Колебания малые

Упруго-гистерезисные свойства и релаксация напряжений. Для определения динамич. модуля и механич. потерь в пластмассах широко применяют методы, основанные на возбуждении в образце резонансных механич. колебаний малой амплитуды. [c.443]

Выделение парО и газовоздушной смеси через дыхательные клапаны под действием температурных колебаний ( малое дыхание ), а также при заполнении емкостей ( большое дыхание ) является одной из основных опасностей в процессе эксплуатации емкостей для легковоспламеняющихся жидкостей. На рис. 82 показаны отдельные типы конструкций дыхательных клапанов. Необходимо учитывать, что сжиженный газ при утечке быстро испаряется. Поскольку сжиженный газ имеет высокий удельный вес, он может скапливаться на территории в низких местах (колодцах, траншеях, ямах), подвальных и полуподвальных помещениях, образуя локальные взрывоопасные зоны. [c.288]

Высшая частота колебаний мало отражается на амплитуде колебательного движения, и в расчетах ее не учитывают. [c.166]

Методики динамических измерений особенно полезны при изучении упруго-вязких и других структурированных систем. Когда применяют колебания малых амплитуд, структура изменяется в меньшей [c.221]

При быстро протекающих процессах (а распространение ультразвука в жидкости является именно таким процессом) передача энергии от внешних степеней свободы к внутренним происходит не мгновенно, а занимает некоторый промежуток времени т. Если период звуковых колебаний мал или сравним с ним, то энергия от внешних степеней свободы не будет успевать передаваться внутренним степеням, за счет чего должна происходить дополнительная потеря энергии звуковой волны. Эта дополнительная потеря энергии не может быть учтена в рамках классической теории поглощения звука, поскольку она исходит из основных уравнений механики сплошных сред, где игнорируется атомистическая структура вещества. [c.455]

Если на твердый электрод накладывать одновременно постоянную и переменную разности потенциалов таким образом, чтобы потенциал электрода совершал периодические колебания малой амплитуды АЕ около среднего значения Ео, то в результате колебаний потенциала будут происходить соответствующие колебания пограничного натяжения Ау. Эти колебания Ау приводят к механическим колебаниям электрода, которые при помощи пьезоэлемента в специально сконструированной ячейке можно преобразовать в электрический сигнал, пропорциональный 1Д7/ДЯ1, усилить и зафиксировать на экране осциллографа (А, Я. Гохштейн). При малой величине АЕ Ay/AJ = dv/d [, а как следует из уравнений (УП.И) и (УП.20а), в растворе постоянного состава [c.177]

У сложных молекул число колебательных степеней свободы велико (см. 6.1), и их инфракрасные спектры представляют собой систему большого числа различных, частично налагающихся друг на друга по ос поглощения. Существенно, однако, что для многих химических связей или групп частоты колебаний мало зависят от того, в составе каких молекул они находятся. Поэтому в ИК-спектрах соединений, содержащих такую группу или связь, всегда наблюдается полоса с максимумом в определенной узкой области спектра. Например, в спектрах всех соединений, содержащих группу SH, можно наблюдать полосу с максимумом поглощения около 2575 см Ч Все соединения, содержащие карбонильную группу С = О, поглощают в области 1650—1850 см причем для каждого класса соединений, содержащих С = 0-группу, можно выделить свой более узкий диапазон волновых чисел, отвечающих максимуму поглощения, Например, для альдегидов, имеющих группу — СН = О, характерна полоса с максимумом вблизи 1720 см , для карбоновых кислот, имеющих группу —С(ОН) = 0, — полоса с максимумом вблизи 1750 см . [c.156]

Граничные условия для жесткой стенки (v = 0) и для открытого конца трубы (р = 0) приводят к значению ё = 0. Граничное условие, соответствующее соплу, занимает промежуточное место между этими двумя предельными случаями в случае сопла —л/2< б л/2 и ё < О [зз,з4] Q другой стороны, ДЛЯ поверхности твердого ракетного топлива в некотором интервале частот —л б —л/2 или л/2 <[ б si л и, следовательно, колебания могут усиливаться (е 3>0)- При изучении колебаний малой амплитуды обычно бывает целесообразно ввести комплексное представление для осциллирующих величин. Тогда вместо выражений (42) и (43) получим [c.297]

Если частота колебаний мала, то, как это видно из второй формулы (48.3), возмущение т. е. изменение ЬQ, будет происходить в фазе с изменением скорости течения Ьи [c.420]

Молекулы с колебаниями малой амплитуды. Колебательный процесс представляет собой периодические движения, ядер около положения равновесия. Это движение можно охарактеризовать амплитудой колебаний I. Амплитуда колебаний определяется кривизной У (г) для такн.х жестких спстем, как метан, бензол, норборнан л т. д., амплитуда колебаний составляет 0,05А. Такие амплитуды колебаний можно считать малыми, однако следует иметь в виду, что даже в этом случае понятие структуры при- [c.101]

Для молекул с колебаниями малой амплитуды при комнатных те.миературах, как травило, занято только низшее (основное) колебательное состояние. Степень занятости возбужденных состояний Pi можио оценить с помощью распределения Больцмана [c.102]

Система уравнений гомогенной реакционной зоны (X, 26) аналогична термокинетической системе (X, 17). Разница заключается только в том, что термокинетическая система описывала колебания малой концентрации промежуточного продукта на фоне большой концентрации исходного вещества, расходованием которого можно было бы пренебречь. Система же (X, 26) описывает колебания концентрации самого исходного вещества, расходование которого восполняется подачей его в реактор. [c.451]

Поскольку для низших уровней отношение EJD мало, мы видим, что амплитуда колебаний мала по сравнению с характерной шириной потенциальной ямы, являющейся величиной порядка 1/а (а — параметр потенциала Морзе, 8). Следует ожидать, что масштабные параметры внутримолекулярного потенциала ВС и межмолекулярного потенциала системы А+ВС одного порядка. Поэтому межмолекулярный потенциал и (/ , г) можно представить в виде ряда по степеням х = г- - г , ограничившись первыми двумя членами. Тогда для сферически симметричного взаимодействия гамильтониан системы А -1- ВС примет вид [c.167]

Вместе с тем во многих работах электростатическое взаимодействие вычисляется в приближении молекула — молекула как взаимодействие мультиполей. Как видно из обзора [90], такой подход нередко применялся и ранее при расчетах частот внешних колебаний малых молекул. В последние годы он распространяется на органические молекулы типа нафталина. В работе [124] получены общие формулы динамических коэффициентов, включающие электростатический потенциал, разложенный в ряд по мультиполям. Согласно исследованию [125] квадру-поль-квадрупольные взаимодействия вносят 20%-ный вклад в энергию кристаллических структур бензола и нафталина и весьма сильно влияют на некоторые моды нафталина (в отличие от бензола). [c.165]

Кроме того, в спектре могут проявляться полосы поглощения, соответствующие переходам с многократным возбуждением колебаний. Как уже отмечалось выше, согласно правилам отбора полносимметричные колебания могут образовывать прогрессии, сочетаться друг с другом и со всеми несимметричными колебаниями. О несимметричных колебаниях известно, что минимумы потенциальных кривых основного и возбужденного состояний для этих колебаний мало сдвинуты друг относительно друга, и переходы, соответствующие двукратным возбуждениям несимметричных колебаний, уже оказываются маловероятными (согласно принципу Франка — Кондона [7]). Сочетания колебаний симметрии 81 и А-, запрещены правилами отбора для переходов под влиянием света. [c.86]

Спектр излучения лазеров определяется числом генерируемых типов колебаний (мод) и шириной линии излучения каждого из них. В зависимости от свойств активной среды, резонатора и режима работы лазера число мод может колебаться от единицы до нескольких тысяч. Для спектроскопии основное значение имеет так называемый одночастотный режим генерации. Обычно этот режим достигается при малом превышении усиления в активной среде над потерями и с помощью специальных резонаторов, в которых потери па всех типах колебаний значительны, а на желательном типе колебаний малы, что приводит к селекции мод. В одночастотном режиме ширина линии излучения лазера, как правило, обусловлена техническими причинами изменением коэффициента преломления среды, изменением расстояния между зеркалами из-за вибраций, акустическими помехами и т. д. В лучших по стабильности газовых лазерах ширина линии Ак может иметь величину 10 гц Ак/к 10-11). [c.374]

Если частоты и типы колебаний определяются характеристиками самих ацетиленовых группировок, то интенсивность их полос поглощения в ИК-спектре зависит главным образом от окружения. Интенсивность поглощения пропорциональна квадрату первой производной дипольного момента по нормальной координате. Принимая во внимание, что мы неизменно рассматриваем однотипную связь между одинаковыми атомами — тройную связь С С — и ее дипольный момент определяется малыми возмущениями со стороны заместителей, логично предположить, что изменения зарядов на углеродных атомах нри колебаниях малы или по крайней мере пропорциональны самим зарядам. Тогда интенсивность I будет пропорциональна квадрату [c.360]

В фурье-спектрометре УФС-01, например, фазовая модуляция осуществляется колебанием малого зеркала неподвижного отражателя типа кошачий глаз , которое размещено на пьезокерамике. Пьезокерамика питается от задающего генератора с частотой 400 Гц. Амплитуда модуляции может изменяться, так что всякий раз может быть установлена ее величина, оптимальная для исследуемого участка длин волн. [c.180]

Регулировка частоты колебаний осуществляется с помощью дросселя, установленного в пневмосети. За счет большой частоты колебаний, малого веса пневмодвигателя и простоты конструкции пневматические вибраторы при небольшой массе позволяют получать более высокую возмущающую силу, чем электрические вибраторы, поскольку повышение этих показателей приводит к значительному увеличению массы. [c.38]

Отсюда следует, что при быстрых колебаниях малой амплитуды, когда S мало, теория идеальной жидкости должна доста- [c.205]

Важным следствием существования ионной атмосферы, обладающей конечным временем релаксации, является зависимость электропроводности от частоты при высоких частотах, обычно называемая дисперсией электропроводности или эффектом Дебая — Фалькенгагена. Если к электролиту приложено переменное напряжение высокой частоты, так что период колебания мал по сравнению с временем релаксации ионной атмосферы, то симметричное распределение заряда, которое возникает вокруг неподвижного иона, не успевает существенно измениться. Действительно, если частота колебаний достаточно высока, ион практически как бы неподвижен и его ионная атмосфера симметрична. Следовательно, с увеличением частоты тока тормозящая сила, обусловленная эффектом релаксации или асимметрии, должна частично или полностью исчезнуть. Поэтому электропроводность раствора при достаточно высоких частотах должна быть больше электропроводности, которая наблюдается при использовании переменного тока низкой частоты или постоянного тока. Частота, при которой можно ожидать увеличения электропроводности, равняется приблизительно 1/0, где [c.153]

Однако следует иметь в виду, что крутильные колебания передаются через вал на закрепленные на нем детали, вызывая их колебания. В частности, в центробежных вентиляторах (рис. П-3, а), состоящих из закрепленного на валу большого кольца /, лопаток 2 и прикрепленного к ним малого кольца 3, нередко возникают крутильные колебания малого кольца относительно большого, сопровождаемые опасными изгибными колебаниями лопаток. [c.238]

Уравнения (7.39), (7.40), (7.46) позволяют, в частности, обсудить колебания малой амплитуды в смектиках А для произвольного волнового вектора q при условии, что q в молекулярном масштабе мало. Результат критически зависит от ориентации q. Некоторые случаи будут обсуждаться ниже. [c.360]

При озвучивании аэрозоля взвешенные частицы увлекаются в той или иной степени в колебательное движение газа. Если частота звуковых колебаний мала, то частицы колеблются практически с той же амплитудой, что и газ. С увеличением частоты инерция [c.169]

Однако с учетом влияния колебаний окружения (например в случае комплекса в кристалле колебаний кристаллической решетки) бус оказывается зависящим и от чисел заполнения колебательных состояний кристалла [166]. При этом, так как частоты кристаллических колебаний малы, температурная зависимость среднего значения б может оказаться очень сильной, особенно при низких температурах. К сожалению, из-за математических трудностей явного вида этой зависимости пока не получено. [c.114]

Третий метод изучения электрокапиллярных свойств твердых металлов был предложен А. Я. Гохштейном. Электрод из исследуемого металла -образной формы касается поверхности раствора (рис. 26). Сверху к этому электроду прикреплен пьезокристалл, механические колебания которого могут быть превращены в электрические сигналы и после усиления зафиксированы на экране осциллографа. При помощи вспомогательного электрода на исследуемый электрод накладывают постоянную и переменную разность потенциалов таким образом, чтобы потенциал рабочего электрода соверщал периодические колебания малой амплитуды около некоторого среднего значения, которое линейно изменяется со временем. [c.49]

АКУСТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ, изучает распространение в в-ве звуковых волн малых амплитуд. В случае продольных волн частицы или малые элементы объема, содержащие не менее 10 молекул, колеблются вдоль направления распространения волны, в случае поперечных-в плоскости, перпендикулярной этому направлению. Продольные волны создают последовательно чередующиеся адиабатич. сжатия и разрежения среды, сопровождающиеся изменением т-ры и соответствующим смещением равновесия хим. р-ций. В областях сжатия и разрюжения возникают небольшие локальные отклонения от термодинамич. равновесия, не приводящие (в случае звуковых колебаний малых амплитуд) к фазовым переходам. Среда стремится вернуться в состояние термодинамич. равновесия, т.е. возникают релаксац, процессы, к-рые приводят к поглощению энергии волн. Убывание амплитуды (избыточного давления АР) плоской волны, распространяющейся вдоль направления х, описывается ур-нием АР(х) = АРое где ДРо начальная амплитуда, а-коэф. поглощения, зависящий от частоты [c.80]

Ко второй группе относятся мелкомасштабные процессы, связанные с подвижностью малых участков полимерной цени — звеньев (р-группа). Процессы этой группы протекают в аморфной фазе полимера, находящегося в стеклообразном состоянии, когда сегментальная подвижность еще заморожена. На рис. 7.3 виден р-переход для полиэтилена (Гр =—146°С) при v = l Гц. С точки зрения реакции на действие электрических переменных полей (диэлектрическая релаксация), р-процесс — это локальное движение полярных групп, связанное с изгибными колебаниями малых групп в основной цепи (дипольно-грулповые р-процессы). Для полиэтилена 5е= 1,6-10 1 с, / = 30 кДж/моль [5.48, 7.12] и процесс связывается с подвижностью групп СНг в цепи полиэтилена. Так как — объему кинетической [c.198]

Если частота этих колебаний совпадает с члстотой световых колебаний, то, по законам механики, между обоими колебаниями происходит резонанс. Если бы не было затухания, то такой резонанс привел бы к появлению бесконечно больших амплитуд колебания однако, при наличии затухания имеет место только селективная абсорбция. Пока мы находимся достаточно далеко от области резонанса, затухание, соответствующее поглощению света, мало, и им можно пренебречь. Мы имеем две раздельные области классического поглощения. Колебания могут соответствовать собственным колебаниям положительных атомных ядер с их большой массой и инерцией, и поэтому медленным темпам колебаний (малые частоты). Тогда поглощение происходит в инфракрасной части спектра. Могут происходить также колебания приблизительно в 2000 раз более легких электронов с гораздо более быстрым темпом (высокие частоты). Тогда поглощение происходит в видимой и ультрафиолетовой части. Уже колебания видимого света настолько быстры, что атомные ядра, обладающие большой массой, и, следовательно, малыми собственными- частотами, лежащими в инфракрасной части спектра, не успевают следовать за ними. Поэтому они не привносят к преломлению света в видимой области своей доли в сколько-нибудь заметной степени дисперсия видимого и ультрафиолетового света происходит почти исключительно от колебания электронов. Мы принимаем, что каждый электрон в молекуле имеет частоту колебания, независящую от колебания остальных электронов, — собственную частоту VJ ее можно найти из спектра поглощения. Пренебрегая затуханием, можно вывести для поляризуемости зависимость от частоты падающего света, который представляет собой силу, действующую на -электрон периодически с частотой V и с определенной амплитудой. Эта зависимость имеет вид [c.85]

Ультразвуковой метод с использованием незатухающих колебаний мало пригоден для измерения поглощения в металлах. Однако для образцов с большим поглощенпем, когда можно считать, что в исследуемом образце раснро-страняется только бегущая волна, подобные измерения все же могут представлять некоторый интерес. [c.148]

Для этой цели используют соответствующие структурам VII и VIII полосы поглощения 1171 и 1156 см , относящиеся к перпендикулярным колебаниям углеродного скелета, на положение которых, в отличие от других полос скелетных колебаний, мало влияют окружающие структурные элементы. [c.253]

Некоторые авторы анализировали нормальные моды колебаний малых групп молекул воды, имеющих такое же расположение, как и во льду, и относили полосы в решеточной области наблюдаемого спектра к этим нормальным. модам. Этот прием дает качественное представление о молекулярных движениях, которые соответствуют данным полосам в спектре 1. могут быть полезными при выборе приближенных функций потенциальной энергии системы (п, 3,7,2), В одном из таких исследований [404] рассмотрена система из пяти атомов, состоящая из центральной молекулы воды и двух соседних атомов кислорода, со-едипенных водородными связями с их атомами водорода. Кио-гоку (1960) в более тщательном исследовании проанализировал систему нз девяти атомов, содержащую центральный атом кислорода, четыре окружающих его атома водорода и четыре соседних атома кислорода. Уэлрафен [369] рассмотрел нормальные моды системы из пяти молекул (см. п. 4.7.3), В этих трех исследованиях полоса спектра л л была отнесена к заторможенным вращательным движениям, а полоса Гт — к заторможенны.м трансляционны.м движениям. [c.136]

Точно таким же образом измеряют вторичные переходы в пределах стеклообразного состояния. Влияние вторичных переходов на изменение свойств полимера выражено значительно слабее, чем влияние стеклования. В ряде случаев весьма полезными оказываются исследования механических или диэлектрических потерь я измерения ядерного магнитного резонанса в широком диапазоне изменения температур. Основной переход в стеклообразное состоя-ние происходит в том случав, когда сегменты цепи главных валентностей макромолекул получают- своб бЩ, вторичные же переходы осуществляются при температурах, допускающих движений или колебаний малых стков цепи или боковых ответвлений макром Отсюда очеввдно, что температуры вторичных переходов лежат ниже, чем температуры основного перехода. [c.28]

Это колебание мало изучено, но данные для некоторых фосфор-селеновых соединений приведены Куинхоном и др. 89] и Томасом [83]. Так же как и соединения, рассмотренные в предыдущем разделе, эти соединения характеризуются двумя полосами, и обе, по-видимому, обусловлены связью Р=5е. Они находятся в интервалах частот 577—517 мr (полоса I) и 535—473 сж - (полоса II). Однако число изученных соединений невелико. Общая схема изменения частот этих полос позволяет предполагать, что для них, как и для полос Р=5, не существует специфического соотношения между частотами и значениями величин п Томаса. [c.230]