1т. Возможность определения константы прибора расчетным путем преврашает метод ИТЭК в абсолютный. Как указывалось выше, многие авторы делали попытки расчета величины й, однако для получения хорошего совпадения расчетных и экспериментальных данных необходим учет большого числа параметров. Поэтому наилучшее совпадение было получено в работах Томлинсона, Чилевски и Симона [18], которые провели детальные исследования процессов, происходящих в ячейке ИТЭК. В первую очередь они установили факторы, определяющие поступление и потери тепла в системе, которые и рассмотрены ниже. [c.65]

При вычислении поправки на потерю тепла в неадиабатической калориметрии принимается, что константа теплообмена К остается постоянной за время опыта. Ошибки, возникающие вследствие изменений К и отклонения теплообмена от закона Ньютона, при адиабатическом методе снижаются, так как множитель при К (разность температур калориметр — оболочка) очень мал. [c.87]

В данной работе приведены результаты исследования тепло- и электропроводности исходных и силицированных графитов СГ-Т и СГ-М. Изменение теплопроводности в интервале температур 80—320 К проведено методом стационарного осевого теплового потока [149]. Образцы имели форму цилиндра диаметром 6 мм и высотой 70 мм. Проволочный константановый нагреватель был навит и приклеен клеем ВФ к нижней части образца по длине 12 мм. На расстоянии 40—45 мм друг от друга были выпилены пазы глубиной 2 мм, в которые уложены корольки термопар. Затем пазы заполняли клеем. Снаружи термоэлектроды прижимались приклеенной к поверхности образца бумагой. Медь-константановые термопары (диаметр термоэлектродов соответственно 0,1 и 0,13 мм) градуировались непосредственно в криостате по образцовому платиновому термометру сопротивления ТСПН-1. На верхней части образца был намотан дополнительный константановый нагреватель. С его помощью повышали среднюю температуру образца без изменения перепада техмператур на нем. Перепад температур поддерживали в пределах 2—10° С. Компенсация потерь излучением осуществлялась охранной оболочкой — тонкостенным медным цилиндром с намотанным нагревателем. Температуру ее поддерживали равной средней температуре рабочего участка образца. Равенство температур контролировалось дифференциальной медь-константано-вой термопарой. Поправка на теплообмен при такой компенсации потерь не превышала 3—4%. Вся система образец — оболочка была помещена в камеру криостата АК-300, внутри которой поддерживался вакуум 4—7 Па. Общая погрешность эксперимента составила около 5%. [c.176]

Зная константы, характеризующие термику ледяного покрова, можно вывести соотношения, которые позволят найти потерю тепла морской водой на подогревание зимнего морозного воздуха, отделенного от воды теплоизолирующим слоем льда. В самом общем случае — применительно к ледяному покрову любой толщины В — надо, по предложению А. Г. Колесникова, рассматривать поверхность льда и его толщу как два сопротивления, соединенных последовательно , а разность температур между водой подо льдом и воздухом над ним — как своего рода разность потенциалов . Тогда тепловой поток через ледяной покров и последующая отдача тепла с поверхности льда представятся формулой, напоминающей формулу Ома для электрической цепи. На основании предыдущего изложения в этом параграфе и на основании того, что излагалось в 5, полное сопротивление тепловому потоку и о дачу тепла с поверхности можно представить так [c.480]

Скотт, Брикуэдд, Юри и Вааль [28] измеряли скорость конверсии без катализатора и получили для к значение 0,0114 в 1 час. При известных значениях константы к, теплоты конверсии и теплоты парообразования можно вычислить потери на испарение жидкого водорода в сосуде за счет тепла, выделяемого в процессе орто-, пара-конверсии, если предположить, что уходящий пар имеет такой же состав, что и остающаяся жидкость. Вейтцель [29] произвел расчеты и построил график (фиг. 8.15), на котором представлено изменение концентрации параводорода и остающаяся доля М/Мо первоначального количества жидкости в идеально изолированном сосуде, который был предварительно заполнен жидким нормальным водородом в количестве Мо- [c.325]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология