Пекле тепловых

Для того чтобы сопоставить данные по тепло- и массообмену в области низких чисел Пекле с соотношениями [c.265]

Этот безразмерный комплекс величин называется критерием Пекле. Он, как следует нз проведенного подобного преобразования, является мерой соотношения между теплом, переносимым путем конвекции и путем теплопроводности при конвективном теплообмене. [c.281]

Основываясь на полученных ранее асимптотических формулах для интегральных характеристик массо (тепло) обмена частицы с потоком — чисел Шервуда (Нуссельта) при больших (главы 1 — 5) и малых (глава 6) числах Пекле, можно предложить приближенные интерполяционные формулы, позволяющие с удовлетворительной для практики точностью определять среднее число Шервуда для частицы (капли) при любых значениях числа Пекле, изменяющихся в интервале О Ре < оо. [c.268]

Прядкин Я. Л. О конвективном тепло- и массообмене реагирующей частицы при малых числах Пекле.— Инж.-физ. журн., [c.331]

Как было показано в Институте катализа СО АН СССР, для данного процесса при продольных числах Пекле, больших 50—100, и радиальных, больших 10, можно не учитывать продольного и радиального переноса вещества и тепла. [c.89]

Число Пекле определяется как тепловое число Пекле (5.113) и диффузионное — (5.114). При Рег 1 основной вклад в перенос тепла дает конвекция, а при Рет- 1 — теплопроводность. Аналогичные выводы можно сделать относительно Ред. [c.72]

Продольный тепло- и массоперенос в адиабатическом слое учитывается в том случае, если Ре < 30 [1 ]. Критерий Пекле [c.190]

Оценкой влияния продольного переноса вещества и тепла на степень превращения являются значения теплового п диффузионного критериев Пекле [c.190]

Полученные числа Ыи, Ро и Ре являются числами теплового подобия. Число Нуссельта характеризует интенсивность теплообмена на границе раздела фаз. Число Фурье характеризует связь между скоростью изменения температурного поля, размерами и физическими характеристиками среды в нестационарных тепловых процессах. Число Пекле характеризует отношение количеств тепла, распространяемых в потоке жидкости конвекцией и теплопроводностью. [c.125]

Приведенные уравнения содержат в качестве параметров толщину пленки б, числа Пекле для процессов тепло- и массопередачи Ре и Ре , начальные концентрацию Хо и температуру Т , температуру стенки и три группы теплофизических констант [c.247]

Для значений переменных, характерных для процесса РИФ, критерий Пекле имеет большие значения, и кондуктивным переносом можно в этих условиях пренебречь. Тогда из приведенных выше уравнений следует, что температура и степень превращения в частицах жидкости зависят только от времени пребывания в форме, а изолинии времени пребывания являются также изолиниями температуры и степени превращения. Предложенный в работе [261] подход применим, когда стадия заполнения характеризуется малым временем заполнения и когда можно пренебречь кондуктивным переносом тепла. [c.173]

Критерий Пекле характеризует меру отношения конвективного переноса тепла к переносу теплопроводностью в движущихся двухфазных системах [c.41]

Заметим, что в данном случае и зависит от точки подвода тепла, так что Ре — локальное число Пекле. [c.154]

Число Пекле характеризует соотношение между конвективным и кондуктивным переносом тепла в патоке жидкости. В этом легко убедиться, записав число Пекле в виде [c.46]

Важно, что формулы (1.6.36), (1.6.37) с точки зрения определения межфазного перетока тепла в среднем за период колебания применимы для колебаний не только с собственной частотой (Ог, по и с произвольной частотой. Поэтому входящие в указанные формулы числа Пекле в общем случае следует определять частотой реализующихся колебаний [c.122]

Условия процесса могут быть постоянными по всему сечению реактора только при хорошем поперечном перемешивании реагирующей смеси. Последнее обычно описывается эффективным коэффициентом поперечной диффузии Е . В неподвижном слое поперечное перемешивание вызывается разделением и слиянием потоков при обтекании твердых частиц. Анализ этого процесса с помощью метода случайных блужданий приводит к значению радиального числа Пекле Ре = vdJE , равному — 8. В многочисленных экспериментальных исследованиях в неподвижных слоях без химических реакций были найдены числа Пекле от 8 до 15 причем при Ке > 10 число Пекле не зависит от числа Рейнольдса. Это подтверждает предположение о том, что поперечное перемешивание является чисто гидродинамическим эффектом. Числа Пекле для переноса тепла те же, что и для переноса вещества, а это говорит о пренебрежимо малой роли твердых частиц в процессе поперечной теплопроводности. С уменьшением числа Рейнольдса ниже 10 число Пекле сначала возрастает, но затем начинает уменьшаться, так как при [c.263]

Как показал Я- Б. Зельдович , концепция Холма, несмотря на правильный (в этой части) конечный результат, ошибочна. Теплоотдача от пламени к несгоревшему газу не является потерей тепла и представляет собой нормальный элемент механизма распространения пла. 0ни. Согласно теории Зельдовича, на пределе гашения пламени в узком канале безразмерный критерий Пекле имеет определенное критическое значение [c.81]

В приведенном примере амплитуда колебаний становится меньше величины собственного значения для п 6, что и определяет его знак. Для некоторых других стационарных состояний в этой задаче устойчивость (знак максимального собственного значения) не была окончательно установлена до тех пор, пока п не стало равно 8. Обобщенные результаты исследования Макговина приведены на рис. 1Х-7. Когда числа Пекле для тепла и массы близки к нулю, трубчатый реактор с продольным перемешиванием и рециклом приближается по характеру поведения к проточному реактору с перемешиванием и рециклом. Таким образом, рис. 1У-4 и 1Х-7а, по существу, описывают один и тот же реактор. При других предельных значениях чисел Пекле трубчатый реактор с продольным перемешиванием приближается к трубчатому реактору идеального вытеснения. Это можно наблюдать уже при значениях иЫО = иНа — 100 на рис. 1Х-76, который почти не отличается от рис. 1Х-5 для трубчатого реактора идеального вытеснения. В промежуточной области значений чисел Пекле свойства системы плавно изменяются внутри интервала, образованного предельными режимами. Это иллюстрируется рис. 1Х-7в и 1Х-7г для двух различных уровней коэффициента теплопереноса. [c.231]

Коэффициенты теплоотдачи от частицы к жидкости в насадочных колоннах и псевдоожиженных слоях имеют важную общую особенность. Их можно выразить через коэффициент тепло- и массообмена одиночной частицы с помощью некоторых корректирующих множителей, если только число Пекле для частиц велико (ианример, больше 1000) илн, что то же самое, мало число единиц переноса для насадочной колонны или псевдоожиженного слоя. Если же число Пекле для частиц мало, т, е. велико число единиц переноса теплоты, то средние коэффициенты теплоотдачи могут оказаться крайне малыми. По-видимому, этот эффект в соответствии с изложенным в 2.1.5 можно объяснить неоднородностью распределения скорости газового потока. Необходимо отметить, что в таком случае в расчетах уже нельзя использовать средний коэффициент теплоотдачи необходим так называемый микропотоковый анализ, основаншлй на детальном учете локальных скоростей течения и локальных коэффициентов теплоотдачи. Локальные коэффициенты теплоотдачи при малых числах Пекле теоретически рассчитывались, но экспериментальные данные до настоящего времени отсутствуют. По-видимому, в этом направлении необходимы дальнейшие исследования. [c.94]

В задачах массотеплообмена число Пекле является аналогом числа Рейнольдса Re = aUN и характеризует меру отношения скоростей конвективного переноса тепла и массы к диффузионному переносу. [c.17]

В первых двух параграфах рассматривается изотермический массообмен поступательного и сдвигового потоков со сферической частицей, на поверхцости которой протекает химическая реакция первого порядка. В третьем параграфе рассмотрен пример решения задачи о неизотермическом массо- и теплообмене сферы. Далее в 4 полученные в первых трех параграфах результаты обобщаются на случай нескольких неизотермических реакций с нелинейной зависимостью скорости химической реакции от температуры и концентраций. Устанавливаются простые соотношения для прйблинсенного расчета интегральных потоков реагентов и тепла на поверхность частицы. В 5 получены некоторые общие соотношения, позволяющие по известной силе сопротивления движущейся несферической частицы оценить интенсивность ее массообмена с потоком. В 6 даны интерполяционные формулы для числа Шервуда при промежуточных значениях числа Пекле. [c.206]

Известные методы расчета гасящего канала основываются на том, что гашение пламени в узком канале достигается за счет интенсивного отвода тепла из зоны пламени. В методе расчета по критаческому значению критерия Пекле, известном также под названием метода Я- Б. Зельдовича, принят теплоотвод из зоцы пламени к холодной и плотной (твердой) стенке канала, причем вид материала и его масса в стенке не имеют существенного значения. [c.136]

Критерий Пекле является мерой соотношения между теплом, переносимым путем ковекции, и теплом, переносимым теплопроводностью при конвективном теплообмене [c.116]

Существуют методы учета влияния движения границы на процессы переноса тепла и массы [5, 6]. Предыдущим способом рассчитывают движение границ и получившееся движение границы рассматривают как слабое возмущение на первичную постановку задачи. Но в таком подходе по-прежнему фиксируют и размер кристалла, и его поступательную скорость (в безразмерном виде фиксируют числа Рейнольдса, Пекле и Нуссельта). В обоих методах остается открытым вопрос, на сколько приближенные решения не учитывают эффекты, связанные с нестацнонарностью, т. е. с изменением как размера кристалла, так и его поступательной скорости во времени. [c.255]

Число N для данного случая постоянно и входит в константу уравнения (2.44). Из выражений (2.33) и (2.44) следует, что АГ больше для материалов с меньшей теплопроводностью, так как в этом случае труднее отводить тепло из зоны трения. Согласно уравнению (2.44) АТ увеличивается с уменьшением числа Пекле (или повышением коэффициента термодиффузии а). Все приведенные выше соотношения ясно показывают, что АТ изменяется прямопропорционально изменению нагрузки и скорости скольжения. [c.33]

Как было показано Я- Б. Зельдовичемконцепция Холма, несмотря на правильный конечный результат, ошибочна. Теплоотдача от пламени к несгоревшему газу не является потерей тепла, а представляет одну из стадий нормального процесса распространения пламени. Согласно теории Я. Б. Зельдовича, в момент гашения пламени в узком канале достигается определенное критическое значение безразмерного критерия Пекле Ре р [c.377]

Новым явлением последнего вре.мени можно считать только применение жидких веществ к отоплению. Америке принадлежит в этом отношении почин в последнем времени, хотя местами и встречались попытки в прежнее время, и в известном сочинении Пекле существуют указания таких приборов, но приборы старого времени представляли существенный порок жидкое топливо сожигалось в них с таким же дымом и столь же несовершенно, как и твердое топливо. Ныне предложенные способы дак>т возможность употреблять жидкое топливо, пользуясь всем теплом, им отделяемым, без дыма и с ничтожными потерями, которые позволят употреблять жидкое топливо даже при сравнительно высокой его цене. Приборы, предложенные для этой цели, не были выставлены в Париже, по крайней мере в то время, когда я был там, но они известны мне по описанию. Принцип устройства таких приборов в современном виде двоякого рода в одних приборах жидкие горючие материалы превращаются в пар и газ, этот пар нагревается тем же жаром, оттого пары выходят из ящика, где образуются с большою силою. Они проходят чрез малые отверстия и предварительно смешиваются с воздухо.м. Горючее вещество, тесно смешанное с воздухом, должно гореть весьма совершенно. Таковы приборы, предложенные в Америке, между прочим, господином Футом. Как топливо употребляется, конечно, нефть, но она для этого необходимо должна быть предварительно очищена, а именно перегнана, чтобы вся превращалась без остатков в пар. Другой прием принадлежит нашему соотечественнику, г-ну Шпаковскому и состоит в пре- [c.166]

N — число р1ЯДов трубок холодильника Ыи — число Нуссельта О/с — коэффициент поверхности Рх, Ра, Р — силы в кривошипном механизме в кг Ре — число Пекле Рг — число Прандтля Q — количество тепла в ккал Я — газовая постоянная в кгм/кг °С < [c.396]

Гупало Ю. П., Полянин А. Д., Рязанцев Ю. С. Некоторые общие соотношения инвариантности в задачах о конвективном тепло- и массообмене при больших числах Пекле. // Изв. АП СССР, Мех. жид. и газа. —1981. — № 6. — С. 92 — 97. [c.324]

В этой постановке (см. 8. 8оо, 1967 Ю. П. Гупало, А. Д. По- лянин, Ю. С. Рязанцев, 1985 см. также соответствующие ссылки в книге Р. И. Нигматулин, 1978) рассмотрены теплообмен и диффузия сферических частиц при их обтекании потоком несжимаемой жидкости. В зависимости от чисел Рейнольдса обтекания Re использовались поля скоростей ползущего движения (Re < ) или соответствующие аналитические решения, полученные с помощью сращиваемых асимптотических разложений, справедливые при Re = l—10. Кроме того, использовались различные численные решения и схематизации поля скоростей (тонкий пограничный слой вблизи поверхности, зона отрыва за частице , потенциальное поле скоростей вне погра Слоя и т. д.). В этой постановке определено влияние относительного обтекания на тепло-облген и массообмен сферической частицы с потоком в стац юнар-ном процессе. Указа шое влияние характеризуется числами Пекле [c.173]